- •Общие способы решения инженерных задач и соответствующие вычислительные машины.
- •Неалгоритмический способ. Физическое моделирование.
- •Вариационные и векторные методы решения задач механики.
- •1.Метод конечных разностей
- •2. Интегрирующие матрицы
- •Плоская задача теории упругости
- •Колебания стержневых систем
- •Объемная задача теории упругости (solid)
- •Приведение объемных и поверхностных сил, а также начальных деформаций к эквивалентным узловым внешним силам.
Объемная задача теории упругости (solid)
Предполагается, что объемное тело заменено совокупностью объемных элементов, соединенных между собой лишь в узловых точках.
М атрица жесткости для тетраэдра
- узловые перемещения
- узловые усилия
Так как 12 узловых перемещений, то вводим 12 коэффициентов α, что позволяет сделать предположение о линейной зависимости компонентов перемещений для произвольной точки от координат:
(37)
Или в матричной форме
(38)
где
1 х y z 0 0 0 0 0 0 0 0
0 0 0 0 1 x y z 0 0 0 0 (39)
0 0 0 0 0 0 0 0 1 x y z
Подстановка значений узловых координат дает
(40)
В результате
(41)
В развернутой форме выражение для имеет вид
(42)
Где
-(43) определитель матрицы координат узлов, равных шести объемам тетраидального элемента
|
|
|
|
Значения других постоянных определяются с помощью круговой перестановки узловых индексов 1, 2, 3, 4.
Аналогичное выражение получаем для и . Отличие будет состоять только в том, что в выражения будут входить узловые перемещения вдоль осей и соответственно (аналогично выражениям (8)).
Д
(44)
|
|
|
|
|
|
Найдем выражения для компонентов деформаций
(45)
Где
x
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
0 |
0 |
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
|
(46)
Напряженное состояние
(47)
Где
Для изотропного материала
1 |
λ |
λ |
0 |
0 |
0 |
|
1 |
λ |
0 |
0 |
0 |
|
|
1 |
0 |
0 |
0 |
|
|
|
µ |
0 |
0 |
|
|
|
|
µ |
0 |
|
|
|
|
|
µ |
Где, E-модуль упругости, -коэффициент Пуассона
Проводя аналогичные рассуждения, как и по формулам (20)-(23), получаем матрицу жесткости для 4-х узлового объемного элемента
(48)
К
Из матрицы [A] по зависимостям
Коши
(50)
Можно заранее подсчитать вручную
Осесимметричная объемная задача теории упругости.
Тело вращения разбивается на совокупность кольцевых КЭ с треугольным или четырехугольным поперечным сечением.
При осесимметричной форме тела и нагрузке напряженное и деформированное состояния будут функциями лишь координат r и z. Поэтому данная задача во многом аналогична плоской задаче теории упругости.
Матрица жесткости для кольцевого элемента с треугольным поперечным сечением.
КЭ представляет собой кольцо с треугольным поперечным сечением.
Так как шесть узловых перемещений, то это позволяет предложить закон изменения перемещений по плоскости поперечного сечения КЭ в виде
- радиальное перемещение
- осевое перемещение (51)
Или в матричной форме
, (52)
Где , (53)
Подстановка узловых координат в (51) дает
(54)
З десь - узловые перемещения
Радиальное осевое
перемещение перемещение
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
(55)
Исключая с помощью (54) вектор из (52), получаем
, (56)
где
Зависимости Коши для осесимметричной задачи имеет вид
- радиальная деформация
- тангенциальная деформация
- осевая деформация (58)
- угловая деформация
- вектор деформаций
Отсюда, с учетом (56) и (57)
, (59)
где (60)
|
1 |
0 |
0 |
0 |
0 |
|
1 |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
0 |
1 |
0 |
0 |
1 |
0 |
1 |
0 |
- в результате дифференцирования (61)
Закон Гука для изотропного материала запишем в виде
(62)
где
1 |
|
|
0 |
|
1 |
|
0 |
|
|
1 |
0 |
0 |
0 |
0 |
|
; ; (63)
или (64)
В результате имеем напряженное и деформированное состояния, выраженные через узловые перемещения.
Потенциальная энергия деформация КЭ
где (65)
или (66)
где (67)
F- площадь сечения кольцевого КЭ.
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
где