- •Основные понятия и определения сплошной среды
- •Кинематика сплошных сред
- •Скалярное поле
- •Свойства вектора градиента
- •Свойства линии тока
- •Расход сплошной среды через поверхность
- •1.3. Определение наличия источников и стоков
- •1.4. Определение параметров вращательного движения
- •1.5. Поток вектора скорости среды через поверхность единичного куба
- •II. Исследование деформированного и напряженного состояния в точке абсолютно упругого тела
- •2.1. Постановка задачи
- •2.2. Исследование деформированного состояния в точке абсолютного упругого тела
- •2.3. Исследование напряженного состояния в точке абсолютно-упругого тела
- •Обобщенный закон Гука
- •Полная система уравнений теории упругости
- •4. Динамика идеальной и вязкой жидкости
- •Режимы течения. Число рейнолдса.
- •5.Вязкоупругие жидкости.
- •5.1. Модель Максвелла
- •5.2. Модель Фойгта
- •5.3. Модель Кельвина
Скалярное поле
По аналогии с полем векторных величин возможно задать с помощью скалярной функции Ф(x,y,z,t) значения скалярной величины (например: плотность, температура, давление, потенциал поля скоростей и т.д.) в каждой точке неподвижного пространства.
Если функция Ф(х,у,z,t) не зависит от времени, т.е.
,то такое скалярное поле называется стационарным.
Наглядное представление о скалярном поле можно получить, построив в общем случае поверхности равного уровня, т.е. поверхность, в каждой точке которой значение Ф(х,у,z,t) = С, т.е. какой-либо постоянной величине.
Для построения поверхности равного уровня, проходящей через заданную точку, необходимо подставить координаты этой точки в функцию Ф(х,у,z,t) и определить значение постоянной С. Далее приравнять саму функцию этой постоянной
Ф(х,у,z)=С. (1.6)
Полученное уравнение (1.6) и есть выражение, описывающее поверхность равного уровня.
Через каждую точку пространства проходит только одна поверхность равного уровня!
В случае задания функции Ф(х,у), т.е. двух переменных, мы получим линию равного уровня. Из физики известны линии равного уровня, например: изотерма, изобара и т.д.
Градиент — вектор, определяющий направление и величину быстрейшего возрастания Ф(х,у,z) в окрестности данной точки. Значение градиента Ф(х,у,z) определяется выражением:
(1.7)
где — оператор Гамильтона «набла» .
Свойства вектора градиента
1 . Вектор градиента всегда перпендикулярен к касательной плоскости в точке поверхности равного уровня (или касательной к линии равного уровня в точке).
2. Для построения вектора градиента в данной точке необходимо подставить координаты этой точки в вычисленное по формуле ( 1 .7) выражение и в выбранном масштабе отложить проекции вектора от данной точки, а проекции сложить.
Задача №1(1.1)
Ф(x,y,z)=е
1.
1. Ф(1,1,1)=е
е=
у= е+0,63
2. Ф(2,2,2)=е
3. Ф(3,3,3)=
4. Ф(4,4,4)
2.
ИССЛЕДОВАНИЕ ДВИЖЕНИЯ СПЛОШНОЙ СРЕДЫ
В ПЕРЕМЕННЫХ ЭЙЛЕРА. ЛИНИЯ ТОКА. ТРУБКА ТОКА.
ДИВЕРГЕНЦИЯ. РОТОР. ПОТЕНЦИАЛ ПОЛЯ СКОРОСТЕЙ.
РАСХОД СПЛОШНОЙ СРЕДЫ ЧЕРЕЗ ПОВЕРХНОСТЬ.
ЦИРКУЛЯЦИЯ
Пусть стационарное движение сплошной среды задано с помощью вектор-функции поля скоростей v(x,y,z). Для описания характеристик движения и графического изображения самого движения необходимо определить приводимые ниже характеристики.
Линия тока — линия, проведенная в движущейся среде, в каждой точке которой вектор скорости направлен по касательной к этой линии (см. рис. 2.1).
Рис. 2.1
Фактически для частицы, находящейся на линии тока, сама линия будет траекторией этой частицы.
Пусть частица сплошной среды, находящаяся в т. А на линии тока,
за промежуток времени dt прошла путь dl= idx + jdy + kdz . Однако
путь dl можно представить как dI=Vdt т.е.
Два вектора равны, если равны их проекции, т.е.
Фактически для частицы, находящейся на линии тока, сама линия будет траекторией этой частицы.
Пусть частица сплошной среды, находящаяся в т. А на линии тока,
за промежуток времени dt прошла путь dl= idx + jdy + kdz . Однако путь dl можно представить как dT=Vdt т.е.
Поскольку промежуток времени dt одинаков, то можно записать, исключив dt:
Полученное выражение (2.3) называют дифференциальным уравнением линии тока.
Разделив переменные в (2.3) и проинтегрировав его, получим общее решение с постоянной интегрирования С. Для нахождения уравнения линии тока, проходящей через данную точку, необходимо подставить координаты этой точки в общее решение и определить численное значение С, после этого записать решение, подставив вместо С ее численное значение.