lekcii toe
.pdfСодержание |
|
Глава 1. Введение ........................................................................................................................ |
3 |
§1. Предмет и аксиоматика ТЭЦ .................................................................................... |
3 |
§2. Пассивные элементы. Взаимное влияние магнитных полей................................. |
4 |
Резистор ........................................................................................................................ |
4 |
Емкость ......................................................................................................................... |
5 |
Индуктивность ............................................................................................................. |
6 |
Общее замечание по элементам.................................................................................. |
7 |
Взаимное влияние магнитных полей ......................................................................... |
7 |
§3. Независимые, зависимые и управляемые источники ЭМ энергии....................... |
8 |
Независимые источники.............................................................................................. |
8 |
Зависимые источники................................................................................................ |
11 |
Управляемые источники (усилители) ...................................................................... |
11 |
§4. Моделирование реальных ЭТ устройств с помощью идеализированных |
|
элементов и источников. Линеаризация нелинейных характеристик. Активные |
|
элементы цепей........................................................................................................................ |
12 |
Моделирование .......................................................................................................... |
12 |
Линеаризация.............................................................................................................. |
13 |
Активные элементы................................................................................................... |
13 |
§5. Элементы структуры цепи. Постулаты Кирхгофа. Некоторые сведения из |
|
топологии. Формирование системы линейно независимых уравнений Кирхгофа........... |
14 |
ЭСЦ и постулаты Кирхгофа...................................................................................... |
14 |
Некоторые сведения из топологии. Формирование системы линейно |
|
независимых уравнений Кирхгофа.................................................................................... |
16 |
§6. Формирование обобщенной модели нелинейной детерминированной цепи с |
|
сосредоточенными параметрами. Формулировка общей задачи анализа динамики |
|
электрической цепи................................................................................................................. |
18 |
Глава 2. Анализ пассивных и активных кусочно-линейных цепей в области |
|
вещественной переменной t ..................................................................................................... |
21 |
§1. Понятие анализа цепи в t-области. Коммутация. Переходный процесс. |
|
Обобщенное уравнение динамики линейной цепи в развернутом виде............................ |
21 |
§2. Решение уравнений Кирхгофа, описывающих динамику линейной цепи с |
|
точностью до постоянных интегрирования.......................................................................... |
24 |
§3. Понятия начальных и предначальных условий. Правило коммутации в общей |
|
форме. Точное решение уравнений К., описывающих динамику линейной цепи............ |
26 |
Начальные и предначальные условия...................................................................... |
26 |
Правило коммутации................................................................................................. |
26 |
Процедура отыскания переходного процесса в линейной цепи............................ |
27 |
§4. Понятия состояния цепи, переменных и уравнений состояния. Точное решение |
|
уравнений состояния для линейной цепи ............................................................................. |
30 |
§5. Пробные сигналы. Единичная ступенчатая функция Хевисайда. Единичная |
|
импульсная функция Дирака. Обобщенная производная и обобщенная функция. |
|
Переходная и импульсная характеристики цепи.................................................................. |
31 |
Пробные сигналы....................................................................................................... |
31 |
Единичная ступенчатая функция Хевисайда .......................................................... |
31 |
Единичная импульсная функция Дирака................................................................. |
32 |
Обобщенная производная и обобщенная функция................................................. |
34 |
Переходная и импульсная характеристики цепи.................................................... |
35 |
Особый случай правила коммутации....................................................................... |
36 |
§6. Интеграл наложения (интеграл Дюамеля) через переходную и импульсную |
|
характеристику ........................................................................................................................ |
36 |
Интеграл наложения через переходную характеристику ...................................... |
36 |
Интеграл наложения через импульсную характеристику...................................... |
38 |
§7. Анализ кусочно-линейной цепи в t-области ......................................................... |
38 |
Глава 3. Анализ пассивных и активных кусочно-линейных цепей в области |
|
комплексной переменной p = σ + jω....................................................................................... |
39 |
§1. Преобразования Лапласа. Его основные свойства и теоремы............................. |
39 |
§2. Постановка общей задачи анализа кусочно-линейных цепей в области |
|
комплексной переменной p = σ + jω. Вычисление обратного к преобразованию Лапласа |
|
с помощью теоремы Хевисайда............................................................................................. |
40 |
Общая задача анализа кусочно-линейных цепей в p-области............................... |
40 |
Вычисление обратного преобразования Лапласа с помощью т. Хевисайда........ |
40 |
§3. Уравнения Ома и Кирхгофа для элементов цепи и уравнения Кирхгофа для |
|
элементов цепи в операторной форме. Операторная схема замещения элементов и |
|
цепей. Анализ пассивных и активных линейных цепей с помощью их операторных схем |
|
замещения................................................................................................................................. |
42 |
Уравнения Ома и Кирхгофа в операторной форме для элементов цепи.............. |
42 |
Уравнения Кирхгофа для элементов структуры цепи............................................ |
43 |
Процедура анализа линейных цепей с помощью операторных схем замещения44 |
|
§4. Анализ пассивных и активных линейных цепей путем преобразований по |
|
Лапласу дифференциально-интегральных уравнений Кирхгофа....................................... |
44 |
§5. Анализ пассивных и активных линейных цепей путем преобразования по |
|
Лапласу дифференциальных уравнений состояния............................................................. |
44 |
§6. Передаточная функция. Связь передаточной функции с импульсной и |
|
переходной характеристиками цепи...................................................................................... |
45 |
Передаточная функция.............................................................................................. |
45 |
Связь передаточной функции цепи с импульсной характеристикой.................... |
45 |
Связь передаточной функции с переходной характеристикой цепи .................... |
45 |
Общее замечание........................................................................................................ |
45 |
2
Глава 1. Введение
§1. Предмет и аксиоматика ТЭЦ
Предмет ТЭЦ (теории электрических цепей) — изучение наиболее общих закономерностей, описывающих процессы, протекающие во всех электротехнических (ЭТ) устройствах. ТЭЦ основана на двух постулатах:
1.Исходное предположение ТЭЦ. Все процессы в любых ЭТ устройствах можно описать с помощью двух понятий: тока и напряжения.
2.Исходное допущение ТЭЦ. Ток в любой точке сечения любого проводника один и тот же, а напряжение между любыми двумя точками пространства изменяется по линейному закону.
Определения. Ток — предел отношения количества электричества, переносимого заряженными частицами через некоторую поверхность за некоторый промежуток времени, к этому промежутку времени, когда он стремится к нулю:
i = lim |
q(t ) |
. |
|
||
t →0 |
t |
|
|
|
Считая, что заряд и время непрерывны, можно перейти от предела к производной:
i = dq(t ) . dt
Размерность тока [i] = Кл·с−1 = А.
Напряжение — предел отношения количества энергии, необходимой для переноса некоторого количества электричества из одной точки пространства в другую, к этому количеству электричества, когда оно стремится к нулю:
u = lim |
W (t ) |
= |
dW (t ) |
. |
|
q(t ) |
|
|
|||
q(t )→0 |
|
dq(t ) |
(Последнее равенство написано в предположении, что энергия и заряд — величины
непрерывные).
Размерность напряжения [u] = Дж·Кл−1 = В.
Из основных понятий как следствие вытекают определения: Энергия — мера способности объекта совершать работу:
∞
W = ∫u(t )i(t )dt,
−∞
размерность [W] = Дж = В·А·с.
Мощность — скорость изменения энергии во времени:
P = dW = u(t )i(t ), dt
размерность [P] = Дж·с−1 = В·А = Вт.
Теперь введем элементы электрической цепи. Формальное определение:
Элементы — идеализированные устройства с двумя или более зажимами, все электромагнитные процессы в которых с достаточной для практики точностью могут быть описаны только в основных понятиях (тока i и напряжения u).
Элементы бывают: линейные и нелинейные, пассивные и активные, стационарные и нестационарные, непрерывные и дискретные, с сосредоточенными и распределенными
3
параметрами. Из дальнейшего рассмотрения икслючим нестационарные элементы и элементы с распределенными параметрами.
Источники электромагнитной (ЭМ) энергии — идеализированные устройства,
имеющие два или более зажимов и предназначенные для генерации или преобразования ЭМ энергии. Источники бывают: независимые, зависимые и управляемые.
Электрическая цепь — совокупность элементов и источников, предназначенных для генерации, приема и преобразования токов и напряжений (электрических сигналов). Те участки цепи, куда поступают или для которых генерируются сигналы, называют входами; те участки, на которых регистрируют токи или напряжения в результате их генерации или преобразования, — выходами.
Из введенных определений следует, что необходимо построить модели элементов, источников и цепей.
§2. Пассивные элементы. Взаимное влияние магнитных полей
Начнем построение модели с наиболее простых элементов: линейных и нелинейных, пассивных, стационарных, с сосредоточенными параметрами.
Из основных понятий следует, что для полного описания электромагнитных процессов нам необходимы элементы:
1.только потребляющие ЭМ энергию и безвозмездно ее расходующие,
2.запасающие и полностью возвращающие энергию только электрического поля,
3.запасающие и полностью возвращающие энергию только магнитного поля.
Резистор
Резистор — идеализированное устройство, имеющее два зажима, единственным ЭМ процессом в котором является безвозвратное потребление ЭМ энергии и полный перевод ее в тепловую. Все свойства резистора описывает либо его вольт-амперная i = f (u) , либо ампер-вольтовая u = f (i) характеристика. В современной ЭТ можно получить любую ВАХ (АВХ) резистора, в том числе и такие:
u(t )
1
2
i(t )
Если ВАХ (АВХ) резистора представляет собой прямую линию, резистор называют
линейным; в противном случае — нелинейным.
Для линейного резистора (см. рис. слева)
|
|
|
u(t ) = i tg α = iR, |
|
|
|
где коэффициент R называется сопротивлением. |
|
|
|
Размерность [R] = В·А−1 = 6 (Ом). |
|
α |
|
Для нелинейного резистора — аппроксимация: |
|
i(t ) |
u = ∑N anin . |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
n=0 |
4
Обозначение резистора
линейный
нелинейный
В случае описания линейного резистора функцией i = i(u) получим i = Gu , где коэффициент G называется проводимостью резистора.
Размерность [G] = А·В−1 = См (Сименс).
Из определения энергии
∞ |
∞ |
∞ |
W = ∫u(t )i(t )dt = R ∫i2 (t )dt = G ∫u 2 (t )dt ≥ 0,
−∞ |
−∞ |
−∞ |
следовательно, резистор только потребляет ЭМ энергию. Его мощность
P = u(t )i(t ) = Ri2 (t ) = Gu 2 (t ) ≥ 0,
значит, вся ЭМ энергия поступает в резистор и полностью превращается в тепловую.
Емкость
Емкость — идеализированное устройство, имеющее два зажима, единственным ЭМ процессом в котором является запасание и полный возврат электрической энергии. Отсюда следует, что емкость описывается вольт-кулоновой характеристикой q = q(u ), которая может быть любой, например, такой:
q(u) |
1 |
2 |
|
|||||
|
|
|||||||
|
|
α |
|
u |
||||
|
|
dq |
|
d |
|
|
||
|
|
|
|
|||||
i(t ) = |
= |
q(u ). |
||||||
|
|
|||||||
|
|
dt dt |
|
|
Если мы рассматриваем линейную емкость (на рисунке — характеристика 2), то
i(t ) = tg α du(t ) = C du(t ) , dt dt
где коэффициент C называют емкостью. Размерность [C] = А·В−1·с−1 = Ф. Можно также записать соотношение для линейной емкости в интегральной форме
|
|
1 |
∞ |
|
|
|
||
|
u(t ) = |
∫i(t )dt. |
|
|
|
|||
|
C |
|
|
|
||||
|
|
−∞ |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
Энергия емкости |
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
u (∞ ) |
|
Cu 2 (∞) |
|
Cu 2 (− ∞) |
|
||
W = ∫u(t )i(t )dt = C ∫u(t )du(t ) = |
− |
. |
||||||
|
|
|||||||
−∞ |
u (−∞ ) |
2 |
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
Положив, что вначале емкость не была заряжена: u(− ∞) = 0 , получим
W (t ) = Cu 2 (∞) > 0, 2
т.е., емкость производит запасание электрической энергии. Мощность равна
P = Cu(t ) du(t ) , dt
5
и может быть как положительной, так и отрицательной. Т.е., емкость запасает электрическую энергию и полностью ее отдает.
Обозначение емкости
линейная
нелинейная
Индуктивность
Индуктивность — идеализированное устройство, имеющее два зажима, единственным ЭМ процессом в котором является запасание и полный возврат энергии магнитного поля. Отсюда следует, что для описания индуктивности используется ее ампер-веберная характеристика Ψ = Ψ(i) . Как и в предыдущих случаях, характеристика может быть сделана практически любой; нелинейные характеристики аппроксимируют полиномом. Два примера характеристики приведены на рисунке:
|
Ψ(i) |
|
|
|
||||||||
|
|
|
||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|||||||
|
|
2 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
α |
i |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
dΨ |
= |
d |
Ψ(i) = u(i). |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
dt dt |
|
||||||||
Если речь идет о линейной индуктивности, тоΨ = i tg α и |
|
|||||||||||
|
u(t ) = tg α |
di |
= L |
di |
, |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
dt |
|||||||
где коэффициент L называют индуктивностью. Размерность [L] = В·А−1·с = Гн. |
||||||||||||||
Можно также записать соотношение для линейной емкости в интегральной форме: |
||||||||||||||
|
|
1 |
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
|||
i(t ) = |
|
|
∫u(t )dt. |
|||||||||||
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
L |
−∞ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Сделав те же подстановки, что и для емкости, получим |
||||||||||||||
∞ |
|
|
|
|
LI 2 (∞) |
|
LI 2 (− ∞) |
|
||||||
W (t ) = ∫u(t )i(t )dt = |
|
− |
. |
|||||||||||
2 |
|
|
|
|
||||||||||
−∞ |
|
|
|
|
2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Положив (что вполне естественно) I(−∞) = 0, получим |
||||||||||||||
W (t ) = |
LI 2 (∞) |
> 0. |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Мощность при этом равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
P(t ) = |
dW (t ) |
= Li(t ) |
di(t ) |
, |
||||||||||
|
|
|||||||||||||
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
и может быть как положительной, так и отрицательной. Таким образом, индуктивность запасает магнитную энергию и полностью ее отдает.
Обозначение индуктивности
линейная
нелинейная
6
Общее замечание по элементам
Введенные элементы (резистор, емкость, индуктивность) — идеализированные устройства, и поэтому они не идентичны реальным элементам (сопротивлению, конденсатору, катушке). Через них можно пропускать любой ток, прикладывать любое напряжение, и они не сломаются. Количество энергии, запасаемой емкостью и индуктивностью, может быть любым. Таким образом, введенные нами элементы — лишь модели, позволяющие, тем не менее, описывать реальные объекты с достаточной точностью.
Взаимное влияние магнитных полей
Если разместить несколько индуктивностей рядом друг с другом, то они, в отличие от емкостей, будут взаимодействовать весьма значительно.
i1 (t ) i2 (t ) Представим себе две индуктивности. Зависимость их потоков от i:
+ |
+ |
Ψ11 |
|
Ψ22 |
|
u1 (t ) |
u2 (t ) |
|
|
|
|
|
|
α1 |
i1 |
α2 |
i2 |
|
|
|
|
После линеаризации (аппроксимации прямой линией на данном интервале) получим
L1 = tg α1 , L2 = tg α2 .
Если часть потокосцеплений взаимодействует друг с другом, то
Ψ12 = Ψ12 (i2 ), Ψ21 = Ψ21 (i1 ).
Зависимости этих потоков от i также выражаются графиками
Ψ12 |
|
α3 |
i2 |
Ψ21 |
|
α4 |
i1 |
|
|
||||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обозначим M 1 = tg α3 , M 2 = tg α4 .
Очевидно, что напряжения u1 и u2 будут зависеть не только от токов i1 и i2, но и от токов i2 и i1 за счет взаимодействия потоков Ψ12 и Ψ21. Придется описывать напряжения в
виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u1 (t ) |
= L1 |
di1 (t ) |
|
di2 (t ) |
|||||||
|
|
|
m M 1 |
|
|
|
|
|
|||
|
dt |
|
|
|
dt |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
u2 (t ) |
= L2 |
|
di2 |
(t ) |
|
|
di1 (t ) |
||||
|
|
|
|
m M |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
dt |
|||||||
|
|
|
dt |
|
|
||||||
Выбор знака при коэффициенте |
M выполняется только после эксперимента по |
включению второй индуктивности в цепь с первой. Если при этом напряжение повышается, — берут знак «+», иначе — знак «−».
Очевидно, |
что |
в линейном |
случае M1 = M 2 |
= M . Ясно также, |
что размерность |
коэффициента |
M |
совпадает с |
размерностью |
L. Поэтому M |
часто называют |
взаимоиндукцией (взаимной индуктивностью), а L — самоиндукцией.
Таким образом, если в цепи имеется более одной индуктивности, следует выяснить их взаимное влияние и учесть его.
Для характеристики взаимной индуктивности вводят коэффициент связи
Kс = Ψ11Ψ22 .
Ψ21Ψ12
7
В линейном случае
K |
|
= |
Ψ11 i1 Ψ22 |
i2 |
= |
L1 L2 |
= |
L1 L2 |
. |
|
с |
|
|
|
|
||||||
|
|
Ψ21 |
i1 Ψ12 |
i2 |
|
M M |
M |
|||
|
|
|
|
Часто оперируют обратным коэффициентом
|
K −1 |
= |
|
M |
||
|
|
|
|
, |
||
|
|
|
|
|||
|
с |
|
|
L1 L2 |
||
|
|
|
|
|||
в силу того что K -1 |
[0,1]. |
|
|
|
|
|
с |
|
|
|
|
|
|
§3. Независимые, зависимые и управляемые источники ЭМ энергии
Так как основных понятий в ТЭЦ два (ток и напряжения), то типов источников тоже два — источники тока и источники напряжения.
Независимые источники
Независимый источник напряжения
Независимый источник напряжения (НИН) — идеализированное устройство,
имеющее два зажима и отличающееся тем, что напряжение на этих зажимах не зависит от величины и формы тока, протекающего от одного зажима к другому.
Обозначение
i(t )
+ u(t )
Следствия из определения:
1.Все свойства НИН описывает его ампер-вольтовая характеристика. Это прямая, параллельная оси абсцисс и отсекающая на оси ординат напряжение:
|
|
u(i) |
|
|
u3 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
u2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i2(τ) |
i1(τ) |
|||
|
|
|
|
|
u1 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
2.Напряжение на зажимах источника изменяется по своему закону и не зависит от силы тока:
u(t) |
i(t) |
i1(t)
i2(t)
t |
t |
τ |
τ |
8
3.НИН нельзя разрушить (так же, как нельзя разрушить идеальные резистор, емкость и индуктивность). Через него может течь любой ток, а на его зажимах может быть создано любое напряжение. Достаточно близким по свойствам к НИН реальным объектом является обыкновенная электросеть. НИН описывается следующей ампер-ваттной характеристикой:
p(i)
α
i
p= iu = i tg α
4.Можно последовательно соединять любое количество источников напряжения с любой полярностью:
+ |
+ … |
+ |
u1 |
u2 |
un |
Такое соединение может быть заменено одним источником:
+ |
uΣ |
= ∑uk |
|
Более того, справедливо и обратное: любой источник напряжения можно представить в виде любого количества источников напряжения любой полярности и с любыми напряжениями, при условии, что их сумма как по величине, так и по знаку дает необходимый результат.
Пример
u2 = 100 В
+ |
u = 1 В |
≡ |
+ |
+ |
|
||||
|
|
|
u1 = 101 В
5.Из определения также следует, что параллельно соединять НИН можно лишь однополярные и одинаковые по величине напряжения. Также очевидно, что их по определению можно заменить одним НИН с таким напряжением:
u |
+ |
… |
+ |
u ≡ |
+ |
u |
|
|
|
6. Удаление НИН означает, что мы полагаем u = 0, т.е. закорачиваем источник:
u(t ) = 0
9
Независимый источник тока
Независимый источник тока (НИТ) — идеализированное устройство, имеющее два зажима и отличающееся тем, что ток, протекающий от одного зажима к другому, не зависит от величины и формы напряжения на этих зажимах.
Обозначение
+
u(t) i(t)
Cледствия из определения:
1.Все свойства источника тока описываются его вольт-амперной характеристикой. Это прямая, параллельная оси абсцисс и отсекающая на оси ординат ток:
|
|
i(u) |
|
|
i3 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
i2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u2(τ) |
u1(τ) |
|||
|
|
|
|
|
i1 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
2.Ток, протекающий от одного зажима к другому, не зависит от напряжения между ними:
i(t) |
u(t) |
u1(t)
u2(t)
t |
t |
τ |
τ |
3.Мощность источника тока не ограничена. Его вольт-ваттная характеристика подобна ампер-ваттной характеристике источника напряжения:
p(u)
α
u
p = ui = u tg α
Источник тока невозможно разрушить так же, как все введенные нами идеализированные элементы. Он может быть источником любого тока, и на нем можно создать любое напряжение.
10