- •Задачи по электродинамике
- •Т е м а 3. Электростатическое поле. Уравнение пуассона
- •Т е м а 4. Стационарное магнитное поле. Векторный потенциал. Закон био — савара — лапласа
- •Т е м а 5. Разложение эликтрического поля по мультиполям
- •Т е м а 6. Дифракция электромагнитных волн
- •Т е м а 7. Движение заряженных частиц. Излучение электромагнитных волн
- •Т е м а 8. Преобразование лоренца
- •Т е м а 9-10. Релятивистские электродинамика и механика
- •Т е м а 11. Релятивистское движение заряженных частиц в электромагнитном поле
- •Т е м а 12-13. Поляризация вещества. Диэлектрическая проницаемость
- •Т е м а 14-15. Плоские электромагнитные волны. Волновое уравнение. Поляризация. Отражение и преломление электромагнитных волн
- •Рекомендуемый библиографический список
Т е м а 6. Дифракция электромагнитных волн
6.1.* Найти волновое возмущение в области z>0, если все источники волн находятся в области z<0 и известно волновое возмущение в плоскости z=0.
6.2.* Рассмотреть интегральное соотношение Зоммерфельда для электромагнитного поля
и выразить напряженность электрического поля в области z>0 через тангенсальные составляющие вектора напряженности электрического поля в плоскости дифракции.
6.3. Рассмотреть дифракцию электромагнитных волн на щели для двух случаев поляризации падающего излучения.
6.4. Черный экран с круглым отверстием радиуса а расположен в плоскости x, y так, что центр отверстия совпадает с началом координат. Найти точки на положительной оси (z>>a), где интенсивность приблизительно равна нулю, если на экран падает плоская волна
.
6.5. Точечный источник электромагнитной волны расположен на оси, проходящей через центр круглого непрозрачного экрана радиуса а перпендикулярно его плоскости. Считая выполненным условие , где— длина волны, найти интенсивность электромагнитного возмущения I в симметричной относительно экрана точке Р.
6.6. Рассмотреть дифракцию на круглом отверстии в бесконечном непрозрачном экране. Условия дифракции аналогичны задаче 6.5.
6.7. Параллельный пучок электромагнитных волн падает на круглое отверстие в непрозрачном экране перпендикулярно ее плоскости. Найти распределение интенсивности на средней линии за экраном.
Т е м а 7. Движение заряженных частиц. Излучение электромагнитных волн
7.1. Поверхность шара равномерно покрыта слоем радиоактивного вещества, которое испускает -частицы высокой энергии. Вообразим, что-частицы вылетают только наружу от поверхности шара, причем только в радиальном направлении. С поверхности шара тем самым стекают заряды, то есть течет некоторый ток. Создает ли этот ток магнитное поле?
7.2. По малому участку внутри однородного проводника в начальный момент распределен заряд с объемной плотностью , представленный потом самому себе заряд стекает на поверхность проводника. Как будет при этом изменяться плотность заряда на указанном участке? Каково время релаксации процесса растекания заряда в проводнике?
7.3. Показать, что при релаксации зарядов в однородной проводящей среде ток смещения точно компенсирует ток проводимости, так что магнитное поле в процессе релаксации зарядов не создается.
7.4. Определить полную среднюю интенсивность дипольного излучения вибратора Герца, дипольный момент которого изменяется со временем по закону:
.
7.5. Оценить, за какое время электрон, обращающийся по круговой орбите в атоме водорода, упадет на ядро вследствие излучения электромагнитных волн.
7.6. Определить интенсивность электромагнитного излучения системы заряженных частиц (с зарядами e1 и e2 и массами m1 и m2), взаимодействующих по закону Кулона.
7.7. Классический осциллятор в отсутствие поля колеблется с частотой . Найти изменение частоты колебаний осциллятора при включении постоянного однородного магнитного поля. Указать результат решения задачи для случая слабого магнитного поля.
7.8. Электрон влетает в однородное магнитное поле со скоростью, направление которой образует уголс направлением линий поля. Показать, что время, в течение которого электрон описывает один виток винтовой траектории, не зависит ни от скорости, ни от угла.
7.9. Показать, что в волновой зоне при выполнении условия Лоренца скалярный потенциал ограниченной излучающей системы может быть выражен через векторный потенциал формулой , где— радиус-вектор точки наблюдения.