- •1. Методы Лагранжа и Эйлера для описания движения жидкости.
- •2. Закон сохранения массы. Уравнение неразрывности в интегральной и дифференциальной форме.
- •3. Первая теорема Гельмгольца
- •4. Вторая теорема Гельмгольца и её следствие. Теорема Стокса.
- •5. Теорема Томсона (Кельвина) и следствие из неё.
- •6. Свойства напряжений поверхностных сил. Давление и его свойства.
- •7. Уравнение движения жидкости в напряжениях.
- •8. Интегральная форма закона сохранения кол-ва движения.
- •9. Определение сил, действующих на тело, по состоянию потока на границах.
- •10. Вывод критериев подобия методом теории подобия.
- •11. П-теорема анализа размерностей.
- •12. Схема Прандтля пульсационного движения в турбулентном потоке. Формула Прандтля.
- •13. Уравнение количества движения для одномерного течения и его анализ.
- •14. Уравнение Бернулли для одномерного течения из жидкости как механическая форма уравнения энергии и его толкования. Закон распределения давления в поперечном сечении одномерного потока.
- •15. Обобщенное уравнение Бернулли к-т Кориолиса.
- •16. (Вопроса нет это не тот)Методика расчёта идеального суживающегося сопла.
- •17. Решение ур-ния Навье-Стокса для участка стабилизированного течения несжимаемой жидкости в трубе.
- •18. Опытные данные о коэффициенте гидравлического сопротивления в трубах.
- •19. Потери при внезапном расширении трубы (при).
- •20.Течение газа в канале с внезапным расширением: при ρ≠const.
- •22. Преобразование полной энтальпии в кинетическую энергию потока. Максимальная скорость. Критическая скорость.
- •23. Связь между характерными и безразмерными скоростями.
- •24. Связь изменения энтропии с изменением параметров торможения газового потока.
- •25. Измерение давления и полного давления. Измерение температуры торможения (формулы, принципы)
- •26. Тепловое воздействие и тепловое сопротивление.
- •27. Адиабатическое течение газа с трением по каналу постоянного сечения.
- •28. Интергральные характеристики пограничного слоя.
- •29.Расчет толщины пограничного слоя и сопротивления трения при внешнем продольном обтекании плоской стенки ламинарным потоком несжимаемой жидкости.
- •30. Отрыв пограничного слоя. Управление отрывом.
- •31.Одномерный расчет потерь в дозвуковых диффузорах.
- •32.Дифференциальные уравнения Прандтля для ламинарного пограничного слоя
- •33. Расчёт течения Прандтля – Майера: расчёт скорости.
- •34 Истечение газа через суживающее сопло
- •35 Формула тяги врд
- •36. Прямой скачок уплотнения. Вывод формулы для расчёта параметров течения за скачком уплотнения.
- •37. Косые скачки уплотнения. Треугольники скоростей на фронте скачка. Температура частичного торможения.
- •38. Отклонение потока в косом скачке. Диаграмма и её анализ.
- •39. Уравнение расхода газа через гдф: вывод. Характер измерения гдф, входящих в уравнении расхода.
- •40. Интегральное соотношение для динамического пограничного слоя.
- •41. Теорема н.Е. Жуковского о подъемной силе. Постулат Жуковского – Чаплагина и его роль в определении циркуляции по профилю.
- •42. Методика расчета идеального сопла Лаваля на расчетном режиме.
- •43. Методика расчёта идеального суживающегося сопла.
8. Интегральная форма закона сохранения кол-ва движения.
Производная по времени от кол-ва движения системы равна сумме действующих на неё внешних сил
рассмотрим установившееся движения жидкого объёма V, ограниченного поверхностью F. Пусть за dt F перемещается в положение F’, выделим элементарную площадку dF, которая за dt перемещается в положение dF’. Между площадками образуется элементарный косой цилиндр. Для этого цилиндра кол-во движения: Знак выражения определяется знакомW и положителен если жидкость вытекает из контрольного объема и отрицателен, если жидкость втекает в него. Возьмем интеграл по поверхности F, получим изменение кол-ва движения объёма V за dt, т.е. => Переход от жидкого объема к контрольному совершается в момент, когдаdK в косом цилиндре определяется через параметры втекающей в него жидкости через входное сечение, т.е при dt→0. => исходное уравнение:. Это так называемое 1-ое уравнение Эйлера или уравнение импульсов. При установившемся движении жидкого объёма равнодействующая внешних сил, действующих на него, равна по величине и направлению потоку кол-ва движения через контрольную поверхность. Для неустановившегося течения нужно учитывать локальную часть индивидуальной производной:=> .
9. Определение сил, действующих на тело, по состоянию потока на границах.
Пусть некоторое тело обтекается установившимся потоком жидкости. Выделим контрольную поверхность.
к объёму охваченному этой поверхностью можно применить уравнение: , внешними силами явл-ся только поверхностные силы давления, направленные внутрь жидкого объёма:;. Сила давления:. Тогда исх-е ур-е можно записать в виде:,со стороны тела, поIII-му з-у Ньютона: ,;;во всех точках поверхности=>.- наружный участок контрольной поверхности..
10. Вывод критериев подобия методом теории подобия.
Этот метод используется в том случае, когда исследуемое физическое явление имеет адекватное мат. описание. В этом случае числа подобия определяются как коэффициенты уравнений, представленных в безразмерном виде. Рассмотрим, как опред-ся числа подобия при наличии диф. ур-ней. Общим условием гидродинамического подобия процессов является соблюдение геометрического, кинематического и динамического подобия. При геометрическом подобии: , гдеl – линейный размер; ml – линейный масштаб. Кинематическое подобие выполняется. если в сходственных точках, координаты которых удовлетворяют соотношениям проекции векторов скорости удовл-т условию:
l0 – характерный линейный размер; u0 – характерное значение скорости; mw – масштаб скорости. ;;. Т.е. сходные точки модели и натуры имеют одинаковые безразмерные значения соответствующих составляющих скорости.
; ;. Динамическое подобие означает пропорциональность всех сил, действующих в сходственных точках геометрически подобных потоков. Для сил инерции, приходящихся на ед. массы
; ;. Числа подобия полученные из уравнений описывающих движение жидкости с НУ и ГУ обеспечивающие выделение целого класса задач называются критериями подобия.