- •Глава 9. Керамические конденсаторные материалы и технология производства керамических
- •9.1. Сегнетоэлектрические вещества
- •Характеристики некоторых сегнетоэлектриков со структурой перовскита
- •Примеры соединений сложного состава со структурой перовскита
- •Примеры сегнетоэлектриков со слоистой перовскитоподобной структурой
- •9.1.1. Понятие об антисегнетоэлектриках
- •Антисегнетоэлектрики кислородно-октаэдрического типа
- •9.1.2. Сегнетоэлектрики с размытым фазовым переходом
- •9.2. Классификация керамических конденсаторных материалов и общие принципы их получения
- •9.2.1. Керамические материалы для конденсаторов первого типа – высокочастотная конденсаторная керамика
- •9.2.2. Основные физико-химические принципы получения высокочастотной конденсаторной керамики
- •9.2.3. Высокочастотные керамические конденсаторные материалы
- •Характеристики различных модификаций ТiO2 и некоторых титанатов
- •Электрические свойства барийлантаноидных тетратитанатов
- •9.2.4. Керамические материалы для конденсаторов второго типа – конденсаторная сегнетокерамика
- •9.2.5. Материалы с максимальной диэлектрической проницаемостью
- •Относительное изменение реверсивной диэлектрической проницаемости для некоторых керамических материалов с максимальной при различных напряженностях постоянного электрического поля
- •Фундаментальные физические характеристики некоторых индивидуальных сегнетоэлектриков (данные для монокристаллов)
- •Упругость паров оксида свинца при различных температурах
- •9.2.6. Материалы с повышенной стабильностью диэлектрической проницаемости
- •Относительное изменение реверсивной диэлектрической проницаемости для некоторых стабильных сегнетокерамических материалов при различных напряженностях постоянного электрического поля
- •9.3. Керамические конденсаторы
- •Диэлектрические потери в электродах монолитных конденсаторов
- •Глава 10. Химия и технология позисторной
- •10.2. Применение керамических терморезисторов с положительным температурным коэффициентом сопротивления
- •Электрические параметры терморезисторов
- •10.3. Получение титаната бария
- •10.4. Формирование полупроводниковых свойств титаната бария
- •10.5. Позисторный эффект
- •Сопротивления образцов позисторной керамики
- •10.6. Особенности технологии позисторной керамики
Относительное изменение реверсивной диэлектрической проницаемости для некоторых керамических материалов с максимальной при различных напряженностях постоянного электрического поля
Наименование материала |
/о, %, при 20оС | |
Е = 1 кВ/мм |
Е = 3 кВ/мм | |
ВС-1 |
–55 |
–85 |
ВС-1А |
–50 |
–85 |
ВС-4 |
–35 |
–70 |
БКИ |
–65 |
–90 |
БЦН |
–85 |
–95 |
Т-11000 |
–80 |
–90 |
Т-4000 |
–45 |
–70 |
ЛБН |
–40 |
–80 |
Так, для керамики Т-8000 (основа – ВаТiO3–ВаZrО3, Тс = 30–35°С) изменение достигает 30–40%. Старение керамики может быть ускорено, если ее подвергнуть воздействию ионизирующих излучений, в особенности облучению потоком электронов. В общем виде зависимость диэлектрической проницаемости от времени при облучении показана на рис. 129.
Влияние облучения на процесс старения можно объяснить, если принять, что в основе этого процесса лежит накопление электрических зарядов на поверхности и несовершенствах зерен керамики. Возникающее при этом сильное электрическое поле, порядка 105 В/см, обусловливает перестройку доменной структуры и соответствующее изменение керамики в целом, т.е. процесс установления равновесной конфигурации доменов является вторичным процессом, контролируемым накоплением заряда на ловушках, сконцентрированных в приповерхностных слоях зерен и на неоднородностях и дефектах керамики. Ускорение процесса старения под действием облучения может быть вызвано резким (на порядки) возрастанием темпа генерации свободных электронов.
На рис. 130 приведены зависимости емкости конденсаторов из материала Т-8000 от времени – естественное старение (кривые 1, 2, 3) и старение облученных образцов (кривые 1, 2, 3).
|
Рис. 129. Радиационно-стимулированное старение сегнетокерамики |
|
Рис. 130. Радиационно-стимулированное старение образцов конденсаторов К10-17 из керамики Т-8000 |
Видно, что значения емкости, свойственные конденсаторам через 500 суток хранения, достигаются практически сразу же после их облучения потоком электронов с энергией ~1 МэВ при плотности потока электронов от 21013 см2/с до 41013 см2/с. Старение керамики практически несущественно, если температура хранения превышает точку Кюри, что характерно для большинства современных материалов.
Пьезоэлектрический эффект конденсаторной керамики является нежелательным, так как он может привести к возникновению паразитной генерации сигналов конденсаторами, вмонтированными в аппаратуру, при воздействии на нее механических нагрузок. Конденсаторные материалы, являющиеся по своей природе сегнетоэлектриками с размытым фазовым переходом, обладают относительно небольшим пьезоэффектом. Для образцов материалов, описанных выше, при их предварительной поляризации сильным полем величина пьезомодуля d31 = (0,3...2,5)1011 Кл/Н, что в несколько раз меньше, чем для ВаТiO3. Однако наиболее важным для практики является то обстоятельство, что керамика приобретает незначительный пьезоэффект при воздействии постоянных полей сравнительно небольшой величины или сильных полей, но действующих в течение небольшого времени (рис. 131).
Так, воздействие на монолитные конденсаторы группы Н90 постоянного испытательного напряжения величиной (2…4)Uн, приложенного к конденсаторам в течение 10 с, вызывало заметную ЭДС конденсаторов при вибрационной нагрузке (после усиления генерируемого сигнала ЭДС составляла до 500 мкВ). Пьезоэффект конденсаторов может быть ликвидирован посредством их прогрева при температуре 150°С в течение 1–2 ч без какого-либо ухудшения качества изделий.
|
Рис. 131. Зависимость пьезомодуля керамики титаната бария от величины и длительности приложения поляризующего поля. Время приложения поля: 1 – 60 мин; 2 – 10 мин
|
Частотные характеристики и tg материалов определяются температурным положением их точки Кюри (рис. 132). Видно, что при Тс = 40°С рост tg материала с частотой более интенсивен, чем у ВаТiO3, а при Тс = 10°C – менее интенсивен.
Материалы на основе свинецсодержащих соединений. Высокие значения диэлектрической проницаемости в точке Кюри индивидуальных свинецсодержащих сегнетоэлектриков РbТiO3, РbNb2O6, высокое значение спонтанной поляризации и постоянной Кюри-Вейсса некоторых из них (табл. 23), а также высокая степень размытия фазовых переходов свинецсодержащих соединений сложного состава делают их перспективными в качестве основ конденсаторных материалов с высокой диэлектрической проницаемостью. Положительным фактором являются также присущие керамике свинецсодержащих составов относительно низкие температуры спекания.
|
Рис. 132. Частотные зависимости (сплошные линии) и tg (пунктирные линии) при комнатной температуре керамических материалов ВаТiO3 (1, 1), Т-8000 (Т < ТС) (2, 2) и БКИ (Т>Тс) (3, 3) |
Таблица 23