- •1.2. Функція стану системи.
- •1.3. Процес в термодинаміці. Квазістатичний процес.
- •1.4. Друге начало термодинаміки.
- •1.5. Метод термодинамічних потенціалів.
- •1.6. Внутрішня енергія як термодинамічний потенціал.
- •1.7. Вільна енергія Гельмгольца.
- •1.8. Ентальпія.
- •1.9. Вільна енергія Гіббса.
- •1.10. Заключні зауваження.
- •1.11. Основи статистичної фізики.
- •1.12. Мікроскопічні параметри системи. Мікростан.
- •1.13. Конфігураційний, імпульсний і фазовий простори.
- •1.14. Рівняння Гамільтона і фазова траєкторія.
- •1.17. Канонічний розподіл Гіббса.
- •1.18. Статистичне визначення ентропії. Статистична вага макростану.
- •1.19. Статистичний інтеграл.
- •1.20. Обчислення статистичного інтегралу для ідеального газу.
- •1.21. Обчислення термодинамічних потенціалів методами статистичної фізики.
- •1.22. Розподіл Максвелла.
- •1.23. Розподіл Больцмана.
- •2. Електрика.
- •2.1. Електричний заряд.
- •2.2. Густина заряду. Точкові заряди.
- •2.3. Закон Кулона.
- •2.4. Електростатичне поле. Вектор напруженості. Принцип суперпозиції.
- •2.5. Потік вектору напруженості електростатичного поля. Теорема Гауса.
- •2.6. Потенціальність електростатичного поля. Скалярний потенціал.
- •2.7. Рівняння Пуассона.
- •2.8. Електричний диполь. Електростатичне поле диполя.
- •2.9. Електростатичне поле системи зарядів на великих відстанях. Дипольне наближення.
- •2.10. Електронейтральна система в однорідному електростатичному полі.
- •2.11. Електричне поле в речовині. Діелектрики, напівпровідники, провідники.
- •12. Мікроскопічні і макроскопічні електричні поля в речовині.
- •2.13. Стороні і зв’язані заряди в діелектриках.
- •2.14. Вектор поляризації. Його зв’язок з густиною .
- •2.15. Однорідна поляризація. Поверхнева густина зв’язаного заряду.
- •2.16. Вектор електричного зміщення.
- •2.17. Причини пропорційності векторів і .
- •2.18. Провідники в електростатичному полі. Електростатичне поле заряджених провідників.
- •2.19. Потенціальна енергія системи зарядів.
- •2.20. Потенціал зарядженого провідника. Електрична ємність. Енергія зарядженого провідника.
- •2.21. Конденсатори. Ємність конденсатора. Енергія зарядженого конденсатора.
- •2.22. Енергія електричного поля.
- •2.23. Електричний струм. Сила електричного струму. Вектор густини електричного струму.
- •2.24. Рівняння нерозривності.
- •2.25. Сторонні сили. Поле сторонніх сил. Електрорушійна сила.
- •2.26. Закон Ома.
- •2.27. Магнітне поле. Індукція магнітного поля. Закон Біо-Савара-Лапласа.
- •2.28. Магнітне поле нескінченого лінійного струму.
- •2.29. Теорема про циркуляцію вектора індукції магнітного поля. Стаціонарні поля і струми.
- •2.30. Магнітне поле заряду, що рухається.
- •2.31. Теорема Гауса для магнітного поля.
- •2.32. Закон Ампера. Сила Лоренца.
- •2.33. Контур з струмом в однорідному магнітному полі.
- •2.34. Магнітне поле контуру з струмом.
- •2.35. Намагнічування речовини. Вектор намагніченості.
- •2.36. Напруженість магнітного поля.
- •2.37. Обчислення магнітного поля в магнетиках.
- •2.38. Електромагнітна індукція.
- •2.39. Струм зміщення. Густина струму зміщення.
- •2.40. Явище самоіндукції. Індуктивність.
- •2.41. Фундаментальна система рівнянь Максвелла.
- •2.42. Хвильове рівняння для електромагнітного поля.
- •2.43. Властивості електромагнітних хвиль.
- •3. Оптика.
- •3.1. Предмет оптики. Світло як електромагнітна хвиля.
- •3.2. Когерентні хвилі. Явище інтерференції.
- •3.3. Інтерференція двох циліндричних хвиль. Інтерференційні смуги.
- •3.4. Дифракція світла. Принцип Гюйгенса-Френеля.
1.5. Метод термодинамічних потенціалів.
Суть методу термодинамічних потенціалів полягає в введенні певних функцій стану, зручних для опису поведінки системи в тих чи інших процесах. Розглянемо деякі з найбільш вживаних термодинамічних потенціалів, обмежуючись випадком постійного числа частинок в системі.
1.6. Внутрішня енергія як термодинамічний потенціал.
З рівняння (1.3.1) маємо
(1.6.1)
Внутрішня енергія системи є функцією стану; отже, є повним диференціалом відносно змінних і . Звідси маємо
. (1.6.2)
Отже, якщо повна внутрішня енергія системи як функція ентропії і об’єму відома, є можливим визначити температуру і тиск в системі.
Відзначимо також, що в адіабатичному (ізоентропійному) процесі ; тому , і робота, яка може бути виконана системою в такому процесі дорівнює просто зменшенню внутрішньої енергії.
1.7. Вільна енергія Гельмгольца.
Визначимо вільну енергію Гельмгольца співвідношенням
(1.7.1)
Величини є функціями стану. Отже, вільна енергія Гельмгольца також є функцією стану. Обчислимо її диференціал
. (1.7.2)
Отже, вільна енергія Гельмгольца є термодинамічним потенціалом відносно змінних . Має місце
. (1.7.3)
Далі, з рівняння (1.7.2) знаходимо
, (1.7.4)
тобто в ізотермічному процесі робота, виконана системою, дорівнює зменшенню її вільної енергії Гельмгольца.
1.8. Ентальпія.
Введемо функцію стану системи
, (1.8.1)
яка має назву ентальпії, і обчислимо її диференціал.
, (1.8.2)
звідки знаходимо
. (1.8.3)
З рівняння (1.8.2) маємо, що при
. (1.8.4)
Отже, в ізохоричних процесах кількість наданого системі тепла дорівнює зміни ентальпії системи.
1.9. Вільна енергія Гіббса.
Вільна енергія Гіббса визначається співвідношенням
, (1.9.1)
звідки маємо
(1.9.2)
і
. (1.9.3)
1.10. Заключні зауваження.
В світлі викладеного вище є зрозумілими такі суттєві аспекти методу термодинамічних потенціалів:
кожен з термодинамічних потенціалів, в принципі, забезпечує вичерпний опис термодинамічних властивостей системи;
вибір того чи іншого термодинамічного потенціалу як засобу опису характеристик системи зумовлений міркуваннями зручності і ефективності;
термодинаміка дозволяє встановити зв’язок між різними термодинамічними потенціалами, але не дає можливості обчислити хоча б один з них, виходячи з інформації про внутрішню будову системи, зокрема, про взаємодію між частинками, з яких складається система.
Обчислення термодинамічних потенціалів систем на основі так званих мікроскопічних їх характеристик є однією з задач статистичної фізики.
1.11. Основи статистичної фізики.
Основною задачею статистичної фізики є опис термодинамічних властивостей систем на основі їх атомно-молекулярної мікроскопічної внутрішньої будови. Статистична фізика і формальна термодинаміка є дисциплінами, які тісно зв’язані і взаємно доповнюють одна одну.