- •Глава 1. Строительная теплофизика, теплотехника.
- •§ 1.2. Температурное поле. Виды полей.
- •§1.3. Виды теплообмена. Основные понятия, законы.
- •§1.5. Понятие о критериях подобия. Идеи, принципы [11,12].
- •§1.6. Расчет стационарного теплового состояния стены. Понятие термических сопротивлений.
- •§1.7. Расчеты термических сопротивлений неоднородных конструкций. Принципы.
- •§1.8. Принципы расчета требуемых значений термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.9. Моделирование температурных полей стационарным электрическим полем. .
- •§1.10 Температурное поле наружного угла.
- •§1.11. Современные направления повышения термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.12. Экспериментальные методы определения теплопроводности строительных материалов.
- •Термопар
- •§1.13. Нестационарное тепловое состояние стены (идеи, понятия, величины).
- •§2.1. Физико-химические процессы увлажнения строительных материалов, ограждающих конструкций.
- •§2.2 Состояние н20 в строительных материалах.
- •§2.3. Атмосферный воздух. Влажность. Точка росы, инея.
- •§2.4. Гигрометры. Гигрометрия.
- •§2.5. Оценка влажностного состояния ограждающих стен.
- •§2.6. Перемещение парообразной и жир ой влаги в ограждающих конструкциях.
- •Глава 3. Звук. Архитектурно- строительная акустика
- •§3.2. Физика звука.Звуковое голе и его характеристики.
- •§3.3. Акустические единицы. Фонометрия.
- •§3.5. Акустические волны на границе раздела сред. Коэффициенты отражения, поглощения, пропускания и рассеяния.
- •§1Б. Отражение и прохождение акустических волн через плоский слой.
- •§3.7. Звуковое поле в помещении. Акустические критерии качества помещения.
- •§3.8. Время реверберации в помещениях с естественной акустикой.
- •1. Лекционные залы,залы пассажирских помещений; 2. Залы драмтеатров. Кинозалы; 3. Концертные запы,театры оперы и балета; 4. Спортивные залы;
- •Мощность рассеяния волн интенсивность звука первичной волны
- •Глава 4. Свет. Принципы светотехнических расчетов.
- •§4.1. Солнце - источник дневного света.
- •4.2. Основные фотометрические понятия, величины, единицы.
- •Необходимая освещенность для различных зрительных задач
- •§4.3. Фотометры. Фотометрические измерения.
- •§4.4. Дневное освещение. Критерии оценки.
- •_ °Окна ‘-Чопстр.Эл.
- •Значения коэффициента кг в зависимости от степени загрязненности стекла.
- •§4.5. Инсоляция. Солнцезащита.
- •§4.6. Искусственное освещение. Общие замечания.
- •§5.1. Радиоактивность,виды излучений. Основные понятия и законы.
- •§5.2. Методы регистрации радиоактивных излучений. Идеи.Принципы.
- •Рис V.3 Принципиальная схема газового счетчика измерений-(а); вид электрического поля в пространстве а-к * (б).
- •§5.3. Действие радиации на человека. Дозы радиационного облучения.
- •§5.4. Радиоактивность строительных материалов.
- •Значение удельных активностей материалов.
- •Дерево . 1,1 Бк/кг
- •§5.5. Радон. Проблемы в строительстве.
- •-Дверь закрывается; 2-дверь открывается;
- •§6.2 Электромагнитные волны на границе раздела сред.
- •§6.3.Строительные меры по защите от электромагнитных излучений.
- •Электромагнитные поля радиочастот.
- •4Дмитрович а.Д. Определение теплофизических свойств строительных материалов. Госстройиздат. М.: 1963, 143 с.
§2.3. Атмосферный воздух. Влажность. Точка росы, инея.
Сухой воздух — смесь газов: азот 78,08 % ; кислород 20,95% ; инертные газы (Аг, Ne, Кг, Хе) и водород — 0,94% ; СО — 0,03% ; в небольших количествах Оэ, С02, NH3, СН4, S02 и др.
К непостоянным составным частям воздуха относят Н20 , С02, СО. Состояние Н20 может быть в трех модефикациях — пар,мелкие капли (туман) и кристаллики льда. Водяной пар в воздухе создает свое парциальное давление. Давление водяных паров меняется от нуля (сухой воздух) до max (насыщенный водяной пар) в зависимости от температуры. Зависимость давления насыщенных паров Н20 над льдом и водой схематически представлена на рис.И.За. Точка Тр носит название тройной, в ней наблюдается равновесие трех фаз — льда (I), воды и пара. Точка Кр соответствует критической температуре перехода жидкость <-» газ. Участок диаграммы до Тр носит название кривой сублимации (испарения из твердого состояния), а участок от Тр до Кр — кривой испарения.
Точные значения величин давления насыщенного водяного пара при различных температурах строго изучены и сведены в таблицах. Давление насыщенного водяного пара над плоской поверхностью химически чистой воды или льда вычисляют по формуле [ 1 ].
Р = Р0 ехр 06 *
(3.1)
B + t
где Рп = 6,1121 102 Па, а(1)= 17,5043 и = 241,2° С- постоянные для воды; а, = 22,4893, (3; = 272,881 °С постоянные для льда, t — температура °С.
Абсолютная влажность. Парциальное давление водяного пара в зоз духе или масса водяного пара единицы объема воздуха называют абсолютной влажностью и обозначают р. (Па) или df (кг/м3). Абсолютная влажность в замкнутом пространстве не зависит от температуры.
Относительная влажность. Отношение парциального давления 1-.здя f-юго пара в воздухе к давлению насыщенного пара (влажностьнасыщения P1IdC(T) ) при заданной температуре воздуха составляет понятие относительной влажности иь\и степени насыщения.
fsJL.100% (3.2а) f = _i_.ioo% (3.26)
Р d
х нас '•нас
Относительная влажность — безразмерное число и меняется от нуля до 100 %. Значения f% для помещения нормируются. В частности, если f < 50%, то помещение считается сухим, при влажности 50% < f < 60% — нормальным. При 61% < f < 75% влажность воздуха в помещении повышенная, если f > 75% — помещение сырое.
По известной относительной влажности абсолютная влажность рассчитывается по формуле
Pi =0,01f%PHac (3.3)
Существенно понимать, что при равенстве f, = f2 для различных температур значения Р,* Р2 могут отличаться. В частности при одинаковой относительной влажности воздуха на улице и в помещении (летом — зимой) парциальное давление паров в помещении много больше, чем на улице.
Наблюдение показывает,что если в помещении с ненасыщенным водяным паром внести твердые тела с температурами ниже, чем температура в помещении, то при определенной степени переохлаждения на их поверхности наблюдается конденсация влаги из воздуха (выпадение росы). Таким образом, хотя в помещении относительная влажность меньше 100%,но вблизи поверхности холодного тела относительная влажность повышается до 100% — пар становится насыщенным.
Точка росы td — температура поверхности твердого тела, вблизи которой пар из ненасыщенного состояния переходит в насыщенное.
Нахождение температуры точки росы:
.По известным — значению f и графику Рнлс = f(t) показывает рис. 11.36;
. По значению f и температуре в помещении,используя таблицы, находят значение абсолютной влажности Р. - 0/01 • f • PHac(t). Затем, по тем же таблицам ищут температуру td ,ири которой Р. отвечает состоянию насыщения.
Охлаждение ограждающих конструкций до температур, близких к точке росы,но несколько выше ,ведет к покрытию ее тончайшей пленкой воды,с появлением в этой области избыточных электрических зарядов, притягивающих мелкие пылинки, споры грибков и т.л (пятна, плесень й последующее разрушение).
Точка 1шея tt — температура поверхности твердого тела,вблизи которой пар из ненасыщенного состояния переходит в твердое состояние (кристаллы) . Для расчета точки инея надо знать зависимость Р —Т для кривой сублимации О —Тр (рис.II.За.). Определение t, аналогично тому, как это было описано выше для точки росы.
Ранее отмечалось, что строительные материалы имеют капиллярно — пористую структуру, а вода является хорошим растворителем.Присутствие в воде растворенного вещества приводит к понижению давления насыщенного пара Н20 по сравнению с ‘ химически чистой водой (рис11.4а). Так, например, для раствора поваренной соли в воде давление насыщенного пара составляет 3/4 давления насыщенного пара чистой воды при гой же температуре. Понижение давления пара Н20 над растворами изучалось Раулем (1884г.) и для двухкомпонентных растворов было получено
8Р
Р|>-Р, “ Рц20 ' Nh20 ИЛИ —; - N
*Н20
где: Pf._Vt -
давление насыщенного пара Н20 над раствором; давление насыщенного пара над плоской поверхностью химически чистой воды;
понижение давления насыщенного пара Н..О раствора; мольная концентрация воды в растворе; мольная концентрация растворенного вещества.
5Р
^н2о ~
N ' -
Рис.11.4 К пояснению законов Рауля (а) и Лапласа (б).
Еще одной причиной,приводящей к сдвигу равновесия между жидкостью и ее насыщенным паром являются капиллярные силы. Давление насыщенных паров зависит от формы поверхности жидкости. В случае гидрофильных строительных материалов вода поднимается по капилляру (рис.II.2) и давление насыщенного пара будет меньше,чем в случае плоской поверхности. Для гидрофобных материалов вода в капилляре опускается и давление насыщенного пара Н20 больше,чем над плоской поверхностью. Изменение давления ДР (рис.11.16) может быть вычислено по формуле:
др = . Рпара
^ Р жидк
где ажг — коэффициент поверхностного натяжения жидкости па границе ее с газом; г — радиус сферы, частью которой является мениск, г « Rk ii. Понижение давления насыщенного пара Н20 над вогнутой поверхностью приводит к явлению капиллярной конденсации, осаждению воды в пористом материале из пара,не являющегося в обычных условиях насыщенным [8].