Karmanov_Reznichenko
.pdf2 |
(Hj,k − ε Sj,k)cj = 0 , |
|
∑ |
k = 0 ..2 , |
j = 0
где Hj k и Sj k - матричные элементы гамильтониана H и интегралы перекрытия, определяемые соотношениями
|
|
⌠∞ |
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
⌠ |
∞ |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
H |
j,k |
= |
−h |
u(x) |
d |
|
u(x) |
|
dx |
, |
|
S |
j,k |
= |
u(x) u(x) |
|
dx . |
||||||
2 m |
2 |
k |
|
k |
|||||||||||||||||||
|
|
|
j |
|
|
|
|
|
|
|
|
j |
|
||||||||||
|
|
⌡ |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
⌡− ∞ |
|
|
||||||
|
|
− ∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вычисление матричных элементов гамильтониана |
|
|
|||||||||||||||||||
Определяем вектор базисных функций и полагаем |
|
|
h2 |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
m = 1 |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
||||||
|
du0(x) := |
|
d |
|
u0(x) |
du1(x) := |
d |
|
u1(x) |
du2(x) := |
|
d |
u2(x) |
|
|||||||||
|
|
|
2 |
|
2 |
2 |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
dx |
|
|
U(x)
j := 0 ..2
1.067 S = 0
1.219
|
u0(x) |
|
|
|
|
|
|
|
du0(x) |
|
|
||||
:= |
u1(x) |
|
|
|
d2U(x) := |
du1(x) |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u2(x) |
|
|
|
|
|
|
|
du2(x) |
|
|
||||
|
k := |
0 .. 2 |
|
S |
|
:= |
⌠1 |
|
U(x) U(x) |
|
dx |
||||
|
|
j,k |
|
|
k |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
⌡ |
|
|
j |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− 1 |
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
:= |
−1 |
⌠ |
1 |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
j,k |
2 |
|
U(x) d2U(x) |
k |
|
|
|
|||||||
|
|
|
⌡ |
|
j |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
− 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
1.219 |
|
|
|
1.333 |
0 |
1.6 |
|
|
||||
0.152 |
|
0 |
|
|
H = |
|
0 |
|
0.8 |
0 |
|
|
|||
|
|
|
1.422 |
|
|
|
|
|
|
|
2.286 |
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
|
1.6 |
|
0 |
|
21
Отметим, что точные значения энергии частицы в бесконечно глубокой потенциальной яме определяются известным соотношением
n := 0 .. 2 , |
Eth := |
π (n + 1) 2 |
. |
|
8 |
||||
|
n |
|
Обобщенная задача на собственные значения
Поскольку матрица интегралов перекрытия не равна единичной, то для определения вариационных параметров - коэффициентов сj и энергии ε, получается задача на собственные значения следующего вида
H C = ε S C.
Для решения воспользуемся встроенными функциями genvals() и genvecs(). Они возвращают, соответственно, вектор обобщенных собственных значений и матрицу нормированных на единицу обобщенных собственных векторов.
|
|
|
12.766 |
|
G := genvals(H,S) |
C := genvecs(H,S) |
G = |
|
1.234 |
|
|
|
|
5.25 |
|
|
|
|
Внимание! Собственные значения не упорядочены должным образом (в порядке возрастания). Следовательно, необходимо упорядочить их и выполнить соответствующую перестановку столбцов в матрице собственных векторов.
|
1.234 |
|
1.234 |
|
G := sort(G) |
G = 5.25 |
|
Eth = 4.935 |
|
|
|
|
|
|
|
12.766 |
11.103 |
Ca := C |
C 0 := Ca 1 |
|
C 1 := Ca 2 |
C 2 := Ca 0 |
|
|
−0.984 |
0 |
0.751 |
|
|
|
C = |
0 |
1 |
0 |
|
|
|
|
|
−0.661 |
|
|
0.178 |
0 |
|
22
Проверим правильность вычисления собственных векторов:
j := 0 ..2 |
δC j := H C j − G S C j |
|||
|
|
|
|
j |
|
|
0 |
0 |
0 |
|
δC = |
0 |
0 |
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
0 |
Из анализа матрицы собственных векторов можно утверждать, что в состоянии с n = 0 пробная функция реализуется как суперпозиция двух состояний с функциями u0(x) и u2(x). Состояние с n = 1 является "чистым", а в состоянии с n = 2 присутствуют примерно равные вклады базисных функций u0(x) и u2(x).
Упражнения
1.Выполните нормировку рассчитанных пробных функций, постройте их графики и сравните с точными волновыми функциями.
2.Рассчитайте собственные значения и собственные векторы обобщенной задачи, преобразуя ее к обычной задаче на собственные значения.
S− 1 H C = εC
3. Предложенный в упражнении 2 метод решения обобщенной задачи на собственные значения приводит к потере симметричности матриц. Этого можно избежать [3] , если предварительно разложить
матрицу S = L LT по методу Холецкого и записать систему в виде
F (LT C)= ε(LT C),
где матрица
F = L− 1 H (L− 1)T .
Вычислите матрицу F , последовательно разрешая уравнения
Y LT = H , |
L F = Y , |
и найдите обобщенные собственные значения и векторы.
23
Задача 4
Методом молекулярных орбиталей Хюккеля рассчитать π− электронные энергии и коэффициенты при атомных орбиталях в молекуле 3-метилен-1,4-пентадиена C6 H8 .
Решение
Метод молекулярных орбиталей Хюккеля
Метод молекулярных орбиталей Хюккеля (МОХ)- простейший расчетный качественный метод квантовой химии, применяющийся для определения параметров плоских молекул углеводородов с сопряженными связями. Он основан на учете только π - электронов. Каждый атом углерода вносит вклад в π - связи через 2pz - атомные орбитали. Его алгоритм можно получить на основе линейного вариационного метода. Выбирая пробную функцию ψ (молекулярную орбиталь) в виде линейной комбинации атомных (слэтеровских) орбиталей φj , получаем задачу на собственные значения для гамильтониана данной системы из n π - электронов:
n−1
ψ = ∑ cj φj , j = 0
Hψ = Eψ .
В методе предполагается, что диагональные матричные элементы гамильтониана (кулоновские интегралы) постоянны и равны некоторому параметру α, а внедиагональные элементыHj, k = β, если атомы
j и k связаны между собой ковалентной связью и равны нулю в противном случае. Матрица S интегралов перекрывания равна единичной матрице. Величины кулоновского α− и резонансного β− интегралов отрицательны. Их точные значения в методе МОХ не фиксируются, поскольку результаты зависят от отношения α и β. Соответствующее характеристическое уравнение имеет вид
H |
j,k |
− E δj,k |
= 0 . |
|
|
|
Для компактной записи характеристического уравнения обычно вводят переменную x = (α -E )/β . Тогда все диагональные элементы будут равны x , а внедиагональные - нулю или единице, в зависимости от структуры молекулы. Например, для молекулы C6 H8 (см. Рис. 1)
24
характеристический детерминант имеет вид [4]
x |
1 |
0 |
0 |
0 |
0 |
|
||
|
1 |
x |
1 |
0 |
0 |
0 |
|
|
|
|
1 |
x |
1 |
1 |
|
|
|
0 |
0 |
= 0 |
||||||
|
0 |
0 |
1 |
x |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
||||||
|
0 |
0 |
1 |
0 |
x |
1 |
|
|
0 |
0 |
0 |
0 |
1 |
x |
|
Рис. 1. Модель молекулы C6 H8
Характеристическое уравнение и его корни
Покажем, как, используя символьный процессор системы MathCAD, можно получить в явном виде характеристический многочлен. Для этого создаем "руками" матрицу ( Insert -> matrix (6x6)) и вводим ее элементы, затем вызываем функцию вычисления определителя | . | от этой матрицы, выделяем всю эту "конструкцию", вызываем Symbolics -> Expand и получаем характеристический многочлен. Его коэффициенты вносим "руками" в вектор A и используем встроенную функцию polyroots(A) для вычисления корней векового уравнения. В дальнейшей символьной (в терминах α и β ) оценке энергии молекулярных орбиталей и построения схемы уровней нам потребуется изменить порядок расположения корней (α <0 и β <0 ! ).
x 1 0 0 0 0 |
x 1 0 0 0 0 |
||||||||||||||
|
1 |
x 1 |
0 |
0 |
0 |
|
|
1 |
x 1 |
0 |
0 |
0 |
|
||
|
|
|
x 1 |
1 |
|
|
|
|
x 1 |
1 |
|
||||
|
0 |
1 |
0 |
|
0 |
1 |
0 |
||||||||
|
0 |
0 |
1 |
x 0 |
0 |
|
|
0 |
0 |
1 |
x 0 |
0 |
|
||
|
|
|
|
||||||||||||
|
0 |
0 |
1 |
0 |
x 1 |
|
|
0 |
0 |
1 |
0 |
x 1 |
|
||
0 0 |
0 |
0 |
1 |
x |
0 0 |
0 |
0 |
1 |
x |
25
−1 + 5 x2 − 5 x4 + x6 P(x) = −1 + 5 x2 − 5 x4 + x6
|
|
−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1.932 |
|
|
|
1.932 |
|||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
|
1 |
|
||||
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−0.518 |
|
0.518 |
|||||||||||
A := |
|
0 |
|
|
|
X := polyroots(A) |
X = |
|
|
λ := |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
0.518 |
|
|
−0.518 |
|
||||||||||||||||||
|
|
−5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
−1 |
|
|||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1.932 |
|
−1.932 |
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
i := 0 .. 1 |
|
k := 0 .. 5 |
R |
i |
,k |
:= 0.25 |
+ i 0.5 |
|
Λi,k := λk |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λk = |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1.932 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
0.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0.518 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-0.518 |
|
|
|
||
|
|
|
|
0.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-1 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-1.932 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2.5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
0 |
|
|
0.5 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R,r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 2. Диаграмма энергетических уровней для C6 H8 Большим значениям λk соответствуют нижние уровни энергии.
Занятыми являются три самых нижних молекулярных орбитали. Суммарная энергия π - электронов равна
2 |
2 |
69 |
|
|
Eπ(α,β) = 2 ∑ (α + β λk) |
2 ∑ (α + β λk) → 6 α + |
β |
||
10 |
||||
k = 0 |
k = 0 |
|
|
26
Собственные значения и собственные векторы
Приведем один из возможных вариантов "автоматического" формирования матрицы. Поскольку она симметрична, то задаем только ее верхнюю половину, а затем складываем с транспонированной.
Для вычисления собственных значений и векторов потребуется матрица A(0).
A(x) := |
|
|
for j 0 .. 5 |
|
|
|
|
A(x) := A(x) + A(x)T |
|||||||||
|
|
|
|
zj, j ← 0.5x |
|
|
|
|
|
0 |
1 |
0 |
0 |
0 |
0 |
||
|
|
|
|
zj, j+1 ← 1 if j < |
5 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
0 |
1 |
0 |
0 |
0 |
|
|||
|
|
|
z3,4 ← 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
A(0) = |
0 1 0 1 1 0 |
|||||||||||
|
|
|
z2,4 ← 1 |
|
|
|
0 |
0 |
1 |
0 |
0 |
0 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
1 |
0 |
0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
0 |
0 |
1 |
0 |
||
|
|
|
|
|
−0.518 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ := eigenvals(A(0)) |
|
0.518 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
λ := reverse(sort(λ)) |
|||||||||||||
|
|
|
|
λ = |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|||||||||
Ca := eigenvecs(A(0)) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
−1.932 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
1.932 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Собственные значения и векторы вновь требуется упорядочить!
C 0 := Ca 5 |
C 1 := Ca 3 |
C 2 := Ca 2 |
C 3 := Ca 0 |
C 4 := Ca 1 |
C 5 := Ca 4 |
Коэффициенты молекулярных орбиталей представлены столбцами в матрице, составленной из собственных векторов. Напомним, что собственные векторы нормированы на единицу.
27
|
−0.23 |
0.5 |
0.444 |
−0.444 |
−0.5 |
−0.23 |
|||
|
|
−0.444 |
0.5 |
0.23 |
0.23 |
0.5 |
0.444 |
|
|
|
|
−0.628 |
0 |
−0.325 |
0.325 |
0 |
|
||
C = |
|
−0.628 |
|||||||
|
−0.325 |
0 |
−0.628 |
−0.628 |
0 |
0.325 |
|
||
|
|||||||||
|
|
−0.444 |
−0.5 |
0.23 |
0.23 |
−0.5 |
0.444 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
−0.23 |
−0.5 |
0.444 |
−0.444 |
0.5 |
−0.23 |
Рассчитаем порядок π-электронной связи. Пусть n1 = 3 -число занятых молекулярных орбиталей, а n2 = 2 - число электронов на каждой из занятых орбиталей (см. рис. 1).
n1 := 3 |
n2 := |
2 |
p( j,k) := |
n1∑−1 |
n2 Cj,i Ck,i |
||
|
|
|
|
i = 0 |
|
|
|
p(0,1) = 0.908 |
|
p(1,2) = 0.408 |
p(2 |
,3) = 0.816 |
|
||
p(4,5) = 0.908 |
|
p(2,4) = 0.408 |
|
|
|
|
|
Плотность π - электронов у каждого атома углерода равна |
|
||||||
j := 0 ..5 |
qj := n1∑−1 |
n2 (Cj,i)2 |
qT = ( 1 |
1 1 1 1 |
1 ) |
||
|
i = |
0 |
|
|
|
|
|
Для молекулы C6 H8 с шестью π - электронами все атомные заряды равны. Рассчитаем теперь матрицу плотности первого порядка.
j := 0 ..5 |
|
k := 0 .. 5 |
|
Pj,k := |
n1∑−1 |
n2 Cj,i Ck,i |
||||
|
|
|
|
|
|
|
i = 0 |
|
|
|
|
|
1 |
0.908 |
0 |
−0.408 |
−0.092 |
0 |
|
||
|
|
0.908 |
1 |
0.408 |
0 |
|
|
0 |
−0.092 |
|
|
|
0 |
0.408 |
1 |
0.816 |
|
0.408 |
0 |
||
P = |
|
|
|
|||||||
|
−0.408 |
0 |
0.816 |
1 |
|
|
0 |
−0.408 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
−0.092 |
0 |
0.408 |
0 |
|
|
1 |
0.908 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
0 |
−0.092 |
0 |
−0.408 |
0.908 |
1 |
|
28
С помощью матрицы плотности вычислим снова суммарную энергию π - электронов, используя символьный процессор MathCAD. Для этого "руками и в символах" формируем матрицу гамильтониана H:
α |
β |
0 |
0 |
0 |
0 |
||
|
β |
α |
|
|
|
|
|
|
β |
0 |
0 |
0 |
|||
|
0 |
β |
α |
β |
β |
0 |
|
|
0 |
0 |
β |
α |
0 |
0 |
|
|
|
||||||
|
0 |
0 |
β |
0 |
α |
β |
|
|
|
|
|
|
|
α |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
β |
Средняя энергия равна следу произведения матриц H и P. Для вычисления суммы диагональных элементов (следа) произведения матриц воспользуемся встроенной функцией tr() :
Eπ = tr(H P)
Собираем "конструкцию", копируя содержимое матриц H и P через буфер обмена, выделяем все и вызываем операцию (evaluation -> )
α |
β |
0 |
0 |
0 |
0 |
|
|
1 |
0.908 |
0 |
−0.408 |
−0.092 |
0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
β |
α |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−0.092 |
|
|
|
β |
0 |
0 |
0 |
|
0.908 |
1 |
0.408 |
0 |
0 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
β |
α |
β |
β |
0 |
|
|
0 |
0.408 |
1 |
0.816 |
0.408 |
0 |
|
||
tr |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0 |
0 |
β |
α |
0 |
0 |
|
−0.408 |
0 |
0.816 |
1 |
0 |
−0.408 |
|
|||
|
|
|
||||||||||||||
|
0 |
0 |
β |
0 |
α |
β |
|
−0.092 |
0 |
0.408 |
0 |
1 |
0.908 |
|
||
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
−0.092 |
0 |
−0.408 |
0.908 |
1 |
|
|
0 |
0 |
0 |
0 |
β |
α |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
Результат: |
|
Eπ = 6 α + 6.896 β |
|
|
|
|
|
Упражнения
1. Рассчитайте π - электронные энергии и коэффициенты при атомных орбиталях хюккелевского бензола (см. рис. 3 и [2]). Постройте схему уровней. Вычислите матрицу плотности и найдите на ее основе порядки связей, заряды на атомах и суммарную энергию π - электронов молекулы. Найденные энергии можно сравнить с
29
известными результатами для циклических полиенов:
|
|
2 π j |
|
|
j = 0 .. N − 1 |
Ej = α + 2 β cos |
|
|
N = 6 |
N |
Рис. 3. Хюккелевский бензол |
Рис. 4. Мебиусовский бензол |
2. Предположим, что при соединении атомов в замкнутую цепочку в результате действия внешних факторов происходит поворот одного из атомов по отношению к соседям на 1800, так, что соответствующий резонансный интеграл меняет знак. Рассчитайте π - электронные энергии и коэффициенты при атомных орбиталях такого мебиусовского бензола (см. рис. 4 и [2]). Постройте схему уровней. Вычислите матрицу плотности и найдите на ее основе порядки связей, заряды на атомах и суммарную энергию π - электронов молекулы. Найденные энергии можно сравнить с формулой
|
(2 j + 1) π |
|
||
j = 0 .. N − 1 |
Ej = α − 2 β cos |
|
|
N = 6 |
N |
3. Вычислите π - электронные энергии и коэффициенты при атомных орбиталях молекулы симм-триазина (см. рис. 5), состоящей из 3-х
атомов углерода и 3-х атомов азота. Для описания кулоновских и резонансных интегралов можно принять следующие предположения
αC = α , |
αN = α + 0.5 β , |
βCN = βNN = βCC = β .
Рис. 5. Молекула симм-триазина
30