книги из ГПНТБ / Дракин, И. И. Основы проектирования беспилотных летательных аппаратов с учетом экономической эффективности
.pdfЗначение f0 в первую очередь зависит от количества ступеней. Сопоставляя формулы (1.6) и (1.2), нетрудно видеть, что для «-ступенчатого ЛА
/ о = п / < > |
о - 6') |
1 |
|
где /і, /г, . . ., fn — относительные веса каждой ступени, т. е.
fi = Gi/Gi+1.
Относительный вес отдельных ступеней находится в диапа зоне
10>/г> 1,5,
при этом, чем меньше требований к величине энергоресурса (ма лые скорости, малые дальности полета, малый диапазон высот),, тем меньше значение /,. Например, противотанковый управляе
мый снаряд «Кобра» |
(Швейцария) |
имеет /о = 1,55. Максималь |
ная дальность полета |
этого БЛА |
1800 м, скорость у цели; |
84 м/с [108]. |
|
|
Наибольшие значения /0 для одноступенчатых ЛА имеют бал листические и исследовательские ракеты больших высот, скоро сти которых превышают 1000 м/с. Например, французская одно ступенчатая исследовательская ракета «Белье» имеет /0 = 9,85. Максимальная скорость ее равна 1370 м/с, максимальная высо та подъема 80 км [112].
Крылатые одноступенчатые ЛА имеют, как правило, значе
ния /о<5. Например, канадская мишень |
с ТРД |
«КАЕТА» имеет |
/о = 4,15, длительность ее полета до 29 |
мин, |
Afmax= 0,98 [96]. |
В статье [124] сообщается о весах управляемого снаряда класса ВВ, имеющего дальность действия 16 км и предназначенного для перехвата скоростных низколетящих самолетов. Относительный вес этого управляемого ракетного снаряда (УРС) f0 = 2,72.
Многоступенчатые ЛА имеют относительный вес для каждой ступени в диапазоне
2,5</i<6,5.
Так, например, французская трехступенчатая космическая раке та для вывода ИСЗ на высоту 700 км «Супер Диамант» имеет согласно статье [П5] относительные веса: Д = 6,5; /2 = 3,9; /3 = 4,2.
Имея статистические значения величины f0 и зная полезную нагрузку для проектируемого ЛА, можно оценить полетный вес по формуле (1.6).
2. ПОСТРОЕНИЕ ТРАЕКТОРИЙ БЛА
Траектория полета оказывает большое влияние на расход топлива, в особенности для ЛА, имеющих значительную даль-
10
пасть полета. Поэтому траектория должна быть определена до расчета расхода топлива.
Для построения точной траектории необходимо знание боль шого количества исходных данных, которые могут быть извест ны только на этапе эскизного или даже рабочего проектирования (характеристики двигателя, аэродинамические и весовые харак теристики в полете, метод наведения, закон движения цели). Од нако для построения приближенной траектории можно ограни читься некоторыми исходными данными, вытекающими из усло вий эксплуатации данного типа ЛА. Получаемая при этом траектория поведет к расходу топлива, близкому к реальному.
Если известны точки начала и конца полета, то простейшей траекторией является прямая, соединяющая эти точки. Траек тория может быть по своей форме существенно приближена к реальной, если будут учтены условия старта. Например, авиа ционные БЛА стартуют почти горизонтально, а БЛА класса ЗВ — под определенным углом к горизонту, зависящим от мето да наведения. Для дальних БЛА, маневрирующих в основном в вертикальной плоскости (ЗВ, ВЗ, 33), желательно возможно
быстрее |
выходить |
на большую высоту, где плотность |
воздуха, |
а следовательно, |
и аэродинамическое сопротивление |
меньше. |
|
Однако |
при этом |
приходится сталкиваться с необходимостью |
развития значительных поперечных перегрузок, что ведет к уве личению аэродинамического сопротивления и снижает запас перегрузки для тактического маневра.
Учитывая ограничения, которые можно установить уже в на чальной стадии проектирования, возможно в той или иной сте пени приблизить траекцорию к реальной. Наиболее удобной фор мой построения траектории является представление ее в анали
тическом виде, принимая |
ту или иную |
систему |
координат. |
В большинстве случаев для |
БЛА является |
удобной |
декартова |
прямоугольная система координат, в которой уравнение траек тории для полета в вертикальной плоскости будет
|
h = f(x), |
|
|
где h — высота полета; х — дальность по горизонту. |
|
||
Для наклонного старта (Ѳ<С90°) наиболее целесообразной яв |
|||
h |
от х в виде степенного полинома |
|
|
ляется зависимостьh = |
|
||
|
hd+a\x + a2x2 + a3x3+ |
. . . |
(1.7) |
|
|
Количество членов полинома берется в зависимости от количест ва располагаемых ограничений.
Зависимость (1.7) хорошо соответствует физике полета. В по лете не может быть никаких особых точек, так как они ведут к бесконечным перегрузкам, Уравнение (1.7) соответствует это му условию, так как
(ßhdx2 ф со.
И
Зависимость (1.7) позволяет ввести любое количество ограниче ний. Если нет никаких ограничений, кроме координат начальной и конечйой точки, то траектория становится прямолинейной
ho==H Q+ ^ — ^ x . |
(1.8) |
Лк |
Так как траектория в начальной стадии проектирования пред назначается для определения расхода топлива, то выбирая из всего комплекса возможных траекторий, следует выбирать такую, которая ведет к наибольшему расходу топлива. Это, очевидно, траектории с наибольшей дальностью полета.
Иногда не совсем ясно, какая тактическая задача поведет к большому расходу топлива. Может оказаться, что для полета на более низкой высоте, хотя и при уменьшенной дальности по лета, потребуется больше топлива. Это особенно имеет место у ЛА, основной задачей которых является полет на малых высо тах. В этих случаях следует рассмотреть несколько типичных тактических задач.
Для объективного выбора траектории, кроме учета ограниче ний, необходимо произвести оптимизацию траектории, которая бы позволила найти траекторию, удовлетворяющую не только ТТЗ, но и ведущую к экстремуму критериальной величины, на пример, к минимуму полетного веса. Вопросы оптимизации тра екторий рассматриваются в гл. IV.
Ниже рассматриваются некоторые частные случаи построения уравнений для траекторий.
2.1. Траектории БЛА, стартующих с поверхности
Характерными баллистическими величинами для БЛА, стар тующих с поверхности, являются дальность полета по горизонту (хк) и высота полета у цели (/гк) .
Задан угол Ѳо. Вначале рассмотрим случай, когда известен угол старта с горизонтом Ѳо (рис. 1.1). Это может быть, напри мер, при наведении БЛА класса ЗВ по методу накрытия цели (ме тод трех точек). В этом случае угол Ѳо должен быть почти равен углу радиолуча, направленного на цель. При других методах на ведения возможно взять угол Ѳо по статистике для аналогичных ЛА.
В этомh0случае в правой части уравнения (1.7) |
следует взять |
||
три члена. Учитывая, что при старте с поверхности |
(с земли или |
||
корабля) |
= |
0, получим |
(1.9) |
Так как |
|
h = aiX + a2x2. |
|
|
|
12
для конца полета |
|
а 2 |
_ |
К — |
x K tg |
ѳ0 |
|
|
|
|
|
„ |
|
Х к2 |
. |
|
|
||
|
|
|
— |
|
- |
|
|
|
|
Следовательно, уравнение траектории будет |
|
|
|||||||
h |
= |
(tg Ѳ0) X + |
|
Хк |
|
|
X2. |
(1.10) |
|
|
|
Х к 2 tg Ѳ° |
|
||||||
Это уравнение можно выразить |
через |
угол ßK |
(см. рис. 1.1). |
||||||
Тогда |
|
(tg0o)j<4— -gßK~ tg9° -*2- |
(1.11) |
||||||
A = |
|||||||||
|
|
|
|
|
Хк |
|
|
|
|
Угол Ѳ = 90°. В некоторых случаях приходится применять вер тикальный старт. В этом случае уравнение (1.7) и соответствен
но (1. 10) не годятся, так как а4= оо и й2 = —00 и уравнения ста новятся неопределенными. При Ѳо = 90° уравнение траектории можно представить в виде
где т > 1. |
|
a1xm |
а2х2, |
(1.12) |
h= |
і_ -f- |
|
||
Если при значении хк предполагается выйти на горизонталь |
||||
на высоте |
то из условий |
|
|
|
|
(ѵЧ =° и |
|
|
|
||
|
\ d x /к |
|
К= ахх™ +аъх2 |
|
||
|
|
|
к |
|
|
|
получим уравнение |
Лк- |
|
|
1 |
(1. 13) |
|
|
т |
|
I |
|||
h-- |
2 |
- Х т - |
|
|||
2т — 1 |
|
2 т — |
|
|
||
|
|
|
|
|
13
Значение т определяется дальностью разгонного участка: чем более длинный вертикальный участок полета, тем большее зна чение т должно быть. Значение т следует определять из усло вия допустимых перегрузок при развороте от вертикали. В пер вом приближении можно примять т = 2.
Ограничения по пук. Для маневренных БЛА класса ЗВ осо бенно важно обеспечить наибольшую маневренность в районе встречи с целью, т. е. при хк. При этом поперечная перегрузка по траектории в конце полета без тактического маневра будет при небольших углах атаки или при малой тяге
Ду к ~ |
4" cos Ѳк, |
(1.14) |
где Ѵк — скорость в конце полета при хк\ гк — радиус кривизны траектории при хк; Ѳк — угол наклона траектории (см. рис. 1.1).
Так как необходимо обеспечить для БЛА одинаковую воз можность маневра для выбирания ошибок наведения как вверх, •так и вниз, следует в районе встречи с целью идти по такой тра ектории, чтобы пу к = 0. В этом случае в вертикальной плоскости будет обеспечиваться одинаковая перегрузка маневра вверх и вниз, равная путах, определяемая максимальной подъемной си лой, развиваемой несущими поверхностями в управляемом по лете.
Для высотных БЛА (для которых и имеет смысл вводить ог раничения по пу к) угол Ѳк обычно бывает небольшой, не превы шающий 20°. Это определяется тем, что траектория в этом слу чае имеет выпуклость к верху и значение xK> h K. В этом случае можно принять
cos 0Ks : l .
Тогда получим из выражения (1. 14)
1 |
= |
g |
|
||
Гк |
|
Ѵ к2 |
Так как радиус кривизны
d x 2
то
d2h |
\ |
_____ |
g _ |
d x 2 |
) к |
|
|
|
|
Ѵ к2 |
Значение (dhjdx)v2 при полете, близком к горизонтальному, по сравнению с единицей — небольшая величина. Пренебрегая ею
14
в первом приближении и дифференцируя дважды уравнение (1.9), находим
следовательно, |
|
а л |
|
hK |
g x |
к |
’ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
2ѴК2 |
|
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
у |
|
|
(1.16) |
||
|
|
|
|
|
|
______ |
|
||
|
|
\ х к |
^ 2 Ѵ к2 ) |
|
|
|
2ѴК2 |
|
|
Находя из этого уравнения первую производную, уточняем |
|||||||||
значения а2 и |
|
g |
|
' к |
|
|
|
g x К |
|
|
|
2ѴК2 N |
|
|
|
2Vк2 |
|
||
Уравнение траектории■ |
<hr |
к |
|
|
|
|
|
||
х к |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
при этом будет |
|
|
(хкх— х2). (1.17) |
||||||
h = |
X - |
|
|
U K |
|
|
2 V K2 ) J |
|
|
Если |
2 < 2 L |
|
|
|
|
||||
|
|
|
g x к |
< 0,2, |
|
то вполне возможно пользоваться уравнением (1.16). Значение конечной скорости определяют исходя из условий обеспечения необходимого маневра на высоте (см. гл. IV).
На рис. 1.2 в качестве примеров приведены траектории, рас считанные по формулам (1. 16 ) и (1. 17). Конечная высота у всех траекторий взята 25 км, а горизонтальные дальности — в диапа
15
зоне 25— 100 км, конечная скорость— 1000 м/с. Все эти цифры |
||||
произвольные. При хк = 25 км |
|
|
|
|
при хк = 100 км |
------- ^ = 0 ,878, |
|
|
|
2VV |
|
|
|
|
|
2 Ѵ К2 |
|
|
|
|
АХ к , — АД<-= —0,24. |
|
|
/і0. |
В случае двухступенчатых БЛА, траектория самостоятельно |
||||
го полета второй |
ступени начинается с |
высоты |
разгона |
|
В этих случаях в уравнениях (1. 11), (1. 16) |
и (1. 17) |
добавляет |
ся вh0.правой части /іо, а вместо значения /ік вводится выражение |
|||||
(hK |
— |
h0). |
При этом предполагается, что координата |
х = 0 |
при |
h = |
|
|
2.2. Траектории авиационных БЛА
Авиационные БЛА запускаются почти горизонтально, поэто му при полете БЛА в вертикальной плоскости й і^ О , и, следова тельно, уравнение (1.7), огра ничиваясь членом с X2, будет
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
причем |
|
h = ho+ a2x2, |
|
(1.18) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А к — h0 |
|
Д/г |
цели |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*к2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Здесь Ah — превышение |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в конце полета над высотой |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
старта. Для БЛА класса ВВ |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ah |
|
обычно — положительно, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для |
|
||||||
|
|
|
В |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
БЛА |
класса |
ВЗ — отри |
||||
цательно. На рис. 1.3 приведен характер траекторий |
А |
— для |
|||||||||||||||||
ВВ, |
|
|
для ВЗ. |
|
|
|
|
Для БЛА класса ВВ аналогично клас |
|||||||||||
|
|
Ограничение по пук. |
|||||||||||||||||
су |
|
ЗВ можно |
ввести |
ограничение по |
поперечной |
перегрузке в |
|||||||||||||
конце полета. Принимая |
nyK=Q |
и учитывая, что Ѳо=0, исходим |
|||||||||||||||||
из кубического полинома для уравнения |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Пользуясь формулой |
h = hQ+ a2x2 + a3x3. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
(1. 15) |
и пренебрегая в первом приближе |
||||||||||||||||||
нии значением |
dh[dx |
)K, получим уравнения для |
определения |
||||||||||||||||
( |
|
|
|||||||||||||||||
а2 |
и |
а3 |
|
|
|
|
|
а2х 2 |
а3хк3= |
|
Ah |
, |
|
|
|
|
|||
|
|
|
I |
c ß h |
|
= |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
) = |
|
Н- 6а3хк |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
\ |
d x |
2 |
к |
|
|
|
|
|
-у — |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V Y.2 |
|
|
|
16
Решая эти уравнения совместно, находим значения а2 и а3 и затем искомое уравнение траектории
-(т .“ + т ^ ) ( г ) !- |
(1Л9) |
Находя из этого уравнения величину
dh |
\ |
23 |
хД/г |
1 |
g x K |
:і.2 0 ) |
|
d x |
Ѵк2 |
||||||
)к |
|
к |
4 |
|
уточняем уравнение (1. 19) для случая существенных значений dh \
d x А
*-*•+{т«+тт'Ч£іЬ{-іТ-
l r i / •* \3 |
(1.21) |
Если
f - ) |
< 0 , 2 , |
|
( ■d x |
1 |
|
\ |
к |
|
то можно пользоваться уравнением (1. 19).
Для полета в горизонтальной плоскости уравнение траекто рии может быть получено аналогично. В этом случае при обес печении в конце полета перегрузки в горизонтальной плоскости пу к = 0 значение г = оо и, следовательно, для бокового отклоне ния (перпендикулярного к начальной линии полета)
Уравнение траектории при этом будет
( 1. 22)
Здесь A z -— боковое отклонение от начального направления в мо мент встречи с целью.
Для БЛА класса ВЗ и ВВ начальный участок полета ино.- гда представляет траекторию перехода с горизонтального полета при запуске на траекторию горизонтального полета на маршевой высоте (см. кривую С на рис. 1.3). В этих случаях ограничения ми для траектории являются начальный угол Ѳо и конечный Ѳ„, которые обычно равны нулю. Для уменьшения аэродинамическо го сопротивления переход на большую высоту желательно про изводить по возможно более короткой траектории. Ограничивают
17
длину переходной траектории допустимые перегрузки в начале траектории пу 0 и в конце переходной траектории пу к. Исходя из этих четырех ограничивающих параметров уравнение траектории должно быть четвертой степени, т. е.
h = h0 + aіХ + a2xz+ а3х3+ щ*4,
при этом Ѳо = Ѳк = 0, следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
dh \ |
__ |
! dh |
|
|
|
|
|
|||
поэтому = 0, а также |
|
dx |
|
dx )кI __Q |
0. |
||||||||||
|
|
а3х к2 4а4х к3= |
|||||||||||||
Так как |
|
|
‘2а2.ѵк + |
3 |
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|||
|
я, |
|
grо |
I |
11 fiy |
|
— |
К 2 |
I 1 |
||||||
|
|
I/O' |
1 |
я |
|
|
|
Ук" |
|||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
к-- |
gr |
к |
1 1• |
||
учитывая формулу (1. 15), находим |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
d2h |
|
1 |
g(ny— |
1) |
|
|||||||
Тогда |
|
|
dx |
2 |
|
|
|
|
V2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
g(nvo- |
1) |
|
|
|
|
|||||
|
d2h |
V |
dx2 |
|
Jo = |
1) |
V02. |
|
|
|
|
||||
( |
g ( n y K — |
: |
|
|
'V6 Я зХ к “j~ 11(14X 2, |
||||||||||
V |
dx2 }K |
hK |
|
VK2 |
|
|
|
агх |
|
3 + |
а4х к\ |
||||
|
д/г = |
|
h0= a 2x 2 |
-f |
|
||||||||||
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решая полученные три уравнения относительно а3, а4 и хк, нахо дим значения коэффициентов в уравнении траектории, а также значение горизонтальной дальности выхода ЛА на маршевую траекторию:
|
і = |
0, |
|
|
1 |
g (п уо |
— |
1) |
|
|
а |
а„ = |
2 |
|
|
к — 1 |
|
||||
|
п у |
|
||||||||
|
g |
(2 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
Ѵ02 |
|
|
||
|
|
|
3*к I |
«</о — 1 I |
|
|
|
|||
|
|
|
|
Po2 |
|
1 |
|
(1.23) |
||
|
|
4 V V |
^o2 |
Ah |
|
|
||||
|
|
|
/«I/O — |
1 |
I «I/ к — |
|
|
|||
|
|
|
|
|
12 |
________ |
|
|
|
|
|
|
|
«I/O ;— 1 |
«I/K — 1 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
Po2 |
|
|
|
|
|
|
18
2. 3. Траектории динамического планирования
При большой дальности полета (несколько сот или тысяч ки лометров) в некоторых случаях целесообразно применить дина мическое планирование. При этом ЛА разгоняется до большой скорости и выводится на большую высоту. С этой высоты полет производится при неработающем двигателе за счет главным образом запаса кинетической энергии. В принципе динамическое планирование возможно по горизонтали, однако при этом умень шение скоростного напора ведет к снижению маневренных ка честв. Кроме того, по мере уменьшения скорости, возрастает угол атаки, что ведет к увеличению индуктивного сопротивления.
Наиболее рационально совершать динамическое планирова ние на режиме максимального аэродинамического качества (или близком к нему). При этом угол атаки должен быть постоянным или почти постоянным. Следовательно, при этом должно
Су~ const.
Так как полетный вес
G = CuS J ^ L = const,
у2
то, следовательно, скоростной напор
^ — |
const. |
ѵ2
Сохранение постоянства скоростного напора осуществляется за счет снижения высоты полета по мере уменьшения скорости полета. Знак приблизительности в последнем выражении объ ясняется тем, что при изменении скорости, а следовательно, и числа М величина (су/сх)тах немного изменяется.
Уравнение движения при динамическом планировании со ско ростью значительно меньшей космической (без учета центробеж ной орбитальной силы)
т |
d V |
|
c |
х |
с |
QV"2 |
• п |
. . |
||
dt |
|
|
|
|
и |
|||||
|
----- = |
—- |
|
rS — |
|
|
si n Ѳ. |
|||
|
|
|
|
---------- |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
Учитывая, что угол планирования при этом небольшой (едини цы или доли градуса), можно подъемную силу принять равной
Y = G cos Ѳ ~ G.
Так как
QK2
Y — CyS
2
то, деля дифференциальное уравнение на
cyS Q V 2 |
О, |
2
19