краткий курс лекций по электростатике
.pdf7. Поле двух разноименно заряженных плоскостей
0, |
|
x < 0; |
|
|
, 0 < x < d; |
σ ε |
0 |
|
|
|
x > d. |
0, |
|
8. Поле шара
∫(E, n)dS = ∫ |
|
Er dS = Er ∫dS = Er 4πr2 = |
Q |
. |
|||||||||||||||||||||
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε0 |
|
divE = |
|
ρ |
= |
|
1 |
|
∂(r2 E |
|
|
) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
дr |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
ε0 |
|
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
d(r |
2 |
E |
) = |
|
ρ |
r |
2 |
dr. |
r |
2 |
E |
= |
ρ |
|
r3 |
+ const. |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
ε0 |
3 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
ε |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|||
E = |
|
ρ r |
= |
|
1 |
|
Q |
|
|
r |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
ε0 43 π R3 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
r |
|
|
ε0 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Er = k RQ3 r, r < R. Er = k rQ2 , r > R.
Очевидно, что поле шара вне шара, поле сферы вне сферы и поле точечного заряда совпадают.
23
Лекция 5
Потенциал электрического поля
1. Работа электрического поля
Из механики известно определение элементарной работы силы
δA = Fdl
Пусть в электрическом поле существует точечный заряд, который под действием поля перемещается из точки 1 в точку 2.
F = qE; |
|
2 |
|
A12 |
= q∫Edl |
||
δA = qEdl ; |
|||
|
1 |
Считается, что заряд постоянный. Таким образом, работа равна криволинейному интегралу от напряженности, вычисленному вдоль траектории.
2. Работа в поле точечного заряда
2 |
Q |
|
|
2 |
|
(r ,dr ) |
|
|
|
|
dr |
|
|
1 |
|
r2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
AQ = q∫k |
|
|
(r ,dl ) = kqQ∫ |
|
|
|
|
|
|
|
= kqQ∫ |
|
|
= kqQ |
− |
|
|
|
; |
|||||
r |
3 |
|
|
r |
3 |
|
|
r |
2 |
r |
||||||||||||||
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
||
|
|
|
(r ,dr ) = |
1 |
d(r 2 ) = |
|
1 |
d(r 2 ) = rdr; |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
A12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
− r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
= kqQ r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Очевидно, что данная работа не зависит от формы траектории, а зависит только от начального и конечного положения заряда. Можно сделать вывод о том, что если заряд перемещается по замкнутой траектории, то работа поля равна нулю. Таким образом, можно записать
∫(E, dl ) = 0
3. Теорема о циркуляции
Пусть поле создано системой точечных зарядов. Вычислим интеграл от напряженности по замкнутой траектории.
24
∫(E, dl )= ∫ ∑N Ei , dl
i=1
∫ E, dl
= ∑N ∫(Ei , dl ) = ∑0 =0.
i=1 = 0
Данное утверждение и составляет суть теоремы о циркуляции. В математике подобный интеграл называют циркуляцией.
Закон: Циркуляция напряженности электростатического поля по произвольному замкнутому контуру равна нулю.
4. Понятие о циркуляции
Пусть в некоторой области пространства существует векторное поле A . Определение: Циркуляцией вектора A по
произвольному замкнутому контуру L называется следующий криволинейный интеграл:
Γ = ∫ ( A,τ )dl
L
Здесь τ - единичный вектор, касательный к контуру в данной точке, направленный в сторону положительного обхода контура.
Существует соглашение, что положительное направление обхода контура (направление τ ) выбирается таким, чтобы область, охваченная контуром, оставалась при обходе слева.
Напомним, вкратце, как можно “сконструировать” криволинейный интеграл. Для этого нужно выбрать точку на контуре, показать в ней вектор A , в этой же точке показать единичный вектор касательной, вычислить скалярное произведение (A,τ ) , разбить контур на малые элементы, длину элемента обозначить ∆l , вычислить произведение (A,τ )∆l ; проделать это для всех
элементов контура; произвести суммирование результатов, устремляя элемент длины контура ∆l к нулю - перейти от суммирования к интегрированию.
Так же, как и поток, циркуляция является ещё одной характеристикой свойств векторного поля. А именно, циркуляция характеризует степень завихренности векторного поля.
Пример: если в качестве «измерителя» циркуляции поля скоростей жидкости можно взять турбинку, то если она вращается, циркуляция не равна нулю.
25
Циркуляция – это интегральная характеристика поля.
5. Понятие ротора
Поле по своей структуре может быть достаточно неоднородным. Циркуляция же не дает детальной характеристики поля. Следовательно, начнем стягивать контур интегрирования к какой-либо точке М (уменьшать турбину). Циркуляция при этом будет стремиться к нулю, но и площадь, охваченная контуром, также будет стремиться к нулю. А их отношение дает конечное число.
lim |
∫(A,τ )dl |
. |
|
∆S |
|||
∆S →0 |
|
||
L→M |
|
|
Турбину можно ориентировать в пространстве тремя независимыми способами. Следовательно, таким способом можно получить 3 независимых числа, а три числа – это вектор, следовательно, образуется векторная характеристика поля, которая и называется ротором.
∫(A,τ )dl
(n, rot A) = lim L
∆S →0 ∆S
L→M
Ротор – это локальная или дифференциальная характеристика.
6.Формула Стокса
Вматематике доказывается теорема Стокса, связывающая циркуляцию вектора с интегралом по поверхности, охваченной контуром интегрирования.
∫ (A,τ )dl = ∫(rot A,n)dS
LS
7.Выражение для ротора в декартовой системе координат (x, y, z).
|
i |
|
j |
rot A = |
∂ |
|
∂ |
∂x |
|
∂y |
|
|
|
||
|
Ax |
|
Ay |
26
k
∂
∂z Az
|
дA |
|
дAy |
|
дA |
|
дA |
дAy |
|
дA |
|
|||
= i |
z |
− |
|
|
+ j |
x |
− |
z |
|
+ k |
|
− |
x |
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
дy |
|
дz |
|
дz |
|
дx |
|
дx |
|
дy |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
8. Циркуляция и ротор в электростатике
Используя формулу Стокса можно показать, что ротор напряженности электрического равен нулю.
rot E = 0
- это теорема о циркуляции в дифференциальной форме.
Заметим, что данная теорема справедлива только для электростатического поля. Если поле не статическое, то теорема не справедлива. В принципе измерить циркуляцию или ротор можно с помощью «электророторметра».
9. Потенциальная энергия
Из механики известно, что если работа силы не зависит от формы траектории, то сила называется консервативной, а если работа поля по замкнутой траектории равна нулю, то поле называется потенциальным. Следовательно, кулоновская сила – это сила консервативная, а электростатическое поле – поле потенциальное.
В связи с этим можно ввести понятие потенциальной энергии.
A12 =Wp1 −Wp2
10. Разность потенциалов
Поделим работу на заряд.
Aq12 = Wqp1 −Wqp2 = ∫(E, dl ).
Правая часть зависит только от самого поля. Следовательно, и левая часть также является характеристикой поля. Её называют разностью потенциалов.
Определение: Разностью потенциалов между двумя точками электростатического поля называется отношение работы, совершенной полем по перемещению пробного заряда между этими точками к величине этого заряда.
ϕ |
1 |
−ϕ |
2 |
= |
A12 |
|
q |
||||||
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
Следующее выражение – интегральная связь между разностью потенциалов и напряженностью.
27
ϕ1 −ϕ2 = ∫(E, dl )
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
A12 = q(ϕ1 −ϕ2 ); |
ϕ1 −ϕ2 |
|
|
||||
|
− r |
||||||
= kQ r |
|
||||||
|
|
|
1 |
2 |
|
Не следует путать разность и изменение.
Замечание: Потенциальная энергия (потенциал) определяется с точностью до постоянной, и физический смысл имеет не она сама, а её изменение или разность.
Замечание: Потенциал и напряженность – это две равноправные характеристики поля. Напряженность – это силовая характеристика, а потенциал – энергетическая.
Замечание: Если рассматриваемая среда не вакуум, то напряженность и потенциал в ε раз меньше, где ε – диэлектрическая проницаемость среды.
11. Единица разности потенциалов
Определение: 1 Вольт – единица СИ разности потенциалов, равная разности потенциалов между двумя точками электрического поля при перемещении между которыми пробного заряда 1 Кулон совершается работа 1 Джоуль.
ϕ1 −ϕ2 = Aq12 ;
[∆ϕ]= 11джоулькулон =1 ДжКл =1 вольт =1В.
12. Потенциал точечного заряда.
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
ϕ1 −ϕ2 |
= kQ |
− |
|
; |
|||
|
|
||||||
|
r1 |
r2 |
|
ϕ2 r2 →∞ = 0;
ϕ = k qr .
28
Лекция 6 Потенциал электрического поля (продолжение).
13. Потенциал системы точечных зарядов
Потенциал, как и напряженность, подчиняется принципу суперпозиции.
ϕ = ∑ϕi = k∑qi |
|
N |
|
i=1 |
ri |
14. Потенциал заряженного тела.
ϕ(r ) = ∫k |
|
dq |
|
|
r −r ' |
|
|
|
|
||
V ' |
|
|
15. Измерение разности потенциалов.
Производится при помощи электрометров и пламенных зондов.
16. Понятие скалярного поля.
Если в пространстве каждой точке поставлено в соответствие некоторое число, то говорят, что определено скалярное поле u(x, y, z).
Если соединить точки с одинаковым значением функции, то получим поверхность u(x,y,z)=const, которая называется поверхностью уровня. Таким образом, скалярное поле характеризуется поверхностями уровня, в отличие от векторного поля, которое характеризуется силовыми линиями. Векторное поле существенно сложнее скалярного, т.к. имеет такие особенности, как источники, стоки и завихренности. Поверхности уровня не касаются и не пересекаются.
Векторное поле характеризуется двумя дифференциальными операторами, а скалярное поле одним - градиентом.
Для скалярного поля нас может интересовать, в каком направлении оно изменяется и как быстро это происходит, т.е. вектор. Этот вектор и называется градиентом.
Определение: Градиентом скалярной функции называется вектор,
направленный в сторону максимального возрастания функции, а модуль его равен производной функции в данном направлении.
29
grad U = ∂∂Ul dl .
Очевидно, что градиент и поверхность уровня перпендикулярны друг другу.
17. Градиент скалярного поля в различных системах координат.
Вдекартовой
Вцилиндрической
Всферической
grad U = |
∂U i + |
∂U j + |
∂U k. |
|
|
|||
|
∂x |
∂y |
∂z |
|
|
|
||
grad U = ∂U e |
+ |
1 |
∂U e |
+ ∂U e |
. |
|||
|
||||||||
|
∂ρ ρ |
|
ρ ∂ϕ |
ϕ |
∂z |
z |
|
|
grad U = |
∂U e + |
1 ∂U e |
+ |
1 |
∂U e . |
|||
|
||||||||
|
∂r r |
r ∂θ θ |
|
r sinθ ∂ϕ ϕ |
18. Связь напряженности и потенциала.
ϕ1 −ϕ2 = ∫Edl ; −dϕ = Edl ; dϕ = (grad ϕ, dl ).
E = −grad ϕ
Таким образом, напряженность показывает направление наибольшего убывания потенциала. Это дифференциальная связь между напряженностью и потенциалом. Она справедлива только в электростатике.
19. Эквипотенциальные поверхности
Если речь идет об электрическом поле, то поверхности одинакового уровня (одинакового потенциала) называют эквипотенциальными поверхностями. Они перпендикулярны (ортогональны) линиям напряженности. Следовательно, зная одно, можно изобразить и другое.
Пример: точечный заряд, пара разноименных, пара одноименных.
Для проводников в электростатике эквипотенциальная поверхность вырождается в эквипотенциальный объём.
30
20. Примеры
E = −grad ϕ
Пример 1: Потенциал плоскости
Ex = sign(x) |
σ ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
σ |
|
|
|
x2 |
|
σ |
|
|
|
|
|
x2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
ε0 |
ϕ1 −ϕ2 |
= ∫sign(x)dx = |
sign(x) |
|
= |
|
x |
|
|
|
; |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
∂ϕ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε |
0 |
|
|
|
|
|
ε |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E = − |
|
i ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x1 |
|
|
|
|
|
|
|
x1 |
||||||
∂x |
|
ϕ1 −ϕ2 |
= |
σ ( |
|
x2 |
|
− |
|
x1 |
|
); ϕ |
|
x=0 = 0; |
ϕ1 = − |
|
|
|
σ |
|
x |
|
. |
||||||||||
−dϕ = Exdx; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε0 |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 2: Потенциал двух бесконечных разноименно заряженных плоскостей.
|
const, |
x < 0 |
Ed, |
x < 0 |
ϕ1 −ϕ2 |
|
|
|
|
= E(x2 − x1 ), 0 < x < d |
ϕ = E(d − x), 0 < x < d |
|||
|
|
x > d |
|
x > d |
|
const, |
0, |
Пример 3: Потенциал сферы.
−dϕ = Er dr;
ϕ1 −ϕ2 = ∫k
ϕ2 r2 →∞ = 0;
|
Q |
|
|
|
k |
|
, |
r ≥ R |
|
r2 |
||||
Er = |
|
|
||
|
|
r < R |
||
0, |
|
|
|
E |
= − |
∂ϕ e ; |
E |
= − |
∂ϕ |
; |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
∂r |
r |
|
r |
|
|
|
dr |
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
dr |
|
|
|
1 |
|
r2 |
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
dr = kQ |
∫r2 |
= kQ |
− |
|
|
|
= kQ |
|
− |
|
|
; (Снаружи) |
|||||
r2 |
|
|
r |
r |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
1 |
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
ϕ = k |
Q |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ = const (внутри).
31
Сшивая потенциал на границе, имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k Q , |
r > R, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ = |
|
|
r |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
, |
r < R. |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
R |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Пример 4: Поле цилиндра. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ EdS = |
|
Q |
; |
E ∫dS = |
|
Q |
; |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε |
0 |
|
ε |
0 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ES |
бок |
= Q |
; |
S |
бок |
|
= 2πrh; |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E2πrh = |
|
|
Q . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
снаружи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
внутри |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E2πrh = |
|
ρV |
|
= |
ρπr2h |
; |
|
|
|
|
|||||||||||
τ = Q ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε0 |
|
|
|
ε0 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E = |
ρ |
|
|
|
r; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
τh |
|
|
|
|
|
τ |
|
1 |
|
τ . |
2εo |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
E = |
|
|
= |
|
|
|
= |
|
Q =τh |
= ρπR2h; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
2πrε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
2πrhε0 |
|
2πε0 r |
|
|
τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
τ |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ = |
|
|
|
|
E = |
|
|
r; |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
πR2 |
|
|
2πε0 R2 |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Таким образом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
1 |
τ = |
2k τ , r > R, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
2πε0 |
|
|
r |
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Eцилиндра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
= |
1 |
|
|
|
τ |
|
|
|
τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
r = 2k |
r, r < R. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
2πε0 |
|
|
R |
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
32