Бесов
.pdf192 |
Глава 27. Интеграл Фурье и преобразование Фурье |
|
Тогда при y, y × y [c, d] |
|
|
I := I(y + y) − I(y) = |
|
|
|
= Zaξ + Zξ η + Zηb f(x)[ϕ(x, y + y) − ϕ(x, y)] dx, |
|
|
| I| 6 2Mε + ω(Δy, ϕ, Π) Zab |f(x)| dx + 2Mε, |
(1) |
где ω(δ, ϕ, Π) — модуль непрерывности функции ϕ на замкнутом прямоугольнике Π = [ξ, η] × [c, d].
Поскольку ϕ равномерно непрерывна на Π, то можно указать δ = δ(ε) > 0 такое, что ω(δε, ϕ, Π) < ε.
Тогда из (1) получаем, что
|
| I| 6 4Mε + ε Zab |f(x)| dx. |
Следовательно, интеграл I(y) непрерывен на [c, d]. |
|
2◦. При ε > 0 обозначим через fε: (a, b) → R непрерывную |
|
финитную (т. е. |
равную нулю вне некоторого отрезка [α, β]) |
функцию такую, |
что |
Z b
|f(x) − fε(x)| dx < ε.
a
Для каждого ε > 0 такая функция fε существует в силу следствия 14.8.1.
Тогда
Z d Z b Z b Z d
fε(x)ϕ(x, y) dx dy = fε(x) ϕ(x, y) dy dx. (2)
c a a c
Переходя в этом равенстве к пределу при ε → 0, получим утверждение 2◦ теоремы.
Предельный переход в левой части равенства (2) обосновы-
вается с помощью оценок: |
|
Z d Z b |
|
|
|
[f(x) − fε(x)]ϕ(x, y) dx dy 6
|
|
ca
Z b
6 M(d − c) |f(x) − fε(x)| dx 6 M(d − c)ε.
a
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
§ 27.1. Интеграл Фурье |
|
|
|
|
|
|
195 |
|||||||||||
|
|
2.◦ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
f(x0 + 0) + f(x0 − 0) |
; |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||
|
|
если же x0 — регулярная точка функции f, то |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S(x0, f) = f(x0). |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
Д о к а з а т е л ь с т в о. Используя (6), получим |
|||||||||||||||||||||||||||||
S |
|
(x |
) |
− |
|
f(x0 + 0) + f(x0 − 0) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
η |
0 |
|
|
|
= π |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
dt+ |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Z0∞[f(x0 + t) − f(x0 + 0)] |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
sin ηt |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z0∞[f(x0 − t) − f(x0 − 0)] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
+ π |
|
t |
|
dt = |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin ηt |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
1 |
|
J+(η) + |
1 |
J−(η). |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
||||
|
|
Представим J+(η) при η > 1 в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
J |
+(η) = |
|
|
|
1 |
f(x0 + t) − f(x0 + 0) |
sin ηt dt+ |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
Z0 |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
du = |
||||||||||
|
|
|
|
+ Z1 |
∞ f(x0t+ t) sin ηt dt − f(x0 + 0) Zη∞ |
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin u |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= J1+(η) + J2+(η) − f(x0 + 0)J3+(η). |
|||||||||||||||||
|
|
Интегралы J1+(η), J2+(η) → 0 при η+→ +∞ по теореме 24.1.1 |
|||||||||||||||||||||||||||||
Римана об осцилляции. Интеграл J3 (η) → 0 при η → +∞ |
|||||||||||||||||||||||||||||||
J3+(η) 0 и аналогично J−(η) |
R |
0 при η |
+ . |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
в |
|
силу |
сходимости интеграла |
|
|
0∞ |
sin u |
|
du. |
|
Следовательно, |
||||||||||||||||||||
|
→ |
u |
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
→ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
→ ∞ |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
Таким образом, теорема 1 установлена. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
Многие свойства интегралов Фурье аналогичны соответ- |
ствующим свойствам рядов Фурье по тригонометрической системе. В качестве примера можно сравнить формулировки теорем 1 и 24.2.1. Для интегралов Фурье, как и для рядов Фурье, справедлив принцип локализации, аналогично формулируются различные условия сходимости в точке (например, в терминах условий Гёльдера) и равномерной сходимости, одинаково влияние гладкости функции на скорость сходимости рядов Фурье и интегралов Фурье, имеется аналог равенства Парсеваля и т. п.
196 Глава 27. Интеграл Фурье и преобразование Фурье
Напомним, что для комплекснозначной функции действительного аргумента
w(t) = u(t) + iv(t), u(t), v(t) R t
интеграл Римана и несобственный интеграл Римана определяются так же, как для действительнозначной функции. При этом
Z b Z b Z b
w(t) dt = u(t) dt + i v(t) dt,
a a a
если два последних интеграла существуют, и
Z b |
Z b |
w(t) dt 6 |w(t)| dt,
aa
если интеграл в левой части существует как интеграл Римана или абсолютно сходится как несобственный интеграл с несколькими особенностями.
Определение 2. Пусть функция f: (−∞, +∞) → R интегрируема по Риману на любом отрезке [−η, η], η > 0. Тогда
v.p. |
+∞ |
η |
|
Z−∞ |
η→+∞ Z−η |
f(x) dx. |
|
|
f(x) dx := |
lim |
Пусть функция ϕ: [a, b]\{x0} → R, x0 (a, b), интегрируема по Риману на любом множестве [a, b] \ Uε(x0), ε > 0. Тогда
v.p. Z b ϕ(x) dx := lim Z |
ϕ(x) dx. |
aε→0 [a,b]\Uε(x0)
Введенные конструкции называются главными значениями
(valeur principale) интегралов.
Если интеграл сходится как несобственный, то он имеет, очевидно, и главное значение, совпадающее с несобственным интегралом. Обратное неверно. Например, главные значения интегралов R−∞∞ sin x dx, R−11 dxx существуют и равны нулю, но сами интегралы не сходятся как несобственные.
Пусть функция f абсолютно интегрируема на (−∞, +∞) и в каждой точке имеет обе односторонние производные (а зна-
§ 27.2. Преобразование Фурье |
197 |
чит, и непрерывна на (−∞, +∞)). Тогда по теореме 1 для
x R
|
1 |
|
∞ |
|
|
|
|
f(x) = |
|
|
Z0 |
∞ Z−∞ f(t) cos y(x − t) dt dy = |
|||
π |
|||||||
|
|
|
|
|
1 |
+∞ |
+∞ |
|
|
|
|
= |
|
Z−∞ |
Z−∞ f(t) cos y(x − t) dt dy. |
|
|
|
|
2π |
В то же время вследствие нечетности функции sin x
Z +∞ Z +∞
0 = v.p. |
f(t) sin y(x − t) dt dy. |
−∞ −∞
Умножив последнее равенство почленно на 2iπ и сложив с предыдущим, получим
|
1 |
|
+∞ |
+∞ |
|
f(x) = |
|
v.p. |
Z−∞ |
Z−∞ f(t)eiy(x−t) dt dy. |
(7) |
2π |
Последняя формула называется комплексной записью ин-
теграла Фурье.
§ 27.2. Преобразование Фурье
Пусть функция f абсолютно интегрируема на (−∞, +∞) и
вкаждой точке x оси имеет односторонние производные f+0 (x), f−0 (x) (а значит, и непрерывна на (−∞, +∞)). Тогда она может быть разложена в интеграл Фурье. Это разложение, имеющее
вкомплексной форме вид (27.1.7), можно переписать так:
1 |
+∞ |
|
1 |
+∞ |
|||
f(x) = v.p. |
√ |
|
Z−∞ |
|
√ |
|
Z−∞ f(t)e−iyt dt eixy dy. (1) |
2π |
2π |
Правая часть (1) представляет собой результат двух последовательно примененных интегральных преобразований.
Определение 1. Пусть функция f: (−∞, +∞) → C (комплекснозначная) абсолютно интегрируема на любом отрезке
[−η, η] (−∞, +∞).
Преобразование Фурье функции f определяется формулой
1 |
+∞ |
|
||
fˆ(y) = F [f](y) := v.p. |
√ |
|
Z−∞ f(x)e−iyx dx. |
(2) |
2π |
198 Глава 27. Интеграл Фурье и преобразование Фурье
Обратное преобразование Фурье функции f определяется фор-
мулой
|
1 |
+∞ |
|
||
f˜(y) = F −1 |
[f](y) := v.p. |
√ |
|
Z−∞ f(x)eiyx dx. |
(3) |
2π |
В частности, если f — комплекснозначная абсолютно интегрируемая на (−∞, +∞) функция, то
|
1 |
+∞ |
|
||
F [f](y) = |
√ |
|
Z−∞ f(x)e−iyx dx, |
|
|
2π |
(4) |
||||
|
1 |
+∞ |
|
||
F −1 |
[f](y) = |
√ |
|
Z−∞ f(x)eiyx dx. |
|
2π |
|
Теорема 1. Пусть f: (−∞, +∞) → R абсолютно интегрируема на (−∞, +∞) и имеет в каждой точке обе односторонние производные. Тогда
F −1[F [f]] = f, F [F −1[f]] = f. |
(5) |
Д о к а з а т е л ь с т в о. Первая из формул (5) совпадает с ранее установленной формулой (1). Вторая получается применением первой к функции f (x) := f(−x).
Формулы (5) называют формулами обращения.
З а м е ч а н и е 1. Теорема 1 установлена для действительнозначных функций f. Она справедлива и для комплекснозначных функций f действительного аргумента (f: (−∞, +∞) → C), поскольку каждую такую функцию можно представить в виде f(x) = g(x) + ih(x), где g, h: (−∞, +∞) → → R, и воспользоваться теоремой 1 для функций g и h.
Эти же соображения применимы и при выводе ряда других свойств преобразований F и F −1. Поэтому при их формулировке и доказательстве можно ограничиться рассмотрением лишь действительнозначных функций.
Установим некоторые свойства преобразования Фурье аб-
солютно интегрируемых функций (f1, f2, f): 1.◦ (линейность)
F [λ1f1 + λ2f2] = λ1F [f1] + λ2F [f2] λ1, λ2 C,
|
§ 27.2. Преобразование Фурье |
|
199 |
||||||||
2.◦ |
fˆ = F [f] — непрерывна на ( |
−∞ |
, + |
∞ |
), |
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
fˆ(y) → 0 |
при |
|
y → ±∞, |
||||||
3.◦ |
fˆ — ограничена на (−∞, +∞). |
|
|
|
|
||||||
Д о к а з а т е л ь с т в о. 1◦. |
Линейность |
преобразования |
|||||||||
Фурье следует из линейности несобственного интеграла. |
|||||||||||
2◦ следует из леммы 27.1.2, т. к. |
√ |
2πfˆ(y) = a(y) + ib(y). |
|||||||||
3◦ является следствием 2◦ или устанавливается простой |
|||||||||||
оценкой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−∞<y<+∞ |
|
1 |
|
+∞ |
|
|
|
|
||
|
|f(y)| 6 √2π |
Z−∞ |f(x)| dx < ∞. |
|||||||||
|
sup |
ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Изучим преобразование Фурье производных и производные преобразования Фурье.
Теорема 2. Пусть функция f абсолютно интегрируема на (−∞, +∞) и f0 непрерывна и абсолютно интегрируема на (−∞, +∞). Тогда
|
|
|
F [f |
0](y) = (iy)F [f](y), y |
|
( |
−∞ |
, + ). |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
||
Д о к а з а т е л ь с т в о. Представим функцию f в виде |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
f(x) = f(0) + Z0x f0(t) dt. |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
x |
+ |
|
|
x |
|
|
R |
+∞ f0(t) dt следует существова- |
||||||
Из сходимости интеграла |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
lim f(x), |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
||
ние пределов |
|
lim f(x). Они не могут быть от- |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
→ ∞ |
|
|
|
→−∞ |
|
|
|
|
∞ |
||||
личными от нуля в силу сходимости интеграла |
||||||||||||||||||
С помощью интегрирования по частям получаемR−∞ |f(x)| dx. |
||||||||||||||||||
1 |
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
F [f0](y) = |
√ |
|
Z−∞ f0(x)e−ixy dx = |
|
|
|
|
|
||||||||||
2π |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
1 |
|
|
|
|
+∞ |
|
|
|
iy |
|
|
|
|
|
||||
= √2π f(x)e−ixy x= |
|
+ √2π Z ∞ f(x)e−ixy dy = iyF [f](y). |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−∞ |
|
|
|
|
|
−∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 Глава 27. Интеграл Фурье и преобразование Фурье
Следствие 1. Пусть функция f абсолютно интегрируема на (−∞, +∞) вместе со своими производными до порядка n
включительно и f(n) — непрерывна на (−∞, +∞). Тогда |
|
||||||||
F [f(n)](y) = (iy)nF [f](y), |
при |
y (−∞, +∞), |
(6) |
||||||
|F [f](y)| 6 |
M |
где |
M = |
sup |
|F [f(n)]|. |
(7) |
|||
|
|
|
, |
||||||
|
y |
n |
|||||||
| |
| |
|
|
|
(−∞,+∞) |
|
|||
Д о к а з а т е л ь с т в о равенства (5) сводится к последо- |
|||||||||
вательному применению n раз теоремы 2. |
Оценка (7) следует |
||||||||
из равенства (6). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Теорема 3. Пусть функция f непрерывна на (−∞, +∞), |
|||||||||
а функция f1 (f1(x) = |
xf(x)) |
абсолютно интегрируема на |
(−∞, +∞). Тогда
d
dy F [f](y) = F [−if1](y) = F [−ixf(x)](y).
Д о к а з а т е л ь с т в о. Дифференцируя первый из интегралов (4) по параметру y, получаем на основании тео-
ремы 26.3.7 |
|
|
|
|
|
||||||
|
d |
|
1 d |
∞ |
|
||||||
|
|
F [f](y) = |
√ |
|
|
|
Z−∞ f(x)e−iyx dx = |
|
|||
dy |
dy |
|
|||||||||
2π |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
∞ |
||
|
|
|
|
|
|
|
= |
√ |
|
|
Z−∞(−ix)f(x)e−iyx dx. |
|
|
|
|
|
|
|
2π |
|
Заметим, что последний интеграл сходится равномерно на (−∞, +∞) по признаку Вейерштрасса с мажорантой ϕ(x) = = |xf(x)|.
Следствие 2. Пусть функция f непрерывна на (−∞, +∞), а функция fn (fn(x) = xnf(x)) при некотором n N абсолютно интегрируема на (−∞, +∞). Тогда при y (−∞, +∞) существует
dnn F [f](y) = F [(−i)nfn](y) = F [(−ix)nf(x)](y). dy