- •Вопрос 1.8
- •Задача 1.19
- •Вопрос 1.19
- •Задача 1.26
- •Вопрос 1.26
- •Задача 2.8
- •Вопрос 2.8
- •Задача 2.19
- •Вопрос 2.19
- •Задача 2.26
- •Вопрос 2.26
- •Задача 3.8
- •Вопрос 3.8.
- •Задача 3.19
- •Вопрос 3.19
- •Задача 3.26
- •Вопрос 3.26
- •Вопрос 4.8
- •Задача 4.19
- •Вопрос 4.20
- •Вопрос 4.26
- •Вопрос 4.31
- •Задача 5.8
- •Вопрос 5.8
- •Задача 5.19
- •Вопрос 5.19
- •Вопрос 5.26
- •Вопрос 5.31
- •Задача 6.8.
- •Вопрос 6.8.
- •Вопрос 6.9
- •Задача 6.26
- •Вопрос 6.26
- •Список использованной литературы
Вопрос 4.20
Сформулируйте теорему Гуи — Стодолы применительно к потоку, совершающему техническую работу при наличии в нем необратимых процессов.
Ответ:
Согласно теореме Гуи-Стодолы, потери эксергии вследствие необратимости процессов протекающих в ней прямо пропорциональны увеличению энтропии системы и абсолютной температуре окружающей среды.
(112)
где T0 – абсолютная температура окружающей среды,
- увеличение энтропии системы.
Задача 4.26
Продукты сгорания топлива с начальными параметрами p1 =1 МПа и t1=600° С перед поступлением в газовую турбину, работающую на выхлоп в атмосферу (p3=0,1 МПа), дросселируются в регулирующем устройстве до p2=0,8 МПа. Определить связанную с этим потерю располагаемого теплопадения, а также изменение энтропии рабочего тела. Для расчета продукты сгорания заменить воздухом, изменением скорости потока в турбине пренебречь
Решение
Изобразим процесс сгорания топлива с дросселированием 1-3 и процесс без дросселирования 1-3’ на Тs-диаграмме (Рис. 21)
Рис. 21
Поскольку процесс дросселирования изоэнтальпический, а воздух мы считаем идеальным газом, и ср будет постоянной, то и температуры в точке 1 и 2 можем считать равными.
(113)
(114)
(115)
(116)
Изменение энтропии рабочего тела находим по формуле
(117)
С учетом того, что Т1=T2, можем переписать формулу (117) в виде
(118)
Поскольку процессы 2-3, 1-3’ адиабатные, то
(119)
Откуда найдем температуры в этих точках.
Тогда по формуле (120) найдем теплоту располагаемого теплоперапада
(120)
Ответ:
Вопрос 4.26
Упростите уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к случаю адиабатного истечения через сопло и получите из него выражение для скорости потока за соплом в общем виде и применительно к идеальному газу.
Ответ
В дифференциальной форме уравнение первого закона термодинамики для установившегося потока имеет вид (121)
(121)
Для одного килограмма вещества последнее уравнение записывается в виде
(122)
Уравнение первого закона в данном случае констатирует, что теплота, подводимая к потоку, расходуется на изменение энтальпии среды, кинетической и потенциальной энергий, на совершение технической работы над внешними объектами.
Изменением потенциальной энергии потока, при записи уравнения первого закона термодинамики, в ряде случаев пренебрегают, тогда форма уравнения упрощается (123)
(123)
В интегральной форме в этом случае имеем
(124)
Выражение обычно называют уравнением первого закона для потока газа. Оно констатирует, что обмен энергией в форме теплоты происходит за счет изменения энтальпии среды и скорости потока.
При полном отсутствии энергообмена между потоком и окружающей средой, уравнение (124) трансформируется в зависимость
(125)
называемую уравнением энергии потока. Интегрирование его дает
(126)
Или
(127)
Из последнего можем получить
(128)
В случае идеального газа, когда скоростью на входе в сопло можно пренебречь, получим
(129)
Задача 4.31
Влажный пар с параметрами p1=1 МПа и x1=0,95 дросселируется в редукционном клапане до p2=0,12 МПа. Пренебрегая изменением скорости пара в паропроводе, определить состояние и параметры пара после дросселировании, а также изменение внутренней энергии и энтропии пара в этом процессе.
Решение:
Зная давление и степень сухости пара, найдем энтальпию и энтропию пара в т.1
Найдем удельный объем насыщенной жидкости и насыщенного пара при заданном давлении (при помощи программного комплекса, таблиц либо диаграмм).
Теперь зная степень сухости и удельные объемы в точках насыщения, по (130) определим удельный объем пара в т.1
(130)
Температуру пара определим как температуру насыщении при заданном давлении (т.к. т.1 лежит в области влажного пара).
Поскольку процесс дросселирования изоэнтальпный, то энтальпия пара в т.2. будет равна энтальпии в т.1
Найдем энтальпию насыщенной жидкости и насыщенного пара при заданном давлении (при помощи программного комплекса, таблиц либо диаграмм).
Поскольку , то т.2 также лежит в области влажного пара. Изобразим этот процесс в Тs –диаграмме (Рис. 22)По определенным значениям энтальпии в характерных точках по формуле (131)определим степень сухости пара
(131)
Рис. 22
По степени сухости и давлению найдем энтропию пара и его удельный объем в т.2
Теперь можем определить изменение энтропии
На преодоление сопротивления дросселя затрачивается работа
(132)
При решении задачи мы пренебрегали изменением скорости потока, поэтому изменением кинетической энергии тоже пренебрегаем. Считая dq=0, по второму закону термодинамики (133) получим(134)
(133)
(134)
По (110) получим
Ответ: