- •1. Характеристики учебного занятия
- •2. Место практики в ооп магистратуры и в системе педагогических практик университета.
- •3. Права и обязанности магистрантов-практикантов
- •4. Характеристика аудитории
- •5. Возрастные психологические особенности аудитории
- •6. Обоснование выбора методов обучения
- •7. Анализ реализации учёта закономерностей колебания внимания и утомляемости аудитории
- •8. Описание педагогических приёмов, использованных в ходе непосредственного взаимодействия с аудиторией
- •9. Анализ самоорганизации на занятии
- •10. Выводы о достижении цели учебного занятия
8. Описание педагогических приёмов, использованных в ходе непосредственного взаимодействия с аудиторией
Для наглядности в ходе лекционно-практического занятия было произведено несколько графических изображений.
Материал практического занятия излагался последовательно. Для обеспечения доступности материала основные определения и формулы формулировались однозначно. При подготовке практического занятия я избегал сложных длинных предложений.
9. Анализ самоорганизации на занятии
При проведении практического занятия я достаточно просто нашел общий язык со студентами, поэтому не возникло особых затруднений при объяснении методов решения рассмотренных задач.
При подготовке к занятию я повторил теоретический и практический материалы, которые я сам изучал на занятиях, а также решил несколько новых примеров по данной теме для большей уверенности в своих силах.
В случае, когда студентам было непонятно какое-то математическое действие, я производил его более медленно и подробно, давая необходимые рекомендации для получения правильного результата.
Итогом проведенного практического занятия стало умение студентов решать рассмотренные задачи, а также получение мною нового опыта - передача знаний новому поколению специалистов.
10. Выводы о достижении цели учебного занятия
В ходе практического занятия студенты закрепили материал, по которому уже было проведено лекционное занятие. Рассмотрели методы решения определенных задач, научились решать задания из типового расчета.
Материал был изложен доступным языком и был дан своевременно.
ПРИЛОЖЕНИЕ №1
Неголономная система — механическая система, на которую, кроме геометрических, накладываются и кинематические связи, которые нельзя свести к геометрическим (их называют неголономными). Математически неголономные связи выражаются неинтегрируемыми уравнениями. Движение неголономной системы описывается с помощью специальных уравнений движения (уравнения Чаплыгина, Аппеля, Маджи) или уравнений движения, получаемых из вариационных принципов.
Уравнения Эйлера — Лагранжа преимущественно применяются при рассмотрении неголономных систем, однако их значение не ограничивается этими специальными задачами, так как они позволяют в значительной мере упростить форму и процесс составления уравнений движения и в голономных задачах. Отличительной особенностью данных уравнений является тот факт, что вместо обобщённых скоростей вводятся квазискорости, выражающиеся следующим образом: (*),
где - постоянные коэффициенты,- обобщённые скорости.
Будем исходить из общего центрального уравнения (**)
Требуется лишь развернуть его левую часть
(1)
и заменить в правой части его значением(2).
Теперь подстановка в (**) дает
(3)
После сокращения приходим к соотношению
(4)
Рассмотрим случаи голономной и неголономной системы по отдельности. В первом случае все вариации независимы и следствием (4) является обращение в нуль коэффициентов при них в этом соотношении. Получаем уравнения движения Эйлера — Лагранжа, s=1..n (5)
к которым должны быть присоединены кинематические соотношения
(6)
дающие выражения обобщенных скоростей через квазискорости. Получили систему 2n обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка относительно такого же числа неизвестных (7).
Уравнения упрощаются и принимают вид
(7),
(8)
если квазискорости введены с помощью однородных линейных форм с коэффициентами, не содержащими t явно, а не с помощью более общих соотношений.
При наличии неголономных связей в число квазискоростей вносятся линейные формы обобщенных скоростей, обращающиеся в нуль в силу самих уравнений неголономных связей. Последние тогда будут иметь следующий вид:
(10)
Тогда имеем также
(11)
где l - число уравнений неголономных связей. Суммирование по s и t в равенстве (4) поэтому должно производиться от l+1 до n :
(12)
и, поскольку вариации при независимы, величины в квадратных скобках должны быть нулями. Получаемn-l уравнений движения
, (s = l+1, ... , n) (13)
число которых равно числу степеней свободы. К ним надо присоединить n кинематических соотношений (14). Всего имеем уравнений первого порядка, содержащих такое же число неизвестных (15)
Для составления уравнений (13) достаточно знать лишь те символы , в которых нижние индексы соответствуют номерам квазискоростей, не обращающихся в нуль вследствие уравнений неголономных связей. Уравнения (13) содержат производные кинетической энергии Т по всем квазискоростям, в том числе и по тем, которые,
согласно(10) обращаются в нуль. Поэтому при составлении выражения Т неголономные связи нельзя учитывать, они принимаются во внимание лишь после вычисления производных Т по квазискоростям, т. е. квазиимпульсов .
Можно добавить, что в нем достаточно сохранить лишь линейные относительно квазискоростей слагаемые, т. е. не выписывать произведений и квадратов этих
величин, так как после вычисления квазиимпульсов соответствующие слагаемые все равно отпадут в силу уравнений (10). Отметим еще, что в числе линейных относительно величин слагаемых имеются их произведения на. Эти члены, конечно, надо сохранить в выражении Т.
Уравнения движения (5) и (8) обращаются в уравнения Лагранжа, если все квазискорости являются обобщенными скоростями(16)
все символыибудут нулями, а «производные Т по квазикоординатам» станут производными по обобщенным координатам.
Структура выражения кинетической энергии через квазискорости, как правило, гораздо более проста, чем через обобщенные скорости. Этим и объясняется, что уравнения движения в форме Эйлера — Лагранжа оказываются более простыми
по форме и симметричными для значительного класса задач, чем уравнения Лагранжа. Затруднения, связанные с вычислением трехиндексных символов, не столь велики и, во всяком случае, не принципиальны; кроме того, это вычисление при выбранном задании квазискоростей через обобщенные скорости производится один раз навсегда.
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
1. Добронравов В.В. Основы механики неголономных систем / В.В. Добронравов. - М.: Высшая школа, 1970 - 264 с.
2. Беленький И.М. Введение в аналитическую механику / И.М. Беленький. - М.: Высшая школа, 1964 - 324 с.
3. Седов Л.И. Механика сплошной среды. Т.2.: Учебник для университетов / Л.И.Седов. – СПб.: Издательство «Лань», 2004. — 560 с.