- •§1 Електричний заряд та його характеристики. Закон збереження електричного заряду.
- •§2 Закон Кулона.
- •§3 Напруженість електричного поля.
- •§4 Теорема Гауса.
- •§5 Диференціальна форма теореми Гауса.
- •§6. Потенціал електричного поля.
- •§7. Зв’язок між напруженістю і потенціалом.
- •§8. Рівняння Пуассона та Лапласа.
- •§1. Енергія взаємодії системи точкових зарядів. Власна електростатична енергія зарядженого тіла.
- •§2. Енергія зарядженого відокремленого провідника.
- •§3. Власна енергія зарядженого конденсатора.
- •§4. Енергія електричного поля. Об’ємна густина енергії.
- •§1.Характеристики електричного струму.
- •§2.Закон збереження електричного заряду. Рівняння неперервності.
- •§3.Закон Ома для однорідного провідника.
- •§4. Сторонні сили ерс та напруга.
- •§5. Закон Ома для неоднорідної ділянки кола.
- •§6. Правила Кірхгофа для розгалужених електричних кіл.
- •§7. Робота та потужність струму. Закон Джоуля-Ленца.
- •§8. Основи класичної теорії електропровідності металів.
- •§1 Вектор індукції магнітного поля.
- •§2 Сила Лоренца.
- •§3 Магнітне поле точкового заряду, що рухається повільно і рівномірно.
- •§5 Дія магнітного поля на провідник із струмом.
- •§6Магнітні властивості контура з струмом
- •§7 Контур з струмом в зовнішньому магнітному полі.
- •§1 Потік магнітного поля. Теорема Гауса для магнітного поля в вакуумі.
- •§2 Теорема про циркуляцію магнітного поля у вакуумі.
- •§3 Обчислення магнітних полів за допомогою теореми про циркуляцію.
- •§4 Локальна форма теореми про циркуляцію.
- •§5 Потенціальні та вихрові поля
- •§ 1. Магнітний момент атомів та молекул. Намагнічування. Вектор .
- •§2 Струми намагнічування. Теорема Гауса для магнітного поля в речовині.
- •§ 3. Теорема про циркуляцію магнітного поля в речовині. Вектор напруженості магнітного поля н.
- •§4 Магнітна сприйнятливість. Магнітна проникність речовини.
- •§5 Умови на межі поділудвох магнетиків.
- •§6 Магнетики.
- •§1 Спостереження та експериментальні закономірності явища.
- •§2 Основний закон електромагнітної індукції.
- •§3 Напрямок індукційного струму. Правило Ленца.
- •§4 Явище самоіндукції. Індуктивність контуру.
- •§5 Струм при замиканні та розмиканні електричного кола з індуктивністю.
- •§6 Взаємна індукція.
- •§7 Енергія магнітного поля.
- •§8 Природа електромагнітної індукції.
- •§1 Струм зміщення.
- •§2 Система рівнянь Максвела.
§1 Потік магнітного поля. Теорема Гауса для магнітного поля в вакуумі.
Нехай в просторі задана деяка поверхня S будь-якої форми. Виділимо елементарну площадку dS.
(7.1)
[Ф]=1Вб=1Тлм2=1Нм2/Ам=1Вс
1Вб – це потік магнітного поля при індукції 1Тл крізь площадку в 1м2, розташовану до вектора .
- кількість магнітних ліній, що виходять і входять в замкнену поверхню.
- поле заряда q, який рухається рівномірно і повільно.
(7.2)
Вираз (7.2) є теорема Гауса в локальній (або диференціальній) формі:
дивергенція магнітного поля всюди дорівнює нулю.
Дивергенція це питома алгебраїчна потужність джерел. Отже, в природі не існує магнітних зарядів, які були б джерелами магнітного поля.
За теоремою Остроградського-Гауса:
, S це замкнена поверхня, яка оточує обєм V. Отже, (7.3)
Це теорема Гауса для магнітного поля в вакуумі в інтегральній формі:
потік вектора магнітної індукції крізь довільну замкнену поверхню дорівнює нулю.
Отже, лінії магнітного поля завжди замкнені.
§2 Теорема про циркуляцію магнітного поля у вакуумі.
Циркуляція вектора:
Розглянемо прямий струм у тонкому провіднику, обмежимо його плоским контуром довільної форми.
Отже, циркуляція вектора за контуромlдорівнює добутку магнітної сталої на силу струму, що охоплюється цим контуром.
Якщо струм не охоплюється контуром:
, якщо струм
охоплюється
контуром
0, якщо струм
не охоплюється
контуром
інтегрування
Знак циркуляції може бути “+” і “”. Знак циркуляції можна врахувати, вважаючиIалгебраїчною величиною. Додатнім вважають струм, напрямок якого повязують з напрямом правила правого свердлика.
Нехай маємо струми I1, I2,…, IN .
(7.4)
Циркуляція магнітного поля (вектора ) постійних струмів в вакуумі за довільним контуромl дорівнює добутку магнітної сталої на алгебраїчну суму струмів, що охоплюються цим контуром.
(7.5)
Той факт, що циркуляція вектора в загальному випадку не дорівнює нулю, говорить про те, що магнітне поле не є потенціальним на відміну від електростатичного.
Поняття скалярного потенціалу відсутнє.
§3 Обчислення магнітних полів за допомогою теореми про циркуляцію.
1) Магнітне поле прямолінійного провідника радіуса Rнескінченної довжини з струмомI.
1.
2.
2) Магнітне поле нескінченно довгого соленоїда
n– кількість витків на одиницю довжини
Можна показати, що магнітне поле нескінченно довгого соленоїда зосереджене всередині каркаса, а назовні відсутнє взагалі.
У будь-якій точці соленоїда поле однорідне, і в будь-якій точці магнітна індукція дорівнює значенню магнітної індукції на осі.
(7.6)
nI– кількість ампер-витків.
3) Магнітне поле тороїда
(7.7)
Алгоритм розвязку задач:
Аналіз симетрії магнітного поля.
Раціональний вибір контура.
Безпосереднє обчислення циркуляції вздовж контура.
Застосування теореми і вираження .
§4 Локальна форма теореми про циркуляцію.
За теоремою Стокса:
(7.8)
У кожній точці простору в вакуумі ротор магнітного поля дорівнює добутку магнітної сталої на вектор густини струму в цій точці.