- •1. Анализ электрического состояния линейных и нелинейных электрических цепей постоянного тока
- •1.1 Расчет линейных электрических цепей постоянного тока
- •1.1.1 Применение метода законов Кирхгофа
- •1.1.2 Применение метода контурных токов
- •1.1.3 Применение метода наложения.
- •1.1.4 Анализ результатов расчета с помощью баланса мощности
- •1.1.6 Применение метода эквивалентного генератора
- •1.1.7 Расчет и построение потенциальной диаграммы контура
- •1.2. Расчет нелинейных электрических цепей постоянного тока
- •Решение:
- •2. Анализ электрического состояния линейных электрических цепей переменного тока: однофазных и трехфазных
- •2.1 Расчет однофазных линейных электрических цепей переменного тока
- •Решение:
- •2.2 Расчет трехфазных линейных электрических цепей переменного тока
- •Решение:
- •3 Исследование переходных процессов в электрических цепях
- •Решение.
2.2 Расчет трехфазных линейных электрических цепей переменного тока
В цепи, изображенной на рисунке Б2, потребители трехфазного тока соединены треугольником.
Известно линейное напряжение UФ = 127 В и сопротивления фаз: RCA = 120 Ом, XLAB = 80 Ом, XLCA = 160 Ом, XCBC = 250 Ом, XCCA = 60 Ом.
Определить полные сопротивления фаз, фазные и линейные токи и ток в нейтральном проводе, активную, реактивную и полную мощности каждой фазы и всей цепи.
Решение:
При соединении трехфазной цепи треугольником расчет будем вести символический методом.
1. Модули фазных напряжений при соединении треугольником равны линейным напряжениям
UAB = UBC = UCA = UФ = 127 В.
Комплексы данных напряжений запишем из условия, что вектор совмещен с действительной осью комплексной плоскости,
В;
В;
В;
2. Вычислим комплексы фазных сопротивлений:
Ом,
где ZAB = 80 Ом – полное сопротивление фазы А;
φАB = 90° - угол сдвига фаз между током и напряжением в фазе A.
Аналогично определяем:
Ом,
где ZBC = 250 Ом, φBC = -90°;
Ом,
где ZCA = 156.2 Ом, φCA = 39.8°.
3. Определяем фазные токи:
A,
модуль IAB = 1.59 А, аргумент ψАB = -90°,
A,
модуль IBC = 0.51 А, аргумент ψBC = -30°,
A,
модуль ICA = 0.81 А, аргумент ψCA = 80.2°.
4. Находим линейные токи из уравнений, записанных по первому закону Кирхгофа для узлов А, В, С:
A;
модуль IA = 2.39 А, аргумент ψА = -93.3°,
A;
модуль IB = 1.4 А, аргумент ψB = 71.7°,
A;
модуль IC = 1.1 А, аргумент ψC = 106°.
5. Вычисляем мощности фаз и всей цепи:
В∙А,
где SAB = 201.61 B∙A; PAB = 0 Вт; QAB = 201.61 вар;
В∙А,
где SBC = 64.52 B∙A; PBC = 0 Вт; QBC = -64.52 вар;
В∙А,
где SCA = 103.26 B∙A; PCA = 79.32 Вт; QCA = 66.1 вар;
B∙A,
где S = 218.13 B∙A; P = 79.32 Вт; Q = 203.2 вар.
6. Строим в масштабе векторную диаграмму напряжений и токов.
Векторы фазных токов , , строятся под углами ψАB, ψBC, ψCA к действительной оси. К концам векторов , , пристраиваются отрицательные фазные токи согласно уравнениям:
; ;
Замыкающие векторные треугольники векторов , , представляют в выбранном масштабе линейные токи.
Выбираем масштаб: MI = 0.4 А/см.
см; см; см;
Рисунок 2.4 − Совмещенная векторная диаграмма токов и напряжений
на комплексной плоскости
3 Исследование переходных процессов в электрических цепях
Электрическая цепь содержит катушку с сопротивлением R = 40 Ом и индуктивностью L = 0.8 Гн, Rp = 60 Ом, напряжение источника питания U = 100 В.
Определить закон изменения тока и ЭДС самоиндукции в цепи. Определить практическую длительность переходного процесса и энергию магнитного поля при t = 3τ. Схема цепи приведена на рисунке Б3.
Решение.
1. Устанавливаем переключатели в положение 1 (под включение катушки к источнику постоянного напряжения).
До замыкания переключателя в положение 1 ток в цепи был равен нулю. В первый момент после замыкания переключателя в положение 1, т.е. в момент начала переходного процесса (t = 0), ток в цепи будет таким же, как и в последний момент до начала коммутации, т. е. i0 = 0.
После коммутаций ток стремится достигнуть величины установившегося тока (iyст), но на основании первого закона коммутации изменяется не скачком, а постепенно.
Согласно схеме
A,
Чтобы найти закон изменения переходного тока, запишем уравнение в общем виде
В этой формуле
где iсв – свободная составляющая тока;
А – постоянная интегрирования;
е = 2.71 – основание натурального логарифма;
τ – постоянная времени переходного процесса,
, где R – величина сопротивления, через которое проходит переходный ток;
t — текущее время.
Определяем постоянную интегрирования, полагая t = 0, тогда уравнение примет вид:
, т.к. е0 = 1
Значит, А = i0 – iуст = 0 - I, то есть А = -I
Запишем уравнение (закон изменения переходного тока) при включении катушки
;
В нашем случае
Находим постоянную времени переходного процесса
с.
Практическая длительность переходного процесса t = 5τ = 5∙0.02 = 0.1 с
Строим график переходного тока i = f(t), задавшись моментом времени t = 0, t = τ, t = 2 τ, t = 3τ, t = 4τ, t = 5τ. Данные расчета сведены в таблицу 3.1.
Таблица 31
t, c |
0 |
τ |
2τ |
3τ |
4τ |
5τ |
i, A |
0 |
1.58 |
2.162 |
2.376 |
2.454 |
2.483 |
Закон изменения ЭДС самоиндукции можно получить из формулы
В нашем случае
Значения е для заданных значений времени сведены в таблицу 3.2.
Таблица 3.2
t, c |
0 |
τ |
2τ |
3τ |
4τ |
5τ |
eL, B |
-100 |
-36.788 |
-13.534 |
-4.979 |
-1.832 |
-0.674 |
Согласно полученным результатам строим графики зарядного напряжения и тока в зависимости от τ (рисунок 3.1)
Из построенных графиков eL(t) и i(t) можно для любого момента времени определить значения eL и i.
Рисунок 3.1 Графики зависимости uC = f(t) и i = f(t)
Энергия магнитного поля в момент времени t = 3τ:
Дж
2. Переключаем переключатель из положения 1 в положение 2 (отключаем катушку от источника постоянного напряжения при одновременном ее замыкании на сопротивление).
В этом случае мы отключаем цепь от источника и при переключении в положение 2 в образовавшемся контуре ток поддерживается за счет энергии, накопленной в магнитном поле катушки. Энергия магнитного поля непрерывно уменьшается, так как в активном сопротивлении контура идет необратимый процесс превращения электрической энергии в тепловую.
В этом случае iуст = 0, т.к. при отключении цепи от источника ток в цепи будет равен нулю.
Тогда
где с – постоянная времени переходного процесса.
Определим постоянную интегрирования, полагая t = 0, тогда уравнение примет вид:
, т.е. i0 = A,
но А – согласно первому закону коммутации ток в первый момент коммутации будет таким, каким был в последний момент до коммутации. Значит, А = 2.5 А, тогда А
Длительность переходного процесса
t = 5τ = 5∙0.008 = 0.04 с.
Строим график i=f(t), задавшись моментом времени t = 0, t = τ, t = 2 τ, t = 3τ, t = 4τ, t = 5τ. Данные расчета сведены в таблицу 3.3.
Таблица 3.3
t, c |
0 |
τ |
2τ |
3τ |
4τ |
5τ |
i, A |
2.5 |
0.92 |
0.338 |
0.124 |
0.046 |
0.017 |
В соответствии с законом изменения ЭДС самоиндукции получим
В нашем случае
Строим график eL = f(t), задавшись моментом времени t = 0, t = τ, t = 2 τ, t = 3τ, t = 4τ, t = 5τ. Данные расчета сведены в таблицу 3.4.
Таблица 3.4
t, c |
0 |
τ |
2τ |
3τ |
4τ |
5τ |
eL, B |
100 |
36.788 |
13.534 |
4.979 |
1.832 |
0.674 |
Согласно полученным результатам строим графики разрядного напряжения и тока в зависимости от τ (рисунок 3.2).
Рисунок 3.2 − График зависимости uC = f(t) и i = f(t)
Энергия магнитного поля в момент времени t = 3τ:
Дж
Заключение
В данной курсовой работе был проведен анализ линейной электрической цепи постоянного тока, линейных электрических цепей переменного тока – однофазной и трехфазной, нелинейной электрической цепи постоянного тока, исследованы переходные процессы в цепи, содержащей емкость. В ходе работы были произведены расчеты параметров электрических цепей, проведена проверка результатов расчетов, построены векторные диаграммы токов и напряжений – для линейных цепей переменного тока, потенциальная диаграмма – для линейной цепи постоянного тока, произведен расчет нелинейной цепи графическим методом, приведены графики зависимостей тока и напряжения – при исследовании переходных процессов.
Литература
1. Ф.Е. Евдокимов. Теоретические основы электротехники. - М.: “Высшая школа“, 1981 г.
2. В.С. Попов. Теоретическая электротехника. – М.: “Энергия”, 1978 г.
3. Ю.В. Буртаев, П.И. Овсянников. Теоретические основы электротехники. – М.: “Энергоатомиздат”, 1984 г.
4. Л.А. Частоедов. Электротехника. – М.: “Высшая школа”, 1984 г.
5. М.Ю. Зайчик. Сборник задач и упражнений по теоретической электротехнике. – М.: “Энергоатомиздат”, 1988 г.
6. Е.А. Лоторейчук. Теоретические основы электротехники. М.: “Высшая школа“, 2000.
7. Синдеев Ю.Г., Граховский В.Г. Электротехника, – М., 1999.
8. ГОСТ 21.101-93 Основные требования к рабочей документации
9. ГОСТ 2.105-95 Общие требования к текстовым документам.
10. Попов В.С. Теоретические основы электротехники. – Мн.: “Атомоэнергоиздат”, 1990.
11. Усатенко С.Т., Каченюк Т.К., Терехова М.В. Выполнение электрических схем по ЕСКД: Справочник. – М.: Издательство стандартов, 1989.
12. Шебес М.Р. Задачник по теории линейных электрических цепей: Учебное пособие. 3-е изд., перераб. и доп. – М.: “Высшая школа“, 1982.