Fizika_Labnik_Tsirkumtsizirovanny
.pdfY |
|
|
E1 |
|
E |
|
E2 |
0 |
X |
Рис.2. Напряженность поля на оси симметрии двух
разноименно заряженных стержней
Несколько сложнее найти модуль напряженности поля в произвольной точке. В этом случае поле E удобно выразить через расстояния r1, r2 , задающие положение точки, в которой определяется поле:
E = |
E l2 |
|
|
0 |
(4) |
||
r r |
|||
|
|
||
|
1 2 |
|
(см. рис.П2.1 и вывод этой формулы в Приложении 2 к работе). Нетрудно показать, что из формулы (4) следует и частный результат (2). Заметим, что при выводе формул (2) - (4) предполагалось, что расстояние между стержнями 2l >> a и, следовательно, заряд по поверхностям стержней распределен практически равномерно.
Поле цилиндрического конденсатора
Поле в конденсаторе, образованном двумя коаксиальными (имеющими общую ось) цилиндрами, описывается выражением (1). Положив потенциал внешнего цилиндра
(радиуса b) равным нулю, найдем потенциал в точке, расположенной на расстоянии r < b от оси:
b |
b |
λ |
|
λ |
|
r |
|
|
|
ϕ(r) = òEdr =ò |
dr = − |
ln |
. |
(5) |
|||||
2πεε0r |
2πεε0 |
|
|||||||
r |
r |
|
|
b |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
Описание эксперимента
~
V
Электрод 1 |
Зонд |
Электрод 2 |
Зубчатое колесо
Рис.3. Схема установки
Электроды помещаются в ванну с электролитом;
вольтметром измеряется напряжение на подвижном зонде по отношению к одному из электродов, потенциал которого считается равным нулю (рис.3). Перемещение зонда осуществляется вращением зубчатых колес, расположенных по бокам установки справа и слева. По соответствующим шкалам можно определить значения координат зонда. Таким образом находятся значения потенциала ϕ(x, y) в
различных точках поля.
Если потенциал ϕ(x, y) определен, то вектор напряженности электрического поля E(Ex , Ey ) можно рассчитать по
формулам
Ex = - |
¶j |
, |
Ey = - |
¶j |
, |
|
¶x |
¶y |
|||||
|
|
|
|
(6)
которые следуют из общего соотношения
r |
æ |
¶j r |
¶j r |
¶j rö |
|||
|
ç |
|
i + |
|
j + |
|
÷ |
E = -grad j = -ç |
¶x |
¶y |
¶z |
k ÷ |
|||
|
è |
|
|
ø |
, |
(7) |
|
|
|
где |
r |
r |
, k |
- орты осей |
i |
, j |
прямоугольной системы координат XYZ .
|
Y |
2 |
1 |
0 |
3 |
|
|
X |
|
b |
a |
|
|
|
|
|
4 |
Рис.4. К расчету
напряженности электрического поля через значения потенциала в ее окрестности
Обычно потенциал удается измерить в конечном числе точек, расположенных в некоторой области. Пусть, например, известны значения потенциала в
близко расположенных узлах прямоугольной сетки (рис.4). Тогда вектор напряженности электрического поля в точке 0 имеет проекции на оси X и Y:
Ex = − |
∂ϕ |
≈ − |
Δϕ |
|
|
≈ − |
ϕ3 − ϕ1 |
, |
||
|
||||||||||
|
∂x |
|
x |
|
y = const |
|
2a |
|
||
|
|
|
|
|
||||||
Ey = - |
¶j |
» -Dj |
|
|
» - j2 - j4 . |
|||||
|
||||||||||
|
¶y |
|
Dy |
|
x = const |
|
2b |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Для приемлемой точности необходимо, чтобы в рассматриваемой окрестности точки 0 электрическое поле менялось слабо и, очевидно, что точность этих формул увеличивается с уменьшением a и b.
Выполнение работы
Упражнение 1. Изучение поля, созданного параллельными заряженными стержнями.
1.Поместите в ванну с электролитом электроды в виде стержней. Электроды должны быть чистыми, без черного налета. При необходимости их следует аккуратно зачистить "шкуркой". Отрегулируйте горизонтальное положение ванны с помощью установочных винтов. Зонд должен располагаться вертикально.
2.Включите электронный вольтметр, настроенный на измерение переменного напряжения. Приведите зонд в электрический контакт с электродом 1 (см. рис.3), включите
источник питания и установите напряжение между
стержнями U0 = 10 В. Контролировать напряжение следует
по электронному вольтметру, а не по "грубому" прибору, встроенному в источник питания.
3. Определите напряженность электрического поля E0 в
начале координат (используемая система координат изображена на рис.2). Так как в этой точке вектор напряженности параллелен оси X, то достаточно найти проекцию вектора напряженности на эту ось. Для этого
следует измерить разность потенциалов Δϕ между точками
с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
координатами |
||
(– x/2, 0) и (+ x/2, 0) и рассчитать |
|
|
|
|
||||||||
E0 = |
|
E0x |
|
= |
|
∂ϕ |
|
≈ |
|
Δϕ |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
∂x |
|
|
|
x |
|
y = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Частная производная при этом заменяется отношением
малых приращений. Точность |
такого приближения |
увеличивается с уменьшением x, |
однако при очень малых |
значениях x трудно с приемлемой точностью измерить Δϕ. В данном эксперименте предлагается принять x = 2 см.
4. Проверьте экспериментально формулу (2). Для этого определите, как и в п. 3, напряженность поля E в точках, лежащих на оси Y. По результатам измерений постройте график зависимости отношения E / E0 от координаты y (на
том же листе миллиметровой бумаги, что и график, рассчитанный теоретически при помощи (2) во время подготовки к работе).
5. Измерьте модуль вектора напряженности поля в произвольной точке с координатами (x, y) (выберите эту точку по указанию преподавателя). Для этого сначала
определите проекции вектора напряженности на координатные оси
|
Ex |
|
= |
|
∂ϕ |
|
≈ |
|
Δϕ |
|
, |
|
Ey |
|
= |
∂ϕ |
≈ |
Δϕ |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
∂x |
|
|
|
x |
|
y = const |
|
|
|
|
∂y |
|
y |
|
x = const |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
а затем |
|
|
|
рассчитайте |
модуль вектора |
E = |
Ex2 + Ey2 . |
Полученное значение сравните с теоретическим, найденным при помощи (4).
Упражнение 2. Изучение поля цилиндрического конденсатора.
1.Выключите источник питания. Поместите в ванну электрод в виде полого цилиндра. В разрез, имеющийся в цилиндре, введите зонд, после чего цилиндр разверните таким образом, чтобы разрез был закрыт одним из стержней.
2.Включите источник питания. Установите напряжение между обкладками цилиндрического конденсатора (между
центральным стержнем и внешним цилиндром) U0 = 10 В. Перемещая зонд вдоль радиуса, снимите зависимость
потенциала от расстояния r до оси цилиндрического конденсатора. Повторите измерения, перемещая зонд вдоль другого радиуса, перпендикулярного первому. По
результатам измерений рассчитайте среднее значение потенциала ϕср для каждого значения r и постройте график зависимости ϕср(r) от ln(r/b). Точки графика должны лечь на прямую.
Подготовка к работе
1.Физические понятия, величины, законы, знание которых необходимо для успешного выполнения работы:
∙электрический заряд и его фундаментальные свойства;
∙плотность заряда (линейная, поверхностная, объемная);
∙закон Кулона;
∙пробный заряд; вектор напряженности электрического поля;
∙потенциальность электростатического поля; разность потенциалов; потенциал;
∙принцип суперпозиции электрических полей;
∙связь напряженности поля и потенциала;
∙силовая линия; эквипотенциальная поверхность;
∙теорема Гаусса.
2.Приведите в рабочей тетради вывод формул (1) - (5).
3.Изучите экспериментальную часть работы. Приведите в рабочей тетради электрическую схему измерений.
Расчетное задание.
Рассчитайте при помощи (2) зависимость E / E0 от y (l =
5 см,
0 < y < 15 см) и постройте на миллиметровой бумаге график этой зависимости.
Литература
1.Иродов И.Е. Электромагнетизм. Основные законы. - М.-
СПб.: Физматлит, 2001. - §§ 1.1 - 1.6.
2.Савельев И.В. Курс общей физики. Электричество и магнетизм. - М.: Астрель, 2001. - §§ 1.1 - 1.8; 1.13; 1.14.
Приложение 1 к лабораторной работе № 1
Рассмотрим электростатическое поле, созданное в вакууме системой заряженных проводников. Электростатическое поле потенциальное, поэтому для произвольного замкнутого контура L :
r |
r |
|
|
òEdl |
= 0 . |
(П1) |
|
L |
|
|
|
По теореме Гаусса |
|
|
|
r |
r |
= 0 , |
(П2) |
òEds |
S
где S - произвольная замкнутая поверхность, внутри
которой отсутствуют заряды. |
|
|
|
|
||||
Из |
уравнений |
(П1), |
|
(П2) |
можно |
получить |
||
дифференциальное уравнение |
|
|
|
|
||||
|
|
∂2ϕ |
+ |
∂2ϕ |
+ |
∂2ϕ |
= 0 |
(П3) |
|
|
∂x2 |
∂y2 |
∂z2 |
||||
|
|
|
|
|
|
относительно потенциала ϕ(x, y, z) , которое называется
уравнением Лапласа.
Допустим теперь, что пространство между проводниками заполнено слабо проводящей однородной средой.
Неизменная во времени разность потенциалов между проводниками поддерживается за счет источников ЭДС; в среде протекает постоянный электрический ток.
В этом случае электрическое поле также является потенциальным, следовательно, справедливо уравнение (П1). Кроме того, в силу закона сохранения заряда поток вектора плотности тока j через произвольную замкнутую поверхность равен нулю:
rr
òjds = 0 .
|
|
S |
|
|
По закону Ома |
r |
= σE |
(где σ = const - удельная |
|
j |
||||
проводимость), поэтому |
|
|
||
|
|
r |
r |
= 0 . |
|
|
σòEds |
S
Таким образом, для электрического поля постоянных токов, как и в вакууме, выполняются уравнения (П1), (П2), а следовательно, и уравнение Лапласа (П3).
Приложение 2 к лабораторной работе № 1
Напряженность поля в точке, определяемой векторами r1 и r2 , равна векторной сумме напряженностей полей обоих стержней: E = E1 + E2 . По теореме Гаусса
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
r |
|
r |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λr1 |
|
|
|
|
|
|
|
λr2 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
E1 = |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
E2 = − |
|
. |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
2πεε r2 |
|
|
2πεε r2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
Модуль вектора |
|
|
|
|
|
0 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 2 |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
r |
|
)2 = E2 |
+ E2 |
|
|
= |
|
||||||
|
E = (E)2 = |
|
|
(E |
+ E |
2 |
+ 2E E |
2 |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
1 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
λ |
|
|
r2 |
|
r2 |
|
|
r r |
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
2r r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2 + r2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
= |
|
|
|
1 |
+ |
2 |
|
|
− |
|
1 2 |
|
|
= |
|
|
|
|
− |
2r r cosα . |
||||||||||
2πεε0 |
r4 |
r4 |
r2r2 |
2πεε0r1r2 |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
1 2 |
|
|||||||||||||||||
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Квадратный корень в последнем выражении равен (по теореме косинусов) расстоянию между стержнями 2l (рис.П2.1). Поэтому E = λl /(πεε0r1r2 ) .
|
α |
|
|
r1 |
r2 |
+λ |
2l |
−λ |
Рис.П2.1. К выводу формулы (4)
Лабораторная работа № 2
Компьютерное моделирование электростатических полей
Цель работы: исследование при помощи компьютерного моделирования электростатического поля, созданного а) двумя точечными зарядами, б) заряженным проводящим эллипсоидом, в) точечным зарядом и проводящей заряженной сферой.
Приборы и оборудование: компьютер с установленной программой моделирования электростатических полей.
Теоретическая часть
Общая задача электростатики
Вектор напряженности электрического поля неподвижного точечного заряда вычисляется по формуле
r |
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
||
= |
1 |
|
|
Qr |
|
, |
(1) |
||||||
E |
|
|
|
||||||||||
|
4πε0 r3 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
где ε0 - электрическая постоянная; r |
|
- вектор, проведенный |
|||||||||||
от точечного заряда Q в точку, в которой определяется E . |
|||||||||||||
Из (1) следует, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E = |
r |
|
= |
|
1 |
|
|
Q |
|
, |
|||
|
|
|
|
|
|||||||||
E |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
4πε0 r2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|