2.12.2 Теплоотдача при конденсации

Предварительно отметим, что, как известно, существует два типа кон-денсации – пленочная и капельная. Но поскольку последняя реализуется лишь в достаточно специфических условиях, то здесь будет рассматриваться лишь пленочная конденсация.

Принцип подхода к построению зависимостей для теплоотдачи при конденсации насыщенного пара не отличается заметно от того, который использовался при анализе кипения. Однако, процесс конденсации значите-льно сильнее, чем кипение зависит от параметров процесса. Поэтому для функции, определяющей влияние режимных параметров на теплоотдачу, существует несколько различных реализаций. Отсюда следует, что вопрос относительно существования универсальной зависимости для оценки влияния давления на теплоотдачу при конденсации является существенно более сложным, чем для кипения. Поэтому единая форма функции, моделирующей влияние физических свойств, могла бы оказаться неприем-лемой. Однако, как будет видно из дальнейшего, даже при таком подходе удалось получить неплохие результаты.

Для построения расчетных зависимостей были использованы оба подхода, продемонстрированные выше. Это выбор в качестве масштаба ре-перного значения коэффициента теплоотдачи при конденсации. аналогично формуле (71) для кипения. При этом учет специфики существенно отлич-ных случаев конденсации может быть осуществлен путем выбора реперного значения теплоотдачи из массива данных для соответствующего режима.

При этом формула для теплоотдачи принимает уже знакомый нам вид

(88)

Аппроксимация функции F_C() является кусочной и состоит из трех участков

F_C() = 2,1  ^0,17 при   5 10 ^-3 ;

F_C() = 1,1  ^0,054 при 5 10 ^-3    10 ^-1 ; (89)

F_C() = - exp [ 1,74 ( - 0,1)] при 10 ^-1    1 .

Обобщающая функция приведенного давления имеет вид, показанный на рис.5. Как и для случая кипения на рис. 4 показана лишь область разброса экспериментальных точек. Аналогично кривой для кипения (см. рис.7),

Рис.8. Обобщение экспериментальных данных по конденсации в критериях термодинамического подобия _Р/ _Р = F(); Р_ = 0,12 Р_к

для 11 различных веществ.

здесь приведены опытные данные для различных веществ без подразделения на термодинамически подобные группы. Поскольку при обобщении данных используются реперные значения коэффициентов теплоотдачи, то в разделении на различные режимы конденсации нет необходимости.

Для получения зависимостей типа (69, 70), не требующих реперных значений коэффициента теплоотдачи, оказывается необходимым разбить массив опытных данных на три группы, соответствующие конденсации неподвижного пара (1), конденсации пара, движущегося с умеренной скоростью (2) и конденсации быстродвижущегося пара (3). Эти формулы можно найти в рекомендованной литературе.