AGM_lektsii_v_2 (1)
.pdfТурбулентное течение – сложнейшее по форме и структуре с образованием турбулентных масс (диссипирующих вихрей) с ярко выраженным переносом количества движения из одного слоя в другой.
Вводят критическое |
ReКР |
V xКР |
|
xКР - точка соответствующая переходу ламинарного течения в турбулентное.
ReX ReКР ламинарное ReX ReКР турбулентное
1 – ламинарное
2 – переходная – элементы ламинарного и турбулентного
3 – турбулентный поток
4 – ламинарный подслой В инженерных расчетах не учитывают переходную область и
ламинарный подслой.
Т.к. область 2 не учитывается, то рассматриваем 1 ReКР
характеризующее переход ламинарного течения в турбулентное.
Существуют различные ПС, и как правило название характеризует параметр изменение которого по толщине ПС приоритетное:
1.динамический ПС (изменение скорости)
2.тепловой ПС
Уравнение Прандтля для ЛПС.
Модель течения: плоский установившийся поток вязкой несжимаемой среды. Уравнение движения в форме Новье-Стокса для установившегося движения (нет dt)
VX |
VX |
VY |
VX |
|
|
1 P |
|
|
2VX |
|
|
2VX |
|||||||||||||
x |
y |
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
x2 |
|
|
y2 |
||||||||||
|
V |
|
|
V |
1 P |
|
|
2V |
|
|
2V |
||||||||||||||
VX |
Y |
|
VY |
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
Y |
|
|||
x |
|
y |
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
x2 |
|
|
y2 |
||||||||||
Уравнение неразрывности: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
VY |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Преобразуем уравнение движения, оценив значение каждого члена (порядок) входящего в систему уравнений:
Порядок ordo
O x xm |
|
|
|
O |
d m y |
|
|
|
y |
m |
|
|
|
O VX |
|
|
V O y |
|
|
|
|
|
|
|
|
O x l |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
dxm |
|
|
|
|
|
|
xm |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
1 |
|
P |
|
|
2V |
|
|
|
|
|
2V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
VX |
|
X |
|
VY |
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
x |
|
|
|
|
y |
|
|
|
x |
|
|
x2 |
|
|
|
|
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
V |
X |
|
|
|
|
|
VV |
|
V 2 |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
V |
|
V |
V 2 |
||||||||||||||||||||||||
O VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O VY |
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
x |
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
l |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2V |
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2V |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
O |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
|
l2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
1 |
|
P |
|
|
2V |
|
|
|
|
2V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
VX |
|
|
Y |
|
VY |
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
x |
|
|
|
|
y |
|
|
|
y |
|
|
x2 |
|
|
|
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
V |
|
|
|
|
V 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
V |
V |
|
V 2 |
||||||||||||||||||||||
O VX |
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O V |
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
l 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
l |
|
l |
|
|
l2 |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
31
|
|
|
|
|
2V |
|
V |
|
|
|
|
2V |
|
V |
|
|
|||||||
|
|
|
|
O |
Y |
|
|
|
|
|
|
O |
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
x2 |
|
|
l3 |
|
|
y2 |
|
l |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
O |
VX |
V |
|
O |
|
VX |
|
|
V |
O |
2VX |
|
V |
|
O |
2VX |
|
V |
|||||
x |
|
l |
|
|
y |
|
|
|
|
x2 |
|
|
l2 |
|
|
y2 |
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Принимая во внимание уравнение неразрывности определим порядок величин:
|
|
|
|
VX |
|
|
|
VY |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
VX |
|
V |
|
|
|
|
|
O |
|
|
|
|
VY |
V |
|||||||||||
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
l |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
VY |
dy |
|
|
|
|
|
O V |
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
O V |
|
|
|
l V |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Члены содержащие |
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
V 2 |
P |
const |
VX |
|
|
|
VX |
1 P |
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
1 P V 2 |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
l |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
2V |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
2V |
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O |
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
l l |
|
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
|
|
|
l3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сравним порядки членов следующим образом:
Инерционные члены 1-го уравнения с инерционные членами 2го уравнения Вязкие члены 1-го уравнения с вязкими членами 2го уравнения
При условии что l>>δ
VX |
VX |
VY |
VX |
|
|
|
|
1 P |
|
|
|
2VX |
|
|
2VX |
V 2 |
|
V 2 |
V 2 |
V V |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
x |
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
l |
|
l |
l 2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
VX |
VY |
VY |
|
VY |
|
|
1 P |
|
|
|
2VY |
|
|
2VY |
V 2 |
|
|
|
V 2 |
|
|
1 P |
|
|
|
V V |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l2 |
|
|
|
l 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l3 |
|
|
||||
x |
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
x2 |
|
|
y2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|||||||||||||||
Инерционными членами 2-го уравнения можно пренебречь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
Вязкостными членами 1-го уравнения |
|
2VX |
,можно пренебречь по сравнению с |
|
|
2VX |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y2 |
|
||||||
Вязкостными членами второго уравнения можно пренебречь по сравнению с |
|
|
|
2VX |
|
1-го |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
y2 |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
И тогда второе уравнение: |
|
1 P |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Такой вид уравнения выражает гипотеза Прандтля о неизменности давления по толщине ПС по нормали к поверхности.
P P P
1 2
Гипотеза Прандтля не только утверждает что давление не изменяется, но и то что оно равно давлению внешнего невязкого потока.
Давление определяется из условий внешнего невязкого потока.
Но гипотеза не всегда верна: в случае взаимодействия ПС и СУ.
После преобразования уравнения движения в форме Прандтля для ламинарного течения в ПС и уравнения неразрывности:
32
|
|
V |
|
|
V |
|
1 P |
|
2V |
|
|
|
|
|
V |
|
|
V |
|
V |
|
2V |
|||||||||
VX |
|
X |
VY |
X |
|
|
|
|
|
X |
|
|
VX |
|
X |
VY |
X |
V |
|
|
X |
||||||||||
|
x |
y |
|
|
|
x |
|
y2 |
|
|
x |
y |
x |
|
y2 |
||||||||||||||||
|
VX |
|
|
VY |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
|
VY |
|
0 |
|
|
|
|
||
|
x |
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
y |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 P |
V |
V |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
x |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
VX V |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Турбулентный ПС. Уравнение Рейнольдса. |
|
|
|
Турбулентное течение – сложнейшее течение с ярко выраженной завихренностью с образованием турбулентных масс или вихрей которые постоянно образовываются или распадаются на более мелкие по масштабу вихри.
В турбулентном течении можно выделить 2 типа течения:
1. |
Главное (осредненное) |
2. |
Пульсационное |
В общем определяют перемешивание турбулентного течения в отдельных его областях Наличие перемешивания, которое существует только в турбулентном течении приводит к
увеличению вязкости во много раз по сравнению с ламинарным течением.
Проекции вектора скорости на оси СК как и другие параметры потока можно представить в виде:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
VX |
VX ' |
P P P ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VY |
VY |
VY ' |
T T T ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VZ |
VZ |
VZ ' |
' |
|
__ __ |
|
__ |
__ |
__ |
__ |
|
|
|
|
|
|
||
VX ;VY ;VZ ; P;T ; |
- главное (осредненное) течение |
|
|
||||||||||
VX ';VY '....... |
' |
- пульсационное течение. |
|
|
|
||||||||
__ |
|
1 |
|
t1 |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
|
|
|
VX dt |
|
t - время осреднения>> периода пульсации. |
|
|||||
|
t |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_____ |
|
|
|
|
________ |
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
__ |
__ |
|
|
__ |
________ |
|
|
|
|
|
|
|
VX |
VX |
VX ' |
0 |
|
VX VX ' 0 |
VX 'VY ' 0 |
Последнее выражение говорит о том что существует кориляция (связь) между пульсационными составляющими скорости.
Существование дополнительных турбулентных кажущихся.
2 пути решения:
1. Физический (изменение количества движения)
2. Чисто математический (преобразование уравнения Новье-Стокса подставляя в эти уравнения параметры потока в виде составляющих осредненных и пульсационных)
Рассмотрим площадку dF, нормаль к которой совпадает с осью Х.
Найдем массу среды протекающую за время |
t через площадку: m VX dtdF |
|||
Найдем поток импульсов на ось Х массы среды через dF: dJ X |
VXVX dtdF |
|||
И на оси Y и Z : dJY |
VXVY dtdF |
dJZ |
VXVZ dtdF |
|
Проведем осреднение по времени dJ X ; dJY ; dJ Z |
|
|
33
|
|
|
|
|
|
___ |
_______ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dJ X |
VXVX dtdF |
VX |
VX |
VX ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
___ |
_______ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dJY |
VXVY dtdF |
VY |
VY |
VY ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
___ |
_______ |
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dJZ |
VXVZ dtdF |
VZ |
VZ |
VZ ' |
|
|
|
|
|
|
|
__ |
2 |
__ |
|
|
|
|
|
|
|
_______ |
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
___ |
____ |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
VX |
|
2VX VX ' |
VX ' |
|
|
|
|||||||
VX |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dJ X |
VX |
VX ' dtdF |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
____ |
2 |
____ |
_______ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
V ' 2 |
|
|
|
___ |
__ |
__ |
_________ |
|
|||||
V |
|
|
V 2 |
|
|
|
dtdF |
|||||||
|
X |
|
|
X |
X |
|
|
|
|
dJY |
VX VY |
VX 'VY ' |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
______ |
|
__ |
__ |
_________ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
VX VY |
|
VX VY |
VX 'VY ' |
|
|
|
___ |
__ |
__ |
_________ |
|
|||
|
|
|
|
dJZ |
VX VZ |
VX 'VZ ' |
dtdF |
|||||||
______ |
|
__ |
__ |
_________ |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
VX VZ |
|
VX VZ |
VX 'VZ ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
Сначала нашли выражение для импульса сквозь dF и проекции его на оси X,Y,Z. Осреднение потоков импульсов на оси приводит к тому что мы фактически нашли поток импульса в единицу времени, т.е. результат последних выражений это есть результат силы. Если разделим на dF (площадь) получим напряжение. Известно что поток импульсов в единицу времени обратнопропорционален силе с которой среда действует стоящую площадку dF.
|
____ |
_______ |
||||
|
|
|
' 2 |
|||
X |
V |
X |
2 |
V |
X |
|
|
|
|
|
|
||
|
__ |
__ |
_________ |
|||
Y |
VX VY |
VX 'VY ' |
||||
|
__ |
__ |
_________ |
|||
Z |
VX VZ |
VX 'VZ ' |
||||
|
|
|
|
|
|
__ __ __ |
По записи видно что наложение на осредненное главное течение VX ;VY ;VZ пульсационного движения |
||||||
с характеристиками VX ';VY ';VZ ' дает существование дополнительного кажущегося турбулентного |
||||||
напряжения – напряжений Рейнольдса. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_______ |
||
|
X ' |
|
|
VX ' |
2 |
|
|
|
|
_________ |
|||
|
XY ' |
|
VX 'VY ' |
|||
|
|
|
_________ |
|||
|
XZ ' |
|
VX 'VZ ' |
Если рассмотреть еще и импульс потоков перпендикулярных оси Y и Z проводя подобные рассуждения. Мы получим в общем виде тензор напряжений из 9-ти составляющих.
Рассматривая теорему импульсов, т.е. теорему о потоке импульсов проходящих через различноориентированные площадки приходим к существованию пульсационного течения накладываемое на основное вызывает дополнительное кажущееся турбулентное течение, которое составляет тензор напряжений Рейнольдса.
Уравнение Рейнольдса.
Из уравнения движения в форме Новье-Стокса путем представления параметров потока в виде осредненного и пульсационного течения
Уравнение Новье-Стокса для несжимаемой среды:
34
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
VX |
|
|
VX |
|
|
VY |
|
VX |
|
VZ |
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
VX |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
x |
|
|
|
|
y |
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VY |
|
VX |
|
|
VY |
|
|
VY |
|
|
|
VY |
|
|
|
|
|
VZ |
|
|
VY |
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
VY |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VZ |
|
VX |
|
|
VZ |
|
|
VY |
|
|
VZ |
|
|
|
|
|
VZ |
|
|
VZ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
VZ |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
x |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
|
|
VY |
|
|
VZ |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
y |
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
VX VX |
|
|
|
VX |
VX |
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
x |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VY |
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
VXVY |
|
|
|
VX |
|
|
|
VY |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VZ |
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
VXVZ |
|
|
|
VX |
|
|
|
VZ |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
VX |
VX |
VY |
VX |
VZ |
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
VX VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX VY |
|
|
|
|
VX VZ |
VX |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
x |
|
y |
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
VX VX |
|
|
VX VY |
|
|
|
|
|
VX VZ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
y |
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
__ |
||
|
|
|
|
|
VX |
VX VX ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VY VY |
|
VY ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VZ |
VZ |
Тогда уравнение неразрывности для параметров осредненного и турбулентного потока:
__ |
__ |
__ |
|
|
|
|
|
|
||
VX |
|
VY |
|
VZ |
0 |
VX ' |
|
VY ' |
|
VZ ' |
x |
|
y |
|
z |
x |
|
y |
|
z |
|
|
|
|
|
|
Тогда уравнение движения на ось Х:
VX |
|
|
VXVX |
|
VXVY |
|
VXVZ |
P |
t |
|
|
y |
z |
x |
|||
|
x |
|
|
VX VY VZ
x y z
VZ '
пульсационного течения
0
VX
Определим по времени, учитывая все те положения о правилах осреднения параметров осредненного и пульсационного течения и производных этих параметров, смешанных производных и произведений пульсационных составляющих можно написать:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_______ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX ' |
2 |
_________ |
_________ |
||
|
__ |
|
__ |
|
__ |
|
|
|
|
|
V 'V ' |
|
V 'V ' |
|
__ |
VX |
__ |
VX |
__ |
VX |
|
P |
__ |
|
|
|
X Y |
|
X Z |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
VX |
|
VY |
|
VZ |
|
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
x |
y |
z |
|
x |
x |
|
|
y |
|
z |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Или
|
|
__ |
|
|
__ |
|
|
__ |
|
P |
|
|
X ' |
|
|
XY ' |
|
|
XZ ' |
|||||
__ |
|
VX |
__ |
|
VX |
__ |
|
VX |
|
__ |
|
|
|
|
|
|||||||||
VX |
|
|
|
VY |
|
|
|
VZ |
|
|
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
y |
|
z |
|
x |
x |
|
|
y |
|
|
z |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
__ |
|
__ |
|
|
__ |
|
P |
|
|
Y ' |
|
|
XY ' |
|
|
YZ ' |
||||||
__ |
|
VY |
__ |
|
VY |
__ |
|
VY |
|
__ |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
VX |
|
|
VY |
|
|
|
VZ |
|
|
|
|
VY |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
y |
|
|
z |
|
y |
|
y |
|
|
x |
|
|
z |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Запишем величину результирующей силы к единице объема. Эта сила обусловлена наличием дополнительных напряжений определенных пульсационным течением.
35
__ |
|
' |
XY ' |
|
XZ ' |
|
Y ' |
|
XY ' |
|
YZ ' |
|
R i |
X |
|
j |
|
|
|||||||
x |
|
|
y |
|
z |
y |
|
x |
|
z |
||
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом тензор кажущихся турбулентных напряжений :
|
|
|
|
|
|
|
_______ |
_________ |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
' 2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
V |
|
'V ' |
||
X ' |
XY ' |
XZ |
' |
|
|
|
X |
|
|
X |
Y |
||
|
_________ |
_______ |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
V ' 2 |
||||||
XY |
' |
Y |
' |
YZ |
' |
|
V |
X |
'V ' |
||||
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
Y |
||||
XZ ' |
YZ ' |
Z |
' |
|
_________ |
_________ |
|||||||
|
VX 'VZ ' |
VY 'VZ ' |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
Z ' |
|
XZ ' |
|
YZ ' |
z |
|
x |
|
y |
|
|
|
|
_________
VX 'VZ '
_________
VY 'VZ '
_______
VZ ' 2
Теория пути перемешивания Прандтля.
Прандтль предполагал, что турбулентные вихри перемешиваясь из первого слоя в другой в направлении Y, благодаря пульсационному течению сохраняют составляющую вдоль оси Х на некотором расстоянии l – длинна пути смешивания (перемешивания)
Прандтль предполагал, что если какой то моль турбулентного течения обладает пульсационной составляющей вдоль оси Х, то сталкиваясь с другими молями возникает пульсационное течение вдоль оси Y.
Т.е. пульсационные составляющие непосредственно связаны и зависят друг от друга, т.е. существует корреляция между пульсационными течениями в различных направлениях.
|
|
|
|
__ |
|
__ |
2 |
V ' V ' |
V ' V 'l |
|
|
||||
VX |
V 'V ' l2 VX |
|
|||||
|
|
|
|
|
_________ |
|
|
Y |
X |
Y |
X |
y |
X Y |
y |
|
|
|
|
|
|
|
Полученное выражение – суть одной из моделей турбулентности (модель Прандтля).
В этой модели получена связь параметров осредненного течения с параметрами пульсационного течения. Параметры пульсационного течения определяют кажущиеся (дополнительные) турбулентные напряжения
|
|
|
|
|
__ |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
T |
l2 |
|
VX |
|
или если точнее |
T |
l2 |
VX |
|
|
VX |
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
y |
|
|
y |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Мы получили величину – кажущуюся кинематическую турбулентную вязкость |
||||||||||||||||
|
VX |
|
|
T |
|
|
|
|||||||||
T l2 |
|
, значение |
важно |
для решения системы |
дифференциальных уравнений для |
|||||||||||
y |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
турбулентного течения.
Значение l const , а также определяется с помощью имперических коэффициентов.
Рассуждая, что l определяется интенсивностью пульсационных составляющих турбулентного течения можно полагать, что около стенки, где пульсации незначительны l меньше чем у границы ПС, где пульсационное течение весьма интенсивно.
Прандтль предположил, что l ky y 0; , k – имперический коэффициент k=0.39.
Таким образом мы получили систему дифференциальных уравнений для точного решения задачи о определении параметров вязкого несжимаемого потока в рамках ПС:
1. |
Ламинарное течение |
a. |
Уравнение Прандтля |
b. |
Уравнение неразрывности |
2. |
Турбулентное течение |
a. |
Уравнение Рейнольдса |
b. |
Уравнение неразрывности |
c. |
Уравнение выражения для кажущейся турбулентной вязкости |
Но существуют приближенные методы решения задач о параметрах течения в ПС. Эти расчеты используются в инженерной практике.
Один из таких методов – основан на соотношении импульсов ПС.
36
Интегральное соотношение импульсов.
На элементе поверхности длинной dx выделим элемент ПС – ABCD единичной ширины. Профили скорости для AB и CD типичны. Т.к. среда вязкая,
то на границе AB давление P, а на CD P Px dx
Через границы АВ и внешнюю границу ВС среда втекает в ABCD, а через CD – вытекает. Вдоль AD -
CT
Рассмотрим изменение количества движения в единицу времени при протекании среды через элемент ABCD:
Применим теорему о изменении количества движения:
K J
K - скорость изменения количества движения
J - результирующая всех сил действующих на ABCD. Количество втекающей среды в единицу времени через АВ:
K |
AB |
V 2dy |
|
X |
0
Количество вытекающей среды в единицу времени через CD:
K |
CD |
V |
2dy |
|
V |
2dydx |
|
||||||
|
X |
x |
X |
|||
|
|
0 |
|
0 |
|
Что бы найти изменение количества движения найдем массу в единицу времени через ВС:
mAB mBC mCD mBC mCD mAB
|
|
|
|
mAB |
|
|
VX dy |
|
|
|
|
mCD |
|
|
|
VX dy |
|
|
|
|
VX dydx |
|
|
|||||||||||||||
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
x |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
mBC |
VX dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX dydx |
VX dy |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mBC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX dydx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Учтем, что скорость на внешней границе ПС = V |
и не зависит от y. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
KBC |
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX dydx |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K |
KCD |
|
|
|
|
KAB |
|
KBC |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
K |
V |
2dy |
|
|
V |
|
2dydx |
|
|
|
|
|
V 2dy |
V |
|
|
V dydx |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
X |
x |
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
x |
|
X |
|
|
|||||||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
K |
|
|
V |
|
2dydx |
|
|
V |
|
|
|
|
V dydx |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x 0 |
X |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Найдем результирующую силу действующую на ABCD: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J AB |
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
JCD P |
|
|
|
P dx |
|
P |
P |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
P |
dx |
P |
Pd |
|
P |
dx |
||||||||||||||
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
x |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
P |
|
P |
dx P |
|
|
, |
т.к. |
|
|
dxd |
|
|
- мал |
по |
сравнению с остальными, то |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
x |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
JBC PCP d |
|
|
x |
d |
пренебрежем им J |
|
|
|
|
Pd |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
2 |
|
BC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
37
J AD |
|
CT dx |
|
|
|
|
|
J J AB JBC JCD J AD P |
Pd |
P Pd |
P |
dx |
CT dx |
||
|
|||||||
|
|
|
|
|
x |
|
|
J |
|
P |
dx |
CT dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
x |
|
|
|
|
K |
J |
|
|
|
V 2dydx |
V |
|
|
|
|
V dydx |
|
P |
dx |
|
dx |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
CT |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
x 0 |
|
X |
|
|
|
x 0 |
|
X |
|
|
x |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Интегральное соотношение импульсов для сжимаемой среды( |
|
Var ): |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
d |
|
|
V 2dy |
V |
|
d |
V dy |
|
|
P |
|
_______[*] |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|
|||||||||||||
|
|
dx 0 |
|
X |
|
|
dx 0 |
X |
|
|
x |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Интегральное соотношение импульсов для несжимаемой среды( |
|
const ): |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
d |
|
V |
2dy V |
|
d |
V dy |
|
|
dP 1 |
|
_______[**] |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
||||||||||||||
|
dx |
|
X |
|
dx |
|
X |
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[*] и [**] основы для приближенного расчета параметров ПС как в условиях ЛТ, так и ТТ.
Как используют интегральные соотношения для определения параметров ПС:
Определим неизвестные:
[*];VX y ; CT ; ; P
[**] VX y ; CT ; ; P
1. перед решением интегрального соотношения необходимо задать как в [*], так и в [**] профиль скорости, т.е. VX y
2. |
связать профиль скорости с напряжением трения VX y |
3. |
в случае [*] задать |
CT
[**]из условий внешнего невязкого потока.
Отметим, что в [*] и [**] давление всегда рассчитывается из условий внешнего невязкого потока, т.к. давление всегда постоянно по нормали к поверхности(гипотеза Прандтля).
После вышеописанных действий 1-3 получаем уравнение с 1 неизвестным Решая его определяем все параметры потока в рамках ПС.
Условные толщины ПС:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
V |
2dy |
|
V |
|
d |
|
|
V dy |
|
|
|
|
dP |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
d |
|
V dy |
|
d |
|
|
V |
|
2dy |
|
|
|
dP |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx 0 |
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
V |
d |
|
|
|
|
V dy |
|
d |
|
V |
|
|
V |
|
dy |
|
|
dV |
V |
|
dy |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx 0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
d |
V 2 |
|
dP |
0 |
V |
|
|
dV |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
dP |
|
|
dP |
|
V |
|
dV |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dP |
dV |
V dy |
|||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
dx |
|
|
|
dx |
|
|
|
|
dx |
|
dx |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
d |
V |
V dy |
|
|
|
|
dV |
|
|
|
|
V dy |
|
|
d |
|
|
V |
2dy |
|
|
dV |
|
V dy |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
dx |
|
|
X |
|
|
|
|
dx 0 |
|
|
|
X |
|
|
|
|
dx |
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dV |
V |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
dy |
|
|
d |
|
|
|
|
V V |
|
V 2 |
dy |
|
|
|
____[*] |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
dx 0 |
|
|
X |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
38
1. |
|
V |
VX dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
dy |
m |
- |
масса в единицу времени среды протекающей через площадку |
||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
высотой |
рассчитанной по параметрам невязкого потока |
|
|
|||||||
|
|
|
VX dy |
mB |
- |
масса в единицу времени среды протекающей через площадку |
||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
высотой |
рассчитанной по параметрам вязкого потока |
|
|
|||||||
|
|
V |
VX |
dy |
m - потеря расхода среды за счет наличия вязкости в ПС. |
|
||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Примем |
что: |
V |
VX |
dy |
m V |
* |
- массовый расход |
через площадку высотой |
* |
|
|
|
|||||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
рассчитанной по параметрам невязкого потока, равный потери расхода вследствие наличия вязкости в ПС.
*- толщина вытеснения
*- высота площадки, через которую протекает расход идеальной среды равный потери расхода протекающего через ПС вследствие наличия вязкости.
* |
|
V |
VX |
dy |
1 |
|
VX |
dy |
|
|
V |
|
V |
||||
|
0 |
|
|
0 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
2. |
V V |
V 2 |
dy |
V 2 |
** |
|
X |
X |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Все |
логические рассуждения |
подобны тем что приведены для 1-го случая, но вместо m |
рассматриваем изменение количества движения.
**- толщина потери импульса
**- высота площадки, через которую в единицу времени переносится количество движения идеальной среды равный потери его при переносе через ПС вследствие наличия вязкости.
** |
|
V V |
V |
2 |
|
|
|
V |
|
V |
|
|
|
X |
X |
|
dy |
|
|
X |
1 |
|
X |
dy |
|
|
0 |
V 2 |
|
|
0 |
V |
|
V |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Условные толщины ПС являются параметрами ПС, их рассматривают так же как профиль скорости, толщину ПС, напряжение трения.
Преобразуем интегральное соотношение импульсов через условные толщины ПС.
d |
V 2 |
** |
dV |
|
V |
||||
dx |
|
dx |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
d |
|
V 2 ** |
|
dV |
|
V |
|
|
|
dx |
|
dx |
|
||||
|
|
|
|
|
|
*CT
*CT
|
V |
2 d |
** |
2V |
|
|
** dV |
|
|
|
dV |
V |
* |
|
CT |
|
|
|||||||||||
|
|
dx |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
d |
** |
|
2 |
|
** dV |
|
* dV |
|
|
CT |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
dx |
|
V |
dx |
V dx |
|
|
V 2 |
|
|
|||||||||||||||||
d ** |
|
** |
2 |
H |
|
dV |
|
|
|
CT |
|
|
|
|
H |
|
* |
|||||||||||
dx |
|
V |
|
|
dx |
|
V 2 |
|
|
|
** |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эта величина применяется для анализа изменения параметров ПС на криволинейной поверхности.
39
Приближенные методы расчета ПС на плоской пластине.
Ламинарный ПС на плоской пластине.
Модель течения – установившийся поток вязкой несжимаемой среды.
Примем, что на поверхности пластины – ЛПС однородный начиная с ее носка (т.е. существует только ЛПС).
Приближенный метод на основе интегрального соотношения импульсов:
|
d |
V |
2dy V |
|
|
d |
V dy |
|
|
|
|
|
dP 1 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|||||||
|
dx |
X |
|
|
|
dx 0 |
X |
|
|
|
|
|
|
|
dx |
||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Т.к. обтекание пластины безградиентное, то |
|
dP |
|
0 |
|
dV |
|
0 |
|
|
|
||||||||||
|
dx |
|
dx |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
d |
V V |
V 2 |
dy |
1 |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
dx 0 |
|
X |
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для решения уравнения необходимо знать профиль скорости VX y ; CT и решить относительно
используя граничные условия.
Для ЛПС на плоской пластине найдено что наиболее реализуемый вид скорости – многочлен вида:
VX |
a by |
cy2 dy3 , где a,b,c,d – коэффициенты которые находятся из граничных условий. |
1. |
y |
0 - условие стенки VX VY 0 a 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
V |
|
|
1 P |
|
|
2V |
||||
2. |
y |
0 - из уравнения Прандтля: VX |
|
X |
VY |
X |
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
||||||||||||||
|
x |
y |
|
|
|
|
x |
|
|
y2 |
|||||||||||||||||||
|
|
|
VX |
|
0 |
|
|
|
|
|
VX |
0 |
|
P |
|
0 |
|
|
|
2VX |
|
|
0 c 0 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
y |
|
x |
|
|
|
|
y2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y 0 |
||||||||||
3. |
y |
|
- условие стенки |
|
|
VX |
V |
V |
b |
d |
3 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
4. |
y |
|
|
|
CT |
0 |
по определению при |
кончается влияние трения. |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
По формуле Ньютона |
|
|
|
VX |
|
|
VX |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
CT |
|
|
y |
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
b |
2cy |
3dy |
2 |
|
|
|
|
VX |
|
|
|
b |
3d |
y |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
b |
3d 2 |
|
|
|
V |
3d 2 |
|
|
d 3 |
2d |
|||
|
|
|
d |
|
V |
|
|
|
b |
3V |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2 |
3 |
|
|
2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 0
3
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
3V |
|
y |
V |
|
y |
3 |
|
|
|
|
VX |
|
3 y |
|
1 y 3 |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
3 |
|
|
|
|
|
V |
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VX |
|
|
|
|
|
3V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
y |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
X |
3 |
|
|
y 1 |
y |
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
Подставляем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в уравнение : |
|
|
|||||||||||
|
V |
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
CT |
|
|
y |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
d |
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; *; ** |
||||||||
|
V V V |
|
dy |
|
|
находим выражение для параметров ЛПС : |
; |
|
|
;C |
|
;C |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
CT |
CT |
fX |
fCP |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
dx |
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
C fX |
- коэффициент местного трения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
C fCP - коэффициент среднего трения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
40