- •Конспект лекцій
- •Технічна гідравліка
- •Вивід і аналіз диференційного рівняння статики рідини. Рівняння Ейлера
- •Аналіз системи рівнянь
- •Вивід основного рівняння гідростатики
- •Випадки практичного використання основного рівняння гідростатики Принцип дії з’єднаних посудин
- •Гідростатичні машини
- •Б. Гідродинаміка
- •Основні характеристики рухомої рідини
- •Гідравлічний радіус і еквівалентний діаметр
- •Режими руху рідини
- •Рівняння неперервності (суцільності) потоку
- •Диференційне рівняння руху рідини. Рівняння Ейлера для ідеальної рідини
- •Диференційні рівняння руху реальної рідини. Рівняння Нав’є – Стокса
- •Аналіз системи рівнянь
- •Вивід та аналіз рівняння Бернулі
- •Принципи вимірювання швидкості і видатку рідини
- •Гідродинамічний пограничний шар
- •Гідравлічний опір
- •Видаток рідини при встановленому (стаціонарному) потоці. Рівняння Пуазейля
- •Визначення оптимального діаметра трубопроводу
- •Аналіз рівняння
- •Теплові процеси
- •Теплопровідність
- •Закон теплопровідності (закон Фур’є)
- •Диференціальне рівняння теплопровідності
- •Умови однозначності
- •Теплопровідність при стаціонарному режимі Теплопровідність плоскої стінки при граничних умовах першого роду
- •Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •Теплопровідність плоскої стінки при граничних умовах третього роду
- •Теплопровідність циліндричної стінки при граничних умовах першого роду
- •Теплопровідність циліндричної стінки при граничних умовах третього роду
- •Конвективний теплообмін
- •Порядок знаходження коефіцієнта тепловіддачі
- •Виведення та аналіз системи диференційних рівнянь конвективного теплообміну
- •Рівняння енергії
- •Рівняння руху рідини
- •Теорія подібності
- •Теореми і методи теорії подібності
- •Етапи вивчення процесів методом теорії подібності
- •Тепловіддача без зміни агрегатного стану
- •Тепловіддача при вільній конвекції в необмеженому просторі
- •Поверхова плівкова конденсація пари
- •Фактори конденсації
- •Теплове випромінювання
- •Взаємне випромінювання двох твердих тіл
- •Особливості теплового випромінювання газів
- •Складний теплообмін
- •Випарювання
- •Однокорпусні випарні установки
- •Матеріальний баланс однокорпусної випарної установки
- •Тепловий баланс однокорпусної випарної установки
- •Розрахунок поверхні випарного апарату
- •Температурні витрати і температура кипіння розчину
- •Багатокорпусні випарні установки (бву)
- •Оптимальна кількість корпусів
- •Основні параметри вологого повітря:
- •Діаграма вологого повітря
- •Процес нагрівання та охолодження на і-х діаграмі
- •Варіанти процесу сушіння Основний варіант сушіння (жорсткий)
- •Сушка з частковою рециркуляцією сушильного агенту
- •Сушіння з замкненою циркуляцією сушильного агенту
- •Кінетика процесу сушіння
- •Швидкість сушіння
- •Тривалість сушіння
- •Штучне охолодження
- •Термодинамічні основи отримання холоду
- •Методи штучного охолодження
- •Помірне охолодження
- •Парокомпресійні холодильні машини Цикли кхм
Методи штучного охолодження
В процесах штучного охолодження зменшення температури холодильного агенту, який відіграє роль переносника теплоти, відбувається за допомогою наступних процесів:
Випаровування низькокиплячих розчинів.
Розширення рідких попередньо стиснених газів, які можуть випаровуватись
При пропусканні газу через дросеюючий пристрій. При цьому розширення відбувається адіабатично, не виконується зовнішня робота.
В детандері. Детандер – це машина, побудована подібно поршневому компресору. Процес розширення відбувається адіабатично, але з виконанням зовнішньої роботи.
При отриманні холоду за допомогою випаровування низькокиплячих рідин використовуються рідини з від’ємними температурами кипіння.
Так, наприклад, якщо аміак випарювати при тиску 1 ат то його температура знижується до -34°С, а холодильна установка забезпечує охолодження до -30°С.
В залежності від температури, до якої необхідно здійснити охолодження вибирають холодильний агент:
до -24°С використовують фреони
до -30°С використовують аміак
до -160°С і нижче використовують азот чи гелій.
Але холодильні агенти мають певні властивості. Так для аміаку характерний специфічний запах. Фреони – шкідливі для навколишнього середовища.
Помірне охолодження
Як відомо, найефективніший теплообмін відбувається при кипінні та конденсації. Процеси кипіння та конденсації можуть відбуватись у таких машинах:
Парокомпресійні холодильні машини. В цих машинах холодоагент стискається компресором (поршневим, гвинтовим, турбінним), а стиснений газ конденсується в конденсаторі.
Газокомпресійні холодильні машини. В цих машинах газ стискається компресором, але при охолодженні не скраплюється.
Абсорбційні холодильні машини. В цих машинах холодильний агент стискається так званим термокомпресором.
Пароводневі ежекторні холодильні машини. В цих машинах стиснення холодоагенту відбувається паровим ежектором, а конденсація – безпосереднім змішуванням з водою або поверхневим конденсатором.
Водовипарювальні холодильні машини. В цих машинах охолодження досягають шляхом випаровування води чи водних розчинів мінеральних солей, шляхом пропускання крізь них повітря чи інших газів.
Парокомпресійні холодильні машини Цикли кхм
Охолодження до температур, нижчих за температуру зовнішнього середовища, завжди пов'язане з переносом кількості теплотивід менш нагрітого тіла до більш нагрітого. Згідно з другим законом термодинаміки, такий перенос можливий лише за умов підведення енергії.
Розглянемо коловий процес холодильної машини, що працює за оборотним оберненим циклом Карно. В такому циклі перенос теплоти з більш низького температурного рівня на більш високийздійснюється за рахунок виконання зовнішньої роботи, що витрачається на адіабатний стиск пари робочого тіла з температурою(процес 1-2). Підчас стиснення температура пари підвищується до температури. Завдяки наявності високого тиску пара повністю конденсується в рідину (процес 2-3). Одержана рідина адіабатно розширюється (процес 3-4), а потім випаровується при зниженому тиску (процес 4-1), відбираючи від охолоджуваного тіла певну кількість теплоти.
Рис. 17.2. Зображення оберненого циклу Карно на
T-sдіаграмі
Кількість теплоти, що віддається зовнішньому середовищу при температурі, та кількість теплоти, що відбирається від охолоджуваного тіла з температуроюможна визначити як
зокрема
Робота, яка витрачається на стиснення пари:
Холодильний коефіцієнт:
Обернений цикл Карно розглядають як ідеальний цикл парової КХМ. На практиці здійснити такий цикл неможливо через наявність необоротних та самодовільних процесів, таких як тертя тощо. Тому в цикл Карно потрібно вносити зміни, які з термодинамічної точки зору погіршують цикл, але надають можливість його реалізації.
Так адіабатне розширення рідкого холодоагенту (процес 3-4) замінюється дроселюванням на дросельному вентилі, тобто необоротним розширенням від тиску до тискубез здійснення зовнішньої роботи. Це веде до зменшення розмірів КХМ, її здешевлення та спрощення експлуатації.
Процес дроселювання показано лінією 3-4', Положення точки 4' на діаграмі свідчить про деяке зниження холодопродуктивності машини, тому що площа 1-4-b-а зменшується на величину 4-b-с-4'.
Збільшення питомої холодопродуктивності циклу можна досягти переохолодженням рідкого холодоагенту. При цьому передача теплоти навколишньому середовищу не закінчується в точці 3 (див. рис.), а продовжується по ізобарі, що збігається з лінією насиченої рідини, до точки 3", а вже потім йде дроселювання 3"-4". В результаті питома холодопродуктивність циклу збільшується на величину площі 4'-4"-е-с.
Рис. 17.3. Теплова діаграма циклу парової КХМ з дроселюванням (а - без переохолодження; б - з переохолодженням)