- •Глава 17. Колебательные процессы
- •§1. Гармонические колебания и их характеристики
- •Вопросы для повторения
- •§3. Энергия механических гармонических колебаний
- •1. Колебания пружинного маятника
- •2. Колебания математического маятника
- •3. Колебания физического маятника
- •§5. Фазовый портрет маятника. Адиабатический инвариант
- •Вопросы для повторения
- •§6. Свободные гармонические колебания в колебательном контуре
- •§7. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний (механических и электромагнитных) и его решение
- •1. Свободные затухающие колебания пружинного маятника
- •2. Свободные затухающие колебания в электрическом колебательном контуре
- •§9. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний
- •Вопросы для повторения
- •Биения
- •§11. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Вопросы для повторения
- •Глава 18. Упругие волны
- •§12. Волны. Плоская стационарная волна
- •§13. Уравнение бегущей волны. Фазовая скорость
- •§14. Принцип суперпозиции. Групповая скорость
- •§15. Стоячие волны
- •Глава 19. Электромагнитные волны
- •§16. Экспериментальное получение электромагнитных волн
- •§17. Дифференциальное уравнение электромагнитных волн
- •§18. Энергия электромагнитной волны. Импульс электромагнитного поля
- •Вопросы для повторения
Любые сложные периодические колебания S = f (t) можно представить в виде суперпозиции одновременно совершающихся гармонических колебаний с различными амплитудами, начальными фазами, а также частотами кратными циклической частоте ωо:
S = f (t) = A0 |
2 |
+ A1 cos(ω0t +ϕ1 ) + |
(10.8) |
|
+ A2 cos(2ω0t +ϕ2 ) +... + An cos(nω0t +ϕn ) |
||||
|
Представление периодической функции в виде (10.8) связывают с понятием гармонического анализа сложного периодического колебания или разложения Фурье (Фурье – французский математик).
Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами ωо , 2ωо , 3ωо,
... называются первой (основной), второй, третьей, и т.д. гармониками сложного периодического колебания.
§11. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
Пусть имеются два гармонических колебания одинаковой частоты ω, происходящие во взаимно перпендикулярных направлениях вдоль осей х и у.
x = Acosωt |
, |
(11.1) |
|
||
y = B cos(ωt +ϕ) |
|
|
ϕ2 – ϕ1 = ϕ – 0 = ϕ – разность фаз складываемых колебаний. А и В – амплитуда складываемых колебаний.
Чтобы найти уравнение траектории результирующего колебания у=f (х) необходимо исключить зависимость от t в системе уравнений (11.1).
Пусть из (11.1)
х/ А = cos ωt ;
у/В = cos ( ωt + ϕ ) = cos ωt cosϕ – sinωt sinϕ ,
а
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sinωt = |
|
|
|
|
x 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Подставив, получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
= |
x |
cosϕ − |
1 |
|
|
x 2 |
sinϕ . |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
B |
A |
− |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Возведем это уравнение в квадрат. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
y |
|
|
− |
x |
|
|
|
2 |
=1− |
|
x 2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cosϕ |
|
|
|
sin |
|
ϕ ; |
|
|
|||||||||||
|
|
|
B |
|
|
A |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
y2 |
−2 |
|
yx |
|
cosϕ = − |
x2 |
(sin |
2 |
ϕ +cos |
2 |
ϕ) |
+sin |
2 |
ϕ ; |
|||||||||||||||
|
B2 |
BA |
A2 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
x2 |
|
|
−2 |
|
yx |
cosϕ+ |
|
y2 |
= sin 2 ϕ . |
|
|
|
(11.2) |
|||||||||||||
|
|
|
|
A2 |
|
|
|
|
B2 |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
BA |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Уравнение (11.2) – это уравнение траектории результирующего колебания. Это уравнение эллипса с произвольно ориентированными относительно координатных осей осями.
Если: 1) ϕ = 2mπ/2 ( m = 0, ±1, ±2,...) то
27
x2 |
−2 |
yx |
cosϕ+ |
y2 |
= 0 , |
|||||||
A2 |
BA |
B2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
x |
|
y |
2 |
|
|
(11.3) |
|||||
|
|
|
− |
|
|
|
= 0 . |
|||||
|
A |
|
|
|||||||||
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
||||
|
|
y = ±x |
B |
. |
|
(11.4) |
||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
Эллипс вырождается в отрезок прямой, где «+» соответствует 0 и четным значениям m (сплошная линия), а «–» нечетным значениям m (пунктирная линия). Результирующее колебание является гармоническими с частотой ω и амплитудой:
A'= A2 + B2 + 2AB cos mπ = A2 + B2 . |
(11.5) |
Колебание совершается вдоль прямой : у = ± х В / А , которая составляет с осью х угол ϕ
ϕ = arctg |
B |
cos mπ . |
(11.6) |
|
|||
|
A |
|
Колебания называются линейно поляризованными.
|
у |
|
|
|
|
+ В |
|
|
Рис 1 |
|
|
|
|
|
-А |
ϕ |
ϕ |
|
|
|
+А |
х |
||
|
|
|
||
|
- В |
|
|
Рис 2 |
|
|
|
||
|
|
|
|
Рис 11.1 – сплошная линия. Рис 11.2 – пунктирная линия.
Траектории взаимно перпендикулярных колебаний
Если: 2) ϕ = ( 2m + 1 ) ( π / 2 ) ( m = 0, ±1, ±2,...) то уравнение имеет вид:
x2 |
+ |
y2 |
=1 |
(11.6) |
|
A2 |
B2 |
||||
|
|
|
это уравнение эллипса, оси которого совпадают с осями координат, а полуоси равны соответствующим амплитудам (рис. 11.3).
Если А = В, то эллипс вырождается в окружность. Такие колебания называются поляризованными по кругу или циркулярно-поляризованными.
y
0 |
x |
Рис. 11.3
28