- •Магнит өрісі
- •1.2 Магнит өрісінің тоғы бар өткізгіштерге әсері. Ампер заңы. Параллель токтардың әсерлесуі.
- •1.3 Қозғалыстағы зарядқа магнит өрісінің әсері. Лоренц күші
- •1.4 Холл эффектісі
- •1.5 Вакуумдағы магнит өрісі үшін векторының циркуляциясы. Толық ток заңы
- •1.6 Магнит индукциясы векторының ағыны. Магнит өрісі үшін Гаусс теоремасы
- •1.7 Магнит өрісінде тогы бар өткізгішті орын ауыстырғанда атқарылатын жұмыс
- •Заттардағы магнит өрісі
- •2.1 Электрондар мен атомдардың магнит моменттері
- •2.2 Магниттелу. Заттағы магнит өрісі
- •Ферромагнетиктер
- •2.3 Заттағы магнит өрісі үшін толық ток заңы
- •2.4 Электромагниттік индукция құбылысы (Фарадей заңы). Ленц ережесі
- •2.5 Өздік индукция құбылысы
- •2.6 Магнит өрісінің энергиясы және оның көлемдік тығыздығы
- •Максвелдің теңдеулер жүйесі. Электромагниттік тербелістер
- •3.1 Максвелдің бірінші теңдеуі
- •3.2 Максвелдің екінші теңдеуі
- •3.3 Максвелл теңдеулерінің толық жүйесі
- •3.4 Энергия ағынының тығыздығы. Умов-Пойнтинг векторы
- •Бұл екі теңдеуден толқын жылдамдығының
- •3.5 Электромагниттік өріс үшін толқындық теңдеу
- •Электромагниттік тербелістер
- •3.6 Тербелмелі контур. Актив кедергісі жоқ контурдағы еркін тербеліс
- •3.5 Еркін өшетін тербелістер
- •3.6 Еріксіз электр тербелістері
- •3.7 Айнымалы электр тогы
- •Жарық толқындарының қасиеттері
- •4.3 Жарықтың электромагниттік табиғаты
- •Геометриялық оптика
- •4.1 Жарықтың шағылу және сыну заңдары
- •4.2 Фотометрлік шамалар және олардың өлшем бірліктері
- •5.1 Жарық толқындарының интерференциясы
- •5.2 Когеренттілік. Уақыт және кеңістік бойынша когеренттілік
- •5.3 Жұқа жазық пластинкадағы жарықтың шағылу және өту кезіндегі интерференциясы
- •Жарықтың дифракциясы
- •6.1 Гюйгенс-Френель принципі
- •6.2 Френель зоналары
- •6.3 Қарапайым бөгеттерден алынған Френель дифракциясы
- •6.4 Бір саңылаудан алынатын Фраунгофер дифракциясы
- •6.5 Екі саңылаудан(дифракциялық тордан) алынатын жарық дифракциясы
- •6.6 Дифракциялық тор
- •6.7 Дифракциялық тор - спектрлік аспап
- •Заттағы электромагниттік толқындар
- •7.1 Жарық дисперсиясы
- •7.2 Жарық дисперсиясының электрондық теориясы
- •7.3 Жарықтың жұтылуы
- •7.4 Поляризацияланған және поляризацияланбаған жарық. Малюс заңы
- •7.5 Жарықтың шағылу мен сыну кезіндегі поляризациясы. Брюстер заңы
- •7.6 Жарықтың қосарлана сынуы
- •7.7 Жарықтың жасанды қосарлана сынуы
- •7.8 Поляризация жазықтығының бұрылуы
- •Жылулық сәуле шығару
- •8.1 Абсолют қара дененің (ақд) сәуле шығару мәселелері. Кванттық гипотеза және Планк өрнегі
- •8.2 Фотоэффект құбылысы
- •8.3 Комптон эффекті
- •Кванттық теорияның басты идеяларын тәжірибе жүзінде негіздеу
- •9.1 Атомдардың сызықтық спектрлері. Бор постулаттары. Франк және Герц тәжірибелері. Сәйкестік принципі.
- •Кіші өлшемді жүйелер физикасы – нанотехнологияның іргелі негізі.
- •Шредингердің жалпы және стационар теңдеулері. Бір өлшемді потенциалдық шұңқырдағы бөлшек. Бөлшектің потенциалдық тосқауыл арқылы өтуі (Туннелдік эффект)
- •Атом ядросы
- •13.1 Атом ядросының құрамы және заряды. Ядроның зарядтық және массалық саны. Ядро радиусы
- •13.2 Ядроның радиусы мен тығыздығы
- •13.3 Ядролық күштер
- •13.4 Ядро моделі
- •13.5 Байланыс энергиясы. Масса ақауы
- •13.6 Радиоактивті сәулелену (сәуле шығару ) және оның түрлері
- •13.7 Радиоактивті ыдырау заңы
- •13.8 Ығысу ережесі
- •13.9 Ядролық реакция
- •14.1 Ядроның бөліну реакциясы
- •14.2 Бөлінудің тізбекті реакциясы
- •14.3 Атом ядроларының синтез реакциясы
- •14.6 Гамма-сәулеленуі және оның қасиеттері
- •Элементар бөлшектер
3.2 Максвелдің екінші теңдеуі
(3.4) өрнегін және де көптеген тәжірибе көрсеткіштерін талдай отырып, Максвелл кері құбылыстың болуы ықтимал деген қорытындыға келді. Яғни, оның болжауынша, айнымалы электр өрісінің күш сызықтары тұйықталған магнит өрісін туғызуға тиіс. Максвелдің бұл болжамының дұрыстығына төмендегідей тәжірибе арқылы көз жеткізуге болады. Құрамында конденсаторы бар айнымалы ток тізбегін қарастырайық. Тығыздығы өткізгіштік ток тізбек бөліктерінде магнит өрісін туғызады.Бұл тізбекте қозғалыстағы зарядтардан пайда болған өткізгіштік ток жалғаушы сымдардан жүреді де конденсатордың астарындағы саңылауда (аралықта) ток болмайды. Бірақ, бұл уақыт мезеттерінде конденсатор зарядталып және разрядталып тұрғандықтан астарладың арасында айнымалы электр өрісі болады. Бұл өріс әрбір уақыт мезеттерінде өткізгіштердегі ток өткендегідей, әрі оған тең ток өткендей магнит өрісін тудырады. Айнымалы электр өрісі мен одан пайда болған магнит өрісінің арасындағы өзара мөлшерлік байланысты анықтау үшін Максвелл ығысу тогы деген ұғым енгізді. Токтар сияқты кеңістікте магнит өрісін тудырғандықтан айнымалы электр өрісін Максвелл ығысу тогы деп атады. Ал өткізгіштік тогы мен ығысу тогы тең болуы керек, яғни өтығ, онда олардың тығыздықтары да өзара тең болады деп алуымыз керек өтығ.
Конденсатордың астарына жақын жердегі өткізгіштік токтың тығыздығы
өт, , (3.5)
мұндағы – зарядтың беттік тығыздығы, – конденсатор астарларының ауданы. Олай болса
өт .
Электр өрісін электр ығысу векторымен сипаттауға болады. Электростатикадан конденсатордың астарындағы зарядтың беттік тығыздығыэлектр ығысуыменбайланысты екені белгілі:
осыны ескерсек, онда ығысу тогының тығыздығы
ығ. (3.6)
Дербес туынды белгісі, магнит өрісі тек электр ығысуының уақыт бойынша өзгеру жылдамдығымен анықталатынын көрсетеді. Мұндағы ығ және өт векторларының бағыттары әрқашан векторымен бағыттас болатынын көрсетуге болады, сондықтан (3.6) теңдігін векторлық түрде жазуға болады:
ығ. (3.7)
Өткізгіштік және ығысу токтарын сәйкесінше былай көрсетейік
өтөтжәне ығығ.
Магнит өрістерін есептегенде толық токты алу қажет
өтығ (өтығ)(өт +)(3.8)
енді
ығ
екенін ескеріп, мұндағы ығ – электрлік ығысу векторыныңбет арқылы өтетін элементар ағыны, онда:
ығ. (3.9)
Ығысу тогы және толық ток түсінігі айнымалы ток тізбегінің әрқашанда тұйық екендігін айқындайды: өткізгішітік ток өткізгіштің ұштарында үзіліп қалады, ал диэлектриктерде және вакуумда өткізгіштердің ұштарын ығысу тогы өткізгіштік тогын жалғайды. Егер толық токты мына түрде жазсақ:
өт ығ =(өтығ), (3.10)
онда магнит өрісі кернеулігінің циркуляциясы туралы теореманы былай жазамыз:
өт ығ өт + (3.11)
немесе өткізгіштік тогының және ығысу тоғының тығыздығы арқылы векторлық түрде төмендегідей көрсетуге болады:
(өтығ ). (3.12)
Бұл Максвелдің екінші теңдеуі электр өрісінің қандай өзгерісі болмасын, ол құйынды магнит өрісін тудыратынын тағайындайды. Өткізгіштік тогы жоқ болғанда немесе бұл токты ескермеуге болатын кезде (мысалға кондесатордың астарларының арасында) толық ток заңын былай жазуға болады
ығ .