- •Оглавление
- •§1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§2. Классическое и квантовое описание системы
- •[§3.] Принцип неопределенности
- •[§4.] Полный набор динамических переменных
- •[§5.] Постулаты квантовой механики
- •§6. Роль классической механики в квантовой механике
- •[§7.] Волновая функция и ее свойства
- •[§8.] Принцип суперпозиции состояний
- •§9. Понятие о теории представлений
- •[§10.] Операторы в квантовой механике
- •Транспонированный оператор
- •[§11.] Собственные функции и собственные значения эрмитовых операторов. Случай дискретного (и непрерывного)* спектра
- •§12. Среднее значение измеряемой величины
- •§13. Вероятность результатов измерения
- •§14. Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин (1/2*)
- •[§15.] Операторы координаты , импульса , момента импульса , энергии .
- •§16. Решение задачи на собственные функции и собственные значения для оператора
- •§17. Решение задачи на собственные функции и собственные значения для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы (и *).
- •[§ 19.] Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в квантовой механике
- •§22. Флуктуации физических величин (1/2*)
- •§ 23. Неравенства Гайзенберга. (1/2*)
- •[§ 24.] Оператор Гамильтона различных систем
- •§ 25. Стационарное состояние различных систем
- •[§ 26.] Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае бесконечно глубокой потенциальной ямы
- •[§ 28.] Собственный механический момент (спин)
- •§ 29*. Операторы и и их свойства
- •§ 30. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 31. Матрицы Паули (и их свойства)*.
- •§ 32. Принцип тождественности
- •§33. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения
- •A.1. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближение
- •A.2. Критерий применимости теории возмущений
- •A.3. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
- •Экзаменационные вопросы по курсу "Квантовая теория".
- •Экзаменационные задачи по курсу "Квантовая теория".
- •Экзаменационные вопросы по курсу "Квантовая теория".(минимум)
- •Экзаменационные задачи по курсу "Квантовая теория".(минимум)
- •Решения задач по курсу "Квантовая теория"
§17. Решение задачи на собственные функции и собственные значения для оператора .
Если в классической механике рассматривать , то
.
Если полученному выражению поставить в соответствие оператор в квантовой механике, то он может быть записан в виде:
,
где - угол поворота вокруг оси .
Рассмотрим задачу на собственные функции и собственные значения для оператора :
,
Мы накладываем на функцию условие периодичности, т. к. угол меняется от до , т. е.:
Используя данное ограничение можно записать:
,
где N и M целые числа, значит тоже должно быть целым:
,
где - целое безразмерное число. Из условия периодичности получили квантованность проекции орбитального момента на ось z. Спектр собственных значений оператора дискретный. Так как целое число, то функция приобретает индекс:
Найдем константу . Запишем условие нормировки :
При интеграл дает . В результате получаем выражение для :
Тогда имеем для уравнения собственную волновую функцию
Таким образом, спектр собственных значений оператора дискретный, а собственные функции нормируемые.
§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы (и *).
Для оператора :
Найдем , где - есть функция и , т.е. - координатное представление.
Подействуем этим коммутатором на некоторую произвольную функцию :
(18.1)
Аналогичный результат для оператора в импульсном представлении:
, (18.2)
Здесь .
Рассмотрим частные случаи формул (18.1) и (18.2):
, здесь играет роль функции .
, здесь потенциальная энергия - функция координат и времени.
3a.
, здесь импульсное представление, таким образом .
5a. .Для одной материальной точки , тогда:
- координатное представление.
- импульсное представление.
Рассмотрим соотношение для оператора
Используем дополнительное соотношение:
{используем (18.1) и (18.2): , } { , тогда второе слагаемое } {в классической математике измерение компонента вектора при бесконечно малом повороте:
,
это отношение справедливо и в квантовой теории поля:
}={ }={ ,
. В общем случае импульс и координата не коммутируют, тогда функция координат и импульсов и импульс, координата и функция координат и импульсов не коммутируют. Если f – функция скалярная, тогда она не меняется при вращении. В этом случае, чтобы , то f – векторная функция.} (где f есть компонента некоторой векторной величины, т. е.
Тогда перепишем в виде :
{меняем местами индексы}
Тогда для любой векторной функции имеем:
Здесь вместо можно подставить, например,
- коммутатор с любым скаляром равен нулю.
Получим:
[§ 19.] Волновое уравнение
Надо сформулировать уравнение функции, которая описывала бы квантово-механическую систему.
Это уравнение было получено Шредингером интуитивным путем. Оно ниоткуда не выводится.
Приведем некоторые соотношения в пользу уравнения Шредингера:
Норма волновой функции:
- вероятность обнаружить динамические переменные в интервале .
Наложим на - условие ее сохранения во времени. - это физическое требование, поскольку , то также функция времени.
На базе ограничения получим некоторые ограничения на .
Обозначим . Мы знаем, что , таким образом . Тогда само скалярное произведение - чисто мнимое число.
Но - число вещественное. Отсюда можно представить
(19.1)
Здесь мнимая единица из соотношения . Т. к. в (*) стоит линейный оператор , то это соотношение удовлетворяет принципу суперпозиции.
Подставим (19.1) в равенство , тогда
- эта величина должна быть чисто вещественной, тогда оператор - эрмитов: .
Свойства оператора :
В пределе перехода к классической механике: , то , где S – действие из классической механики. Причем , тогда рассматривая
, (19.2)
где - функция Гамильтона.
В нашем случае , тогда учитывая предельный переход и (19.2), то: .
Получили волновое уравнение:
- нестационарное уравнение Шредингера (волновое уравнение).
Каждой системе ставится в соответствие Гамильтониан, решаем с гамильтонианом уравнение Шредингера и получаем волновую функцию которая определяет эволюцию системы.