Elektrotehnika_i_elektronika_2008
.pdf71' |
Глава 1. Электрические и магнитные цепи |
Рис. 1.46. Параллельное соединение комплексных проводимостей
|
|
п |
|
|
|
|
|
п |
|
п |
|
|
|
Ьэ |
|
уэ _ gk ; Ь3 |
|
=- bk уэ = |
2 |
2 |
|
. |
|
^ |
уз |
+ Ьэ ; Фэ = arctg |
|
||||
|
|
|
|
-- |
|
|
|
k=1 |
|
k=i |
|
|
. |
gЭ |
|
Для уЭ берется . арифметическаясyмма, а для Ь3 — алгебраичес-
ка, так как реактивные проводимости Ьк могут быть. как положи-
тельные Ьc, так и отрицатёльные= ЬL. Отметим, что если для комплексных проводимостей выполняется равенство
п
. k^1
то для их модулей аналогичное равенство .не выполняется, т. e.
п
У#у^ +уг +... +у^^= ук•.
После умножения этого неравенства поочередно на действующее
напряженйе U и на его квадрат U2 получим' |
•.' |
' |
п |
|
|
1 #.1 .+-I2 +...+Iп := Ik . , |
|
|
k=t |
|
|
rJ _U,l ^ И1l + И1Z •i- . . . + ИIп =- uIk = ,sk . |
||
k=I |
|
k=l |
Выводы: 1) для 'действующих токов -первый закон Кирхгофа не вы-
полняется; 2) полная мощность цепи ие равна сумме полных мощнос-
тей потребителей, соединенных параллельно.
Пример. Для цепи на рис. 1.47, а определить ток в неразветвлен-
ной части цепи, токи - в ветвях, полную, активную и реактивнyю •
мощности и построить векторнyю диаграмму, если известно: U =120 В;
0; R = 16,6 Ом; L 40 мГн; f= 50 Гц
Электротехника и электроника . |
72 |
Jr
а б
Рис. 1.47. Цепь c параллельными R-L (a►) и ее векторная, диаграмма (б)
Решение.
bL =. |
= __ |
1 ^.. = 0,08 см,. . |
g = = 0,06 см,. |
, ^L |
2iтfL |
R |
|
У = g — jbL = 0,1е- j53° См; |
|
||
I = YU -=12е^э530 А; |
IR = g U = 7,2 А; |
||
IL = - jbLtj = 9,6е53° А; |
|
||
S = UI =1440е'53° =864+j1150 |
ВА; |
||
s= 1440 ВА; |
P = 864 Вт; |
Q.T 1150 вар. |
Ток IR в ветви c активной= проводимостью .g совпадает по фазе c
приложенным к ней напряжением U, a ток в ветви с индуктивностью L отстает от U на уго т 53°, т. е. цепь носит индуктивный характер.
Пример. Для цепи на рис. 1.48, а определить ток в неразветвленной части цепи, токи в ветвях, полную, активную, реактивные мощ-
ности и построить векторную диаграмму, если известно: U = 120 B;
''= о; А = 16,6 Ом; с 25,5 мкФ; f= 5о гц.
Решение.
b^ = ос =2icfc = 0,08 |
См; |
g — 1 =0,0 |
6 С. м•, |
|
У = g + jb^ = 0,1e^53° См; |
R |
|
||
|
|
|||
I = YU = 24е 53° |
А, |
|
1'R = g( =14,4 А; |
|
I — jb' (У =19,2е |
53° А |
, |
|
|
S = tII -= 240 • 24е_'53' =3460—j4610 ВА;
c
73
I
Глава' 1. Электрические и магнитные цепи
'т
'rR
R С
a |
6 |
Рис. 1.48. Цепь c парaллельными R-C (а) и ее векторная диаграмма (б)
Ток IR в ветви c g := 1 /R совпадает по фазе c приложенным к ней
напряжением, ток I ветви c емкостью С опережает по фазе это
напряжение на угол 90 °, а ток I в неразветвленной части цепи опе-
режает по фазе приложенное к ней напряжение на угол 53°, т. e. цепь
носит емкостный характер.
1.2.5.3. Смешанное соединение комплексных coпpomuqлeнuй
Для смешанного соединения комплексных сопротивлений (рис. 1:49) эквивалентное сопротивлений цепи равно:
. |
гЭ = гl + габ, |
где Z = ,7^Z3/(22 |
+ Z3). |
Комплексный ток в неразветвлённой части цепи
. ...
• ^ U •
, r1 ^
Zэ
Рис. 1.49. Смешанные соединения комплексных сопротивлений -
Электротехника и электроника |
|
|
74 |
|
Комплексное напряжение на параллельном участке цепи: |
||||
|
^ |
|
11.z2,^3 |
|
г |
у'аб ._. I1:Za6 ._» |
(- |
|
|
( |
|
|
||
|
`Z2 + Z3 ) |
|
||
- Комплекснь^е токи в параллельных ветвях: |
1z2 |
|||
. |
. |
|
. |
|
|
. |
|
|
|
|
. |
. |
U |
|
|
|
|||
Z2 |
Z2 + z3 . |
|
Z3 Z2 + Z3 |
1.2.6. Tpexфaзныe электрические цепи
1.2.6. 7. Понятие o много ф азных цепях u системах
Если между полюсами постоянного магнита (рис. 1.50) вращать в положительном направлёнии с постоянной скоростью О два жестко скрепленных витка ; то в них будут .индуцйроваться ЭДС:
е1 = .Е 1 sin( о)t + yi1 ) , |
|
е2 = Ет2 sin()н + цi1 - а) , |
. |
вторая из них (е2) отстает по фазе от первой (е 1) на постоянный угол а.
Определение: Если один источник создает несколько синусоидальных ЭДС, имеющих одну и ту же частоту, но сдвинутых между собой
по фазе на некоторые. постоянные углы, то такой источник ЭДС называют много фазным, a совокупность электрических цепей, в. кото-
Рис. 1.50. Принцип получения источника многофазной ЭДС
. j
75. Глава 1. Электрические и магнитные цепи
рой действует много фазны й источник ЭДС много фазной системой
электрических цепей. . - .
Определение:. совокупность синуcоидальных токов (напряжений,
ЭДС) одной частоты, сдвинутых относительно друг друга по фазе,
действующих в много фазной си стеме электрических цепей, называют
много фазной системой .токов. .
Часть многофазной системы-электрических цепей, в которой
может протекать один из токов мнoгoфазной системы, называется
фазой.
Определение: много фазную систему электрических цепей, в. кото-
рой отдельные фазы электрически соединены друг c другом, называют
много фазной цепью, а много фазную систему электрических токов, в
которой отдельные токи равны по амплитуде и отстают по фазе друг относительно друга на углы 2it/т . (т —. число фаз) — симметричной
много фазной системой электрических токов (напряжений, ЭДС).
Многофазные цепи делятся на двухфазные, трехфазн ые и т. д.
Однофазная цепь может быть как частью многoфазной цепи, так и самостоятельной цепью. .
Из многофазных электрических цепей наибольшее применение нашли трехфазные цепи, предложенные М.О. Доливо-Доброволь- ским 'в 1891 г. .
•1.2.62. Линейные и . фазные величйны
втрехфазных электрических цепях
Источниками электрической энергии в трехфазных цепях явля-
ются трехфазные генераторы, создающие симметричную систему ЭДС:
e1 = Е sin o.v ;е2 = Ет siri (xt — 12О° |
; |
е3 = Ет siп СОt +120° • |
(1.109) |
где начальная фаза . е 1 приняла равной нулю; векторная диаграмма этих ЭДС показана на рис. 1.51, в данном случае порядок следования фаз является прямым (1, ?, 3); если поменять местами любые
два вектора, например, Е 2 и Етз, то порядок следования фаз будет
. обратным (1; 3, 2, 1; 3, 2, 1...).
Начало и концы первой фазы генератора обозначают большими буквами А и Х соответственно и ее называют фазой А, второй фазы генератора — В и Y и называют фазой B, третьей фазы генератора С и Z и называют фазой С. Начала и концы фаз потребителя обозначаются малыми буквами а-х, Ь у, -z. Последовательность фаз оп
ределяют фазоуказателем, a на распределительных' устройствах шины разных фаз имеют различную раскраску: желтый фаза A,
зеленый — фаза B, красный — фаза С.
Рис. 1.51 . Векторная диаграмма ЭДС трехфазного генератора
Комплексные амплитуды ЭдС для (1.109) c учетом обозначения |
||||||
фаз генератора будут: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2it |
•4п |
.2п |
(1.110) |
ЕА = Е ; Ев _ Ее ' 3 ; Ес = Еег3 3 = Ее3 3 . |
||||||
|
a также из векторной диаграммы следует: |
|||||
Из (1.1.09) и (1.110), |
в |
_ |
|
; еА +ев +ес = 0 . |
(1.111) |
|
ЕА+Е |
|
+'Ес = 0 |
|
|
|
Фазы нагрузки трехфазной цепи соединяют звездой (рис.. 1.52) или треугольником (рис. 1.53), a фазы генератора, как правило., звез-
дой, так как при. соединении этих фаз в треугольник возможно возникновение уравнительных токов в обмотках (фазах) генератора. Эти токи не возникают только тогда, когда суммарная ЭДС .фаз ге-^
нератора равна нулю, что возможно лишь при полной симметрии ЭДС фаз генератора. Для этого нужно выполнить обмотки фаз ге-
in |
а |
Рис. 1.52. Трехфазная цепь при соединении генератора и нагрузки
по схеме «звезда—звезда»
77 |
Глава 1. Электрические и магнитные цепи |
|
|
|
=А |
Рис. 1.53. Трехфазная цепь при соединении генератора и нагрузки.
по схеме Кзвеэда— трёугольник»
нератора совершенно одинаковыми, что практически невозможно.
Поэтому при соединении фаз генератора в треyгoльник внутри его возникает отличная от нуля суммарная ЭДС, а так как сопротивления обмоток обычно малы, то ;даже при небольшой величине сум-
марной ЭДС в обмотках генератора величина тока будет. значитель-
ной, они могут перегреваться, срок их службы существенно .
|
уменьшается. |
. ' . 1 |
• |
Из сказанного видно (рис. 1.52, 1.53), что тpехфазный генератор |
|
|
соединяется c нагрузкой четырьмя линейн^iми проводами либо тре- |
|
|
мя. Общие точки генератора 0 и потрёбителя 0' называют нулевы - |
|
|
ми (нейтральны ми) , a провод |
0 0' — нулевым (0) или нейтральным |
|
(1V) проводом. |
. |
Определение: напряжения между зажимами фаз и нейтральными токами, a также токи в фазах генератора и потребителя называ-
ются фазными, a напряжения между линёйными проводами и токи в
этих проводах называют линейными.
Установим зависимости между линейными и фазными напряже-
ниями и токами в симметричной трехфазной цепи при соединений фаз нагрузки звездой. Из. рис. 1.52 видно, что:
1
(1.112)
при .этом сумма комплексных токов равна нулю, т. e.:
1А 1В С=
поэтому ток в нулевом прoводе Io = 0, т, е:. цепь может быть трех-- проводной.
Так как система симметрична, то действующие напряжения по-
рознь фазные и линейные равны: •
UA. - UB " ИС ИФ; UAB = . ИВС = ИСА = ИЛ. |
(1.11.3). |
Электротехника и электроника |
|
|
78 |
Из векторной диаграммы (рис. |
1.54) видно, что: |
|
|
1 UЛ = UФ sin 60° |
или |
Ил -- . JИФ . |
.(1.114). |
2 |
|
|
|
Рис. 1.54. Векторная диаграмма напряжений при нагрузке «звезда»
Вывод: в симметричной трехфазной цепи при соединении фаз звездой действующие фазные и линейные токи равны друг другу (1.112), a
напряжения отличаются дррУуг отрУд ^а в ^ раз{ 1,..114).
Благодаря этому в четырехпроводной трехфазной цепи возможно дать потребителю два различных напряжения ' -' линейное или
фазное. Для цепей низкого напряжения ГОСТом предусмотрены
следующие пары напряжений |
UЛ/ИФ: 660/380, 380/220 и 220/127 B. |
||||||||||
При соединении фаз нагрузки треугольником из рис. 1.53 вид-- |
|||||||||||
но, что: |
|
|
. Ил = ИФ |
|
|
|
|
|
(1.115) |
||
|
|
|
|
|
|
|
c имеем: |
||||
и что по первому закону Кирхгофа для узлов a, b, |
|
|
|||||||||
"А + Iса _ I аЬ 0; •.I В + I ab |
|
I Ьс |
0 ; |
(1 .116)' |
|||||||
. . . |
|
I с + I Ьс |
I са |
о, |
|
|
. |
. . |
|||
где 1А, IВ; Iс -- комплексные линейны таки (Iл), 1 |
аЬ, IЬс, Iса, — ком- |
||||||||||
плексные токи в фазах нагрузки (I Ф). |
|
|
|
|
|
|
|||||
Уравнениям (1.11 |
6) |
отвечаeт векторная диаграмма на рис. 1 .5 5, |
|||||||||
из которой видно; что: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 |
I -= I |
sin 60° или |
I= |
З 1 |
Ф . |
|
( 1.117 |
) |
|||
Л |
Ф |
|
. |
Л J |
|
|
|
. Вывод: в симметричной трехфазной цепи при соединении фаз на-
грузки треугольником фазные и линейные напряжения равны друг дру-
гу (1..115), a линейный ток в раз больше фазного (1.117).
79 |
Глава 1. Электрические и магнитные цепи |
1.2.6:3. Мощностъ трехфазной цепи
Активная мощность т:рехфазнои., цепи равна . сумме активных
мощностей .фаз:
-- |
|
|
|
= UAIA cos ФА + UBIB соs срВ +UCIC cos (рс, |
|
(1.118) |
|
где U, I — действующие напряжения и ток в фазах; (р -- сдвиг фаз |
|||
между напряжением и током в фазах. |
. |
|
|
В симметричной трехфазной цепи |
|
|
|
Р -= ЗРФ = 3ИФIФ соs фф . |
|
_ |
(1.119) |
При соединении фаз звездой, используя (1.112) и (1.114.), полу- |
|||
чим: |
|
|
|
P = 'ИЛIЛ; соs фФ , : |
|
|
(1.120) |
a при соединении фаз нагрузки треугольником,. пользуясь (1.115) и (1.1.17), пол;'чаем такое же выражение (1.120) активной мощности.
Реактивная мощность трехфазной цепи по аналогии с (1.118) запишется:
Q = Q» + QB + = UA IА sin (рА + UBIB si (рВ +U^Ie sin (рё
B симметричной трехфазной цепи суммарная реактивная мощ-
ность равна утроенной реактивной мощности одной фазы:
- |
Q = 3QФ = 3UФIФ sin(РФ. = ^UЛI sin ^Л |
( '1.121 ) |
Полная мощность трехфазной цепи определяется выражением: |
||
|
S 3UФIФ lU ЛIЛ . |
(1.122) |
Мгновенная мощность 'трехфазной цели равна сумме мгновенных мощностей фаз; в симметpичной -трехфазной цепи она посто-
янна, равна активной мощности, a сама, цепь называется уравнове-
шенной.
Рис. 1.55. Векторная диаграмма токов при нагрузке Ктреугольник^
Электротехника и электроника |
во |
Наиболее простым является расчет симметричной трехфазной цепи при соединении фаз источника и нагрузки звездой (рис. 1.52):
потенциалынулевыхточек0иО'равнымеждусобой,.поэтому.сопротивлением нейтрального провода можно пренебречь, a каждую из фаз можно представить однофазной элёктрической цепью (рис. 1.56). Обычно задаются ЭДС ф.азного источника Е, его внут ренним сопротивлением Z JJ, сопротивлением линейного провода ZL
оо'
Рис. 1.5б. Одна фаза симметричной трехфазной цепи при соединении по схеме «звезда—звезда»
и . нагрузки Z ', a определяются ток I и напряжения на отдельных участках: •
i=f; U=-Ё—IZвн ^ ^=IZ |
^ |
С 1.123) |
Э |
|
|
гдеZэ 'ген+гн+гл•"
Если в .симметричной трехфазной цепи фазы нагрyзки соедине -, ны треугольником, то при расчете цедесообразно сначала преобра-
зовать треугольник сопротивлений в звезду, а затем произвести расчет.
При расчете несиммет^ичных трехфазных цепей следует использовать общие методы: уравнений Кирхгофа., контурных токов и др.