Kolloidnaya_khimia_2
.pdfДействие этого термодинамического фактора заметно, когда уменьшено до минимума с помощью других факторов.
4.Структурно-механический фактор.
Его действие обусловлено тем, что на поверхности частиц име-
ются пленки, обладающие упругостью и механической прочностью, разрушение которых требует затрат энергии и времени.
Это кинетический фактор.
5.Гидродинамический.
Снижает скорость коагуляции благодаря изменению вязкости
среды, и 0 .
Это кинетический фактор. 6. Смешанные.
Каждый из предыдущих факторов в чистом виде встречается редко.
Каждому фактору устойчивости соответствует специфический метод его нейтрализации.
10.4.Устойчивость и коагуляция лиофобных дисперсных систем.
Воснове любой теории устойчивости, учитывающей механизм межчастичных взаимодействий дисперсной среды между собой или с макроповерхностями, должно лежать соотношение сил притяжения и отталкивания частиц.
Известно, что в лиофобных дисперсных системах самым распространенным эффектом устойчивости является электростатический.
Для описания и объяснения устойчивости таких систем была предложена теория, учитывающая электростатическую (отталкивание) и молекулярную (притяжение) составляющие общей энергии взаимодействия частиц. Эта теория носит название теории ДЛФО (Дерягин, Ландау, Фервей, Овербек).
Рассмотрим простейший вариант взаимодействия крупных частиц, для которых можно пренебречь их тепловым движением. В этом случае получаем модель взаимодействия между двумя параллельными пластинами, т.е. линейный размер частиц значительно больше толщины ДЭС.
Общая теория взаимодействия: U U Э U М При больших потенциалах поверхности:
63
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
64с |
RT |
|
h |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
0 |
|
2e |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Э |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где с0 |
– |
концентрация противоионов, – |
удельная электропровод- |
||||||||||||||||
ность, |
|
– радиус ионной атмосферы или толщина диффузного слоя |
|||||||||||||||||
|
|
|
zF |
б |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
exp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Гуи, |
|
|
2RT |
|
, h – расстояние между пластинами (частицами). |
||||||||||||||
|
zF |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
б |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
exp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
2RT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
При малых потенциалах поверхности: U |
Э |
2 |
0 |
2e |
. |
|||
|
||||||||
|
|
б |
|
|
|
Энергия отталкивания частиц возрастает экспоненциально при их сближении.
Из сил молекулярного притяжения наиболее универсальны лондоновские силы дисперсионного взаимодействия, обратно пропорциональные квадрату расстояния между частицами.
U |
|
|
A |
, где A – сложная константа Гамакера, ~ 10-19 Дж . |
|||||||||||
М |
12 h2 |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
64с |
|
RT |
|
|
h |
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
U h |
0 |
2e |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
12 h |
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Зависимость полной энергии взаимодействия частиц от расстояния между ними ( h ) представлено на рис. 41.
Рис. 41
64
При малых и больших h преобладает притяжение, а на средних расстояниях – отталкивание.
I минимум – непосредственное слипание частиц, коагуляция.
II минимум – притяжение через прослойку жидкости, флокуля-
ция.
Максимум характеризует потенциальный барьер, препятствующий слипанию. Увеличению того барьера, т.е. повышению устойчивости системы, способствует рост потенциала на поверхности частиц. Уже при 20мВ обеспечивается ее агрегативная устойчивость.
возрастает с уменьшением A . Высота потенциального барьера пропорциональна радиусу частиц, увеличение размеров приводит к возрастанию II min . Процессы дальней агрегации особенно распростране-
ны в грубодисперсных системах (в пастах, в цементных растворах). Различают три наиболее характерных вида потенциальных кри-
вых, отвечающих определенным состояниям агрегативной устойчивости.
Кривая 1. При таком состоянии, когда U М U Э при любых рас-
стояниях h , наблюдается быстрая коагуляция с образованием агрегатов (или коалесценция).
Кривая 2. В системе происходит флокуляция частиц на расстояниях, соответствующих вторичному min. Возможна пептизация при устранении II min .
Кривая 3. Система обладает большой агрегативной устойчивостью. Имеет место дальнее взаимодействие, при котором частицы не могут ни сблизиться вплотную, ни разойтись. Образуются структурированные системы – гели.
Агрегативная устойчивость дисперсных систем повышается в присутствии ионогенных ПАВ и ВМС, способствующих возникновению электрического потенциала на поверхности.
Ортокинетическая коагуляция – прилипание мелких частиц к крупным той же природы.
10.5. Кинетика коагуляции.
Коагуляция протекает в термодинамически неустойчивых (лиофобных) дисперсных системах, и об агрегативной устойчивости таких систем судят по скорости коагуляции.
65
Колическтвенная теория кинетики коагуляции была развита в трудах Смолуховского, Мюллера, Фукса.
Смолуховским была рассмотрена кинетика коагуляции монодисперсных золей со сферическими частицами, которые сталкиваются между собой в результате хаотического теплового (броуновского) движения. Расстояние при соударении между частицами равно 2r. Элементарный акт взаимодействия осуществляется только между двумя частицами (как наиболее вероятный). Образуются: 1-1=2, 1-2=3, 2-2=4 и т.д. Такое представление процесса коагуляции позволяет формально применить к нему теорию бимолекулярных химических реакций.
Согласно теории Смолуховского, общее число столкновений между частицами в системе в еденицу времени в данный момент в результате диффузии:
|
d |
8 DR 2 |
, |
|
d |
||||
|
|
|
где R – суммарный радиус частиц после соударения;
– суммарная концентрация частиц разных размеров;
D – коэффициент диффузии (средний).
Принято, что каждое столкновение приводит к агрегации, а что справедливо тогда, когда энергия соударений превышает потенциальный барьер E . Эффективность соударений пропорциональна фактору Больцмана.
|
|
E |
|
|
|
|
kT |
|
|
E |
|
e |
|
|
|||
|
exp |
|
|||
|
|
|
|
|
kT |
По аналогии с теорией активных соударений необходимо учесть стерический фактор P, учитывающий форму и размер частиц. Тогда скорость коагуляции:
|
|
|
|
E |
|
|
|
d |
8 DR 2 |
e kT . |
|
||
d |
|
|||||
|
|
|
|
|
||
Для бимолекулярных реакций |
d |
K 2 |
, тогда константа ско- |
|||
d |
||||||
|
|
|
|
|
рости коагуляции выражается следующим соотношением:
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K 8 DRP e kT |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
d |
|
d |
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
||
|
|
Kd ; |
|
|
0 |
Kd |
; |
|
|
|
|
|
K |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
2 |
0 |
2 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
66 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или |
0 |
1 K |
, |
|
|
|
|
0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
1 |
K 0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Введем время половинной коагуляции , |
когда |
0 |
2 , тогда |
||||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 1 K |
|
или |
1 |
. Отсюда |
|
|
0 |
|
или |
0 |
|
1 |
|
. |
|
|
|
||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
K 0 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 42
1 2 3 ...
|
|
|
|
Графическое определение . |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
cot . (рис. |
42) |
|
Число |
частиц |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m 1 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
каждого порядка: m |
|
0 |
|
. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
m 1 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Если |
, то |
|
|
|
|
|
0 |
; |
|
|
|
|
0 |
; |
|||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
4 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
0 |
; |
|
|
0 |
и т.д. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
8 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
16 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 43
ды, понижением T и 0 , т.е. с
и 1 постоянно уменьшаются, а
2 и остальные сначала растут, а за-
тем уменьшаются (рис. 43). Различают коагуляцию быст-
рую и медленную. При быстрой коагуляции считается, что все столкновения эффективны, то есть приводят к слипанию частиц: E 0 ,
P 1, K |
|
8 DR , |
R 2r , |
D |
kT |
|
, |
||||||||||
б |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 r |
|||
K |
|
|
8 2rkT |
|
8kT |
, |
|
|
|
|
3 |
. |
K |
|
|
||
|
б |
|
|
6 r |
|
3 |
|
б |
|
8kT 0 |
|
б |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
зависит только от T и . |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
Агрегативная |
|
|
устойчивость |
повышается с ростом вязкости среразведением. Теория Смолуховского
блестяще подтверждена в трудах Зигмонди.
Эта теория в дальнейшем была развита Мюллером (полидисперсные системы коагулируют быстрее монодисперсных).
67
Фукс предложил теорию медленной коагуляции (учет эффективности соударений), т.е. E 0 , P 1 .
|
|
|
|
E |
|
|
|
|
E |
|
K |
|
K |
|
Pe kT |
; K |
|
|
8kT |
Pe kT . |
|
М |
б |
М |
3 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Если E kT , то скорость коагуляции стремится к нулю и сис-
K
тема агрегативно устойчива, фактор устойчивости W б .
K м
10.6. Коагуляция гидрофобных дисперсных систем электролитами.
Наименьшая концентрация электролита, при которой начинается коагуляция (медленная) называется порогом коагуляции ( сМ ). Для осуществления быстрой
коагуляции требуется такая концентрация электролита ( сб ), после увеличения кото-
рой скорость коагуляции остается постоянной (рис. 44). Введение электролита
Рис. 44 снижает потенциальный барьер, который при быстрой коагуляции равен нулю
( E 0 ).
В соответствии с теорией ДЛФО введение электролита в дисперсную систему вызывает сжатие ДЭС на поверхности частиц. Последнее может происходить как за счет уменьшения электрического потенциала в результате специфической адсорбции ионов на поверхности, так и за счет ограничения диффузии противоионов в раствор в
связи с увеличением его ионной силы I |
1 |
m |
z |
2 |
: |
|
0 RT |
|
. |
|
i |
|
|||||||
|
2 |
i |
|
|
|
2F 2 I |
|||
|
|
|
|
|
|
По преобладанию того или иного механизма процесса коагуляции ее делят на нейтрализационную и концентрационную. При концентрационной снижается . При нейтрализационной снижается потенциал б в результате специфической адсорбции ионов в слое
Гельмгольца.
Нейтрализационная коагуляция более характерна для систем с маленьким б . При специфической адсорбции ионов возможна пере-
68
зарядка поверхности частиц. Специфичность адсорбции повышается с увеличением заряда иона, поэтому вклад нейтрализационной коагуляции растет при переходе к электролитам с многозарядными ионами.
Преобладающее влияние ионной силы среды характерно для систем с высоким зарядом поверхности частиц и для индифферентных электролитов, не способных к специфической адсорбции.
Коагуляция вызывается одним из ионов электролита: или катионом, или анионом, то есть ионом противоположным заряду поверхности.
Согласно теории ДЛФО на величину порога коагуляции существенное влияние оказывает величина заряда противоиона:
сconst
б6
z
Отсюда следует, что если порог коагуляции однозарядного иона принять за единицу, то для других ионов получим ряд:
1: |
1 |
: |
1 |
: |
1 |
или 1: |
1 |
: |
1 |
: |
1 |
|
|
|
|
|
|
||||||
26 |
36 |
|
46 |
|
64 |
|
729 |
|
4096 |
Однако существует и эмпирический ряд Шульце и Гарди, который имеет вид:
1: 201 : 5001 werty
На величину порога коагуляции оказывает влияние размер ионакоагулятора индифферентного электролита: чем меньше радиус иона, тем больше его гидратация и, следовательно, тем больше порог коагуляции.
С + > + > + > + > +
С − > − > 3− > −
Большой радиус гидратированного иона препятствует его вхождению в слой Гельмгольца.
Коагуляция золей смесями электролитов вызывает появление одного из трех явлений: антагонизма, синергизма или аддитивного действия ионов (рис. 45).
69
Рис. 45 Существует явление привыкания золей, на котором основана
коллоидная защита. Известны ряды защитных чисел: золотой, серебряный, железный, рубиновый и др.
Если электролит добавлять к золю небольшими порциями, то в итоге коагуляция наступает при более высокой пороговой концентрации СК, чем при внесении сразу большого его количества. Такое явление называется привыканием золя.
Устойчивость золей против коагуляции возрастает в присутствии ВМС: белков, полисахаридов и др.
Способность защищать золи от коагуляции количественно выражают защитным числом, равным силу сухого ВМС, защищающего 10 мл золя от коагуляции при приливании к нему 1 мл 10% раствора
NaCl.
Наиболее сильным защитным действием обладают белки: желатин, козеин (0,01 ... 0,1); более слабым – крахмал, декситрин (20 ...
45).
Суть коллоидной защиты состоит в том, что благодаря сольват- но-адсорбционным слоям повышается гидрофильность коллоидных частиц.
Растворы ВМС используются не только для защиты от коагуляции, но и для ускорения этого процесса. Для этого используют флокулянты, т.е. вещества ускоряющие процесс образования хлопьев.
Наиболее распространенным в водоочистке является полиакриламид:
(–CH2–CH(CONH2)–)n с M ~ 106.
70
ЛЕКЦИЯ 11
Структурно-механические свойства и реологический метод исследования дисперсных систем.
11.1. Основные понятия и идеальные законы реологии.
Основное отличие дисперсных систем от молекулярных растворов состоит в том, что частицы дисперсной фазы и молекулы дисперсной среды сильно различаются по размерам. Увеличение концентрации дисперсной фазы приводит к взаимодействию ее частиц, подобному ассоциации молекул и ионов в истинных растворах. Изменение свойств дисперсных систем с ростом концентрации происходит постепенно до тех пор, пока не наступит коагуляция частиц. В коллоидной химии понятие структуры и структурообразования принято связывать именно с коагуляцией. В процессе коагуляции происходит образование пространственной структурной сетки из частиц дисперсной фазы, что резко усиливает прочность системы. Структурообразование в свободнодисперсных системах есть результат потери их агрегативной устойчивости.
Появление и характер образующихся структур определяют по механическим свойствам систем: вязкость, упругость, пластичность, прочность.
Структурно-механические свойства систем исследуют методами реологии – науки о деформациях и течении материальных систем.
Термин деформация означает относительное смещение точек системы, при котором не нарушается ее сплошность. Различают деформацию упругую и остаточную. При упругой деформации структура тела полностью восстанавливается после снятия нагрузки (напряжения); остаточная деформация необратима. Остаточная деформация, при которой не происходит разрушения тела, называется пластической.
Среди упругих деформаций различают объемные (растяжение, сжатие), сдвиговые и деформации кручения. Они характеризуются количественно относительными величинами.
При растяжении |
– относительное удлинение |
|
l l0 |
|
l , где |
|
|||||
|
|
|
l0 |
|
l0 |
l – длина образца. |
|
|
|
|
|
71
Рис. 46 Деформация сдвига определяется относительным сдвигом под
действием напряжения P: xy tan или dydx . ( – угол сдвига).
Жидкости и газы под действием разности давлений текут. Течение является одним из видов деформации, при котором величина ее непрерывно увеличивается под действием постоянного давления (напряжения).
Различают два вида напряжений: нормальные и тангенциальные (касательные), которым отвечают два вида деформации: растяжение или сжатие и сдвиг.
Единицы напряжения в системе СИ: Па .
Первая аксиома реологии: при всестороннем равномерном (изотропном) сжатии все материальные системы ведут себя одинаково – как идеальные упругие тела. В металле, воде, смоле, газе изотропное сжатие вызывает только упругую деформацию, то есть уменьшаются размеры системы без изменения ее формы и увеличивается плотность. Изотропное сжатие позволяет выявить качественные различия в структуре тел.
Вторая аксиома реологии: любая материальная система обладает всеми реологическими свойствами. Все они проявляются при сдвиговой деформации, которая считается наиболее важной в реологических исследованиях.
Т.о., характер и величина деформации зависят от свойств материального тела, его формы и способа приложения внешних сил.
В реологии механические свойства материалов представляют в виде реологических моделей, в основе которых лежат три основных идеальных закона, связывающих напряжение с деформацией. Им соответствуют три элементарные модели идеализированных материалов: идеально упругое тело, идеально вязкое тело и идеально пластическое тело.
Рассмотрим эти модели подробнее.
72