- •Основные понятия и определения сплошной среды
- •Кинематика сплошных сред
- •Скалярное поле
- •Свойства вектора градиента
- •Свойства линии тока
- •Расход сплошной среды через поверхность
- •1.3. Определение наличия источников и стоков
- •1.4. Определение параметров вращательного движения
- •1.5. Поток вектора скорости среды через поверхность единичного куба
- •II. Исследование деформированного и напряженного состояния в точке абсолютно упругого тела
- •2.1. Постановка задачи
- •2.2. Исследование деформированного состояния в точке абсолютного упругого тела
- •2.3. Исследование напряженного состояния в точке абсолютно-упругого тела
- •Обобщенный закон Гука
- •Полная система уравнений теории упругости
- •4. Динамика идеальной и вязкой жидкости
- •Режимы течения. Число рейнолдса.
- •5.Вязкоупругие жидкости.
- •5.1. Модель Максвелла
- •5.2. Модель Фойгта
- •5.3. Модель Кельвина
1.3. Определение наличия источников и стоков
Дивергенция вектора скорости, определяющая скорости относительного объемного расширения сплошной среды в точках неподвижного пространства определяется по формуле:
где векторный оператор дифференцрования
«набла».
Дивергенция скорости для несжимаемой жидкости в каждой точке пространства характеризует при:
div v > 0 — наличие источников, div v < 0 — наличие стоков,
div v = 0 — отсутствие источников и стоков (соленоидальное поле).
1.4. Определение параметров вращательного движения
Вращательное движение определяется векторным полем угловых скоростей, т.е. ротором поля скоростей. Ротор вычисляется по формуле:
Если, то поле скоростей является вихревым, т.е. не потенциальным.
Если же rot v(f) = 0 во всем пространстве, то поле называется безвихревым.
Вектор-функция поля угловых скоростей На чертеже трубки тока выполняется построение вектора угловой скорости в выбраннном масштабе в точке единичного куба (см. рис. 1.1).
1.5. Поток вектора скорости среды через поверхность единичного куба
Поток вектора скорости несжимаемой сплошной среды равен объему сплошной среды, протекающему через поверхность в единицу времени и имеет размерность м3/с.
Поток вектора скорости сплошной среды через замкнутую поверхность куба определяется по формуле Остроградского — Гаусса:
Для куба с ребром, равным 1, пределы интегрирования по осям берутся от 0 до 1. Если О > 0, то через поверхность куба втекает сплошной среды меньше, чем вытекает. Если О < 0, то через поверхность куба втекает сплошной среды больше, чем вытекает. Если О = 0, то сколько сплошной среды в куб втекает, столько из него и вытекает.
Потоки Qt через грани единичного куба вычисляются по формуле:
где v — поле скоростей; dSi — вектор элементарной площадки, лежащей в грани, через которую подсчитывается поток сплошной среды.
Вектор dSi определяется по формуле:
где — вектор единичной внешней нормали к грани, через которую подсчитывался поток сплошной
среды; dS — элементарная площадка, лежащая в грани, через которую подсчитывается поток сплошной среды.
Расход через грани ВС^ВД и СВАО будет равен 0, т.к. отсутствует проекция скорости на ось Oz.
Если Qf > 0, то сплошная среда вытекает через грань;
если О. < 0, то сплошная среда втекает через грань;
если Qf = 0, то сплошная среда скользит по грани, не пересекая ее.
Правильность расчетов проверить по чертежу, а также провести проверку равенства:
то есть суммарный поток сплошной среды через поверхность куба должен быть равен сумме потоков через грани, перпендикулярные плоскости течения.
Задача №2(1.3)
V(x,y,z)=
1
1.
C(0,0,1): dx/1=dz/-z
∫1dx=∫dz/-z
x=-lnz+C
x=-lnz
x=-lnz
x=1-lnz
x=1-lnz
2.
3.
В данном пространстве векторного поля нет ни стоков, ни источников
rot= =
1 0 -z
=
rot=0 -- равен нулю, а значит вращения нет
4.
5.
6.
Cкорости относительных удлинений бесконечно малых отрезков(диагональные элементы), выходящих из данной точки и параллельных осям координат, равны функции .
Угловые скорости равны нулю.