- •Глава 1. Строительная теплофизика, теплотехника.
- •§ 1.2. Температурное поле. Виды полей.
- •§1.3. Виды теплообмена. Основные понятия, законы.
- •§1.5. Понятие о критериях подобия. Идеи, принципы [11,12].
- •§1.6. Расчет стационарного теплового состояния стены. Понятие термических сопротивлений.
- •§1.7. Расчеты термических сопротивлений неоднородных конструкций. Принципы.
- •§1.8. Принципы расчета требуемых значений термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.9. Моделирование температурных полей стационарным электрическим полем. .
- •§1.10 Температурное поле наружного угла.
- •§1.11. Современные направления повышения термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.12. Экспериментальные методы определения теплопроводности строительных материалов.
- •Термопар
- •§1.13. Нестационарное тепловое состояние стены (идеи, понятия, величины).
- •§2.1. Физико-химические процессы увлажнения строительных материалов, ограждающих конструкций.
- •§2.2 Состояние н20 в строительных материалах.
- •§2.3. Атмосферный воздух. Влажность. Точка росы, инея.
- •§2.4. Гигрометры. Гигрометрия.
- •§2.5. Оценка влажностного состояния ограждающих стен.
- •§2.6. Перемещение парообразной и жир ой влаги в ограждающих конструкциях.
- •Глава 3. Звук. Архитектурно- строительная акустика
- •§3.2. Физика звука.Звуковое голе и его характеристики.
- •§3.3. Акустические единицы. Фонометрия.
- •§3.5. Акустические волны на границе раздела сред. Коэффициенты отражения, поглощения, пропускания и рассеяния.
- •§1Б. Отражение и прохождение акустических волн через плоский слой.
- •§3.7. Звуковое поле в помещении. Акустические критерии качества помещения.
- •§3.8. Время реверберации в помещениях с естественной акустикой.
- •1. Лекционные залы,залы пассажирских помещений; 2. Залы драмтеатров. Кинозалы; 3. Концертные запы,театры оперы и балета; 4. Спортивные залы;
- •Мощность рассеяния волн интенсивность звука первичной волны
- •Глава 4. Свет. Принципы светотехнических расчетов.
- •§4.1. Солнце - источник дневного света.
- •4.2. Основные фотометрические понятия, величины, единицы.
- •Необходимая освещенность для различных зрительных задач
- •§4.3. Фотометры. Фотометрические измерения.
- •§4.4. Дневное освещение. Критерии оценки.
- •_ °Окна ‘-Чопстр.Эл.
- •Значения коэффициента кг в зависимости от степени загрязненности стекла.
- •§4.5. Инсоляция. Солнцезащита.
- •§4.6. Искусственное освещение. Общие замечания.
- •§5.1. Радиоактивность,виды излучений. Основные понятия и законы.
- •§5.2. Методы регистрации радиоактивных излучений. Идеи.Принципы.
- •Рис V.3 Принципиальная схема газового счетчика измерений-(а); вид электрического поля в пространстве а-к * (б).
- •§5.3. Действие радиации на человека. Дозы радиационного облучения.
- •§5.4. Радиоактивность строительных материалов.
- •Значение удельных активностей материалов.
- •Дерево . 1,1 Бк/кг
- •§5.5. Радон. Проблемы в строительстве.
- •-Дверь закрывается; 2-дверь открывается;
- •§6.2 Электромагнитные волны на границе раздела сред.
- •§6.3.Строительные меры по защите от электромагнитных излучений.
- •Электромагнитные поля радиочастот.
- •4Дмитрович а.Д. Определение теплофизических свойств строительных материалов. Госстройиздат. М.: 1963, 143 с.
§1.6. Расчет стационарного теплового состояния стены. Понятие термических сопротивлений.
Пусть однородная стена такова, что ее толщина ( 6) много меньше ширины (высоты). Внутренняя температура стены tB.n. больше наружной температуры tHn(tBn > tun). Определим вид стационарного
температурного поля стены.
Си, I / г... м.мпп|тгуры в стене :
И|НД1(1М.»К.ИМНИ П)ММ1М пшюйной.
Допустим, что оно имеет вид: t = t(x). Ось X выберем как показано на рис.1.7а, а в теле стены выделим плос — кость, на расстоянии х от внутренней стены. Внутренние источники тепла п стене отсутствуют qv — О, dT/dx = 0.Дифференциальное уравнение теплопроводности дай оговоренных условий запишется в форме уравнения Лапласа (§14)'.
ilUi/fil'Lo (ел
Эх2 3xU*J
Решая его, для зависимости t(x) получим:
t = А + Вх (6.2)
Const А и В могут быть найдены из граничных условий 1 — го
рода:
при х = 0 t = tBn = А , т.е. А = t (
при х = 5, t = t , T.e.t = t + В, В == (t —t )/8 .
r * H.IL Н.П. ».n. 1 ' Н.П. ВП/
t = tBn x (6.3)
о
Потери тепла через стенку можно рассчитать по закону Фурье:
AQ = A.yAF Ах
после преобразования запишем
AQ At 8
Ч = ^ = ,64» R- = X (6-5»
RT принято называть термическим сопротивлением стены.
Плотность теплового потока через стену (q) равна частному от деления температурного перепада (At) на величину термического сопротивления стены Rt. Величина k = 1/Rt — тепловая проводимость (коэффициент теплопередачи)
Температуры воздуха вне помещения и внутри него tH и t( отличны от температур стенок tHn и te i . (скачки температур см. рис.1.7а и примечание 1). На внутренней и внешней поверхностях имеют место конвективные обмены тепла.Пограничные (пристеночные) слои также принято характеризовать сопротивлением теплопереходу
R = 1/ав (6.6), R = 1/а (6.7)
Значение коэффициентов ав и ан приводятся в СНиП. Обще« термическое сопротивление стены равно:
R = —+ - + — (6.8)
ав X ан
Для теплового потока через стенку с учетом пристеночных слоев запишем:
tB-tH t-t.
-JL_S.-_Л 1_ |b У
R R„ + R„.’■де: tx — температура плоскости, отстоящей на расстоянии х от имутренней поверхности стены.
Для температур промежуточной,внутренней и наружной г/оверхностей стены tBii,t|in можно полнить формулы:
tx = t„-k^i(R„ + Rj (610)
(6-11)
W = t.-^(R.+%) (6.12)
Значение температуры tun (6.11) играет большое значение для физиологического комфорта человека в здании.Теплоотдача человеческого тела(без одежды) на 90% осуществляется за счет теялоизлучекия, легко одетого — на 50%. Если разница между температурой тела человека и окружающими помещение конструкциями заметно отличается, то это ведет к быстрому охлаждению тела. Для обнаженного человека физиологически оптимальные условия: treAj = tB = tBn. Оптимальная температура воздуха в помещении для работы умственного характера составляет 23° —25°С. Температура в 17°— 18° С воспринимается как прохладно, 12°— 14° С
холодно, 27° —28° С — жарко.
Рассуждения по распределению температуры в однослойной стенке легко перенести на случай многослойной стенки. Так как тепловой поток, пронизывающий каждый отдельный слой const,то при кципиальных отличий в распределении температуры по сравнению с однослойной стенкой не появляется (рис. 1.76). Для каждого слоя будет иметь место формула вида (6.2) с индивидуальным набором const {А и В}. Формула (6.5) для многослойной стенки запишется:
Ro = S|L (6.13)
Соответствующие поправки надо ввести и в формулы (6.10 —
6.12). Примечание.
Скачок температуры на границе газ — твердая стенка экспериментально был открыт в середине 70 — х годов XIX столетия
Э.Варбургом и А. Кундтом, а теоретическое обоснование этого явления на основе молекулярной кинетики сделано в 1898 г.
М.Смолуховским.
К существенному отклонению расчета от практики для реальной стены приведет:
неучет влажностного состояния стены;
неупорядоченное изменение температуры tH;
в современном гражданском строительстве F < F и поле
г ^ * окн стены
не будет одномерным, особенно вблизи оконных проемов;
неоднородность стены , < X > # X лок;
табличные значения а н, а ц, X известны лишь приблизительно;
в современных зданиях qv * 0 и, кроме того, может меняться неконтролируемо ( включение — выключение приборов, число людей, животных и т.д.).