5. Зйомка в камері крос.

Схема камери КРОС.

1. станина (основа)

2. передня стійка (нерухома)

3. касета з плівкою (рухома)

4. тримач зразка (закріплюється у задню стінку , яка може рухатися)

5. зразок

6. задня стійка

7. м отор

№лінії 2l

L 2

,нм

Де точність вимірювання періоду решітки, - умова фокусування, А – відстань між плівкою та зразком, l – половина відстані між симетричними дифракційними лініями, знаходимо умову фокусування , х – відстань між щілиною та плівкою, тоді період кристалічної решітки дорівнює:

;

;

;

тоді:

.

6. Вивести рівняння Вульфа-Бреггів та вказати на практичні аспекти застосування.

Формула Вульфа-Бреггів виводиться при неточних передумовах:

1. будемо вважати, що рентгенівські промені дзеркально відбиваються від атомних площин

2. будемо вважати, що атоми нерухомі

3. будемо вважати, що заломлення відсутнє

Нехай на кристал падають паралельні монохроматичні рентгенівські промені з довжиною хвилі λ під кутом ковзання Θ. В рентгенографії кут ковзання ( Θ )-це кут між падаючим променем і атомною площиною.

Наше завдання з’ясувати у яких випадках “ відбиті ”промені в результаті інтерференції дадуть максимум, тобто в цьому випадку вони будуть відбиватися

від кристалу і ми можемо їх зареєструвати за допомогою рентгенівської плівки або лічильника.

О птична різниця ходу (ОРХ ) = nλ ( 2.1)-умова максимуму

Нам необхідно знайти оптичну різницю ходу когерентних променів 1 і 2, і тоді умовою максимуму буде рівняння ( 2.1 ), де n=1, 2, 3…

Виразимо ОРХ через міжплощинну відстань d і кут Θ.

ОРХ=АВ-АС ( 2.2 )

З найдемо АВ з  АВС

(2.3)

Знайдемо АС з  АВС

АС=АВ·cos2Θ ( 2.4 )

2d·sinΘ = nλ ( 2.5 ) - рівняння Вульфа-Бреггів

Число n називається порядком відбиття, фізичний зміст цієї величини- це кількість довжин хвиль, які вкладаються в ОРХ.

Виконання рівняння ( 2.5 ) є умовою ”відбиття” променів від даної атомної площини (площин ). Ця формула виконується з великою точністю незважаючи на те, що вона була виведена при невірних передумовах.

Використовуючи цю формулу ми можемо: якщо відома довжина хвилі випромінення, то вимірюючи кут Θ, можемо знайти d/n і таким чином з’ясувати природу досліджуваної речовини її структуру та багато інших питань.В цьому суть рентгено-структурного аналізу. Якщо відома міжплощинна відстань кристалу то вимірюючи Θ можемо розрахувати λ і з’ясувати хімічний склад досліджуваного матеріалу. В цьому суть рентгено-спектрального аналізу.

7. Якісний фазовий рентгеноструктурний аналіз сплавів.

Кожна фаза, сполука має свій набір міжплощинних відстаней і значення розраховується по рентгенограмам чи дифрактограмам, звідти ми визначаемо і значення інтенсивності ліній.

Порівнюючи ці данні з таблицями, визначаємо фазовий склад аналізуючої речовини, що аналізуються.

Порівнювання починається з найбільш інтенсивних ліній.

Якщо 3-4 інтенсивних ліній, фази яку ми передбачаємо не спостерігається, то цієї фази в зразку немає. Для детального пошуку фазового складу треба скористатися міжнародною картотекою кристалографічних даних ASTM в яку входять всі кристалографічні данні, які друкуються в наукових роботах.