- •Теоретия горения и взрыва анахов сергей вадимович
- •1. Введение.
- •Тема 2. Физические основы горения.
- •2.1. Свойства газов.
- •2.2. Свойства газовых смесей.
- •3. Парциальные давление и объем.
- •2.3. Свойства жидкостей.
- •2.4. Свойства сжиженных газов.
- •2.5. Свойства твердых веществ.
- •Тема 3. Химические основы горения.
- •3.1. Химизм реакций горения.
- •3.2.Теплосодержание веществ.
- •3.3. Тепловой эффект реакции.
- •3.4. Кинетические основы газовых реакций.
- •3.5. Энергия активации реакции.
- •3.6. Катализ.
- •3.7. Адсорбция.
- •Тема 4. Виды горения.
- •4.1. Горение газообразных, жидких и твердых веществ.
- •4.2. Гомогенное и гетерогенное горение.
- •4.3. Диффузионное и кинетическое горение.
- •4.4. Нормальное горение.
- •4.5. Дефлаграционное (взрывное) горение.
- •4.6. Детонационное горение.
- •Тема 5. Показатели пожаровзрывоопасности веществ.
- •5.1. Общие показатели для горючих веществ и видов горения.
- •5.2. Показатели взрывопожароопасности газо-, паро- и пылевоздушных смесей.
- •5.3. Показатели пожароопасности твердых компактных и пыле- видных веществ.
- •Тема 6. Возникновение горения.
- •6.1. Тепловое самовоспламенение (тепловой взрыв).
- •6.2. Самовозгорание.
- •6.3. Цепное самовоспламенение (цепной взрыв).
- •6.4. Зажигание.
- •Тема 7. Распространение пламени.
- •7.1. Тепловая теория горения.
- •7.2. Горение в замкнутом объеме.
- •7.3. Движение газов при горении.
- •7.5. Условия возникновения взрыва.
- •Тема 8. Ударные волны и детонация.
- •8.1. Ударные волны в инертном газе.
- •8.2. Воспламенение при быстром сжатии.
- •8.3. Возникновение детонации.
- •8.4. Стационарный режим распространения детонации.
- •8.5. Определение скорости детонации.
- •8.6. Вырождение детонации.
- •Тема 9. Погасание пламени (прекращение горения).
- •9.1. Концентрационные пределы распространения пламени.
- •9.2.Общие закономерности для пределов распространения пламени.
- •9.3. Затухание пламени в узких каналах.
- •9.5. Закономерности для точки флегматизации.
- •9.6. Механизм флегматизации взрывоопасных смесей.
- •Особенности физического взрыва
- •Энергетический потенциал
- •За что держится пламя?
8.5. Определение скорости детонации.
Нанесем на график (рис. 34) две адиабаты Гюгонио: для исходной среды 1 и для сжатых продуктов реакции 2. Адиабата 2 не проходит через точку исходного состояния Ро, vо, как адиабата 1; последнее очевидно из уравнения (8.10): при v1 = vо, Рi = Р2. Для адиабаты 2 уравнение (8.6) по-прежнему справедливо, однако условие (8.9) выполняется только для продуктов реакции, а для исходной среды должно быть заменено на
(8.9а)
где: Qv – теплота сгорания единицы массы. Подстановка значений Е и Ео в уравнение (8.6) дает при v2 = vо:
Р2 = Ро + Q ( — 1)/vо. (8.24)
По этой причине вся адиабата 2 располагается выше адиабаты 1. Наклон прямой Михельсона определяет скорость детонации: она тем выше, чем круче поднимается прямая. Очевидно, что эта прямая не может целиком размещаться ниже адиабаты 2, так как в этом случае стационарное распространение детонационной волны не приводило бы к образованию продуктов сгорания.
Устойчивая детонация возможна только в том случае, когда адиабата 2 касается прямой Михельсона. Этот режим соответствует наименьшей возможной скорости детонации. В точке касания J, именуемой точкой Жуге, завершается переход исходного газа в продукты сгорания, а значит, и тепловыделение. Поскольку реакция в горящем газе необратима, энтропия возрастает при изменении состояния вдоль прямой (8.4а) в направлении к точке Ро, vо. В точке J реакция завершается, dQ = TdS = 0, а значит, dS = 0, энтропия достигает максимума.
Учитывая уравнение (8.19), запишем
(8.25)
где: сJ – скорость звука в продуктах сгорания при состоянии, отвечающем точке Жуге. Из уравнений (8.1), (8.4) и (8.3) следует, что
(8.26)
т.е. скорость детонации по отношению к продуктам сгорания равна скорости распространения в них звука (до начала расширения), а по отношению к горючей среде – сумме скорости звука в продуктах реакции и скорости их движения.
(8.27)
Из уравнения (8.27) следует, что скорость детонации определяется термодинамическими свойствами вещества и зависит лишь от калорийности горючей среды в расчете на единицу массы и отношения теплоемкостей. Уравнение поясняет экспериментально установленные факты: скорость детонации практически не зависит от давления и начальной температуры.
Другая особенность детонационного сгорания, как следует из уравнения (8.27), заключается в характере влияния состава на скорость детонации. Так, стехиометрическая смесь 2Н2 + О2, разбавляемая азотом, детонирует с большей скоростью, чем та же смесь, разбавленная таким же количеством кислорода (т.е. одним из реагирующих компонентов), ввиду меньшего молекулярного веса азота. Разбавление смеси 2Н2 + О2 избыточным водородом заметно увеличивает скорость детонации. Несмотря на понижение температуры горения, действие такой добавки ускоряет детонацию вследствие уменьшения среднего молекулярного веса смеси.
Давление в детонационной волне вдвое превосходит равновесное давление взрыва в замкнутом объеме. Отражение от препятствия ударной волны, возникающей при детонации, приводит к дополнительному росту давления в соответствии с уравнением (8.23). Эти соотношения показывают, как велика сила разрушительного действия детонационной волны.