- •Лабораторная работа № 5 Определение времени жизни неравновесных носителей заряда в полупроводниках методом модуляции проводимости точечного контакта
- •Цель работы
- •Общие сведения. Генерация, рекомбинация и захват носителей заряда.
- •Уравнение непрерывности. Время жизни.
- •Монополярная световая генерация. Максвелловское время релаксации
- •Механизмы рекомбинации
- •Механизмы перехода электрона из зоны проводимости в валентную зону
- •Механизмы передачи энергии рекомбинирующих частиц
- •Соотношений между различными видами рекомбинации
- •Рекомбинация через ловушки
- •Зависимость времени жизни от уровня легирования (низкий уровень инжекции)
- •Зависимость времени жизни от уровня инжекции
- •Температурная зависимость времени жизни
- •Метод модуляции проводимости точечного контакта
- •Экспериментальная часть
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Требования к отчету о лабораторной работе.
- •Требования техники безопасности
- •Контрольные вопросы
- •Литература Основная литература.
- •Дополнительная литература.
Метод модуляции проводимости точечного контакта
Метод модуляции проводимости точечного контакта основан на изменении распределенного сопротивления точечного контакта диода при инжекции носителей Носители через р+-контакт малой площади вводятся в n-область диода (базу диода). Контакт к n-области должен быть не инжектирующим, иметь линейную вольтамперную характеристику и малое сопротивление. Через р+-n переход диода в прямом направлении пропускаются два последовательных, равных по амплитуде импульса тока, сдвинутые друг относительно друга на время задержки td (рис.7,а).
С помощью первого импульса в область контакта вводятся неравновесные неосновные носители, увеличивающие проводимость полупроводника вблизи контакта. Уменьшение сопротивления образца, происходящее во время инжекции, приводит к падению напряжения на образце, так как ток через образец поддерживается постоянным (режим генератора тока). По этой причине импульс напряжения не повторяет форму импульса тока, а имеет спад (рис.7,6).
По окончанию первого инжектирующего импульса тока концентрация неравновесных носителей заряда начинает уменьшаться за счет их рекомбинации.
Предположим, что уменьшение концентрации носителей заряда происходит только за счет рекомбинации в объеме, пренебрегая рекомбинацией на поверхности образца, а также уходом носителей заряда за счет диффузии. Учитывая сферическую симметрию распределения избыточных носителей, вводимых с помощью точечного контакта и сделанные выше предположения, уравнения непрерывности (5), (6) можно записать
. |
(50) |
Таким образом, в любой точке образца концентрация во времени убывает по экспоненциальному закону.
. |
(51) |
Рис.7. Осциллограммы а) импульсов тока через образец и б) падения напряжения на образце.
Уменьшение концентрации неосновных носителей заряда приводит к возрастанию сопротивления образца. Закон изменения сопротивления образца во времени можно экспериментально определить, измерив падение напряжения на образце от второго измерительного импульса в зависимости от времени задержки (рис.8, задние фронты измерительных импульсов не показаны). Огибающая импульсов представляет собой закон восстановления сопротивления образца во времени.
Рис.8. Изменение амплитуды измерительного импульса в зависимости от времени задержки
Найдем закон изменения напряжения на образце во времени на основе модели точечного контакта.
Пусть в полупроводник инжектируются р неосновные носители с избыточной концентрацией р. При этом концентрация электронов в силу условия электронейтральности также возрастает на величину n=р. Проводимость образца определяется следующим соотношением.
, |
(52) |
где b=n/p, n и p – соответственно подвижности электронов и дырок: 0 - равновесная проводимость образца. Падение напряжения на точечном контакте, сопротивление которого определяется сопротивлением растекания равно
, |
(53) |
где I - ток через контакт; - удельное сопротивление образца;r0 - радиус контакта.
Учитывая выражение (52), преобразуем формулу (53) к следующему виду.
, |
(54) |
В рассматриваемом случае реализуется низкий уровень инжекции поэтому соотношение (54) можно упростить.
, |
(55) |
При измерениях удобно производить отсчет не напряжения U(t), a разности между напряжением U(t) и напряжением на образце U∞ при очень большом времени задержки, когда образец уже успевает вернуться в равновесное состояние.
С учетом выражения (51) для p(r,t) эта разность равна:
, |
(56) |
где С - некоторая константа.
Из соотношения (56) следует, что график зависимости lnU(t) = f(t) представляет собой прямую линию (рис.9) lnU(t)=A(t)+B. Время жизни неосновных носителей заряда можно определить из коэффициента A.
, , |
(57) |
где .
При рассмотрении метода модуляции проводимости точечного контакта не учитывались процессы диффузии неравновесных носителей заряда и поверхностной рекомбинации. Учет этих процессов в значительной степени усложняет метод. Поэтому при проведении измерений необходимо создать условия, уменьшающие влияние диффузии и поверхностной рекомбинации на результаты измерений. Измерения необходимо проводить при малом уровне инжекции неравновесных носителей.
Рис.9. Определение времени жизни из наклона прямой линии в координатах lnU(t) и t
Уровень инжекции определяется амплитудой и длительностью первого импульса. В практике измерений значение амплитуды импульса
тока подбирается экспериментально. Амплитуда первого импульса не должна быть очень малой, так как при этом усиливается роль поверхностных явлений в процессе рекомбинации. Длительность первого импульса, как правило, составляет величину порядка 1.5, так как использование более коротких импульсов тока усиливает влияние поверхностной рекомбинации.