книги / Статические и динамические проблемы теории упругости
..pdfв такой балке имеет вид |
5 |
WF |
|
|
|
fi |
|
(2) |
|||
384 |
ЕI |
’ |
|||
|
|
||||
n e / — расстояние между опорами, а |
Е1— изгибная жесткость ротора. |
Когда все размеры ротора увеличиваются в определенной пропорции, вес W увеличивается пропорционально кубу линейных размеров, а момент инерции I поперечного сечения — как четвертая степень линейных размеров, отсюда согласно формуле (2) прогиб б растет как квадрат линейных размеров. Частота собственных колебаний ротора обратно пропорциональна квадрат ному корню из прогиба и уменьшается в том же отношении, в каком увели чиваются линейные размеры ротора. Большие роторы часто имеют очень низкую критическую скорость, иногда даже более низкую, чем рабочая скорость. Поэтому для них вопрос о колебаниях при совпадении критиче ской скорости с рабочей становится очень существенным.
СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ
Наиболее простой задачей о колебаниях является та, в которой восста навливающая сила пропорциональна перемещению, тогда частота колебаний не зависит от амплитуды, т. е. колебания являются изохронными и переме щения колеблющегося тела могут быть представлены в виде простой синусоидальной или косинусоидальной волны (гармоническое движение). Простейшим приспо соблением для демонстрации этого случая является
груз, подвешенный на пружине (рис. 1).
Обозначим через W вес груза, k — постоянная пружины, тогда статическое перемещение пружины можно представить в таком виде:
|
|
6СТ= W/k. |
|
(3) |
||
Вертикальное перемещение груза от |
положения |
|||||
равновесия обозначим через х, положительные |
значе |
|||||
ния соответствуют направлению вниз. |
обусловлен |
|||||
Дополнительная |
сила в пружине, |
|||||
ная перемещением х, |
равна kx, а сила инерции, при- |
|||||
|
|
* |
|
W |
d2x |
|
ложенная к колеблющемуся грузу, равна- |
S |
dt2 |
||||
Тогда дифференциальное уравнение колебаний имеет вид |
||||||
|
|
|||||
W |
d2x |
, , |
л |
|
/у1Ч |
|
g |
dt2 + |
Ьх |
= 0, |
|
(4) |
|
или, используя обозначение |
|
|
|
|
|
|
получаем |
рг = - w |
|
|
(5) |
||
|
|
|
|
|
||
|
d2x + р2х = |
0. |
|
(6) |
||
Уравнение (6) имеет решение вида х = |
Сcos pt и х = Схsin pt, где С и С1— |
|||||
постоянные, в чем можно убедиться непосредственной подстановкой. |
||||||
Отсюда получим период колебаний, равный |
|
|
||||
7\= 2щр = |
2л VW/kg. |
|
(7) |
Отсюда следует, что частота вынужденных колебаний та же самая, |
что |
и у возмущающей силы. Амплитуда вынужденных колебаний равна |
|
a = q/{p2 — cо2). |
(12) |
Теперь обсудим несколько случаев.
Когда частота /х возмущающей силы мала по сравнению с частотой / свободных колебаний системы, то величина угловой скорости со мала по сравнению с величиной р . Пренебрегая величиной сов выражении (12) и ис пользуя обозначения (5) и (9), получаем
а = q/p2= P/k = 8СТ, |
(13) |
т. е. если возбуждающая сила изменяется медленно (по сравнению с перио дом собственных колебаний), то амплитуда вынужденных колебаний равна статическому прогибу, вызываемому силой Р.
Когда частота /х возбуждающей силы очень велика по сравнению с час тотой / свободных колебаний, то величина со велика по сравнению с р, а амплитуда вынужденных колебаний составляет только малую часть прогиба, который вызывается статически приложенной силой Р.
Когда величина со приближается к р, т. е. когда частота возмущающей силы приближается к частоте свободных колебаний, то знаменатель в выра жении для амплитуды (12) стремится к нулю, а амплитуда вынужденных ко лебаний становится очень большой. Наконец, когда р = со, имеем случай резонанса. Амплитуда вынужденных колебаний согласно выражению (12) становится бесконечно большой. Такой результат получился оттого, что при выводе выражения (12) пренебрегалось демпфированием, всегда имеющим ме сто в реальных условиях. Принимая во внимание демпфирование, можно пока зать, что амплитуда вынужденных колебаний остается при резонансе конеч ной, хотя обычно и большой, и увеличивается с уменьшением демпфирования.
ПРАКТИЧЕСКОЕ ПРИМЕНЕНИЕ
Все случаи вынужденных колебаний, обсуждавшиеся выше, важны для практики, а полученные выводы могут быть использованы при объяснении различных явлений, связанных с колебаниями. Для практического прило жения особенно важен случай резонанса. При этом, как можно было видеть, очень незначительная неуравновешенность может вызвать сильные вынуж денные колебания. Для того чтобы в практике устранить подобные условия, следует выбрать такую жесткость конструкции, чтобы ее частота собствен ных колебаний / не была слишком близка к частоте /х возмущающей силы. При проектировании машин для частоты / часто устанавливаются следующие пределы: fx < 0,75/ или /х > 1,25/. Существуют случаи, когда явление ре зонанса используется в инженерных целях. Хорошо известным примером является балансировочная машина. В процессе уравновешивания ротор размещается на подшипниках, опертых на пружины, и скорость ротора ре гулируется таким образом, чтобы создать условия резонанса. Тогда вследст вие вынужденных колебаний ротора будет обнаружена даже малейшая не уравновешенность.
Иногда условие резонанса используется для определения критической скорости ротора. Известно, что критической скоростью ротора является та скорость, при которой число его оборотов в секунду равно величине частоты его собственных поперечных колебаний. Вычисление такой частоты для слу чая ротора переменного поперечного сечения является сложной задачей, поэтому частоту можно определить экспериментально, используя устройст
во, показанное на рис. 2. Ротор со своими подшипниками играет роль балки, и к нему прикрепляется небольшой электродвигатель постоянного тока с заданной неуравновешенностью. С помощью реостата скорость двигателя может постепенно изменяться. Колебания, вызываемые в неподвижном рото ре вследствие неуравновешенности электродвигателя постоянного тока, записываются с помощью вибрографа, а скорость может быть установлена та кой, при которой амплитуда этих колебаний становится максимальной. Это и будет критической скоростью ротора. Аналогичный метод использу ется также для определения экспериментальным методом частоты собствен ных колебаний мостов.
Известно, что наиболее существенное динамическое воздействие на мост со стороны движущегося локомотива оказывают противовесы. Это влияние особенно заметно, когда число оборотов в секунду ведущих колес равно собственной частоте колебаний моста. Для того чтобы определить эту час тоту, применяется специальный вибратор, аналогичный неуравновешенному электродвигателю постоянного тока, описанному выше х.
Подобный вибратор используется для изучения различных форм коле баний оснований для тяжелых турбогенераторов 1.2
Случай, когда частота возмущающей силы мала по сравнению с часто той собственных колебаний, возникает в разного типа приборах для измене ния давления пара или газа. Прибор при изменяющемся давлении тогда дает правильную величину давления, когда время изменения давления мало по сравнению с периодом собственных колебаний прибора. Возьмем для при мера такой тип индикатора, который обычно применяется в паровых машинах, в нем частота колебаний поршня и индикаторной пружины составляет око ло 100 колебаний в секунду. Он дает удовлетворительные результаты в слу чае тихоходных поршневых паровых машин с плавным изменением давления пара. Однако для случая высокоскоростных газовых двигателей с резкими изменениями давления при вспышке газа, для того чтобы правильно реги стрировать изменение давления 3, необходим индикатор со значительно боль шей частотой собственных колебаний.
Аналогичные условия возникают в различных акселерометрах. Акселе рометр обычно состоит из жесткой пружины, к которой присоединен груз. Если собственная частота колебаний этого груза очень высока по сравнению с частотой f1рассматриваемых колебаний, то перемещение пружины пропор ционально силе инерции груза и дает правильную величину ускорения 4.
Условие, что f велико по сравнению с /1э должно удовлетворяться в экстензометрах, регистрирующих переменные деформации в колеблющих ся конструкциях. Этому условию трудно удовлетворить в экстензометрах,
изготовленных |
на основе механических принципов 5,6 поэтому в настоящее |
|
1 См.: Report |
of the Bridge Stress Committee. Department of scientific and indust |
|
rial research, Her Magesty Stationary Office, Ld., 1928, 215 |
p. |
|
2 CM.: K a y s e r H . Uber Fundamentschwingungen |
(Theoretische Betrachtungen und |
Versuche). Zeitschrift des Vereines deutscher Ingenieure, 1929, Bd 73, N 37, S. 1305— 1310.
3 CM.: The Collins micro-indicator for high-speed engines (Constructed by the Cambridge and Paul Instrument Company, Ltd, Ld.) Engineering, 1922, vol. 113, N 2945, p. 716; CM. также Simposium of paper on indicators. P e n d r e d L. The problems of the optical indica tor. Proc. of the Inst, of Mech. Eng. 1923, N 2, p. 95— 110; В u г s t a 1 1 F. W. A new form of optical indicator. Там же, p. 111— 125; С о 1 1 i n s W. G. Micro-indicator for high-speed en gines. Там же, p. 127— 135; W о о d H. R. A. E. electrical indicator for high-speed internalcombustion engines, and gauge for maximum pressure. Там же, p. 137— 197.
4 См.: The physical and optical scienties exhibition. Engineering, 1925, vol. 119, N 3080, p. 50—52, N 3081, p. 79—82.
6 CM.: The British association meeting at Toronto (6 August, 1924). Section G — Engi neering. Some new* recording instruments. Engineering, 1924, vol. 118, N 3061, p. 287.
линдричёских поверхностей АВ или АС. Вследствие этого свободная длина консоли и амплитуда изменяются, поэтому жесткость пружины возрастает с увеличением прогиба, что вызывает возрастание частоты колебаний с ростом амплитуды. Такие пружины иногда используются для устранения нежела тельного влияния резонанса. Если вследствие резо- д нанса амплитуда начинает возрастать, то частота колебаний изменяется, т. е. исчезают условия резо нанса. На рис. 5 показан другой пример, в котором период колебаний зависит от амплитуды. Масса т совершает колебания между двумя пружинами, скользя вдоль стержня АВ. Частота колебаний за висит не только от постоянной пружины, но также
иот величины зазора а и начальной скорости массы
т.Предположим, например, что масса в началь
ный момент находится посредине и имеет скорость |
А |
||
V. Время, |
необходимое для прохождения |
зазора, |
> |
равно Тг = |
alv. Полный период колебания |
массы |
|
имеет вид |
|
|
|
|
Г = 2 „ / - = - + 4 - £ - . |
(14) |
|
Первый член этой формулы совпадает с формулой (7), а второй член пред ставляет собой время, необходимое для того, чтобы за одно колебание четы ре раза пройти зазор. Период колебаний изменяется в зависимости от началь ной скорости v и может принимать лю
1 |
бые значения между Т0 = 2л V mlk для |
очень высокой скорости v и очень малой |
|
рТЩРИПРЯНРИ |
величины зазора а и Т = со для очень |
|
малой скорости v. Если на систему |
|
действует периодическая возмущающая |
Рис. 5. |
сила с периодом Т, большим чем Т0, то |
всегда можно сообщить массе m такой импульс, чтобы соответствующий пе риод колебаний стал равным 7\, и таким образом установятся условия для резонанса. Некоторые сильные колебания, возникающие в электровозах, были объяснены именно так.
Другой вид негармонических колебаний возникает, когда жесткость пружин меняется во времени. Примером этому может служить двухполюс-
Рис. 6.
ный ротор турбогенератора (рис. 6). Прогиб такого ротора при действии на него собственного веса меняется при вращении, и при определенной скорости могут возникнуть сильные колебания, обусловленные переменностью же сткости.
Из предыдущего рассуждения очевидно, что в настоящее время конструк торы должны быть знакомы с расчетом частот собственных колебаний кон струкций и критических скоростей вращающихся узлов. Только на основе таких знаний появится возможность устранить сильные колебания.
ПРОБЛЕМЫ, СВЯЗАННЫЕ С УПРУГОЙ УСТОЙЧИВОСТЬЮ КОНСТРУКЦИЙ
Problems concerning elastic stability in structures. Transactions of the Ame rican Society of Civil Engineers, 1930, vol. 94, Paper N 1749, p. 1000— 1020. Discussion: p. 1021— 1033; author’s reply: p. 1033— 1035. Перепечатка: Procee dings of the American Society of Civil Engineers, 1929, vol. 55, N 4, p. 855—875. Discussion: там же, N 7, p. 1889— 1898; author’s reply: там же, 1930, vol. 56,
N 4, p. 779—781.
Иногда прочность конструкции не зависит от предельной прочности ис пользуемого материала, а определяется упругой устойчивостью отдельных ее элементов. Это имеет большое практическое значение для стальных кон струкций в случае использования высокопрочных материалов. Рассмотрены проблемы такого рода, включая выпучивание составных стержней, сжатых верхних поясов открытого моста, а также устойчивость стенок в сжатых элементах и двутавровых балках.
ВВЕДЕНИЕ
Простейшим примером, когда прочность конструкции не зависит от предельной прочности материала, а определяется упругой устойчивостью элементов конструкции, может служить стойка или стержень под действи ем сжимающей силы. Если длина стойки велика по сравнению с размерами ее поперечного сечения, то разрушение будет происходить не в результате большого сжимающего напряжения, а из-за неупругой неустойчивости. Стойка может потерять устойчивость при напряжении, меньшем, чем пре дел текучести материала.
Встальных конструкциях используются высокопрочные материалы и
врезультате этого поперечные размеры элементов чаще всего становятся малыми по сравнению с длиной. При современной тенденции увеличения пре дела текучести конструкционных сталей области применения теоретических решений, основанных на предположении об идеальной упругости материала, расширяются, и поэтому эти решения представляют практический интерес. Ниже будет приведено несколько решений подобного типа и обсуждено их применение к таким задачам, как устойчивость составных сжатых стержней, двутавровых балок и стенок двутавровых балок.
УСТОЙЧИВОСТЬ СЖАТЫХ СОСТАВНЫХ СТЕРЖНЕЙ
Рассмотрим низшую критическую нагрузку Ркр для сжатого сплошного стержня со свободно опертыми концами
РКр = Е/л2//2, |
(1) |
где El — изгибная жесткость стержня в плоскости изгиба, I — длина стерж ня, и сравним ее с соответствующей критической силой составного стержня. Критические нагрузки для составных сжатых стержней всегда ниже соответ ствующих нагрузок для сплошных стержней, имеющих ту же величину £ ///12, и зависят от таких деталей, как стержни решетки и соединительные планки. Значения критических нагрузок для сжатых стержней могут быть всегда представлены выражением
EIл2
|
|
«Ркр — ОС |
/2 |
|
|
|
(2 ) |
|
где а — коэффициент, меньший единицы. |
|
|
|
|||||
Рассмотрим, например, стержень, показанный на |
|
|||||||
рис. 1. Коэффициент а в формуле (2) в этом |
случае мо |
|
||||||
жет быть представлен в следующем виде г: |
|
|
|
|||||
а = |
|
1 |
|
|
|
(3) |
|
|
|
1 |
ЕЫ2 . (——-----1-----—— \ |
|
|
|
|||
|
|
\ 12Е12 |
^ |
24 £ /х ) |
|
|
|
|
где а — расстояние |
между осями |
соединительных пла |
|
|||||
нок; с — расстояние |
между центрами тяжести |
швелле |
|
|||||
ров; I — момент инерции поперечного сечения |
относи |
|
||||||
тельно оси у\ 1г — момент инерции |
поперечного сечения |
|
||||||
швеллера |
относительно оси, |
проходящей |
через центр |
|
||||
тяжести и параллельной оси у\ |
/ 2 — момент |
инерции |
|
|||||
поперечного сечения |
соединительной планки относитель |
|
||||||
но оси, проходящей через центр тяжести и перпендику |
|
|||||||
лярной к оси стержня. |
|
|
|
|
|
|
||
Видно, что сопротивление сжатого стержня выпу |
|
|||||||
чиванию зависит не только от величины £ ///2, но и от |
|
|||||||
жесткости |
швеллеров и соединительных планок, из кото |
|
||||||
рых изготовлен стержень. |
|
|
|
|
|
|
||
Числовой пример. Рассмотрим сжатый стержень, составленный |
|
|||||||
из 6, 8-килограммовых |
швеллеров размером 254 мм, и |
пусть / = |
|
|||||
=9,15 м, а = |
0,915 м, с = 18,6 см, толщина соединительных планок |
|
||||||
0,95 см, а ширина их 22,9 см. Тогда для поперечного сечения сплош |
Рис. 1 |
|||||||
ного стержня / = 5100 см*, а 1г = |
95,5 см*, / 2 = 1890 см*. Подстав |
предельная прочность |
||||||
ляя эти значения в формулу (3), получаем а = 0,82. Следовательно, |
составного стержня в этом случае составляет 0,82 критической нагрузки соответствующе го сплошного стержня 2.
Если размеры составного стержня таковы, что сжимающее напряжение, вычисленное по формуле (2), выше предела текучести материала, то коэф фициент а будет больше вычисленного по формуле (3). Следовательно, раз ница в сопротивлении двух типов стержней будет сокращаться с уменьше нием отношения Пг. Этот вывод можно сделать также и из выражения (3). Для того чтобы получить аналитическую зависимость для Ркр, когда на пряжение, вычисленное с помощью формулы (2), выше предела текучести
1 |
Вывод |
этого |
выражения см. в работе T i m o s h e n k o S. Р., L e s s e l s |
J. М. |
|
Applied elasticity. |
First edition. Eeast Pittsburgh, Westinghouse Technical |
High |
School |
||
Press, |
1925, pt |
1, p. |
180— 182. [Перевод на русский язык: Т и м о ш е н к о |
С. П., |
Л е с |
се л ь с Д ж. Прикладная теория упругости. Изд. 2-е. Гостехиздат, Л., 1931, стр. 141— 145]. 2 Всегда предполагается, что сжимающая сила Р приложена в центре тяжести попереч
ного сечения.
материала, нужно постоянные величины EI и Е1г в силу уменьшения модуля упругости при напряжениях выше предела текучести заменить переменными величинами, уменьшающимися с увеличением сжимающего напряжения. В то же время жесткость EI2 соединительных планок, которые не подверга ются сжатию, остается равной исходной жесткости. Это значит, что величина
Ркр, вычисленная по формуле (3), для случая коротких сжатых стержней будет всегда отличаться от истинного значения в безопасную сторону.
Вслучае решеточных сжатых стержней (рис. 2) значения коэффициента
ав формуле (2) могут быть найдены из выражения
/2 EF sin 0 cos2 0
где F — площадь поперечного сечения стержня решетки. Обычно решетка имеет такие соотношения, что коэффициент а мало отличается от единицы. Поэтому в этом случае может быть использована формула для сплошного сжатого стержня.
Рассмотрим теперь стержень квадратного поперечного сечения, показан ный на рис. 3. Средняя часть (длиной К) имеет постоянный момент инерции /, уменьшающийся к концам, где он равен 1г. Считая, что решетки распреде лены таким образом, что стержень может рассматриваться как сплошной с переменным поперечным сечением, находим критическое значение сжимаю-