15. Обобщенное уравнение Бернулли к-т Кориолиса.

В общем случае движение жидкостей и газов сопровождается выполнением внешней механической работы, хотя понятие внешней работы широко, оно включает ту составляющую работы сил трения, которая идёт на увеличение E_k жидкости и дислинация которой не происходит.

Обобщенное уравнение Бернулли:, гдеl_ТР - работа сил трения, l - техническая работа

,

, ,,

;

h – изменение напора при совершении технической работы.

h_T – изменение напора при преодолении сопротивления.

При неравномерном распределении скоростей вводится к-т Кориолиса – к-т неравномерности поля скоростей, к-т Кориолиса – это отношение действ. кин. энергии потока к кинет. энергии потока с тем же расходом, не имеющего равномерное поле скоростей в том же сечении.

При турбулентном режиме течения , при ламинарном...

При , (м)

- потери давления, поэтому вместо можно записать.

16. (Вопроса нет это не тот)Методика расчёта идеального суживающегося сопла.

- отношение действительной среднерасходной скорости истечения. к скорости изоэнтронного истеченияпнри том же располагаемом отн-и давлений- к-т сохранения полного давления сопла – отношение полного давленияна срезе сопла к полному давлениюперед соплом..

- к-т расхода - отношения действ. расхода газа к расходу при изоэнтропном истечении.

1. Для заданного ссопла по эксперим-м данным выбираются и расчитывается.

2. Определяется режим истечения . Если, то, а. Если, то.

3. Расчитываются расход газа или площадь выходного

; - к-т восстановления полного давления при критическом истечении

По лекциям:

, ,

1)

2)

17. Решение ур-ния Навье-Стокса для участка стабилизированного течения несжимаемой жидкости в трубе.

на входе в начальный участок поле скоростей практически равномерно. За счёи трения о стенки жидкость тормозится, а в области оси труба ускоряется. В конце участка пограничный слой смыкается на оси длина начального участка определяется по формуле

область, гле имеют место поперечные гралиенты скорости называется пограничным слоем.

На участке стабилизированного течения (основном участке) поле скоростей находится из решения ур-ния Навье-Стокса

для

=0

т.к. v=w=0 ,

массовые силы отсутствуют

Учитывая, что для заданных условий .

жидкость движется за счёт перепада давления ; т.к. нет ускорения, то отсутствуют силы инерции => силы давления уравновешиваются противоположно направленными силами трения или перепад давления обусловлен силами трения., где

;;при; при

. - Закон Стокса

18. Опытные данные о коэффициенте гидравлического сопротивления в трубах.

На рисунке представлены результаты эксперимента Никурадзе с круглыми трубокими, внутренние стенки которых были обклеены песком. Шероховатость характеризуется абсолютной шероховатостью, т.е. средней высотой выступов h и относительной шероховатостью (гладкостью). При ламинарном течении все шероховатые трубы имеют такое же сопротивление, как и гладкие – закон сопротивления => и распределение скоростей не изменяется (жидкость заполняет впадины между бугорками). т.е.. УчастокАВ характеризует переход течения от ламинарного к турбулентному. При турбулентном течении в шероховатых трубах различают: 1) Режим без проявления шероховатости. При определенных Re к-ты сопротивления шероховатых и гладких труб совпадают. Величина гребешков мала, они все лежат внутри ламинарного подслоя . Такие трубы технически гладкие.

2) Переходный режим. Толщина вязкой подслоя имеет высоту бугорков ; от бугорков отрываются вихри

К-т сопротивления в этой области зависит от Re и от относительной шероховатости

3) Режим с полным проявлением шероховатости. Все гребешки шероховатости выступают за пределы из ламинарного слоя

На выступах интенсивное вихреобразование.

Сопротивление обусловлено не трением, а завихрением турбулентно текущей жидкости гребешками шероховатости. Этот режим называется автомодельным отн. от Re. Для расчёта к-та сопротивления для шероховатых труб:

. При малой шероховатости