![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Пустынский И.Н. Транзисторные видеоусилители
.pdfгде
/?6 + 0s + ' s ( 4 - P ) ( l + — ™ -
^вь
1 + Po |
Re + r 6 + r9 |
— выходное сопротивление каскада на средних частотах при отключенных резистор 3-Х /?к II R'u •
|
Теперь оценим искажения, обусловленные только |
||||||||||||||||
влиянием |
емкости С'э |
(т. е. полагая, что |
Cvi |
и |
СР 2-»-оо). |
||||||||||||
|
Коэффициент усиления по н а п р я ж е н и ю |
для |
СХ6МЫ |
||||||||||||||
рис. 1.8 при Cpi->co, |
СР2->-оо и Zr=RT |
получается |
равным |
||||||||||||||
|
|
Ки |
= |
К„о(1 |
+ |
І сот;) J |
|
+ |
/ сот; j |
, |
|
(1.19) |
|||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
аээ„ - |
1 + |
(гэ |
-I- /?э) |
(1 |
I- Po) (1 + |
^ б ^ - ± А . ) ^ ( |
/ ? б |
+ |
||||||||
|
|
|
|
|
|
•!-/V,)(l !-/гг) |
|
|
|
|
|
|
|
||||
— коэффициент |
общей обратной |
связи |
(за счет |
|
г0 и |
Яа ) |
|||||||||||
в каскаде |
на нулевой |
|
частоте; |
ті |
— |
СRA. |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
э |
|
|
|
|
|
|
|
П о л а г а я модуль |
(1.19) |
равным |
1 / | ' |
2, |
получаем |
зна |
||||||||||
чение нижней |
граничной |
|
частоты |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
/ и , |
|
2 я т э |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ИЛИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т |
|
|
— С |
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 В Ы Х |
Э |
|
^ В Ы Х |
Э1 |
|
|
|
|
|
|
||
|
^вых э — |
|
' |
|
, |
№б + |
гб)0 |
+ * г ) / ( 1 |
+ |
р„) |
|
|
|
||||
|
|
' э |
І |
" : |
: |
|
|
~ |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + |
(Ro 4- гб |
f Я„)/г к |
|
|
|
||||
— выходное сопротивление к а с к а д а |
со |
стороны |
эмиттера |
||||||||||||||
на |
средних частотах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Из - за малой величины |
/ ? П ы х о (единицы, |
десятки |
ом) |
|||||||||||||
при нижней частоте в несколько десятков герц |
величина |
||||||||||||||||
С'э |
может |
достигать сотен |
микрофарад . |
|
|
|
|
|
20
П е р е х о д н ая характеристика, соответствующая выра жению (1.19), д л я одиночного импульса длительностью ta имеет ви д
а ээн і |
\ |
аээн I |
|
или, поскольку обычно |
0,5 |
(aamt/a3x'3 ) 2 < 1, в и д |
h(t)tt |
» 1 — (t/tobix э) .
Относительный с п а д плоокой вершины одиночного им пульса, обусловленный наличием С'э, равен
|
|
|
|
|
Азі = |
^и/^-вых 3- |
|
|
|
|
|
|
||
Д л я |
периодической |
последовательности |
импульсов |
с |
||||||||||
длительностью tu и скважностью |
0 в установившемся |
ре |
||||||||||||
жиме линейный спад плоской вершины, |
обусловленный |
|||||||||||||
эвеном |
ЯЭС'В, |
составляет |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
А э п ~ / ' н ( в — 1 ) / т п ы ) : э в . |
|
|
|
|
|
||||||
Общий слад плоокой вершины одиночного |
импульса, |
|||||||||||||
обусловленный входной |
и выходной цепями, а т а к ж е |
зве |
||||||||||||
ном RgC'3, |
в первом приближении |
равен |
|
|
|
|
|
|||||||
Д 2 1 |
= А р 1 + А э 1 + Д р 2 = / и |
+ — + |
— |
|
|
|||||||||
а спад плоской вершины при периодической |
последова |
|||||||||||||
тельности |
импульсов со скважность ю |
2 составляет |
|
|
||||||||||
|
|
|
і |
\ |
Тр! |
1р2 |
|
'пых э |
|
|
|
|
|
|
С достаточной д л я практики точностью |
влияние цепей |
|||||||||||||
CpiR'u |
и RsC'3 |
н а искажение плоокой |
вершины |
импульсов |
||||||||||
может быть учтено введением эквивалентного |
значения |
|||||||||||||
постоянной |
времени |
переходной |
-цепи Тріакв, |
котора я |
||||||||||
равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т р 1 экв = W |
W |
|
э/[Тр1Т р2 + |
Т вых э ( V |
+ V ) J • |
( 1 |
• 2 |
0 ) |
|||||
П ри анализе схем низкочастотной коррекции |
будем |
|||||||||||||
рассматривать усилительные каскады бе з звена |
R3C3 |
|
. |
|||||||||||
Это отчасти |
оправдано |
тем, что при усилении |
импульсов |
|||||||||||
большой |
длительности |
цепочка |
R3C'a |
обычно |
н е |
приме |
||||||||
няется из-за сравнительно больших габаритов |
конден |
|||||||||||||
сатора |
C't. Д л я простоты іне будем принимать |
во в ним а- |
і м і о и выходную |
цепь. В с л у ш е необходимости |
влияние |
|
цепочки R-.)C'3 |
и |
выходной цепи па искажения вершины |
|
ИМЛуЛЬСа М О Ж Н О |
учесть іВВ6ДЄ.Н!НЄМ Трізкп- |
|
|
Схемы коррекции низкочастотных искажений |
(иска |
||
жений плоской |
вершины импульса) рассмотрены |
в гл. 8. |
К О Р Р Е К Ц ИЯ ВЫСОКОЧАСТОТНЫХ ИСКАЖЕНИЙ С ПОМОЩЬЮ Я С - ПРОТИВОСВЯЗИ В ЦЕПИ
ЭМИТТЕРА (ЭМИТТЕРНАЯ К О Р Р Е К Ц И Я )
Эмнттерная коррекция обладает рядом существенных преимуществ перед индуктивными схемами коррекции.
Кэтим преимуществам следует отнести [22]:
1.Более устойчивую работу каскада из-за отсутствия корректирующих (індуктивностей.
2. Меньшие габариты каскада, так к а к при достаточ но глубокой противосвязи отпадает необходимость при менять для температурной стабилизации в эмиттерной
цепи звено RvC'3 |
с конденсатором, емкость которого мо |
|||
жет |
составлять |
несколько сотен м и к р о ф а р а д . |
Одновре |
|
менно, вследствие увеличения |
входного сопротивления |
|||
иа |
средних и низких частотах, |
при 7?С-связи |
с источни |
ком сигнала заметно облегчается коррекция низкочастот ных искажений .
3.Более стабильные свойства каскада во времени в случае изменения питающего напряжения при использо вании транзисторов с заметно отличающимися парамет рами и т. д.
4.Более простую р е а л и з а ц и ю каскада в микроэлек тронно м нал ол н єни и.
Недостатком эмиттерной коррекции, к а к будет пока зано ниже, является м е н ь ш а я эффективность по сравне нию с параллельной и более сложной индуктивной схе мами коррекции.
На рис. 2.1 и 2.2 изображены транзисторный усили тельный каскад с эмиттерной коррекцией и его эквива лентная схема для высших частот. Здесь Ur=UYZ^IZr —
22
н а п р я ж е н и е э к в и в а л е н т н о г о |
источника |
сигнала; |
— |
|||
= Z r | | / ? i , 2 — |
его |
іВіН'утреННее |
СОПрОТИ'ВЛеНИе, |
R\,2 = |
R\\\Ri, |
|
Rn*=RK\[R'a. |
|
|
|
|
|
|
Высокочастотная коррекция в схеме рис. |
2.1 осущест |
|||||
вляется за |
счет |
увеличения |
тока 'базы |
я р и |
повышении |
Рис. 2.1. Усилительны» каскад с |
Рис. 2 2. Эквивалентная схема кас |
эмнттерноп коррекцией |
када с эмнттернон коррекцией для |
|
высших частот |
частоты вследствие шунтирования сопротивления R0 емкостью С 0 .
Влияние внутренней и внешней обратных связей, об условленных соответственно сопротивлением эмиттера гэ
и звеном R0C0, |
удобно характеризовать общим коэффи |
|||||||||
циентом |
обратной |
связи . |
|
|
|
|
|
|
||
Возвратная |
разность |
F00 |
для схемы |
рис. 2.2 |
может |
|||||
быть |
получена |
на |
основе |
формулы |
(1.3), |
если |
заменить |
|||
в ней |
Z 3 |
на |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/-з + Яо/(і |
+ і (о |
ад. |
|
|
|
|
Коэффициент, характеризующий влияние общей об |
||||||||||
ратной |
связи |
на |
параметр |
передачи Z 2 i = — a Z K , |
равен |
|||||
|
|
м |
- |
1 _ Г з |
+ R°/V |
+/"^°с°) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
aZ,t |
|
|
|
|
П р и н и м а я во'внимание, |
что ч а щ е ©сего М о э ~ 1 , |
коэф |
||||||||
фициент |
усиления |
по напряжению |
схемы рис. |
2.2 при |
С„ = 0 и ZG='/?6 |
получается |
|
равным |
|
|
|
|
||||
1 |
{ |
и ^ |
^ ^ |
= К |
и |
а |
ШЯт |
, |
(2.1) |
||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К«о = РоЯ„/(Я в |
+ /-б )(1 |
|
+?h)ci03 |
|
|||||
— коэффициент |
|
усиления |
схемы |
по |
напряжению |
для |
|||||
средних |
частот; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
= |
! |
, |
(Ко + гэ) (1 |
+ |
Ро) [1 + |
(Re + г б -I- R„)/rK] |
|
|||
|
|
|
|
|
|
(Лв + /-б)(1 |
- І - *,) |
|
|||
— коэффициент |
|
общей |
(-внутренней |
и |
внешней) |
обрат |
|||||
ной связи в |
усилительном |
каскаде |
на |
средних частотах |
|||||||
(за счет сопротивлении гэ |
и R0); |
Q = |
готKplaot) — относи |
||||||||
тельная |
угловая |
частота; |
/?г = гоаоа/тк р |
— п а р а м е т р |
кор |
||||||
рекции; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
"оэ "оэ
/Л, = ш ( 1 -|-ш„ - э - — ' ) ;
\"оэ /
тп = /?пС() — постоянная |
времени |
корректирующего звена; |
|||||||||
т/ |
= |
С„ (/?„ |
+ R6 |
+ гб)rK/(R„ |
• \- R6 |
-1- г б + |
гк). |
|
|||
Так как |
чаще |
всего |
і?н+'Лг> + ''б<С'к, |
то |
имеем |
|
|||||
|
|
|
|
|
(^б + |
г б ) ( М - ^ ) |
|
|
|
||
и < « С к ( Я и + # б + г б ) . |
|
|
|
|
|
|
|
||||
При |
наличии |
в нагрузке |
емкости |
С н ^ (0,3-=-0,5) X |
|||||||
X С к ( 1 + р 0 )/й 0 п |
выражение д л я |
коэффициента |
усиления |
||||||||
каскада по напряжению можно записать в таком |
ж е |
||||||||||
виде, как |
и при С„ = 0 |
(соотношение (2.1)). Эту |
формулу |
||||||||
с приемлемой для практики точностью можно |
считать |
||||||||||
справедливой |
до |
частот / ^ 0 , 1 / С „ / ? „ при |
условии, |
что |
|||||||
|
|
* ; = С к ( Я и + Я в |
+ г6 ) |
|
|
|
|
2.1.П А Р А М Е Т Р К О Р Р Е К Ц И И , О Б Е С П Е Ч И В А Ю Щ И Й
ОП Т И М А Л Ь Н У Ю ЧАСТОТНУЮ Х А Р А К Т Е Р И С Т И К У
Мо д у ль коэффициента частотных искажений, полу ченный из формулы (2.1), равен
Кио\ |
V 1 + Q 2 ( b f |
— 2 6 2 ) + Q 4 & f " |
Условия оптимальной частотной характеристики по |
||
методу Г. В. Б р а у д е |
'Сводятся к |
.соотношениям, которые |
получаются, если приравнять друг другу столько коэф
фициентов при одинаковых степенях Q, сколько |
имеется |
|||||||||||||||
независимых параметров коррекции. |
|
|
тг=Ь\—2Ь2, |
|||||||||||||
|
Д л я |
нашего случая |
получаем |
уравнение |
|
|||||||||||
из |
которого найдем |
п а р а м е т р |
-коррекции, |
обеспечиваю |
||||||||||||
щий оптимальную |
частотную характеристику, |
|
|
|
||||||||||||
|
|
- 1 |
+ — + ] / ( • - — ) Ч і |
+ " і " — ) 2 |
х |
- |
||||||||||
|
|
|
аоз |
|
|
У |
\ |
°оэ |
/ |
|
\ |
|
а о э |
j |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 + |
|
аэ/а09 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а0э-±аэ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ооэ — "э |
|
|
|
|
|
(2.2) |
|||
|
Так |
к а к |
в реальных |
схемах |
ч а щ е |
всего |
а о э ^ 5 а э , |
т. е. |
||||||||
^ о ^ 4 [ / " э + (Re + re) |
(1—ао)], |
то |
с |
погрешностью, |
не |
пре |
||||||||||
вышающей |
15%, |
формулу |
(2.2) |
м о ж н о |
значительно |
|||||||||||
упростить: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ж , « |
|
- |
1 + у |
1 + |
(1 + |
mnf. |
|
|
|
(2.3) |
|||
|
Если |
к |
тому |
ж е |
( 1 + т п ) 2 ^ > 1 , |
что имеет место |
при |
|||||||||
очень глубокой |
противосвязи, |
то |
тчжта, |
т. |
е. |
С о ч — |
||||||||||
ы |
[Ск(^+.Яа |
+ г6) |
+ CHRB]/<Ro. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
В случае /?гп -С 1 в ы р а ж е н и е |
|
(2.3) |
запишется |
в |
виде |
/?гч =0,414. Граничная частота усилительного каскада при т = тч р а в н а
f** = |
2 п т в р [ 1 + т ч ° ( а э - 1 ) / а о э ] |
Q " ~ 2 д т ^ < 3 ч > |
( 2 , 4 ) |
|
где |
|
|
|
|
|
• « " " Т ґ і / ' + і / ' + ї |
( 2 ' 6 ) |
||
— эффективность эмиттерной |
схемы*-коррекции |
(выиг |
||
рыш в площади усиления) . |
|
|
|
|
Предельная эффективность |
Q 4 |
макс =1,72 имеет |
место |
|
при /Лп = 0, |
т. е. при /?гч =0,414. |
|
|
|
Поскольку граничная частота |
н е к о р р е л и р о в а н н о г о |
||||||||||
усилительного |
каскада |
равна |
/ в |
— а 0 / 2 я т к р , |
то |
-в |
случае |
||||
т=ипч |
при эмиттерной |
коррекции |
граничная |
частота уве |
|||||||
личивается в |
(аоэ/аэ) |
Q4 |
раз, т. е. |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
—- — Q |
а°э |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
/в |
" |
аэ |
|
частотах |
при эмит |
|||
Усиление ж е к а с к а д а |
на средних |
||||||||||
терной коррекции уменьшается в «оо/Яэ раз. |
|
|
|
||||||||
Следовательно, |
при |
т = тч |
площадь усиления |
схемы |
|||||||
по сравнению |
со случаем |
Ro=--0 действительно |
увеличи |
||||||||
вается |
в Q 4 раз. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если для ламповой схемы с катодной коррекцией .мак |
|||||||||||
симальная эффективность |
при |
т = тч |
составляет |
1,1 [23], |
|||||||
то д л я |
транзисторной |
схемы |
с эмиттерной |
коррекцией |
она может быть близкой к 1,72, т . е . к эффективности
параллельной |
схемы |
коррекции в ламповых усилите |
лях [21]. При |
этом, чем |
больше коэффициент относитель |
ной инерционности транзистора в усилительном 'каскаде
или че-м меньше глубина противоовязн |
(т. е. чем меньше |
||
параметр m n ) , тем больше |
получается |
выигрыш |
в пло |
щади усиления. |
|
|
|
Рассматриваемую схему, |
как и любую другую |
схему |
высокочастотной коррекции, можно использовать при противошумовой коррекции в телевизионных усилителях. Влияние входной цепи -камерного усилителя можно учесть, если принять во внимание, что напряжение ис точника сигнала равно
й"Т = 0'г/(1 + у ш т в х ) , |
|
где Тпх — •постоянная времени входной цепи |
камерного |
усилителя при отключенном транзисторе. |
|
В этом случае в ы р а ж е н и е для параметра |
коррекции, |
при котором частотная характеристика получается близ
кой к оптимальной * ) , запишется в |
виде |
|
|
|
||||||
т.. |
[ _ 1 |
+ U?n _|_ |
у |
М + |
L |
1 + |
tn, |
а°э |
2 |
|
' |
||||||||||
[ |
а о э |
у |
\ |
аоъ1 |
|
•п — |
||||
|
|
+ |
т1 |
о 0 э |
г "ъ 1 |
. . а |
э |
|
|
|
|
|
|
|
ОЭ |
|
|
||||
где т П х = |
т и х О о э / т к р . |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
*) П о д близкой к оптимальной как щ е а . , так и в дальнейшем подразумевается частотная характеристика, которая получается в случае равенства коэффициентов при Q2 в числителе и знаменателе, когда имеется более одного паі>а.і;етра коррекции.
26
При |
а 0 э ^ 5 а э |
эту |
формулу |
можно |
значительно |
уп |
|||||||||||||
ростить: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
т'ч |
~ - 1 + у \ + (1 + mnf + m*x . |
|
|
|
|||||||||||||
В |
случае |
/и„х 3> 1 + ' " п , что |
довольно |
часто |
имеет |
мес |
|||||||||||||
то, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
С о ч — Т в х / # 0 - |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
2.2. П А Р А М Е Т Р |
К О Р Р Е К Ц И И , |
О Б Е С П Е Ч И В А Ю Щ И Й |
|
||||||||||||||||
О П Т И М А Л Ь Н У Ю П Е Р Е Х О Д Н У Ю Х А Р А К Т Е Р И С Т И К У |
|
||||||||||||||||||
Под оптимальной переходной характеристикой под |
|||||||||||||||||||
разумевается |
характеристика, |
|
'Соответствующая |
макси |
|||||||||||||||
мальной |
импульсной |
добротности |
|
к а с к а д а |
при |
выбросе |
|||||||||||||
не выше |
допустимого. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Нормированное |
изображение |
переходной |
характери |
||||||||||||||||
стики |
схемы |
рис. 2.2 равно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
h (р,) |
= |
(1 + |
& f t ) / ( l |
|
+ |
dlPl |
+ |
pf), |
|
|
|
(2.6) |
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• |
— |
т |
— і |
f |
4L |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Vb2 |
|
|
V |
|
а» |
|
|
|
|
|
|
(здесь |
аэ |
= |
I + тп |
|
——- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
У b2 |
|
\ |
|
аоэ |
|
|
|
|
аоэ |
|
J I |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Pi |
= |
pV |
|
|
таэхк^аоэ |
|
|
|
|
|
|
||
(здесь |
р — оператор |
Л а п л а с а — Кароона) . |
|
|
|
|
|||||||||||||
•Известно, что переходная характеристика, получен |
|||||||||||||||||||
ная по изображению |
(2.6), |
может |
соответствовать |
апе |
|||||||||||||||
риодическому |
(при |
d i > 2 ) , критическому |
(если |
di = 2) |
|||||||||||||||
•или колебательному |
(в |
случае |
d i < 2 ) |
р е ж и м а м . |
|
|
|||||||||||||
Д л я |
критического |
режима |
(di = 2) |
п а р а м е т р |
коррек |
||||||||||||||
ции получается равным |
[24] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
„2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т,КР ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.7) |
||
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если |
а о э ^ 5 а э , |
|
что часто выполняется, |
то |
с |
погреш |
|||||||||||||
ностью, |
не |
превышающей |
10%, |
формулу |
(2.7) |
можно |
записать |
в виде т , ф ~ 0 , 2 5 ( 1 |
+чпп)2, |
таи< |
к а к |
-при этом |
||
di= (1+тпп)/ |
У"тГ |
|
|
|
|
|
|
При |
критическом |
режиме переходная |
характеристика |
||||
и возможный |
выброс |
на ней |
соответственно выражаются |
||||
формулами (П.5) и |
(П.6) (ом. приложение |
1). Выброс |
|||||
имеет ..место лишь при |
т > о э . т. с. при |
т~^\. |
|
||||
В случае |
m < / n i ; p |
( d i > 2 ) |
обеспечивается |
апериоди |
ческий р е ж и м , переходная характеристика при котором
может быть монотонной (если martin) |
или иметь |
выброс |
|||
(в случае m > m n ) . |
|
|
|
||
Если |
т>\тп, |
то |
переходная характеристика |
описы |
|
вается |
выражением |
(іГІ.4) и коэффициент импульсной |
|||
эффективности получается равным единице. |
|
||||
При |
т>'ти |
выброс определяется |
по формуле |
(П.З). |
|
Д л я |
колебательного режима выброс на переходной |
||||
характеристике |
равен |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ехр arctg |
|
•<7i |
<7i |
У |
|||
|
|
|
|
|
|
а 0 . |
|
|
2 а э |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.8) |
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m аэ |
|
|
|
а0э |
|
|
4m сгэ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( l + ? i ) a |
|
|
|
||
В случае |
а0 э^>ап |
(для |
практики достаточно, |
чтобы |
||||||||||
а 0 э ^ 5 а э |
) формулу (2.8) |
можно |
записать в виде |
|
|
|||||||||
б = |
У т — mn exp Varctg 1±«1 |
V I |
1 |
• я |
|
K i i - i |
||||||||
|
|
|
|
Л |
|
1—mn |
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
gi = |
4m/(l |
+ mn )2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д л я |
удобства |
расчетов |
зависимость |
выброса |
на |
пере |
||||||||
ходной |
характеристике |
от |
параметров |
схемы |
приведена |
|||||||||
на |
рис. |
2.3, |
где |
I — область |
апериодического |
|
режима, |
|||||||
I I — область |
колебательного |
р е ж и м а , |
пунктирная ли |
|||||||||||
н и я — линия критического |
режима . На |
этом |
ж е |
рисунке |
||||||||||
показаны зависимости выброса от параметра |
коррекции |
|||||||||||||
при |
обеспечении |
условия |
оптимальной |
|
частотной |
|||||||||
(т=тч) |
и оптимальной |
фазовой |
(т=-т.ф) |
характерис |
тик. Условие получения оптимальной фазовой характе ристики в .случае аоэ^>аэ имеет в и д (см. формулу (П.8) приложения 1)
т% + З т ф (1 + тп) - (1 + т п ) 3 = 0.
Рпс. 2.3. Зашісимость выброса на переходной характеристике от па раметра коррекции;
т = тц- -, |
ш = ш ф |
( В случае параллельно» коррекции необ |
ходимо заменить гп, т І ( , |
Шф и ш п |
соответственно на п, м.ц, Пф н д). |
( |
* % |
/
і /
\< — 1
O |
f |
2 |
3 |
4- |
тп |
Рис. 2.4. Зависимость импульсной эффективности эмиттерной коррек ции от параметра та
П а р а м е т р Шф с достаточной д л я практики точностью можно определить по формуле
т ф са 0,5 ( т ч |
+ т 0 ) , |
где т0 — п а р а м е т р коррекции, |
соответствующий границе |
29