- •Тема № 6 Электричество и магнетизм
- •6.1 Электростатика
- •6.2 Постоянный электрический ток
- •6.3 Магнитное поле.
- •6.4 Электромагнитная индукция.
- •6.4 Уравнения Максвелла
- •Тема № 7 Геометрическая оптика
- •Тема № 8 Волновая оптика.
- •8.1 Интерференция
- •8.2 Дифракция .
- •8.3 Специальная теория относительности
- •Тема № 9 Физика атома
- •9.1 Световые кванты.
- •Тема № 10 Физика атомного ядра
- •Тема № 11 Квантовая физика
- •Тема № 12 Элементы космологии
- •Тема № 2 Законы сохранения
- •Тема № 3 Динамика твёрдого тела
- •Тема № 4 Колебания и волны
- •Тема № 5 Молекулярная физика (идеальный газ)
- •Тема № 6 Явления переноса
- •Тема № 7 Термодинамика
- •Тема № 9 Электростатика
- •Тема № 10 Постоянный ток
- •Тема № 11 Переменный ток
- •Тема № 12 Геометрическая оптика
- •Тема № 13 Специальная теория относительности
- •Тема № 14 Волновая оптика
- •Тема № 15 Фотоэффект
- •Тема № 16 Спектры атома водорода
- •Тема № 17 Закон радиоактивного распада
- •Тема № 18 Ядерные реакции
- •Методические рекомендации преподавателям по преподаванию дисциплины
- •Методические рекомендации студентам по изучению дисциплины
- •Глоссарий
6.2 Постоянный электрический ток
Электрический ток есть упорядоченное движение электрических зарядов, которые называются носителями тока. При известных концентрации n, заряде q и скорости упорядоченного движения u вектор
j = n q u (6.19)
называется плотностью электрического тока. Как показывает опыт, для многих тел плотность тока пропорциональна напряжённости электрического поля
j = λ Е, (6.20)
где λ называется удельной проводимостью , а обратная величина ρ = 1/λ – удельным сопротивлением. Это важное соотношение называется законом Ома в дифференциальной форме.
Рассмотрим важный для практики случай, когда электрические токи текут вдоль тонких проводов. Через поперечное сечение провода S в единицу времени проходит заряд I = jS, называемый силой тока. В замкнутой цепи для поддержания силы тока постоянной должен находится источник тока, в котором действуют силы неэлектрического происхождения, называемые сторонними силами Fстор. Обозначим Fстор/q = Естор, тогда из закона Ома
Е + Естор = ρI/S.
Умножим это соотношение на элемент длины провода dl и проинтегрируем по всей цепи
∫Е dl + ∫Есторdl = I∫ρ dl/S (6.21)
Первый интеграл равен нулю, т.кк электрическое поле консервативно. Второй интеграл, равный отношению работы сторонних сил по перемещению пробного заряда по всей цепи к величине пробного заряда, называется электродвижущей силой E источника тока. Третий интеграл
R = ∫ρ dl/S (6.22)
называется электрическим сопротивлением. Формула (6.21) теперь записывается в виде
E = I (R + r), (6.23)
Это соотношение называется законом Ома для полной цепи в интегральной форме, где полное сопротивление разделено на сопротивление нагрузки R и внутреннее сопротивление источника тока r.
При расчёте сложных разветвлённых электрических цепей используются правила Кирхгофа: 1) В каждой точке разветвления проводов алгебраическая сумма токов равна нулю; 2) В каждом замкнутом контуре сумма э.д.с. равна сумме напряжений на отдельных участках контура. Э.д.с. считается положительной, если при выбранном направлении обхода контура этот источник проходится от минуса к плюсу. Напряжение на участке берётся положительным, если направление обхода контура совпадает с указанным направлением тока на этом участке
При прохождении через резистор R электрического тока I за время t выделяется количество тепла, определяемого законом Джоуля – Ленца
Q = I2 R t (6.24)