- •Содержание
- •Foreword
- •Вступительное слово
- •Введение
- •1. Основные свойства жидкости
- •2. Одномерное движение несжимаемой жидкости
- •2.1. Основные понятия и уравнения
- •2.2. Истечение жидкости из отверстия
- •2.3. Внезапное расширение и сжатие потока
- •В цилиндрических каналах
- •Значения коэффициентов потерь при различной
- •3. Ламинарное и турбулентное движение потока жидкости
- •3.1. Ламинарное движение жидкости
- •3.2. Турбулентное движение жидкости
- •3.3. Уравнения энергии
- •4. Течение жидкости в трубопроводах
- •4.1. Гидродинамическое подобие
- •Соотношение масштабов подобия при различных законах моделирования
- •4. 2. Расчет трубопроводов
- •4.2.1. Расчет простых трубопроводов
- •4.2.2. Примеры расчетов простых трубопроводов
- •4.2.3. Расчет сложных трубопроводов
- •4.2.3.1.Трубопроводы с параллельными ветвями
- •4.2.3.3. Трубопроводы с непрерывной раздачей
- •Трубопроводы с кольцевыми участками
- •Примеры расчета сложных трубопроводов
- •5. Неустановившееся движение жидкости
- •5.1. Неустановившееся напорное движение жидкости
- •5.2. Гидравлический удар
- •6. Гидравлическое оборудование
- •6.1. Лопастные насосы
- •6.2. Насосная установка и ее характеристика
- •6.3. Вихревые и струйные насосы
- •6.4. Объемные гидромашины
- •6.5. Поршневые насосы
- •6.5.1. Неравномерность подачи поршневых
- •И роторных насосов
- •При кавитации в цилиндре
- •7. Методика эквивалентных структурных преобразований гидродинамических звеньев
- •Определение првпэ простейших соединений
- •И точкой слияния потоков
- •С точками разветвления потоков
- •8. Определение гидродинамической структуры объектов в нестационарных условиях
- •9. Измерительное оборудование
- •9.1. Измерение расхода жидкости в трубопроводе
- •9.1.1. Расходомеры на основе измерения
- •9.1.2. Поплавковый расходомер
- •9.1.3. Магнитно-индуктивные расходомеры
- •Магнито-индуктивного расходомера
- •9.2. Измерение давления жидкостей
- •9.2.1. Манометры с запирающей жидкостью
- •9.2.2. Манометры с подпружиненным датчиком
- •С трубчатой пружиной
- •9.2.3. Манометрические преобразователи
- •И вид манометрического преобразователя
- •9.2.4. Цифровые манометры
- •9.3. Измерение разности давлений
- •9.3.1. Дифференциальные манометры
- •9.3.2. Дифференциальные манометры
- •9.3.3. Дифференциальные манометры
- •С индуктивным съемом сигналов
- •9.4. Измерение уровня наполнения жидкостями
- •Заключение
- •Список литературы
- •Водная инженерия: гидравлические процессы, оборудование и приборы контроля
Соотношение масштабов подобия при различных законах моделирования
Масштаб |
Моделирование |
||
по критерию |
инерционных течений |
||
Fr |
Re |
||
Длины |
|
|
|
Площади |
|
|
|
Объема |
|
|
|
Времени |
|
|
|
Скорости |
|
|
|
Угловой скорости |
|
|
|
Ускорения |
1 |
|
|
Расхода |
|
|
|
Кинематической вязкости |
- |
|
- |
Силы |
|
|
|
Плотности |
|
|
|
Работы, энергии |
|
|
|
Перепада пьезометрических уровней, потери напора |
|
|
|
Мощности |
|
|
|
Так как условие Re = idem при наличии геометрического подобия определяет кинематическое подобие напорных каналов, то их безразмерные характеристики (коэффициенты сопротивления, расхода и т.п.) являются функциями критерия Рейнольдса. Данное положение относится и к процессам истечения через отверстия малого размера и насадки, на которые весомость жидкости практически не влияет.
Для потоков в трубах
, (4.9)
где – средняя скорость.
Критерий Рейнольдса является основным критерием подобия напорных потоков и определяет режим движения жидкости в трубопроводах
При ( – критическое значение критерия Рейнольдса) реализуется ламинарный режим течения; при – турбулентный. Значения Reкр для сечений различной формы составляют 2000 – 3000.
При достаточно больших критериях Рейнольдса силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся достаточно малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики реальных каналов (в частности, коэффициент сопротивления трению λ и коэффициент местных сопротивлений ζ) в этой зоне не зависят от критерия Рейнольдса, и это определяет квадратичный закон сопротивления трубопровода. Аналогичная ситуация имеет место и для процессов истечения жидкости через малые отверстия и насадки, безразмерные коэффициенты которых в зоне больших значений критериев Рейнольдса остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения).
Потоки, характеристики которых определяются свойством инертности жидкости и не зависят от ее вязкости, называют инерционными. Для таких потоков отсутствуют условия подобия, выражаемые уравнениями (4.2) и (4.5), и, следовательно, масштабы kL, kv и kW независимы.
Выбор при моделировании значений kL, kv и kρ определяют масштаб времени ( ) и, следовательно, масштабы всех производных физических величин по их размерностям (табл.4.1).
Располагаемые гидростатические напоры реального объекта и его модели должны находиться в соотношении, определяемом масштабом скоростей kv:
.
В этом же соотношении будут находиться перепады пьезометрических уровней и потери напора.
Соотношения коэффициентов подобия ряда величин при различных законах моделирования приведены в табл. 4.1. Исходными коэффициентами, через которые определяются все остальные, выбраны масштабы линейных размеров, плотностей и вязкостей. Данные табл. 4.1. существенно облегчают решение задач по гидравлическому моделированию разрабатываемых гидравлических систем.