- •Раздел 2
- •2.2.Понятие о размерности, единицы измерения. Структура функциональных связей между физическими величинами
- •2.3. П-теорема Букингама 1
- •2.4. Примеры приложения теории размерности к решению конкретных задач.
- •2.4.1. Задача нестационарной теплопроводности.
- •2.4.2. Движение вязкой жидкости в прямолинейной трубе.
- •2.4.3. Теплоотдача тела в потоке жидкости
- •2.4 4. Заполнение сосуда через подводящую трубу
- •2.4.5. Распространение взрывной волны от атомного взрыва.
- •2.4.6. Использование дополнения Хантли
- •2.4.7. Вывод уравнения Нуссельта для конденсации неподвижного пара на вертикальной поверхности.
- •2.5. Модели различного уровня, их связь с реальными законами природы и примеры использования.
- •1.5.1. Модели с.С.Кутателадзе и н.Зубера для кризиса кипения в большом объеме
- •1.5.2. Модель б.С.Фокина для определения границ режимов течения
- •I.7.Метод подобия, базирующийся на анализе уравнений процесса, приведенных к безразмерному виду
- •Запишем теперь уравнения для теплового пограничного слоя
- •1.8.Турбулентность и аналогия Рейнольдса
- •1.9. Подобные (автомодельные) решения уравнений теплогидродинамики
- •1.9.1. Использование метода подобия для решения нестационарного уравнения теплопроводности
- •2.9.2. Автомодельное решение для пограничного слоя на бесконечной пластине.
- •2.10. Термодинамическое подобие и закон соответственных состояний
- •2.11.Использование термодинамического подобия для описания процессов, протекающих на линии насыщения.
- •2.12. Использование термодинамического подобия для описания теплообмена при наличии фазового перехода (кипение и конденсация)
- •2.12.1 Теплоотдача при пузырьковом кипении
- •2.12.2 Теплоотдача при конденсации
- •2.13. Проблемы моделирования теплогидравлических процессов при их экспериментальном исследовании
1.9. Подобные (автомодельные) решения уравнений теплогидродинамики
Автомодельные решения могут быть получены в том случае, когда задача не содержит фиксированного линейного масштаба. Мы рассмотрим два случая получения таких решений. Первый из них связан с решением нестационарного уравнения теплопроводности, а второй – с решением уравнений пограничного слоя.
1.9.1. Использование метода подобия для решения нестационарного уравнения теплопроводности
Для решения ряда задач теплопроводности оказывается возможным
использовать так называемый метод подобия. Суть его состоит в следую-
щем. Как легко установить, уравнение теплопроводности остается неизменным при преобразовании переменных
,
(59)
= k2
то есть, если масштабы длины меняются в k раз, то масштаб времени следует
изменить в k 2 раз. Если начальные и граничные условия при указанном
преобразовании остаются без изменений, то для функции t (x,), которая является решением уравнения теплопроводности, должно иметь место равенство
T (x, ) =T (kx, k2) (60)
при любых значениях x, и k.
Положим k = 1/20,5. Тогда получим
Таким образом, температура оказывается зависящей от одного аргумента
(61)
Использование такого преобразования эффективно, если задача не содержит внутренних масштабов, что могло бы изменить граничные и начальные условия при выполнении преобразований (61). Переменная z носит название автомодельной.
Проиллюстрируем использование указанного метода на примере следу-ющей практически интересной задачи. Пусть мы имеем изотермическое тело с плоской поверхностью, которая в начальный момент времени приводится в контакт с идеально теплоотдающей средой. Температуру тела в начальный момент будем считать равной нулю, а температуру среды – T0 . Если нас интересует лишь начальный период процесса, то мы можем рассматривать тело как полубесконечный массив, то есть условие отсутствия фиксированного масштаба длины выполняется. Тогда задача будет выглядеть следующим образом. Необходимо решить уравнение
(62)
при следующих граничных и начальных условиях:
T (0, ) =T0 > 0 ; T (x, 0) = 0 x > 0 . (63)
Вычислим производные для t c помощью формулы (43)
.
Подставляя их затем в (60) и сокращая множитель T0/4, получим
(64)
при дополнительных условиях
z = 0, T= T0; z = , T = 0 . (65)
Интегрируя уравнение (48) , будем иметь
,
где Ф(z) = - интеграл ошибок.
Окончательно получим
(66)
Теперь, используя закон Фурье, найдем формулу для изменения теплового потока на границе в зависимости от времени.
(67)