- •Глава 9. Керамические конденсаторные материалы и технология производства керамических
- •9.1. Сегнетоэлектрические вещества
- •Характеристики некоторых сегнетоэлектриков со структурой перовскита
- •Примеры соединений сложного состава со структурой перовскита
- •Примеры сегнетоэлектриков со слоистой перовскитоподобной структурой
- •9.1.1. Понятие об антисегнетоэлектриках
- •Антисегнетоэлектрики кислородно-октаэдрического типа
- •9.1.2. Сегнетоэлектрики с размытым фазовым переходом
- •9.2. Классификация керамических конденсаторных материалов и общие принципы их получения
- •9.2.1. Керамические материалы для конденсаторов первого типа – высокочастотная конденсаторная керамика
- •9.2.2. Основные физико-химические принципы получения высокочастотной конденсаторной керамики
- •9.2.3. Высокочастотные керамические конденсаторные материалы
- •Характеристики различных модификаций ТiO2 и некоторых титанатов
- •Электрические свойства барийлантаноидных тетратитанатов
- •9.2.4. Керамические материалы для конденсаторов второго типа – конденсаторная сегнетокерамика
- •9.2.5. Материалы с максимальной диэлектрической проницаемостью
- •Относительное изменение реверсивной диэлектрической проницаемости для некоторых керамических материалов с максимальной при различных напряженностях постоянного электрического поля
- •Фундаментальные физические характеристики некоторых индивидуальных сегнетоэлектриков (данные для монокристаллов)
- •Упругость паров оксида свинца при различных температурах
- •9.2.6. Материалы с повышенной стабильностью диэлектрической проницаемости
- •Относительное изменение реверсивной диэлектрической проницаемости для некоторых стабильных сегнетокерамических материалов при различных напряженностях постоянного электрического поля
- •9.3. Керамические конденсаторы
- •Диэлектрические потери в электродах монолитных конденсаторов
- •Глава 10. Химия и технология позисторной
- •10.2. Применение керамических терморезисторов с положительным температурным коэффициентом сопротивления
- •Электрические параметры терморезисторов
- •10.3. Получение титаната бария
- •10.4. Формирование полупроводниковых свойств титаната бария
- •10.5. Позисторный эффект
- •Сопротивления образцов позисторной керамики
- •10.6. Особенности технологии позисторной керамики
Электрические свойства барийлантаноидных тетратитанатов
Соединение |
при 20оС |
ТКЕ10-6, К1 |
tg104 при 1 Мгц |
при 155оС, Омсм |
Епр, кВ/мм |
BaLa2Ti4O12 |
115 |
–700 |
2 |
9 1012 |
12 |
BaCe2Ti4O12 |
90 |
–410 |
4 |
не опред. |
не опред. |
BaPr2Ti4O12 |
90 |
–320 |
2 |
1013 |
не опред. |
BaNd2Ti4O12 |
85 |
–120 |
2 |
9 1012 |
20 |
BaSm2Ti4O12 |
85 |
+30 |
2 |
8 1012 |
21 |
BaEu2Ti4O12 |
80 |
+85 |
3 |
8 1012 |
не опред. |
Из табл. 21 видно, что БЛТ обладают уникальными электрическими свойствами – сочетанием высокой и сравнительно невысокого и близкого к нулю ТKЕ. Наиболее приемлемое объяснение этого факта можно дать, основываясь на доминирующем вкладе в диэлектрическую проницаемость низкочастотных ветвей поперечных оптических колебаний кристаллической решетки. Как было установлено, в ромбически искаженных соединениях со структурой перовскита, к которым можно отнести БЛТ, низкочастотная колебательная мода оказывается расщепленной на два близлежащих колебания. При этом температурные зависимости частот компонентов расщепленных длинноволновых колебаний могут различаться. В результате температурные коэффициенты диэлектрических вкладов расщепленных составляющих компенсируются, что, по-видимому, и приводит к весьма малым значениям ТKЕ.
Барийлантаноидные тетратитанаты образуют твердые растворы изовалентного и гетеровалентного замещения в различных подрешетках. В системах (Ах2+Ва1-х)(Ln2Тi4O12), где А = Са, Sr, образуется непрерывный ряд твердых растворов с переходом от структуры БЛТ (х = 0) к структуре перовскита, свойственной SrLа2Тi4O12. Обращают на себя внимание максимумы в области морфотропного фазового перехода от структуры БЛТ к структуре перовскита. В указанных системах могут быть получены составы с ТKЕ от –700106 К1 до +50106 К1. При смешивании друг с другом БЛТ также образуют твердые растворы.
На основе твердых растворов БЛТ разработаны керамические материалы ТБНВ, ТБНВМ, ТБНС, БСНТ с ТKЕ по группам МПО, М47; ТБКВЛ с ТKЕ по группе М33О и другие. По значениям диэлектрической проницаемости эти материалы в 2–4 раза превосходят промышленной керамики других систем. Они имеют широкое применение в многослойных конденсаторах с высокой удельной емкостью.
Исходные соединения для получения материалов могут быть приготовлены методом термического синтеза из оксидов и карбонатов, а также методом совместного осаждения. В последнем случае исходным сырьем служат растворы четыреххлористого титана и хлористых солей бария и лантаноида, осадителем – смесь карбоната аммония и аммиака из расчета
[(NH4)2CO3 / ] = 2,5;
[NH4OH / = 4
и соотношения [(NН4)2СО3 NН4ОН] = 1:4. Процесс происходит при рH = 8,0–8,5 с последующей прокалкой осадка при 1100°С. Совместное осаждение приводит к снижению температуры спекания керамики, повышению ее диэлектрической проницаемости и снижению диэлектрических потерь. Температуры спекания материалов на основе БЛТ – (1280–1380)°С. На основе БЛТ также могут быть получены материалы с низкой температурой спекания путем введения в их состав добавок минерализаторов – оксида цинка и борного ангидрида. Однако эти добавки несколько снижают значение диэлектрической проницаемости керамики.
Этого недостатка можно избежать, применив способ снижения температуры спекания путем введения добавок стекла из водно-солевых и полуколлоидных растворов по технологии, принятой при создании тонкослойных стеклоэмалевых и стеклокерамических покрытий. Для получения тонкослойных покрытий применяют растворы солей, которые при нагревании распадаются на летучие составляющие и оксиды, способные войти в состав наносимого покрытия. Эти оксиды осаждаются на поверхности покрываемого материала в виде мелкодисперсных порошков. В описываемом случае процесс формирования порошкообразного высокодисперсного стекла на частицах керамического порошка происходит в момент предварительного обжига керамического материала с раствором стеклообразующей добавки.
Таким образом, были разработаны материалы с ТKЕ = (0±30)106 К1 и –(47±30)106 К1. Основой материалов является твердый раствор (Ва, Sr) Nd2Тi4O12, а в качестве малой добавки применен СаОВ2O3, введенный из раствора в количестве 1,5%. Добавка не изменила свойств материала, снизив температуру его спекания до 1100–1150°С.
Имеются сведения о разработке на той же основе керамики группы МПО с = 92 и температурой спекания до 900°С.
Материалы системы Вi2О3–Nb2O5–МеО (Мe = Мg, Ni, Zn). В системе Вi2O3–Nb2O5–МеО (Ме = Мg, Ni, Zn) при соотношении компонентов 1:1:1 образуются соединения с дефектной структурой пирохлора, которая может быть описана кристаллохимической формулой (Вi2/3|1/3)2/Ме1/3Nb2/3)2O6, где – вакансия.
Вместе с тем, соединения характеризуются широкой областью гомогенности Вi2O3 (0,9–1,5); Nb2O5 (0,8–1,0); МеО (0,8–1,0), в пределах которой = 120–130; ТKЕ = –(330–350)10-6 К-1; tg = (2–3)10–4 на частотах (103–106) Гц. Исследования многокомпонентных твердых растворов с различными добавками показали возможность повышения температурной стабильности и создания керамических материалов с от 25 до 200 при ТKЕ = +100106 К1 до –750106 К1 и малыми диэлектрическими потерями в широком диапазоне температур и частот. Для термостабильных материалов с ТKЕ = 0 величина лежит в пределах от 30 до 50 в зависимости от состава.
Особо следует отметить, что такие материалы имеют температуру спекания до 860–900°С.
Материалы на основе титаната стронция. Титанат стронция имеет структуру перовскита кубической модификации с параметром ячейки а = b = с = 3,904 Å. Он является сегнетоэлектриком с температурой точки Кюри –263°С; однако, при температуре –163°С SrТiO3 претерпевает структурный фазовый переход, который также считают переходом в полярную фазу (сегнетоэлектрическую или антисегнетоэлектрическую). Спеченные керамические образцы SrТiO3 имеют = 260–280; ТKЕ = – 2800106 К1; tg20 = 0,0005. На основе SrТiO3 с добавкой минерализатора ZrO2 разработан материал по группе ТKЕ М3300 с = 280. Недостатком материала (наименование Т-250) является его высокая температура спекания, не ниже 1450°С. Это обстоятельство ограничивает применение керамики Т-250 некоторыми номиналами высоковольтных конденсаторов.
В керамических материалах группы М1500 для изготовления конденсаторов низкого напряжения используются составы системы SrТiO3–СаТiO3–SrNb2О6, имеющие диэлектрическую проницаемость 200. В этой же системе могут быть получены материалы с низкой температурой спекания при добавке минерализаторов оксидов бора и цинка.
Стронций-висмут-кальциевые титанаты. Известно, что в системах SrТiO3–Вi2O3nТiO2 при содержании титанатов висмута до 50% образуются твердые растворы замещения с вычитанием в стронциевой подрешетке. Эти твердые растворы имеют высокую диэлектрическую проницаемость (более 1000); температурная зависимость и tg имеет максимумы, положение которых смещается по температурной шкале при изменении частоты тока. Позднейшими исследованиями было показано, что твердые растворы стронций-висмутовых титанатов (СВТ) являются сегнетоэлектриками с размытым фазовым переходом; последнее обусловливает релаксационный характер их поляризации.
При добавлении к СВТ титаната кальция возможно получение составов с относительно малыми диэлектрическими потерями, высокой диэлектрической проницаемостью и ТKЕ, свойственным термокомпенсирующим материалам. На рис. 114 представлены концентрационные зависимости , tg и ТKЕ составов (Sr, Вi2/3)ТiO3–СаТiO3. Положение максимума ТKЕ определяется, в основном, соотношением титанатов стронция и кальция в твердом растворе, а острота максимумов ТKЕ зависит от количества титаната висмута.
Чем больше титаната висмута содержится в СВТ, тем более пологим является максимум ТKЕ. Положение концентрационного максимума tg не зависит существенным образом от количества титаната висмута в твердом растворе, в то время как его величина определяется именно количеством Вi2Тi3О9. При содержании Вi2Тi3O9 менее 3% максимум tg не наблюдается.
Подобные зависимости объясняются, если рассмотреть систему SrТiO3–Вi2O3nТiO2 и обратить внимание на то, что в бинарной системе SrТiO3–СаТiO3 существуют морфотропные фазовые переходы из кубической фазы SrТiO3 в тетрагональную, затем в почти кубическую, ромбоэдрическую и ромбическую фазы СаТiO3. Эти фазовые переходы сохраняются и при добавлении третьего компонента – титаната висмута.
Таким образом, для системы СВТ–СаТiO3 высокая диэлектрическая проницаемость, характерная для твердых растворов на основе титаната стронция, наблюдается при относительно низких значениях ТКЕ, соответствующих группам М1500 и М750. Выбор оптимальной концентрации компо-нентов позволяет при этих условиях получать низкие значения tg. Такая совокупность параметров вызвана существованием в области МФП двух фаз с различными температурными ха-
|
Рис. 114. Концентрационныезависимости, tg и ТКЕ составов SrТiO3–СаТiO3–Вi2Ti2O7 при содержании Вi2Ti2O7 в мас.%: 5 (1); 10 (2); 20 (3)
|
рактеристиками и tg. На основе составов тройной системы разработаны материалы ТВ-750, ТВ-1500 и ТВ-2200 с = 240–260, а также материалы Т-320 и Т-500 с = 320 и 500, при более высоких значениях ТKЕ: – 3200106 К1 и – 4500106 К1 соответственно. Модифицируя стронций-висмутовые титанаты титанатом лантана можно получать материалы с от 300 до 500 при больших отрицательных значениях ТKЕ.
Главным достоинством материалов на основе СВТ является их высокая диэлектрическая проницаемость. Температуры спекания материалов относительно невысоки: 1250–1350°С. К недостаткам этой керамики можно отнести несколько повышенные значения ее tg, а также наличие в составе Вi2O3, что препятствует применению материалов в монолитных конденсаторах из-за необходимости использовать в качестве электродов платина-палладиевые сплавы. Материалы типа ТВ применяют для подстроечных конденсаторов и некоторых видов однослойных низковольтных конденсаторов.