книги из ГПНТБ / Вершинин П.П. Применение синхронных электроприводов в металлургии
.pdfИз выражения активной мощности (1-21) можно оп ределить э. д. с. возбуждения Ef
PjXd |
ЧЛ Ы ~ ХЛ cos 9, |
d-23) |
£ f = 3UCsin 0 |
Xq |
|
Векторная диаграмма с учетом насыщения магнитной системы (диаграмма Потье)
На практике для определения э. д. с. Ef, силы тока
возбуждения, а также угла 0 в заданном режиме нагруз ки машины строят векторные диаграммы с учетом насы-
Рис. 8. Построение треугольника ко роткого замыкания
щения магнитной цепи (диаграммы Потье). Для построе ния диаграммы должны быть известны параметры га и ха обмотки статора и характеристики холостого хода и короткого замыкания двигателя (расчетные либо сня тые опытным путем).
Построение диаграммы (рис. 7) неявнополюсного двигателя выполняют в следующем порядке. К началу вектора фазного напряжения Uc под углом ф , соответст
вующим заданному коэффициенту мощности cos ф, при страивают вектор фазного тока /. К концу вектора на пряжения прибавляют отрицательные значения векторов активной составляющей падения напряжения в обмотке якоря 1га и индуктивной 1ха, обусловленной потоком рассеяния. Геометрически вычитая построенные векторы, получают вектор Е0— э. д. с., соответствующей н. с. в за зоре F0. Вектор Е0 переносят на ось ординат и по харак
30
теристике холостого хода находят соответствующую ве личину н. с. F0. К концу вектора F0 под углом cpi при
бавляют отрицательное значение вектора н.с. обмотки возбуждения, эквивалентной н. с. обмотки якоря Faf— kaFа-
Величину Faf находят графически построением тре угольника короткого замыкания (т. к. з.). На рис. 8 при ведены характеристики холостого хода и короткого за мыкания. Отложив на характеристике холостого хода напряжение Ixa = Fca, находят две вершины т. к. з. А и В. Отложив номинальную силу тока двигателя / н на характеристике короткого замыкания, находят третью вершину С т. к. з. Катет НС т. к. з. равен,искомой величи не Faf. Сложив геометрически векторы F0 и Faf, находят вектор Ff, а затем, откладывая его на оси абсцисс, по характеристике холостого хода находят С/. Проведя ду гу радиусом Ef, и продолжив вектор 1хс до пересечения с ней, находят угол 0.
При заданных Uc, I и ср по диаграмме можно опреде лить силу тока возбуждения
Wf
Аналогично строят диаграмму для явнополюсных синхронных двигателей.
Система относительных единиц
Для сравнения характеристик синхронных двигателей различной мощности и конструктивного исполнения ши роко применяют систему измерения величин и парамет ров не в физических единицах, а в относительных. Для этого все величины, характеризующие двигатель, выра жают в долях соответствующей базисной (единичной) величины. •
В качестве базисных величин принимают действую щие значения номинальной силы фазного тока h = / н, номинального фазного напряжения £ /е= £/Нф и номи
нальной полной |
мощности машины S 6 = S B= 3 U ^ I a, а |
также полное |
сопротивление фазы статора 2б = г н= |
= t/б//б, номинальную скорость вращения п&=пя и соот ветствующую ей угловую скорость ротора ы б=2япн. Кроме того, за единицу принимается угол, равный одно му радиану, и время, в течение которого фаза тока ина-
31
пряжения при номинальной частоте изменяется на один электрический радиан.
Таким образом, параметры статора в относительных единицах равны
/* = - f ; £/, = f |
; 5 , = f |
; г* = - f . |
(1-24) |
|
1б |
ь'б |
об |
гб |
|
Базисные величины для обмотки возбуждения нахо дятся делением базисных величин статора на соответст вующие коэффициенты приведения параметров ротора к обмотке статора.
Силы токов, напряжения и сопротивления роторной цепи должны быть приведены к соответствующим величи нам обмотки статора. Условием приведения является ра венство потерь в приведенной и реальной обмотках рото ра. Приведенная сила тока ротора I'f равна амплитуде
силы тока в фазах статора, который образует такую же основную гармоническую намагничивающей силы в за зоре, как и роторный ток
где nijf — коэффициент приведения тока.
Приведенное сопротивление ротора равно сопротив лению фаз обмотки статора, при котором приведенный ток выделяет во всех фазах обмотки статора такую же мощность, как и в цепи ротора
где mrf — коэффициент приведения сопротивлений. Коэффициенты приведения обмотки возбуждения оп
ределяются по формулам:
тИ ~ |
2n(2nw f).kf |
(1-25) |
|
4т1 Wi kwоси kd |
|||
где |
kf — коэффициент формы поля |
обмотки возбуж |
|
|
|
дения; |
|
|
kd— коэффициент формы поля по продольной оси; |
||
т |
_ |
( щ к д , оси \ 2 (4kd |
d-26) |
|
|
2 \ 2pwf ) yriftf |
|
|
|
|
|
|
— ttijf mZf. |
(1-27) |
Если известны характеристики синхронного двигате ля и каталожные данные его, то коэффициент приведе-
32
Нйя обмотки возбуждения удобно определять по фор мулам:
т |
(1-28) |
if |
|
т |
УОКЗ |
с / /. 1,х |
(1-29) |
'Z f |
3 |
\ А, / ’ |
|
|
|
где с— коэффициент искривления характеристики хо лостого хода при силе тока возбуждения 7/н;
/f*— сила тока возбуждения, соответствующаяно минальному напряжению при холостом ходе;
ОКЗ— отношение короткого замыкания. Базисные величины для обмотки возбуждения:
/б? = |
16 . |
|
1 |
|
|
U 6f = |
■_бб_ |
(1-30) |
|
mC/f |
|
Z 6f =
m2f
Параметры ротора в относительных единицах равны:
I - If ■
и |
,4l - |
(1-31) |
|
u6f’ |
|
Z%f = |
— и т.д. |
|
Уравнения равновесия напряжений синхронных дви гателей могут быть записаны в относительных единицах. Например, уравнение явнополюсного двигателя
г/.с
где 77*
■£*f + jX*dKd + ix*qi *q + |
Г*a-/*, |
|||||
_, p _ Ef |
j |
__ _7d. j |
_ |
7? . |
||
|
’ ■L'*f |
£ l |
-7 |
= Ja |
i |
|
t/H |
c |
>1 *d |
, |
|
||
|
Ея |
’ |
7H |
' |
|
(1-32)
r i 7H
3—1081 |
33 |
По уравнению (1-32) можно построить векторную ди аграмму напряжений и токов в относительных единицах.
Генераторный режим синхронного двигателя
Синхронные двигатели, как и машины постоянного тока, обладают свойством обратимости, т. е. могут рабо тать как в двигательном, так и в генераторном режиме,
Рис. 9. Упрощенные векторные диаграммы синхронного двигателя:
а — двигательный режим; б — режим синхронного компенсатора; в — генератор-, ный режим (С/д—напряжение двигателя; U r — напряжение генератора)
отдавая энергию в сеть. Для приводов реверсивных про катных станов двигательный и генераторный режимы являются нормальными.
На рис. 9 приведены упрощенные векторные диаграм мы неявнополюсного двигателя при постоянном токе возбуждения.
Из рассмотрения диаграмм следует, что перевод ма шины из двигательного режима в генераторный связан с изменением внутреннего угла 0, который в режиме иде
ального холостого хода меняет свой знак. Если в двига тельном режиме ведущим был результирующий магнит ный поток и соответствующая и. с. в воздушном зазоре
34
Fо, а ведомым — магнитный поток и н. с. возбуждения Ff, то в генераторном режиме, наоборот, ведущим стано вится поток ротора, а ведомым — результирующий по ток. Независимо от режима работы (двигательный или генераторный) в перевозбужденном состоянйи синхрон ная машина всегда отдает в сеть реактивную мощность. Анализ векторных диаграмм показывает, что смена ре жимов работы двигательного и генераторного сопровож дается значительными колебаниями напряжения на за жимах машины.
Кратность максимального момента (статическая перегружаемость) синхронного двигателя
Активная мощность, потребляемая синхронным дви гателем из сети и определяемая по уравнению (1-2 1 ),
называется электрической. Мощность, передаваемая ро тору двигателя, называется электромагнитной Рэм- Она равна электрической за вычетом электрических потерь в обмотках Рэ и потерь в стали Рм
Рш = Р г - Р э ~ Р ы. |
(1-33) |
Потери электрические и магнитные в крупных син хронных двигателях незначительны по сравнению с электромагнитной мощностью (не превышают 1 —2 %),
поэтому при анализе устойчивости машины ими можно пренебречь.
Для явнополюсного двигателя с учетом выражения
( 1- 21)
п |
3UcEr |
. „ |
зи : |
-------) sin 2 0, |
|
р»м= —— sm е |
|
||||
|
х й |
|
|
Xd |
|
а электромагнитный (вращающий) момент |
|||||
м = Ь- _ Sk.£lsm 0 + ?a±l± — L sin 2 9, (1-34). |
|||||
|
Й |
fi xd |
|
2Q 'x Q |
Xd , |
где |
Q= 2 nf — синхронная |
угловая |
скорость вращения |
||
|
|
двигателя, рад/с. |
|
||
В |
неявнополюсном двигателе xd. |
bq, тогда |
|||
М = 3Uc Ef |
sin 0, |
|
|
(1-35) |
|
|
S2xd |
|
|
|
|
Э* |
35 |
На рис. 10 в соответствии с выражением (1-35) по строены угловые характеристики M=f ( Q) . Устойчивая работа двигателя будет обеспечена в том случае, если рабочая точка, соответствующая моменту сопротивления Мcl, находится на восходящей ветви характеристики M — для которой справедливо выражение
dMj . q
dQ
Рис. 10. Угловые характеристики синхронного двигателя
Максимальный вращающий момент (предельный по статической устойчивости) согласно уравнению (1-35)
Мтах= |
^ |
- , |
(1-36) |
|
|
Qxd |
|
||
кратность максимального момента |
||||
Мтах |
|
(1-37) |
||
км = |
М н |
‘ |
||
|
||||
Максимальный момент |
явнополюсного двигателя |
|||
max согласно выражению |
(1-34) и данным рис. 10 на |
8—1 0 % выше максимального момента неявнополюсного
момента, что обусловлено дополнительной составляющей
момента Мя. Критический угол 0, соответствующий мак симальному моменту, уменьшается до 70—75°.
Из выражения (1-34) следует, что максимальный вращающий момент двигателя зависит от напряжения сети и э. д. с. возбуждения, а следовательно, от силы тока возбуждения. Для определения минимальной силы тока возбуждения, обеспечивающего устойчивую работу дви гателя в заданном режиме нагрузки, исследуем функцию Ef— }(Q) .(1-23) на минимум. Для этого возьмем произ водную dEf/dQ и приравняем ее нулю. После несложных алгебраических преобразований получим
— P1xd xqcos 0-f ЗДс (Xd— xq) sin3 6 = 0. |
(1-38) |
Решив уравнение (1-38) относительно 0 -и подставив его в (1-23), найдем минимальное значение Ef, а затем по характеристике холостого хода — минимальную силу тока возбуждения.
Если э. д. с. Ef, найденная по уравнению (1-23), ока жется отрицательной, то это означает, что двигатель при данной нагрузке может работать без возбуждения под действием реактивного (дополнительного) момента Мд.
Максимальный момент сопротивления, с которым двигатель может работать без возбуждения, находят по выражению
М сопр < |
W l ( x d ~ x q) |
(1-39) |
|
|
2Q xd xq |
Характеристики синхронных двигателей
Зависимость э.д. с. фазы обмотки статора Ef от силы тока возбуждения If определяется характеристикой хо лостого хода. Так как э.д. с. пропорциональна Ф/, то ха рактеристика холостого хода идентична характеристике намагничивания магнитной системы машины. Характе ристики холостого хода обычно строят в относительных единицах. Причем в качестве базисной силы тока воз буждения принимается не сила тока /б/, найденная по выражению (1-30), а сила тока возбуждения //х, соответ ствующая по характеристике холостого хода номиналь ному напряжению. Сила тока возбуждения и н.с. об мотки возбуждения в относительных единицах равны
7/ _ |
wt h |
_ Ff |
(1-40) |
|
Ifx |
Wflfx |
Ffx |
||
|
37
Электродвижущая сила обмотки статора в относи тельных единицах
При таком построении характеристики холостого хо да различных двигателей пересекаются в общей точке, что дает возможность сравнивать степень насыщения магнитопроводов машин и строить усредненную (нор мальную) характеристику холостого хода всех двигате лей. Характеристика короткого замыкания синхронного двигателя, представляющая собой зависимость устано вившейся силы тока короткого замыкания / к от силы тока возбуждения при n= con st (см. рис. 8), выражает
ся прямой линией, выходящей из начала координат. Отношение короткого замыкания (ОКЗ) равно силе
тока установившегося короткого замыкания в относи тельных единицах при силе тока возбуждения, соответ ствующей номинальному напряжению по характеристи ке холостого хода, т. е. /,f = 1
ОКЗ = |
= LlL=lL2 } |
(M l) |
|
где E*fX— э. д. с., которая берется |
по продолжению не |
||
|
насыщенного участка характеристики холо |
||
|
стого хода |
при номинальной силе тока воз |
|
|
буждения, относительные единицы. |
||
ОКЗ характеризует влияние реакции якоря на воз |
|||
буждение |
двигателя. |
Двигатели с малым ОКЗ более |
экономичны, однако вызывают большие колебания на пряжения при ударной нагрузке; они менее устойчивы при посадках напряжения в питающей сети. Обычно для
неявнополюсных двигателей |
О К З < 1, |
для явнополюс |
ных относительно быстроходных О К З » |
1 и для явнопо |
|
люсных тихоходных ОКЗ > 1 . |
|
|
П-образной характеристикой синхронного двигателя называется зависимость / = f ( // ) при (7=const, Р — ==const (рис. 11). Она строится на основании упрощен ной векторной диаграммы и может быть снята экспери
ментально. |
На рис. 11 |
показаны также графики |
cos ф = /(Д ) |
при Д = const, |
U -образные характеристики, |
снятые опытным путем, обычно несколько отличаются от расчетных вследствие насыщения магнитной системы и увеличения силы тока возбуждения с ростом нагрузки. Если соединить между собой точки, соответствующие
38
cos cp= 1 при различных режимах нагрузки, то получим
регулировочную характеристику двигателя.
Рабочие характеристики синхронного двигателя включают в себя зависимость мощности Р\, потребляе мой из сети, силы тока статора /, коэффициента полез ного действия ц и коэффициента мощности cos ф от мощ-
|
/ — соэф при |
опережающей |
Рис. 11. U-образные характеристики син |
токе; 2 — cos |
<р при отстаю |
хронного двигателя |
щем токе |
|
|
|
ности на валу Р2 при постоянном напряжении питающей сети Uc, частоте тока f и постоянной силе тока возбуж дения, соответствующей соэф= 1 в режиме холостого хода (рис. 1 2 ).
Практический интерес представляют рабочие харак теристики, снятые при номинальной силе тока возбужде ния IfH. При номинальной нагрузке Р2н сила тока стато ра к. п. д. и cos ф будут номинальными. Характеристики Pi — f(P2) и т]==:f (Р2 ) практически остаются без измене
ния. Кривая / = f ( / 52) становится более пологой, что объ ясняется возрастанием реактивной составляющей 'тока статора при снижении нагрузки на валу. Кривая совф = = f ( P 2) получает вид, показанный на рис. 12 штриховой линией.
Компенсирующая способность синхронных двигателей
Под компенсирующей способностью синхронных двигателей понимают отношение реактивной мощности, выдаваемой синхронным двигателем в электрическую сеть, к его полной мощности
<7 = # - . |
(1-42) |
«И |
|
39