- •“Алгоритмы при моделировании гидродинамических процессов”
- •Понятие о методе конечных разностей в решении уравнений гидродинамики и тепломассообмена.
- •Физическая классификация уравнений гидродинамики и тепломассообмена.
- •Консервативная форма уравнений законов сохранения.
- •Уравнения Рейнольдса для турбулентных течений. История вопроса.
- •Понятие о методах моделирования и расчета турбулентных течений: dns, les, rans.
- •Метод контрольного объема.
- •Например:
- •Устойчивость, консервативность разностных схем. Разностные сетки и преобразование основных уравнений
- •Поточечный последовательный метод Гаусса – Зейделя.
- •Полилинейный метод и метод переменных направлений
- •Итерационные методы. Верхней и нижней релаксации.
- •Метод конечных элементов.
- •Схемы и алгоритмы расчета теплогидродинамических процессов во внутренних задачах.
- •Формула размерности физической величины
- •Жидкости и газы. Ньютоновская и неньютоновская жидкости. Закон реологической связи напряжений и скоростей деформаций.
- •Понятие о физических свойствах сплошных сред. Изотропия и анизотропия.
- •Уравнение подобия. Определяемые и определяющие критерии и числа подобия.
- •Ламинарное движение несжимаемой вязкой жидкости в цилиндрических трубах.
- •Современные представления о ламинаризации (прямом и обратном переходах) при движении вязких сред.
- •Метод итераций Якоби.
- •Решение уравнения диффузии (явная и неявная схемы)
- •Уравнение температуропроводности движущейся среды:
- •16. Определение вихревой диффузии и вихревой теплопроводности в рамках статистического метода.
- •17. Метод преобразования координат в решении задач гидродинамики (роль пристеночных эффектов и точность их расчета)
- •18. Понятие о диффузионных задачах Дирихле и Неймана.
- •19. Понятие о численных и аналитических решениях задач гидродинамики, сравнительный анализ и погрешности расчета интегральных параметров течения и теплообмена.
Понятие о методах моделирования и расчета турбулентных течений: dns, les, rans.
Все вышеперечисленные слова - DNS, LES, RANS - это сокращенное название методов, которые используются для расчета турбулентных течений. У каждого из них есть свои особенности, плюсы и минусы.
DNS: Direct Numerical Simulation, переводится как «Прямое численное моделирование». Суть этого подхода состоит в непосредственном (без какого-либо предварительного осреднения) численном решении уравнений Навье — Стокса (описывающего турбулентность). Причем независимо от характера осредненного течения, всегда должны использоваться трехмерные нестационарные уравнения Навье — Стокса, т. к. турбулентность является принципиально трехмерным и нестационарным физическим процессом. Однако для применения DNS при решении прикладных задач необходимы огромные вычислительные ресурсы. В настоящее время даже при использовании самых мощных из существующих компьютеров применение данного подхода возможно только для расчета относительно простых течений при низких числах Рейнольдса (порядка 1000 и меньше).
LES: Large Eddy Simulation. «Метод крупных вихрей». Идея LES состоит в том, что в отличие от «глобального» осреднения уравнений Навье — Стокса производится их «фильтрация» только от коротковолновых (определяемых формой и размерами используемого фильтра) турбулентных неоднородностей. Замена основных переменных в уравнениях Навье — Стокса на сумму соответствующих отфильтрованных и пульсационных величин и применение операции фильтрации к полученным уравнениям приводит к системе уравнений, сходной по виду с уравнениями Рейнольдса. Однако физическое содержание этих двух систем совершенно различно. Процедура фильтрации по существу равносильна осреднению функции f по объемам с характерным размером D 3, в результате чего вся информация о турбулентных структурах с размерами, меньшими D теряется, а длинноволновые структуры практически не искажаются. Данный метод требует меньше вычислительных ресурсов, чем DNS, но больше, чем RANS.
RANS: Reynolds-averaged Navier-Stokes. «Метод осреднения Рейнольдса» заключается в замене случайно изменяющихся характеристик потока (скорость, давление, плотность) суммами осредненных и пульсационных составляющих. В случае стационарного течения несжимаемой Ньютоновской жидкости уравнения Рейнольдса записываются в виде:
Метод контрольного объема.
Основная идея метода контрольного объема легко понятна и поддается прямой физической интерпретации. Расчетную область разбивают на некоторое число непересекающихся контрольных объемов таким образом, что каждая узловая точка содержится в одном контрольном объеме. Дифференциальное уравнение интегрируют по каждому контрольному объему. Для вычисления интегралов используют кусочные профили, которые описывают изменение Ф между узловыми точками. В результате находят дискретный аналог дифференциального уравнения, в который входят значения Ф в нескольких узловых точках.
Например:
Рассмотрим стационарную одномерную задачу теплопроводности, описываемую уравнением:
где k – коэффициент теплопроводности; T – температура; S – скорость выделения теплоты в единице объема.
Нас интересует точка P
Интегрируем диффузионное уравнение
Запишем на дискретный аналог (конечная разность)