- •А.А. Башев, а.А. Кралин, н.Г. Панкова
- •Часть 1
- •140400 «Электроэнергетика и электротехника» Нижний Новгород 2014
- •Оглавление
- •3.1. Основные определения. Трехфазная система эдс …..………….. 69
- •1.2. Источники электрической энергии: источники эдс и источники тока
- •1.3. Законы Ома, Кирхгофа и закон сохранения энергии
- •1.5. Методы расчета линейных электрических цепей Расчет цепей с использованием законов Кирхгофа
- •Метод контурных токов
- •Метод узловых потенциалов. Метод двух узлов
- •Принцип и метод наложения (суперпозици)
- •Метод эквивалентного генератора
- •2. Электрические цепи однофазного синусоидального тока
- •2.1. Основные определения. Изображения синусоидальных функций времени векторами на комплексной плоскости
- •2.2. Активное сопротивление, индуктивность и конденсатор в цепи синусоидального тока
- •2.3. Комплексное сопротивление и проводимость. Законы Ома и Кирхгофа в комплексной форме. Векторные и потенциальные (топографические) диаграммы
- •2.4. Активная, реактивная и полная мощности. Баланс мощностей
- •2.5. Методы расчета разветвленных цепей синусоидального тока, основанные на свойствах линейных цепей
- •2.6. Резонансные режимы в цепи. Резонанс напряжения, резонанс токов. Частотные характеристики резонансных цепей
- •2.7. Расчет цепей с индуктивно связанными элементами
- •3. Электрические цепи трехфазного тока
- •3.1. Основные определения. Трехфазная система эдс
- •3.2. Схемы соединения трехфазных цепей
- •3.3. Расчет трехфазных цепей
- •Соединение нагрузки треугольником
- •3.4. Активная, реактивная и полная мощности трехфазной системы
- •4. Практическая часть
- •Раздел 1. Цепи постоянного тока
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Раздел 2. Основы символического метода
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Раздел 3. Расчет цепей символическим методом
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Раздел 4. Трёхфазные цепи. Высшие гармоники в трёхфазных цепях
- •Список литературы
- •Башев Александр Александрович
2.2. Активное сопротивление, индуктивность и конденсатор в цепи синусоидального тока
Составными элементами цепей синусоидального тока являются активное сопротивление R, индуктивность L и емкость С.
Активное сопротивление. Сопротивление участка цепи постоянному току называется омическим, а сопротивление того же участка переменному току - активным сопротивлением, так как энергия в них выделяется в виде теплоты. Обозначения в электрических схемах активного и омического сопротивлений одинаковы.
Индуктивность. Если по катушке с числом витков W протекает ток i, то он создает магнитное поле и катушка будет пронизываться магнитным потоком Ф. Потокосцепление катушки =WФ пропорционально току . Зависимостьназывают вебер-амперной характеристикой. Потокосцепление и поток измеряется в веберах (Вб).
Коэффициент пропорциональности L между потокосцеплением и током называется индуктивностью:
.
Индуктивность зависит от геометрических размеров катушки, числа ее витков и от магнитных свойств расположенного внутри катушки сердечника. Индуктивность в зависимости от вебер-амперной характеристики индуктивности может быть линейной и нелинейной. В данном параграфе рассматриваются только линейные индуктивности. Индуктивность измеряется в генри (Гн). На электрических схемах индуктивность обозначается следующим образом:
Если ток i изменяется во времени, то по закону электромагнитной индукции в катушке наводится ЭДС , которую называют ЭДС самоиндукции:
.
Электродвижущая сила пропорциональна скорости изменения тока и уравновешивается для линейной индуктивности напряжением на зажимах катушки:
.
Положительные направления для тока и напряжения индуктивности совпадают.
В магнитном поле уединенной катушки индуктивности, по которой протекает ток i, запасается магнитная энергия:
.
Емкость. Между двумя проводящими телами, разделенными диэлектриком, существует электрическая емкость. Для создания заданного значения емкости служат конденсаторы. Если на одной поверхности (электроде) конденсатора положительный заряд +q, а на другой - отрицательный заряд –q, то в пространстве между заряженными поверхностями существует электрическое поле и имеется напряжение U. Зависимость илиназывают кулон - вольтовой характеристикой. Для линейной емкости зарядq и напряжение U пропорциональны: . Коэффициент пропорциональности называют емкостью. Емкость зависит от размеров конденсатора и от диэлектрика между его электродами. Емкость измеряется в фарадах (Ф) или в более мелких единицах: микрофарадах (1 мкф=10-6 Ф), нанофарадах (1нф=10-9 Ф), пикофарадах (1пф=
=10-9 Ф). Линейную емкость на электрических схемах обозначают:
В конденсаторе емкостью С, между электродами которого напряжение u, запасена электрическая энергия:
.
При изменении заряда q во времени через емкость по диэлектрику течет ток:
.
Напряжение на зажимах емкости:
.
Положительные направления отсчета для тока i и напряжения на конденсаторе совпадают. Если заряд во времени не изменяется, то ток через конденсатор не протекает.
В индуктивностях и емкостях энергия в виде теплоты не выделяется, но периодически запасается энергия в электрическом (конденсатор) или магнитном (индуктивность) полях. Данные элементы цепи называют реактивными, а их сопротивления переменному току – реактивным сопротивлением.
Если синусоидальное напряжение подключить к активному сопротивлениюR, то через него протекает ток согласно закону Ома:
(2.6)
Из выражения (2.6) следует, что напряжение на активном сопротивлении и ток, протекающий через него, совпадают по фазе . Выражение (2.6) в комплексной форме записи имеет вид
, (2.7)
где и- комплексные амплитуды тока и напряжения. Комплексному уравнению (2.7) соответствует векторная диаграмма (рис.2.4).
Рис. 2.4
Каждая индуктивная катушка характеризуется величиной индуктивности L и активным сопротивлением R. Если пренебречь активным сопротивлением, то такая катушка называется идеальной и характеризуется только индуктивностью L. Пусть по идеальной катушке с индуктивностью L протекает синусоидальный ток . Этот ток создает в индуктивной катушке переменное магнитное поле, изменение которого вызывает в катушке ЭДС самоиндукции.
Электродвижущая сила самоиндукции уравновешивается напряжением, приложенным к катушке:
(2.8)
где - амплитудное напряжение на индуктивности.
Из (2.8) следует, что ток в индуктивности отстает по фазе от напряжения на 90o из-за явления самоиндукции.
Уравнение равновесия ЭДС и напряжения для реальной катушки, имеющей активное сопротивление R, имеет следующий вид:
. (2.9)
Из (2.9) следует, что ток в реальной индуктивной катушке отстает по фазе от напряжения на некоторый угол φ (0o< φ < 90o), величина которого зависит от соотношения R и L.
Выражение (2.9) в комплексной форме записи имеет вид:
(2.10)
где ZL - полное комплексное сопротивление индуктивной катушки ;ZL - модуль комплексного сопротивления; φ=arctg- начальная фаза комплексного сопротивления;- индуктивное сопротивление (расчетная величина, характеризующая реакцию электрической цепи на переменное магнитное поле).
Полное сопротивление индуктивной катушки или модуль комплексного сопротивления
.
Комплексному уравнению (2.10) соответствует векторная диаграмма (рис.2.5).
Рис. 2.5
Если к конденсатору емкостью C подключить синусоидальное напряжение u, то конденсатор будет периодически перезаряжаться и в цепи протекает синусоидальный ток
;
. (2.11)
Из анализа выражений 2.11 следует, что ток через конденсатор опережает напряжение по фазе на 90o.
Выражение (2.11) в комплексной форме записи имеет вид:
, (2.12)
где - расчетное емкостное сопротивление. Величина его обратно пропорциональна частоте и имеет размерность Ом. Отметим, что в отличие от комплексного сопротивления индуктивности комплексное сопротивление емкости отрицательно.
На рис. 2.6 изображена векторная диаграмма цепи с емкостью, построенная по выражению (2.12).
Рис. 2.6