книги из ГПНТБ / Махутов Н.А. Сопротивление элементов конструкций хрупкому разрушению
.pdfдеформации для пластины, растягиваемой силой Р, определяется по формуле
A = -±-P(AL), |
(2 . 11 |
где |
— удлинение |
пластины |
под |
действием |
||
силы Р. |
|
|
|
A.L/P |
через М |
|
|
Если |
обозначить |
отношение |
|||
(податливость пластины), то |
|
|
||||
|
|
А |
- £ |
г |
|
( 2 - 1 2 ) |
|
При |
разрушении |
Р = РК. |
По |
формулам (2.10) |
|
и (2.12) |
|
|
|
|
|
Г.1 г.2 d
Vic = 2 |
dl |
Жесткость пластины, равная 1/М, может быть измерена предварительно на пластинах с различ ной длиной трещины /. Дифференцирование зави-
1 |
, |
d |
( |
1 |
\ |
симости |
/ дает величину |
|
( — |
, входящую |
|
М |
|
dl |
\ |
М |
) |
в выражение (2 . 13), как функцию /. Измеренные
усилия Рк , длины |
трещины 1 = 1к |
и величины |
"dT^Al") В м о м е Н т |
возникновения |
неустойчивого |
состояния используют для определения энергии Отг
по формуле (2 . 13) . Аналогично находят |
Grc при |
||
испытаниях |
на изгиб и внецентренное растяжение. |
||
Наибольшие |
трудности в экспериментальном |
||
определении |
G t c |
по указанному способу |
связаны |
с определением докритического роста трещины по мере повышения усилия Р. Приращение длины тре щины до момента образования неустойчивого со-,
стояния, как показано |
в § 1 (см. рис. 14), зависит |
от начальной длины |
трещины. Переход к неста- |
90
бильному росту трещины происходит при опреде ленной скорости трещины, зависящей от уровня пластических деформаций в ее вершине £311. При относительной скорости трещины V/c порядка 0,2—0,3 приращение длины трещины достигает 0,5—0,6 от первоначальной длины.
Зависимости длины трещины / от усилия Р типа показанных на рис. 14, называемые диа граммами разрушения, могут быть получены раз личными способами. К числу этих способов следует
в первую очередь отнести те, |
которые позволяют |
||
осуществлять |
автоматическую |
непрерывную запись |
|
диаграммы |
разрушения Р(1)—путем |
измерения |
|
электросопротивления образца |
или |
электропотен |
циала [34], податливости образца [34], с помощью датчиков последовательного разрыва [34], датчи ков вихревых токов [12, 35], методом феррографии [13, 35] и киносъемки [34]. Запись диаграммы разрушения методом электросопротивления или " электропотенциала основана на непрерывном из мерении электрического сопротивления пластины или разности электронапряжений в зоне трещины. Чувствительность этого метода составляет пример но 0,1—0,5 мм. Длину трещины при заданной на
грузке Р определяют, используя предварительно полученные тарировочные кривые. Измерение докритического роста трещины на основе данных об изменении податливости образца осуществляется с применением упругих элементов с наклеенными на
них датчиками |
сопротивления, |
дифференциальных |
|
трансформаторов или индуктивных |
датчиков. |
||
В этом случае |
также должна |
проводиться предва |
рительная тарировка измерительной аппаратуры на ^образцах с различными длинами трещин. Чувстви тельность этого метода при испытании образцов
шириной до 100 мм не выше 0,1—0,2 мм.
Использование датчиков последовательного раз рыва, наклеиваемых в вершине трещины, позволяет измерять увеличение трещины до 10 мм и более с точностью до .0,25 мм. Датчики вихревых токов, обеспечивающие -непрерывное слежение за верши ной трещины с точностью- 0,3—0,5 мм, не имеет ограничений по длине измеряемой трещины. Точ ность измерения длины трещины в ферромагнит ных материалах феррографическим методом npiB мерно в 10 раз выше, чем с помощью вихревых токов. Длина трещины регистрируется на магнит ной пленке, непрерывно перемещающейся в зоне трещины; при этом след трещины на магнитной пленке остается после каждого высокочастотного импульсного намагничивания образца. Метод кино съемки состоит в одновременной синхронизирован ной съемке поверхности образца в месте иницииро вания разрушения и шкалы силоизмерителя ма шины в процессе нагружения.
Для хрупких материалов, у которых переход трещин в неустойчивое состояние осуществляется
без |
значительного |
докритического |
роста, |
энергия |
|
Gic |
на |
продвижение |
трещины оказывается |
связан |
|
ной |
с |
энергией уА . |
соотношением |
(1.110). |
В соот |
ветствии с этим величина Gjc может быть опреде лена по,критическим значениям напряжений сгА. и начальной длине трещины /:
С „ = - ( а л . 1 / Г ) 2 ^ . |
(2.Н) |
Е |
|
Выражение . (2.14) может быть |
использовано |
для определения Gie для. низкоуглеродистых и низ колегированных -мягких хладноломких сталей, разг рушащихся'.'.хрупко • ~(oK:<at). при -низких темпе.5- ратурах без 'выраженного'.роста трещины. •
Если ввести поправку на докритический рост трещины, равный гт в соответствии с выражением
92
(1.66) для плоского напряженного состояния или
— гг для объемного напряженного состояния при
3 |
,• |
, |
плоской |
деформации |
[23], то уравнение (2.14) |
можно распространить и на случай разрушения, когда л г ^ 0 , 1 /.
Величины G\c определяют по формулам (2.13) и .(2.14) ,по данным испытаний образцов при раестяжении, изгибе и внецентрениом растяжении [34, 68, 95]. Конструкция образцов и техника прове дения испытаний для определения Gic рассмотрена
в§ 2 .
Всвязи с широким использованием для сравни тельной оценки сопротивления металлов хрупкому разрушению по результатам стандартных ударных испытаний [10], важное значение имеют попытки определить энергию распространения трещин на лабораторных образца сечением 10x10 мм типа Шарпи.и Менаже с радиусом закругления в вер-
•шине надреза от 0,15 до 1,0 мм. Величина ударной 'вязкости а„ характеризует работу на образование упругих и упруго-пластических деформаций до мо мента возникновения трещины, а также работу
распространения трещины.
В силу высокой неоднородности деформаций и напряжений в вершине надреза, а также сущест венной нестационарности процесса распростране ния трещины в условиях изменяющихся скоростей деформирования в вершине трещины, измерение энергии распространения трещины по величине ан представляется методически весьма сложным. , Сопоставление ударной вязкости ан, полученной на
кобразцах Шаргш, с энергией продвижения трещины Gic для сталей с различной термической обработ кой [65] показывает, что для данной ударной вяз кости минимальные значения Gic в 2—2,5 раза
S3
меньше средних. Поэтому значения ударной вяз кости ан нельзя использовать для оценки энергии роста трещин Gic .
В связи с этим суммарную величину ударной вязкости ан делят на составляющие, характери зующие в основном энергию упругих и упругопластических деформаций и энергию, затрачивае мую на устойчивый рост трещины до момента до стижения максимальной нагрузки, с одной стороны^ и на энергию разрушения после достижения макси мальной нагрузки, с другой. При этом предпола
гается, что первая |
из |
составляющих определяет |
||
энергию зарождения |
трещины а3 |
а вторая — энер |
||
гию ее распространения |
ар, |
т. е. |
|
|
ан |
= |
а3 |
+ ар. |
(2.15) |
Разложение работы разрушения на составляю щие широко использовалось и при статических ис пытаниях [10, 34, 48], так как позволяет охарак теризовать особенности протекания процесса раз рушения в неустойчивом состоянии. Уменьшение деформаций (удлинений, прогибов) после достиже ния максимальной нагрузки при испытаниях свя зано с уменьшением составляющей ар. Снижение величины av происходит при увеличении остроты надреза и скорости деформирования, уменьшении температуры испытаний. При хрупких разруше ниях в условиях статического нагружения, проис ходящих при достижении максимальной нагрузки
(без |
развития |
макропластических |
деформаций), |
|||
планиметрирование |
диаграмм |
растяжения |
или |
|||
изгиба |
дает величину ан, равную а3 |
, и приравни |
||||
вание |
работы ар |
и |
энергии Gic |
становится необос-; |
||
нованным. |
|
|
|
|
|
|
Характеристики |
сопротивления |
возникновению |
||||
и распространению |
трещин по |
результатам |
испы- |
94
танин лабораторных образцов уточняют специаль но поставленными опытами. Задача этих опытов
сводится |
к уменьшению величины |
аз по сравне |
нию с ар |
или к непосредственному |
измерению а3 . |
Без осцнллографической записи диаграммы изгиба стандартного образца величину а3 можно опреде лить по данным испытаний ряда образцов (с уве личивающейся энергией удара) с измерением соот- ,|ветствующего угла изгиба образца [22]. Увеличе ние энергии удара приводит к увеличению угла изгиба образца до определенной величины; предпо лагается, что после этого энергия затрачивается только на распространение трещины. По уменьше нию величины аз, наблюдаемому при увеличении кривизны надреза 1/р при данной температуре, можно получить зависимость ан = р и путем ли нейной экстраполяции на нулевой радиус кривизны определить а« = с р [9]. Работу на образование хрупкого разрушения можно определить и по за висимости, близкой к линейной, величины ан от
кдоли вязкой составляющей в изломе Fg [42]. Описанные методы определения энергии разруше
ния ая |
(или ее |
составляющих |
а% и |
av) |
служат |
|
в основном |
для |
сравнительной |
оценки |
качества |
||
стали. |
При |
этом |
не рассматривается |
вопрос об |
устойчивых и неустойчивых состояниях трещин в связи с усилиями при нагружении.
Анализ энергии и нагрузок при ударном раз рушении стандартных образцов возможен при ис пользовании осцнллографической записи усилий и перемещений [1, 15]. Однако возникновение и рас пространение трещины специально не рассматри вается.
Характеристики разрушения уточняют при ис пытаниях лабораторных стандартных образцов с заранее созданной трещиной [13, 34]. В этом слу-
95
чае (при статических и ударных испытаниях) вся работа внешних сил затрачивается на устойчивое и неустойчивое развитие трещины. Определяемую суммарную энергию, на образование новых поверх ностей трещины приравнивают к энергии G.ic (при хрупких разрушениях стандартных образцов).-на основе предположения о постоянстве сопротивле ния разрушению в процессе распространения тре щины [65]. Более подробно испытания ударных\ стандартных образцов для определения характери стик хрупкого разрушения рассмотрены ниже. Однако результаты испытаний в связи с отсутст вием надлежащим образом обоснованных корреля ционных зависимостей между ая и Gjc следует использовать не для расчета несущей способности элементов конструкции, а для сопоставления при меняемых материалов.
§ 2. КОЭФФИЦИЕНТЫ ИНТЕНСИВНОСТИ
НАПРЯЖЕНИЙ
Напряжения, деформации, перемещения и по тенциальную энергию деформаций в вершине тре щины в упругом материале определяют коэффи циентами интенсивности напряжений. В предель ном состоянии при достижении напряжениями кри
тических значений ак, |
как |
показано в § |
2 |
гл. 2, |
||||||
коэффициенты интенсивности |
напряжений |
|
дости |
|||||||
гают |
также |
критических |
значений |
Кгс (Кцс |
или |
|||||
Kmc)- |
Для |
пласитны |
бесконечных |
размеров, (см. |
||||||
рис. |
1,6) с |
длиной |
трещины 21 на |
основе |
соотно |
|||||
шения (1.113) |
|
|
|
|
|
. |
|
|
||
|
|
K i e |
= |
aJ/rt. |
|
|
|
(*Г<3) |
||
Величина |
Kic как |
критерий |
разрушения • может |
|||||||
быть |
использована |
для |
расчетной |
оценки |
разру- |
96
шающих напряжений при других формах нагружения пластин, указанных на рис. 6. В связи с этим экспериментальному определению критических зна чений коэффициентов интенсивности напряжений уделяется большое внимание.
Энергетические критерии хрупкого разрушения (yk и Gxc) связаны с критическим значением коэф фициентов интенсивности напряжений Къ форму лами (1.112) и (1.114).
В соответствии с формулами (1.115), (1.116) и (1.118) при эксперименте следует учитывать раз меры зон пластических деформаций в вершине трещины, зависящих от уровня относительных но минальных разрушающих напряжений ак/от. Ана лиз предельных местных напряжений и деформа ций в вершине трещины, основанный на решении соответствующих задач теории упругости (см. § 1, гл. 1), применительно к упруго-пластичным мате риалам, оказывается справедливым при ограничен ных номинальных напряжениях, составляющих 0,2—0,3 предела текучести. Увеличение критических значений номинальных напряжений требует учета образования в вершине трещины местных упругопластнческнх деформаций, вызывающих перерас пределение напряжений как в упруго-пластических зонах, так и за пределами этих зон (см. рис. 10). Местные деформации в вершине трещины в упругопластическом материале оказываются больше, чем в вершине трещины в упругом материале при од них и тех же номинальных напряжениях ак, что согласуется с решением упруго-пластической за дачи для случая антиплоской деформации (1.94). В первом приближении, когда номинальные напря-
^"жения по брутто-сечению |
меньше 0,8 о г > |
а номи |
|
нальные напряжения по |
нетто-сечению на образ |
||
цах |
ограниченной ширины |
не превышают |
предела |
4 |
Н. А. Мамутов |
|
97 |
текучести, повышение местных деформации в вер шине трещины учитывают, вводя поправки к дли не трещины по формуле (1.115).
Основные типы образцов и схемы их нагруже ния для определения К\с в связи с ограничениями, вытекающими из выражения (1.119), показаны на
2д |
|
|
|
|
i |
1) |
|
|
|
|
|
I |
|
|
Л |
Л. л |
' |
лг |
|
Л |
|
|||
^ - <- - |
1 |
- |
* |
|
|
''л- |
: 1 |
|
Рис. 22. Образцы для определения коэффициентов интенсив ности напряжений
рис. 22 [24, 34, 36, 51, 54, 58, 76, 83, 91]. Плоские образцы для растяжения (рис. 22, а—г) исполь зуют в основном в случае листовых материалов с пониженной пластичностью и повышенным отно шением предела текучести ао,г к пределу прочности ов (высокопрочные закаленные и низкоотпущенные стали, алюминиевые и титановые сплавы). Для низкоуглеродистых мягких высокопластичных ста-
98
леи, разрушающихся при напряжениях, превышаю щих 0,6—0,7 предела текучести, необходимо усили
вать |
захватную |
часть образцов (увеличивать |
ши |
||
рину или толщину). |
|
|
|||
Величину Kjc при плоском |
напряженом состоя |
||||
нии |
получают |
на |
образцах |
типа показанных |
на |
рис. |
22, а—в при |
отношении |
ширины образца |
2В |
к толщине Я в пределах от 45 до 16. Для опреде
ления К\с |
в |
условиях |
плоской деформации |
5<2 5 / Я < 1 0 . |
|
Критическое значение/(ic (или К \с) |
|
для образцов, |
показанных |
на рис. 22, а, можно |
найти, как для пластин ограниченной ширины (см.
рис. 6, м |
и н) по критическим |
величинам |
нагрузок |
|||
Р = РК\\ |
напряжений |
о = аЛ .. |
С учетом |
размеров |
||
пластических |
зон гт |
в вершине трещины по фор |
||||
муле |
(1.66) |
при плоском напряженном |
состоянии |
|||
и плоской деформации |
получим |
|
|
|||
Klc |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.17) |
К]с =
Таким образом, выражение для величины Л'т.с при плоском напряженном состоянии отличается от формулы для определения Ки при плоской де формации условной длиной трещины по формуле
(1.115) и (1.116): |
|
|
1 |
+ К |
|
|
2па |
(2.18) |
|
К *2 |
|
1Т = 1 1 |
|
|
+ |
|
6яа~
4* 99