книги из ГПНТБ / Аналоговые запоминающие и адаптивные элементы
..pdft-З. |
АЗЭ и АЭ |
на разветвленных магнитных |
сердечниках |
|
а) |
Принцип |
работы |
трансфлюксора |
|
Вотличие от обычных тороидальных сердечников, в которых
магнитопровод является общим как для цепей записи, так и для считывания, в трансфлюксорах, относящихся к так назы ваемым разветвленным сердечникам с магнитно-развязанными контурами, отсутствует непосредственная магнитная связь меж ду обмотками записи и выходными обмотками [Л. 66]. Указанное
обстоятельство |
позволяет |
создать |
на базе трансфлюксора |
АЗЭ |
||||
и АЭ с неразрушающим |
считыванием. |
|
|
|
|
|||
Впервые трансфлюксор был |
предложен Райхманом |
и |
Ло |
|||||
[Л. 54, 55], и с тех пор он стал |
объектом |
многочисленных |
иссле |
|||||
дований по АЗЭ и АЭ, использующих |
принцип его |
работы |
||||||
[Л. 5, 54—73]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Простейший |
двухотверстный |
трансфлюксор |
изображен |
на |
||||
рис. 1-21,а. Для правильного |
функционирования |
сечения |
трех |
|||||
его перемычек должны удовлетворять условию |
|
|
|
|||||
S2 = S 3 = A . |
|
|
|
|
|
( м э ) |
Предположим, что материал трансфлюксора обладает идеальной прямоугольной петлей гистерезиса. В исходном состоянии транс флюксора, называемом заблокированным, все три стержня на сыщены, как это показано на рис. 1-21,6, и потоки стержней равны
Ф 2 |
= BrS2 = Ф3 = Br S, |
=Щ.=Ёф-, |
(1-20) |
где Вт — остаточная |
индукция насыщения. |
|
|
|
Ток, протекающий через обмотку возбуждения, удовлетворя |
||
ет |
соотношению |
|
|
L u H c ^ . I B 0 3 5 W B O : i Q ^ : L i H c , |
(1-21) |
||
где L \ и LJX — минимальная и максимальная |
длина путей пере- |
магничивания вокруг обоих отверстий сразу и одного малого отверстия соответственно.
Несмотря на то что м. д. с. обмотки возбуждения потенциаль но может перемагнитить весь объем вокруг малого отверстия,
этого не происходит, так как вследствие непрерывности |
магнит |
ного потока выполняется равенство |
|
Ф1 = Ф^ + Фз, |
(1-22) |
61
а изменить поток Ф1 м. д. с. возбуж дения не может (положительные на правления потоков выбраны в соот ветствии со стрелками на рис. 1-21,6). По условию (1-19) единстственное возможное состояние пере мычек 2 и 3 описывается соотноше ниями (1-20) и, таким образом, изменение потока вокруг малого от верстия
А Ф 2 = А Ф 3 = 0 . |
|
|
(1-23) |
||
Пусть теперь |
каким-либо способом |
||||
в |
перемычке |
1 |
установлен |
поток |
|
© i < O i r = 5 r Si . |
Тогда возможно |
но |
|||
вое состояние |
в |
перемычках |
2 |
и 3, |
|
например |
|
|
|
|
|
<b2 |
= BrS2, |
03=BrSs—(Oir—Oi). |
|
||
|
|
|
|
(1-24) |
|
Легко видеть, |
что при этом |
выпол |
няется условие (1-22). Теперь при приложении тока возбуждения часть объема вокруг малого отверстия на чнет перемагничиваться и перемыч ки 2 и 3 могут перейти в другое крайнее состояние:
0 2 = B r S 2 — ( Ф ' 1 г — Ф 0 , <£>3 = BrS3.
(1-25)
Таким образом, изменение потока вокруг малого отверстия по модулю
|АФ2 | = | Д Ф з |=Ф1г — ( D i . |
(1-26) |
Наибольшее значение |АФ2 | и |ДФ3 | получается при Ф1 = 0. Крайние слу чаи распределения потоков по стерж ням при Ф1 = 0 показаны на рис. 1-21,в и г. При изменении полярно сти, как легко видеть, |ДФ2 | и |АФз| вновь начнут уменьшаться и, таким образом, можно написать:
|АФ2 | = | А Ф з | = Ф 1 г — |<Di|. |
(1-27) |
Рис. 1-21. Дву хот верстный трансфлюксор (к прин ципу работы).
62
,|ДФз|
|
- Ф | Г |
|
Ф | г |
Рис. 1-22. Зависимость |
по |
||
тока |
перемагничивания |
||
в |
магнитопроводе |
считывания |
|
от |
потока записи. |
|
Рис. |
1-23. |
Двухотверстный |
|
трансфлюксор. |
|
|
|
а—<с |
не полностью |
насыщающими |
|
ся зонами; б — с |
полностью |
||
насыщающимся |
магнито- |
||
проводом. |
|
|
График |
зависимости |
| ДФ 2 ] |
и |
|АФз[ |
||
от |
Ф 4 | |
изображен |
на |
рис. |
1-22. |
|
Указанный график является |
идеаль |
|||||
ным, |
в |
действительности |
же |
мини |
||
мальные |
значения |
| АФ2 1 |
|
н |
|ДФ3 | |
всегда отличны от нуля. Это проис ходит по ряду причин: отклонение формы петли гистерезиса от идеаль ной, нарушение геометрических со отношений (1-19), вызванное неточ
ностью при |
изготовлении, |
наличие |
||||
зон, |
которые |
не |
могут |
насыщаться |
||
(рис. 1-23,а). |
|
|
|
|
||
|
Качество |
трансфлюксора с точ |
||||
ки |
зрения неразрушающего |
считы |
||||
вания |
характеризуется |
отноше |
||||
нием |
|
|
|
|
|
|
Q |
= |
ДФ, |
|
|
|
(1-28) |
называемым |
добротностью |
транс |
||||
флюксора. |
|
|
|
|
||
|
Добротность можно повысить пу |
|||||
тем |
правильного |
выбора |
геометрии |
сердечника, удаления лишнего фер ромагнитного материала (рис. 1-23,6) и увеличения отношения диа метров большего и меньшего отвер стий. Например, увеличение этого отношения в 3 раза вызывает возра стание добротности примерно в б раз [Л. 70].
Простейший двухотвертстный сердечник обладает очевидным не достатком: зависимость изменения потока вокруг малого отверстия от потока в перемычке / немонотонна
(рис. |
1-22). Расщепление перемыч |
||
ки / |
на две |
равные |
части / ' и / " |
(рис. |
1-24) позволяет |
избежать это |
|
го недостатка. |
Действительно,пусть, |
как показано на рис. 1-24,а, транс флюксор с помощью обмотки к?бл заблокирован. Как и в случае двух-
63
отверстного трансфлюксора, измене ния потока вокруг отверстия счи тывания не происходит. Если теперь начать перемагничивать трансфлюксор с помощью обмотки о^зап, разме щенной на перемычке /', то поток Ф 4 начнет уменьшаться, достигнет нуля и дальше меняться не будет (рис. 1-24,6). Действительно, изменить по лярность потока посредством обмот ки п^зап нельзя, так как разветвлен ный сердечник перемагничивается преимущественно по замкнутому контуру с наименьшей длиной вне зависимости от параметров переклю чающего импульса [Л. 5, 66]. Таким
образом, при любых |
токах в обмот |
||
ке |
дазап поток Ф 4 |
меняется |
лишь |
в |
пределах от Фьдо нуля, причем |
||
изменение это носит |
однонаправлен |
||
ный характер. Если |
к обмотке |
ш з а п |
приложить импульс обратной поляр ности, то перемагничивание произой дет лишь по кратчейшему пути, т. е.
вокруг |
левого малого |
отверстия, |
а поток |
Ф1 останется |
неизменным. |
Если же необходимо |
посредством |
*возб
Рис. |
1-24. |
Трехотверстный |
|
трансфлюксор. |
|
||
а — перемычка 1 — |
насыщена |
||
(Ф1=Ф1в)\ |
б —поток |
в перемычке 1 |
|
равен |
нулю |
( Ф г = 0 ) . |
|
импульса записи изменить направление перемагничивания в пе ремычке /, то применяется специальная обмотка смещения, удер живающая перемычку / " всегда в насыщенном состоянии (рис. 1-25). Как и ранее поток Ф1 меняется лишь в пределах от Ф1г до нуля, но направление перемагничивания может быть любым в за висимости от полярности тока в обмотке w3&n-
б) |
Методы записи |
информации |
в |
трансфлюксор |
|
|
Как следует из |
предыдущего |
|
пункта, |
запись |
информации |
|
в |
трансфлюксоры |
сводится к |
установке |
потока |
Ф ь соответст |
вующего определенному значению АФз в магнитопроводе счи тывания. При этом можно использовать те же методы записи, что и в случае тороидальных сердечников (§ 1-1 и 1-2) с сохра нением достоинств и недостатков этих методов. Однако следует отметить и ряд особенностей записи в разветвленные сердечники.
1. При записи непрерывным током, как отмечалось в § 1-1,а, для улучшения линейности характеристик записи удобно исполь-
64
возб
*зап
Рис. 1-25. Трехотверстый трансфлюксор с обмот кой смещения.
Рис. |
1-26. |
К |
уравнениям |
дина |
|
мики |
|
перемагничивания |
|
||
трансфлюксора |
(к |
определе |
|||
нию |
длин |
расчетных |
участков |
||
трансформатора). |
|
|
о
зовать сердечники с большим отно шением внешнего к внутреннему диаметру. Для трансфлюксоров же эти размеры не могут быть произ вольно изменены без учета их влия ния на добротность (имеются в виду диаметры большого отверстия).
2. Динамика перемагничивания многоотверстых сердечников значи тельно сложнее, чем в случае торои дальных сердечников, особенно при частичном перемагничивании, и пока не существует общей теории, описы вающей поведение трансфлюксоров в различных режимах записи и для различной геометрии сердечников [Л. 62, 66]. Поэтому роль экспери ментальных характеристик в случае многоотверстых сердечников значи тельно больше, чем для тороидаль ных.
Однако в ряде случаев можно со здать простейшую качественную мо дель перемагничивания трансфлюксора. Возьмем двухотверстый транс флюксор и разобьем его на три части, как это показано на рис. 1-26.
К каждой из этих частей применимо уравнение динамики пере магничивания (1-3), как к тороидальному сердечнику:
dt = Я . ( Ф , ) ( Л - Л „ ) ;
(1-29)
ЙФ3
dt ^ . ( Ф . ) ( Л - ^ о . ) -
Полную систему уравнений получим, используя соотношения (1-29) совместно с уравнениями Кирхгофа для магнитных цепей:
* i |
^ 2 Т |
H T
- J I — I -Г7-,
(1-30)
Fi = / з а Л а и - Fz; |
F2 = |
F t . |
5—382
65
Между параметрами различных пе ремычек в первом приближении можно установить следующие соот ношения:
|
" " S . Z . , |
^ймако |
|
^змако |
(1-31) |
|
|
£» = |
L2 ' |
Рог |
|
Рог |
I T ' |
Fo* |
где индекс «макс» означает макси мальное значение магнитного сопро тивления при изменении потока во всем диапазоне от — Ф г до + Ф Г .
Напомним (см. § 1-1,в), что при частичном перемагничивании как R, так и Fo в сильной мере зависят от предыстории намагничивания. Элек трический аналог модели перемагничивания, соответствующий урав нениям (1-29) и (1-30), изображен на рис. 1-27.
3. Если ограничить при записи диапазон изменения потока Ф1 от Ф 1 Г до нуля, то можно исключить не однозначность зависимости |АФз| от Ф1 без использования третьего от верстия в сердечнике. Достигнуть этой цели принципиально можно тремя способами: 1) ограничением тока записи; 2) контролем за изме нением потока; 3) использованием компенсационных обмоток.
Первый способ. Рассмотрим гра фик зависимости потока Ф1ОТ м.д. с. записи /запйУзап предварительно за блокированного сердечника (для простоты, предположим пока, что петля гистерезиса является идеаль но прямоугольной). Обозначим дли-
+
- F 0 j
Рис. 1-27. Электрический аналог трансфлюксора.
а)
|
«1 |
|
|
|
|
|
|
|
L |
1зап *зап |
|
||
|
[ |
1 |
\ |
F |
|
|
|
'1*ф з1 |
|
-IV |
V |
|
|
|
|
м^ ^зап "зап |
||||
|
|
6) |
|
|
|
|
Рис. 1-28. К |
записи |
|
непрерыв |
|||
ным током. |
|
|
|
|
|
|
а —• к |
определению |
длин |
участков |
|||
сердечников; |
б — поток |
в |
пере |
|||
мычке |
/ — Ф | и |
|
зависимость |
|||
абсолютного |
значения |
|
изменения |
|||
потока |
вокруг |
малого |
отверстия |
|||
| Д Ф 3 | |
от м. д. |
с. |
записи. |
66
ны границ участков |
сердечника |
li, k, |
/3, k, как это показано |
на |
||||||
рис. 1-28,а. График |
зависимости |
Ф\ от /зап^зап |
имеет |
пять |
ха |
|||||
рактерных участков |
(рис. 1-28,6): участок /, когда м. д. с. запи |
|||||||||
си недостаточна для изменения потока tDi(/3 an^3an<^i#c ) |
в пе |
|||||||||
ремычке I, участок //, когда начинает и затем полностью пере- |
||||||||||
магничизается |
перемычка 2 |
( ^ Я с ^ / з а п а У з а п ^ г Я с ) , участок |
III, |
|||||||
когда |
перемычка 2 |
уже перемагничена, а перемычка |
3 еще не |
|||||||
начала |
перемагничиваться, |
при этом |
Ф1 = 0 = |
с о п 5 т ( / 2 # с ^ / 3 а п Х |
||||||
Х с е > з а п ^ / з Я с ) , |
участок IV, |
когда начинает и |
затем |
полностью |
||||||
перемагничивается |
перемычка ^ ( / з Я с ^ / з а п ^ з а п ^ ^ Я с ) , |
при этом |
||||||||
Ф1 меняет полярность, участок V — полная переблокировка |
сер |
дечника, все перемычки насыщены в направлении, противопо
ложном исходному ( / 3 а п Д О з а п ^ 4 # с ) - В соответствии |
с графиком |
||
зависимости Ф 4 |
от / з а п ^ з а п на рис. 1-28,6 изображен |
график за |
|
висимости |
[АФ |
3 1 от /запИ'зап - Из этого графика видно, что если |
|
ограничить |
ток записи такой величиной, что |
hHс^/запШзап^ |
^ / з # с , то можно исключить падающий участок на характеристи
ке. Однако практически эта возможность осложняется |
рядом |
||||||
обстоятельств. Во-первых, отношение k/k |
близко к единице, так |
||||||
как диаметр большого отверстия много больше диаметра |
малого |
||||||
отверстия, |
что сужает допустимый |
диапазон токов; во-вторых, |
|||||
сердечники |
имеют значительный |
разброс по Нс и требуется |
|||||
индивидуальная |
настройка для данного экземпляра |
трансфлюк- |
|||||
сора; в-третьих, |
неидеальность |
петли гистерезиса |
накладывает |
||||
дополнительное |
ограничение, |
а |
именно |
^Ясэ ^ / з а п ^ з а п ^ / з Я т , |
где Я т — поле трогания, a Hcs — напряженность поля насыще ния.
Второй способ. Пусть сердечник предварительно заблокиро ван, тогда Ф1 = Ф1Г . Если запись производится импульсами фик сированной вольт-секундной площади, то, как показано в § 1-1,6, можно достаточно точно управлять величиной приращения по тока Д Ф Ь Выбирая Д Ф 1 < Ф 1 г , получаем, что после записи Д Ф 1 Х ) и переблокировки не происходит. Тот же эффект дости гается и в схемах замкнутых АЗЭ (§3-1,6), в которых контро лируется выходной сигнал АЗЭ, а так как последний является функцией Ф ь то вместе с ним можно контролировать и значение потока.
Третий способ. Использование компенсационной обмотки вы звано в первую очередь проблемами не записи, а считывания, а эффект устранения падающего участка на характеристике записи является хотя и весьма полезным, но вторичным эффек том применения этой обмотки, поэтому и описание ее действия сделано ниже в § 2-5, посвященном считыванию информации
странсфлюксоров.
5 * |
67 |
В том случае, если применяются трехотверстые трансфлюксоры и процессу записи всегда предшествует блокировка сердеч ника, то необходимости в обмотке смещения нет. Если же, как, например, в замкнутых АЗЭ следящего типа или в АЭ, поток CDi приходится изменять в обе стороны от любого промежуточ ного положения, то при использовании трехотверстых сердеч ников наличие обмотки смещения обязательно.
1-4. АЗЭ на |
сердечниках |
с |
составным |
магнитопроводом |
|
||
Сходными |
по |
принципу |
работы |
с трансфлюксорами являются |
|||
элементы |
на |
составных |
сердечниках [Л. 5, |
74, 75]. Как и |
|||
в трансфлюксорах, |
в |
составных |
сердечниках |
магнитопроводы |
записи и считывания «разнесены», благодаря чему можно осу ществлять неразрушающее считывание. Для магнитопровода за писи используются магнитножесткие материалы, а для магнито
провода |
считывания — магнитномягкие. Такая комбинация по |
|||
зволяет |
избежать |
разрушения запи |
||
санной |
информации и получить |
на |
||
выходе значительные мощности да |
||||
же при невысоких частотах возбуж |
||||
дения (50—400 гц). |
Некоторые |
воз |
||
можные |
конструкции сердечников |
|||
с составным |
магнитопроводом пред |
|||
ставлены на |
рис. |
1-29. |
|
В схеме рис. 1-29,а магнитопровод записи представляет собой по стоянный магнит, выполненный в ви де разомкнутого сердечника 1, на который нанесена обмотка записи йУзап; с помощью этой обмотки про изводится запись различных уровней потока в указанный сердечник. По ле, создаваемое постоянным магни том, замыкается через магнитопровод считывания 2, на котором нахо дится обмотка считывания wC4, вклю ченная последовательно с нагрузоч ным сопротивлением / ? Н а г р и питае мая от источника переменного на пряжения. Ток через Rn&vp зависит от степени насыщения сердечника 2, последняя же определяется потоком постоянного магнита и, следова
ние. 1-29. Конфигурация сердечников на составных магнитопроводах.
68
тельно, сигналом записи. Таким образом, указанная схема рабо тает по принципу магнитных усилителей [Л. 5], однако поле управления здесь создается не обмоткой с током, а постоянным магнитом.
В схемах рис. 1-29,6 и в в отличие от предыдущей схемы на магнитопроводе считывания находятся две обмотки: обмотка считывания wC4, питаемая от источника переменного тока, и вы ходная обмотка Ш в ы х - Напряжение, наводимое в ш В ых, опреде ляется степенью насыщения сердечника 2, которая, как и в схе ме рис. 1-29,а, зависит от уровня потока, записанного в сердеч
нике |
/. |
|
1-5. АЭ |
на тонких магнитных пленках. Запись |
информации |
Одним из основных препятствий на пути более широкого исполь зования адаптивных элементов считают их относительно высо кую стоимость [Л. 1—3]. Между тем основные преимущества адаптивных методов проявляются именно в многоэлементных системах (до 10 000 АЭ и выше) с высокой избыточностью ком понентов. Очевидно, что до тех пор пока эти компоненты не бу дут достаточно дешевыми и малогабаритными, построение адап тивных машин может производиться лишь на экспериментальной основе.
В этой связи заслуживает самого серьезного внимания во прос о реализации адаптивных и аналоговых запоминающих элементов с применением тонких магнитных пленок ( Т М П ) .
Во-первых, применение ТМП позволяет при сохранении всех преимуществ ферромагнетиков (способность хранить информа цию без потребления энергии, теплостойкость, радиационную стойкость и др.) перейти на новый уровень микроминиатюриза ции на основе использования магнитной интегральной техноло гии. Уже сейчас многослойные пленочные структуры с большим отношением охлаждаемой поверхности к объему, полученные методом вакуумного осаждения в едином технологическом цик ле, в небольших объемах обеспечивают максимальную на сегод няшний день плотность записи информации в двоичных ЗУ — порядка 3 000 бит/см2 [Л. 141]. Таким образом, если первым по колением средств хранения и переработки многоуровневой ин
формации |
были электромеханические следящие системы |
(см. |
§ В-3,б), |
а вторым поколением этих средств — элементы и |
уст |
ройства на дискретных компонентах (магнитных сердечниках,
электрохимических |
капсулах |
и др.), то в настоящее время мож |
|
но |
уже говорить о |
создании |
третьего поколения таких средств |
на |
магнитных интегральных |
схемах. |
69
Во-вторых, применение ТМП способствует уменьшению слож ности монтажа и сокращению числа паек, что повышает надеж ность твердых магнитных схем на ТМП. Следует отметить, что форсированному развитию магнитных интегральных схем спо собствует и то обстоятельство, что при их разработке в полной мере пригодны методы интегральной технологии, опробованные в полупроводниковой технике. Иными словами, удается избе
жать значительных начальных затрат, |
связанных с |
разработкой |
|
и применением |
специальной технологической оснастки. |
||
В-третьих, |
стоимость магнитных |
аналоговых |
элементов |
в интегральном исполнении обещает быть ниже стоимости ана логичных по числу функциональных компонентов полупровод никовых интегральных схем, поскольку для производства и кон троля магнитных интегральных элементов требуется меньше оборудования, проще технологические операции и не нужны дорогостоящие материалы.
В-четвертых, при использовании ТМП возможно на порядок и более повысить быстродействие адаптивных элементов. Суще ствующие тонкопленочные элементы, основанные на движении доменных стенок, работают на частотах 0,1 —10 Мгц, что не является теоретическим пределом быстродействия устройств на ТМП [Л. 142, 153].
В-пятых, в ТМП существует возможность управлять микро структурой ферромагнетика, используя в качестве носителей информации отдельные домены или доменные стенки. При этом можно осуществлять визуальное наблюдение и контроль про цессов записи информации в ТМП, используя магнитооптиче ские эффекты Керра и Фарадея.
Процесс переключения тонких магнитных пленок может про исходить, как известно, в соответствии с механизмами смещения доменных границ, некогерентного и когерентного вращения век тора намагниченности. Указанные механизмы переключения, разные по своей физической сути, могут быть положены в осно ву классификации методов записи информации в адаптивный элемент.
а) Запись |
информации |
в АЭ с использованием |
процессов |
движения |
доменных |
границ |
|
На основании магнитооптических исследований установлено, что перемагничивание однодоменной (насыщенной) пленки смеще нием доменных границ под действием внешнего поля Н, мень шего по величине поля анизотропии # ь протекает в две стадии: зародышеобразование и движение границ зародыша [Л. 143— 152].
70