9698
.pdf0 |
-] |
∆] |
|
0 |
∆] |
-] |
|
0 |
0 |
|
|
|
( 0 |
|
( 0 |
t) |
|
|
Рис. 20.2
Пример. Годограф вектор-функции
R |
+ (1 - cos t ) × j |
r (t ) = (t - sin t ) × i |
это циклоида, т.е. траектория фиксированной точки окружности единичного радиуса, катящейся по оси Ox без скольжения. Пусть t – время и окружность делает полный оборот за 2π секунд. Тогда векторфункция
R |
+ (1 - cos t ) × j |
r (t ) = (t - sin t ) × i |
задаёт не только траекторию движения точки, но и закон движения.
На рис. 20.3 в точках траектории через каждые 2π/10 сек. построены векторы скорости точки
R′ = - × + × . r (t ) (1 cos t ) i sin t j
Самая большая скорость точки будет в момент времени t = π. Построен также годограф скорости точки. В одной из точек построен вектор ускорения. Это вектор касательный к годографу скорости в соответствующей точке.
140
2.5 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1.5 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
0.5 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
-0.5 |
|
|
|
|
|
|
-1 |
|
|
|
|
|
|
-1.5 |
|
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
|
Рис. 20.3 |
|
|
20.3. |
Уравнения касательной |
и |
нормальной плоскости к |
пространственной кривой. Пусть кривая |
L задана параметрическими |
||
уравнениями |
|
|
|
|
x = x(t), |
|
|
|
|
α ≤ t ≤ β |
|
|
y = y(t), |
z = z(t),
иимеет в рассматриваемой точке M 0 (x0 , y0 , z0 ) = M 0 (x(t0 ), y(t0 ), z(t0 ))
касательную. Это значит, что у вектор-функции
R = + +
r (t) x(t)i y(t) j z(t)k
существует производная в этой точке
|
|
R |
|
|
R |
dr |
|
||
r′(t0 ) = |
|
= { x′(t0 ), y′(t0 ), z′(t0 )} . |
|
|
|
|
|||
|
|
dt 0 |
|
|
Нормальной плоскостью к данной кривой L в точке |
M 0 называют |
|||
плоскость, проходящую через |
точку M 0 перпендикулярно |
касательной к |
||
кривой в этой точке (см. рис. 20.4). |
|
|||
Пусть K (X ,Y , Z ) – |
произвольная точка касательной к кривой L в |
|||
точке M 0 , а N(u,v, w) |
– точка нормальной плоскости к кривой в этой же |
|||
точке. |
|
|
|
|
141
N (u, v, w)
R′
r (t0 )
M 0
K ( X ,Y , Z )
M (x, y, z)
Рис. 20.4
У нас есть все данные, чтобы написать уравнения касательной, например в
канонической форме
X − x0 = Y − x0 = Z − x0 . x¢(t0 ) y¢(t0 ) z¢(t0 )
Соответственно, уравнение нормальной плоскости будет иметь вид
x′(t0 )(u − x0 ) + y′(t0 )(v − x0 ) + z′(t0 )(w − x0 ) = 0
Пример. Написать уравнения касательной к кривой
x = cost, |
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
0 £ t £ p |
|
|
M 0 ( 0, 1, |
) |
|
|||||
y = sin t, |
|
|
в точке |
4 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
z = t / 2, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Точке M 0 соответствует |
|
значение |
параметра |
|
t0 = π / 2 . |
Для вектор- |
||||||
функции |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
R |
R |
t R |
|
|
|
|
||
|
|
r (t) = cost |
× i |
+ sin t × j + |
|
k |
|
|
|
|
||
|
|
2 |
|
|
1 |
R |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
R |
|
R |
|
|
R |
|
|||
вычисляем касательный вектор |
r¢(t) = -sin t × i |
+ cost × |
j |
+ |
|
k , |
||||||
2 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
R |
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
r |
′(t0 ) = r′(π / 2) = { − 1, 0, 0.5} |
|
|
|
|
Записываем уравнения касательной в канонической форме
142
|
x − 0 |
= |
y −1 |
= |
z − π / 4 |
|
|
|
−1 |
0 |
0.5 |
|
|
||
|
|
|
|
y = 1, |
. |
||
или в виде пересечения двух плоскостей |
|
||||||
|
|
|
|
2x + z − π = 0 |
|
Уравнение нормальной плоскости
−1(x − 0) + 0( y −1) + 0.5(z − π/ 4) = 0
или 8 x − 4 z + π = 0 (см. рис. 20.5)
Рис. 20.5
Лекция 21. Дифференциал
21.1. Дифференциал. Прежде, чем ввести понятие дифференциала, рассмотрим следующую задачу: пусть скорость велосипедиста в данный момент
v = 12 |
км |
= |
10 |
м |
|
. |
|
сек |
|||||
0 |
час |
3 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Какое расстояние он проедет за следующие 30 секунд? Ответ, очевидно, не однозначный:
1) если он продолжает двигаться с той же скоростью, то пройденный путь
143
DS = v0 × Dt =100 м;
2)если он «ускорился» (или движется под гору), то расстояние
S> 100 м;
3)если устал (или движется в гору), то пройденное им расстояние
S< 100 м.
Самый реальный прогноз (лучше иметь какую-то информацию, чем неопределённость)
S = v0 t = S′(t0 ) t ,
причём этот прогноз тем точнее, чем меньше промежуток времени t .
Например, |
за |
время |
t = 3cek. |
велосипедист |
проедет расстояние |
S =10м, |
и |
эта величина «почти» |
точная, даже |
если велосипедист |
сознательно начнёт менять скорость своего движения.
Теперь рассмотрим математическую задачу. Пусть задана некоторая
функция y = f (x) , и мы умеем вычислять её значение в точке |
x0 , т.е. |
f (x0 ) известно, а требуется найти её значение в точке x0 + |
x при |
заданном x . Допустим, что процедура «прямого» вычисления значения
функции |
f ( x0 + D x ) |
нам недоступна. Например, нужно |
найти |
||||
arctg1.02 , |
зная значение |
arctg1 = π |
4 |
≈ 0.7854 . Возникает естественное |
|||
желание: в равенстве |
|
|
|
|
|
||
f ( x0 + x ) = f (x0 ) + y |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
найти, хотя бы приближённо, приращение функции |
y . Оказывается, это |
||||||
можно сделать, если данная функция дифференцируема в |
точке |
x0 . |
|||||
Действительно, в этом случае в точке |
(x0 , f (x0 )) существует касательная |
||||||
к графику функции y = f (x) . Тогда приращение функции |
y можно |
||||||
приближённо заменить приращением ординаты касательной |
dy (см. рис. |
||||||
21.1) |
|
|
|
|
|
|
|
y ≈ dy = f |
′ |
x |
(x0 ) |
144
|
|
|
|
y = f (x) |
|
|
|
|
|
α( |
x) |
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
x |
x0 + |
x |
|
||
0 |
|
|
|
|
|
|
Рис. 21.1 |
|
|
|
|
Таким образом, приращение функции |
|
y представлено в виде двух |
|||
слагаемых |
|
|
|
|
|
y = f ′(x0 ) x + α( |
x) . |
(21.1) |
Первое из них называют дифференциалом функции в данной точке и
обозначают символом
dy = f ′(x0 ) x .
Ввиду важности этого понятия, только что определённого кратко с помощью формулы (21.1), приведём его словесную формулировку, акцентирующую внимание на наиболее характерных свойствах дифференциала.
Дифференциалом функции в данной точке называется главная часть приращения функции в этой точке, линейная относительно
приращения независимой переменной |
x . |
Второе слагаемое (заметим, что |
оно может быть любого знака) |
представляет собой бесконечно малую величину более высокого порядка, чем x . Напомним, что есть специальный символ
(читается: α равно |
o - |
малое |
от |
x ). Действительно, сравнивая |
|||
бесконечно малые α( x) = |
y − f ′(x0 ) |
x и |
x , имеем |
||||
α( |
x) |
|
|
y |
|
|
= f ′(x0 ) − f ′(x0 ) = 0 . |
lim |
x |
= lim |
x |
− f ′(x0 ) |
|||
x→0 |
|
x→0 |
|
|
|
||
Сравним теперь бесконечно малые |
y и |
dy |
|
145
lim |
y |
= lim |
|
f ′(x0 ) x + α( x) |
= 1 + |
|
|
1 |
lim |
α( x) |
= 1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
′ |
|
|
′ |
|
|
|||||||
x→0 |
dy |
x→0 |
|
f |
(x0 ) x |
|
|
f |
(x0 ) |
x→0 |
x |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Другими словами, обе бесконечно малые |
|
y и dy эквивалентны. В связи |
с этим дифференциал называют главной частью приращения функции. Убедимся на следующем примере, что дифференциал действительно
составляет «львиную» долю приращения функции. Площадь квадрата со стороной x равна S (x) = x2 . Вычислим приращение этой функции
D S = (x + D x)2 - x2 = 2x × D x + (D x)2 .
α( x)
x
S = x2
x |
x |
|
|
Рис. 21.2 |
|
Из рисунка видно, что первое |
слагаемое, |
представляющее собой |
дифференциал, равно площади двух прямоугольников, а второе равно площади квадрата со стороной x .
Заменяя приращение функции дифференциалом, мы получаем универсальную формулу для вычисления значения функции в точке
близкой к точке x0 |
(x0 + |
x ) ≈ f (x0 ) + f |
′ |
|
|
|||
f |
x . |
(21.2) |
||||||
(x0 ) |
||||||||
Применим её к поставленной выше задаче вычисления |
arctg1.02 |
|||||||
arctg (1 + 0.02) » p |
|
1 |
|
|
|
|
||
+ |
|
|
Dx = 0.7854 + 0.5 × 0.02 |
» 0.79 . |
||||
|
2 |
|||||||
4 |
1 + x0 |
|
|
|
|
Отметим еще раз геометрическое содержание приближённого равенства (21.2), переписав его в других обозначениях
y − y0 ≈ f ′(x0 )(x − x0 ) .
146
Отбрасывая в приращении функции бесконечно малую величину более высокого порядка, чем x , мы заменяем кривую в окрестности точки x0 её касательной в этой точке, т.е. линеаризуем данную функцию, заменяя её линейной функцией.
Заметим, что дифференциал независимой переменной равен её
приращению, т.е. |
|
|
|
d x = |
x . |
||
Пусть f (x) = x , тогда d f (x) = d x = f |
′ |
(x) |
′ |
|
x = x x = x . |
Таким образом, дифференциал функции вычисляется по формуле
d f (x) = f ′(x)d x .
Отсюда получаем выражение производной через дифференциалы
f |
′ |
d y |
. |
|
|||
(x) = |
d x |
||
|
|
|
|
Отметим еще так называемое свойство инвариантности |
|||
дифференциала. Пусть сначала |
имеем функцию y = f (u) , где u – |
независимая переменная. Тогда по определению dy = f ′(u)du .
В случае же, когда u = ϕ(x) , используя формулу производной сложной функции, получим
dy = f ′(u)ϕ′(x)dx = f ′(u)du .
Таким образом, выражение для дифференциала не зависит от того, является ли аргумент независимой или зависимой переменной.
Дифференциалы высших порядков определяются по индукции: дифференциал n -го порядка равен дифференциалу от дифференциала (n −1) -го порядка
d n x = d (d n−1x) .
Дляn = 2 имеем
d 2 y = d (dy ) = f ′( x)d x ′ d x = f ′′( x)d x2 . |
|
|
|
( dx – единый символ, поэтому в равенстве (dx)2 = dx2 скобки опускают). Отсюда получим
147
2
f ′′(x) = d y . dx2
21.2. Правило Лопиталя. Франсуа маркиз де Лопиталь (1661-1704) математик-любитель, ученик Иоганна Бернулли, автор первого печатного учебника курса дифференциального исчисления.
Под «правилом Лопиталя» понимают один из способов вычисления некоторых пределов. Пусть речь идёт о вычислении предела отношения
lim f (x) ,
x→ x0 g (x)
причём известно, что
lim f (x) = f (x0 ) = 0 , |
lim g(x) = g(x0 ) = 0 . |
|
|
|
x→x0 |
|
x→x0 |
|
|
Предположим, что функции |
f (x) |
и g(x) имеют в |
точке |
x0 |
непрерывные производные и |
g′(x0 ) ¹ 0 . Рассмотрим разности |
f и |
g , |
выделив их главные части:
D f = f (x) - f (x0 ) = f ′(x0 )D x + a(D x) ,
D g = g(x) - g(x0 ) = g′(x0 )D x + b(D x) ,
где Dx = x - x0 , а α и β бесконечно малые более высокого порядка, чем x , т.е.
|
|
|
lim α( x) = 0 , lim β( |
x) = 0 . |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
x→x0 |
x |
x→x0 |
x |
|
|
|
|
|
||
Следовательно, lim |
f (x) |
= lim |
f (x) − f (x0 ) |
= |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
x→ x0 g(x) x→ x0 g(x) − g (x ) |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
f ′(x ) x |
+ α( x) |
|
|
f ′(x ) + α( |
x) |
|
f ′(x ) |
|
f ′(x) |
|
||
= lim |
= |
|
0 |
|
x |
= |
= lim |
|
|||||
0 |
|
|
lim |
|
|
0 |
|
. |
|||||
|
|
|
|
|
|
g′(x0 ) |
|
||||||
x→ x0 g′(x0 ) x + β( x) |
|
x→ x0 g′(x ) + β( x) |
|
x→0 g′(x) |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Последнее равенство следует из непрерывности производных (предел непрерывной функции в точке равен её значению в этой точке). Отсюда
0
получаем правило Лопиталя для неопределённости вида 0
148
|
|
|
f (x) |
|
′ |
|
|
|
|
lim |
= lim |
f (x) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
x→x0 g(x) |
x→x0 g¢(x) |
|
|||
Отметим, |
что это правило остаётся справедливым при x0 = ± ∞ и в случае |
||||||
неопределённости вида |
∞ . |
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
′( x ) |
= g′( x ) = 0 |
|
||
Если |
окажется, |
что f |
и вторые производные |
||||
|
|
|
0 |
0 |
|
|
непрерывны, то правило Лопиталя можно применить к нахождению предела отношения производных. Например,
|
ex − e− x − 2x |
|
|
|
0 |
|
|
|
ex + e− x − 2 |
|
0 |
|||||||
lim |
|
|
|
|
|
= |
|
|
= lim |
|
|
|
= |
|
= |
|||
|
x − sin x |
|
|
1 − cos x |
|
|||||||||||||
x→0 |
|
|
|
0 |
x→0 |
|
|
0 |
||||||||||
|
|
ex − e− x |
|
|
|
0 |
|
|
|
ex |
+ e− x |
|
|
|
||||
= lim |
|
= |
|
|
|
= lim |
|
|
= 2 |
|
|
|
||||||
sin x |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
x→0 |
|
|
|
0 |
|
x→0 |
|
cos x |
|
|
|
|||||||
Подчеркнем, что правило Лопиталя применимо только к раскрытию |
||||||||||||||||||
неопределенностей |
вида |
|
0 |
|
|
|
или |
|
∞ . |
Остальные виды |
||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
неопределенностей
[¥ - ¥] , [0 × ¥] , [1∞ ], [00 ], [∞0 ]
могут быть приведены к указанным выше.
Например,
|
|
|
|
|
|
|
|
¥ |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|||||||
lim x ln x = [0 × ¥] = lim |
|
|
|
= |
|
= lim |
|
|
|
= 0 . |
|
||||||
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|||||||||||
x→0 |
|
|
x→0 |
|
|
|
|
¥ |
|
x→0 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
- |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
|
||||||
Неопределенности последних трех видов сводятся к |
|
|
неопределенности |
||||||||||||||
[0 × ¥] с помощью логарифмирования. |
Например, |
|
|
|
получим |
второй |
|||||||||||
|
|
1 x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
замечательный предел lim |
1 + |
|
. |
|
Найдем |
|
предел |
|
|
логарифма |
этого |
||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
x→∞ |
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
выражения
149