- •Практическое занятие № 6
- •Основы молекулярно – кинетической теории идеального газа. Законы идеального газа.
- •Основные формулы Идеальные газы подчиняются уравнению состояния Менделеева - Клапейрона
- •1.2. Вопросы для повторения
- •Что надо уметь.
- •Примеры решения задач.
- •Анализ и решение.
- •Анализ и решение.
- •Поэтому дм3.
- •1.5. Задачи для самостоятельного решения
- •Литература
- •Что надо знать.
- •Средняя квадратичная скорость
- •Анализ и решение. Из основного уравнения молекулярно – кинетической теории газов
- •Анализ и решение.
- •Анализ и решение.
- •Анализ и решение.
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Литература.
- •3.2. Вопросы для повторения.
- •Что надо знать.
- •Примеры решения задач.
- •3.5. Задачи для самостоятельного решения
- •Литература.
- •Практическое занятие № 9
- •4. Второй закон термодинамики. Энтропия.
- •4.1. Основные формулы
- •4.2. Вопросы для повторения.
- •Что надо знать.
- •Примеры решения
- •4.5. Задачи для самостоятельного решения
- •Литература.
- •5.2. Вопросы для повторения
- •5.3. Что надо знать.
- •5.4. Примеры решения задач.
- •5.5. Задачи для самостоятельного решения
- •Литература.
Что надо знать.
Задачи посвящены применению первого начала термодинамики к процессам, происходящем в идеальном газе. При этом предпологается, что эти процессы являются квазистатическими (все промежуточные состояния равновесны). Это позволяет записывать уравнение первого начала сразу в интегральной форме. Использование дифференциальной формы записи первого начала термодинамики целесообразно только в тех случаях, когда, например, с помощью этого закона и уравнения состояния нужно найти уравнение процесса или теплоемкость газа.
Примеры решения задач.
Первый закон (или начало) термодинамики является выражением одного из
основных законов природы – закона сохранения и превращения энергии.
Задачи, основанные на применении I - начала термодинамики, согласно которому существует только два способа изменения внутренней энергии термодинамической системы: либо подвод энергии, либо совершение работы системой Q = U + A. При этом необходимо учитывать, что внутреняя энергия – функция состояния, а работа и теплота – функции процесса.
Применение I - начала термодинамики к различным процессам позволяет рассчитывать величины Q, U, A, используя соответствующие дополнительные соотношения. Решая задачи для изобарного процесса, при вычислении Q, удобно пользоваться понятием изобарной теплоемкости.
3.4.1. Количество = 2 кмоль углекислого газа нагревается при постоянном давлении на Т = 50К. Найти изменение w внутренней энергии газа, работу А расширения газа и количество теплоты Q сообщенное газу.
Анализ и решение
Первое начало термодинамики при изобарическом процессе записывается в виде
Молярные теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении соответственно равны ,
R = 8,32 Дж/моль*К
- число молей (количество вещества)
3.4.2. В цилиндре с подвижным поршнем заключен азот . Азоту дают возможность расширяться вначале адиабатически от объема V1=1л до объема V2=3л, затем изобарически от объема до объема V3=5л, потом изотермически от объема V3 до объема V4=7л. Начальная температура газа Т1 = 2900К, начальное давление Р1 = 6,5 ат. Определить совершенную газом в каждом из этих процессов работу, изменение его внутренней энергии и количество подведенного к газу тепла. Найти конечное давление газа Р4 и температуру Т4. Удельная теплоемкость азота коэффициент Пуассона
Анализ и решение.
Процесс адиабатического расширения
Работу А1, совершаемую газом, найдем по формуле
(1)
Эта работа совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа в рассматриваемом процессе
(2)
Тепло в адиабатическом процессе не подводится и не отводится, т.е. Q1 = 0
Процесс изобарического расширения (Р2 = Р3). Давление Р2 и температуру Т2
можно выразить через начальные параметры Р1, Т1 и объемы V1 и V2.
Для адиабатического процесса
Работа А2 совершаемая газом в рассматриваемом процессе, равна
А2 = Р2(V3 – V2) = 1,42*105(5-3)*10-3 = 284 Дж
Изменение внутренней энергии газа равно
=
где Т2 – температура газа в конце адиабатического расширения, Т3 – температура газа в конце изобарического расширения, а m – масса газа в цилиндре.
Массу m найдем из уравнения Менделеева – Клапейрона записанного для начального состояния газа:
oткуда ;
Для азота R = 8,32 Дж/моль*К.
Количество тепла Q2, подведенного к газу в изобарическом процессе равно
Q2 = mCp(T3 – T2) = т.е.
Q2 = 1,4*707 = 991 Дж.
Процесс изотермического расширения.
Изменение внутренней энергии равно нулю
Работа А3, совершаемая газом в этом процессе, равна
А3 =
Подведенное к газу тепло Q3 по первому закону термодинамики равно А3
Температура Т4 = Т3 = 3120 К.
Конечное давление Р4 по закону Бойля – Мариотта равно