- •VII. Неустановившаяся фильтрация упругой жидкости в упругой пористой среде
- •Упругий режим пласта и его характерные особенности
- •Дифференциальное уравнение упругого режима фильтрации
- •Точное решение задачи притока упругой жидкости к прямолинейной галерее
- •По правилу дифференцирования сложных функций находим
- •Тогда дебит будет равен
- •Плоско-радиальный фильтрационный поток упругой жидкости; основная формула теории упругого режима
- •5. Принцип суперпозиции в задачах упругого режима
- •6. Определение коллекторских свойств пласта по данным исследования скважин при упругом режиме.
- •7. Приближенные методы решения задач теории упругого режима
- •Метод последовательной смены стационарных состояний (пссс)
- •Метод а.М. Пирвердяна
- •Метод интегральных соотношений
Тогда дебит будет равен
. (7.24)
И з формулы (7.24) следует, что дебит галереи убывает с течением времени по закону и при t→ стремится к нулю.
Рис. 44
Накопленная к моменту времени t добыча Vдоб определяется по формуле
т.е. сразу после начала отбора из галереи Vдоб быстро возрастает, а затем растет очень медленно.
-
Плоско-радиальный фильтрационный поток упругой жидкости; основная формула теории упругого режима
Пусть в неограниченном горизонтальном пласте постоянной толщины h имеется добывающая скважина нулевого радиуса (точечный сток). Начальное пластовое давление во всем пласте одинаково и равно РК . В момент времени t=0 скважина пущена с постоянным объемным дебитом Q0=const. В пласте образуется неустановившийся плоско-радиальный поток упругой жидкости.
Распределение давления в пласте Р(r,t) определяется интегрированием уравнения (7.10), которое для плоско-радиального движения (в полярных координатах) запишется в виде
. (7.25)
Начальные и граничные условия задачи:
при t = 0;
при r ; (7.26)
при r=0, t0.
Последнее условие запишем в виде
. (7.27)
Проведем анализ размерностей.
Искомое распределение давления в пласте Р(r,t) зависит от пяти определяющих параметров: r, t, , PK , Q/2kh , размерности которых следующие:
.
Тогда давление, приведенное к безразмерному виду зависит от двух безразмерных параметров (т.к. из пяти параметров три имеют независимые размерности – r, t, PK: n = 5, k = 3, n-k = 2):
, (7.28)
где - безразмерный комплекс.
Таким образом, задача автомодельна и уравнение (7.27) можно свести к обыкновенному.
Дифференцируя (7.28), найдем аналогично предыдущему
;
;
.
Подставляя полученные выражения в уравнение (7.25), получаем обыкновенное дифференциальное уравнение вида
, (7.29)
которое нужно проинтегрировать при условиях, полученных из (7.26) и (7.27):
при
и . (7.30)
Используем подстановку , тогда вместо (7.29) будем иметь
,
или
. (7.31)
Интегрируя (7.31), получаем
, (7.32)
где С1 – постоянная интегрирования.
Потенцируя (7.32), имеем
. (7.33)
Интегрируя (7.33) и учитывая первое из условия (7.30), получаем
. (7.34)
Умножая (7.33) на , устремляя 0 и используя второе из условий (7.30), находим
.
Тогда из (7.34) получим
. (7.35)
Интеграл в последней формуле легко свести к табличному следующей подстановкой
.
Тогда .
Перейдем от безразмерного давления к размерному , получим
. (7.36)
Интеграл в (7.36) называется интегральной показательной функцией, которая табулирована и обозначается
.
К ачественное изменение этой функции показано на рис. 45.
Рис. 45
Следовательно, давление в любой точке плоско-радиального потока в условиях упругого режима фильтрации определяется по формуле
. (7.37)
Формула (7.37) называется основной формулой теории упругого режима фильтрации. Она носит широкое практическое применение, и в частности используется при интерпретации результатов исследования скважин.
При малых значениях аргумента - интегральная показательная функция имеет простую асимптотику:
,
где 0,5772 = ln 1,781 = СЭ – константа Эйлера;
т.е. ; (7.38)
при этом погрешность не превышает
0,25 %, если ;
1,0 % , если .
Таким образом, при малых значениях , т.е. при больших значениях времени t, можно пользоваться приближенной формулой, вытекающей из (7.37) и (7.38)
,
или
. (7.39)
Из (7.37) находим, что расход жидкости через любую цилиндрическую поверхность радиусом r и скорость фильтрации определяются соответственно по формулам
; (7.40)
. (7.41)
Из последней формулы следует, что стационарная скорость достигается очень быстро на небольших расстояниях от скважины, т.к. значение коэффициента пьезопроводности очень велико.
Заметим, что формула (7.37) справедлива лишь для точечного стока, т.е. для r = 0 в неограниченном пласте (RK = ). Для оценки влияния конечного радиуса возмущающей скважины rC на результаты расчетов давления В.Н.Щелкачев использовал параметр Фурье . Сравнивая результаты расчетов давления по формуле (7.37) с точными данными Ван-Эвердингера и Херста, учитывающими конечный радиус скважины rC, В.Н.Щелкачевым было показано, что для скважин обычных размеров формула (7.37) обеспечивает высокую степень точности уже на самой ранней стадии ( а тем более на поздней стадии) процесса перераспределения давления.
Р ассмотрим пьезометрические кривые для бесконечного пласта, который эксплуатируется скважиной радиуса rC с постоянным дебитом Q0 (рис.46).
Рис. 46
Для точек вблизи забоя скважины можно пользоваться формулой (7.39); дифференцируя ее по координате r, найдем градиент давления
.
Из этой формулы следует, что градиент давления для значений практически не зависит от времени и определяется по той же формуле, что и для установившейся плоско-радиальной фильтрации несжимаемой жидкости (3.7), (3.9). Для указанных значений r пьезометрические кривые представляют собой логарифмические линии (рис.46), у которых углы наклона касательных одинаковы для всех кривых у забоя скважины.
Таким образом, вокруг скважины, непрерывно увеличиваясь, образуется область, в пределах которой давление распределяется как при установившемся режиме (область квазиустановившегося процесса) – на рис.46 показаны жирными линиями.
Решение дифференциального уравнения упругого режима для различных случаев фильтрации упругой жидкости в ограниченных открытых и закрытых пластах представляются бесконечными рядами по функциям Бесселя. В то же время непосредственными расчетами В.Н. Щелкачев показал, что в громадном большинстве практически интересных случаев поведение возмущающей скважины в конечном открытом пласте (рис.47) можно в течении достаточно длительного времени изучать при помощи простой формулы (7.37) для бесконечного пласта. В частности расхождение в значениях для бесконечного и конечного пластов не превосходят 1%, если
и или если
и .
Характер распределения давления Р(r,t) для случаев ограниченного открытого и закрытого пластов показан на рис.47 и 48 соответственно.
Рис.47
Особенностью перераспределения давления в закрытом пласте (рис.48) является то, что после некоторого времени во всех точках пласта давление падает с одинаковой скоростью, о чем свидетельствует равноудаленность всех точек любой пары пьезометрических кривых.
Рис. 48