- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
Решение:
Молярные теплоемкости и в изохорном и изобарном процессах соответственно равны: и . Сравним: . Сумма числа степеней свободы может быть представлена как ; где число степеней свободы поступательного движения ; число степеней свободы вращательного движения, которое может быть равно ; – число степеней свободы колебательного движения, минимальное количество которых равно 1 (см. рис.). Следовательно, и .
40.
Чтобы расплавить некоторую массу меди, требуется большее количество теплоты, чем для плавления такой же массы цинка, так как удельная теплота плавления меди в 1,5 раза больше, чем цинка ( Дж/кг, Дж/кг). Температура плавления меди примерно в 2 раза выше температуры плавления цинка ( , ). Разрушение кристаллической решетки металла при плавлении приводит к возрастанию энтропии. Если энтропия цинка увеличилась на , то изменение энтропии меди составит …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение:
В термодинамике изменение энтропии определяется формулой , где – количество теплоты, полученное системой при температуре . Пусть изменение энтропии при плавлении цинка , тогда энтропия меди при ее плавлении возрастет на . Найдем отношение . Следовательно, .
41.
Одноатомному идеальному газу в результате изобарического процесса подведено количество теплоты . На увеличение внутренней энергии газа расходуется часть теплоты , равная (в процентах) …
Введите ответ:
|
|
|
|
|
|
Решение:
Используя первое начало термодинамики для изобарического процесса, можно определить , где количество теплоты, сообщенное газу, увеличение внутренней энергии газа, работа, совершенная газом. Для изобарного процесса , , где число молей газа, изменение температуры газа, молярные теплоемкости при постоянном давлении, при постоянном объеме. , где сумма числа
42.
Дана система точечных зарядов в вакууме и замкнутые поверхности S1, S2 и S3, причем поверхность S3 охватывает поверхность S2, которая в свою очередь охватывает поверхность S1 (рис.). Поток напряженности электростатического поля отличен от нуля сквозь ...
|
|
поверхности S2 и S3 |
|
|
поверхность S2 |
|
|
поверхность S1 |
|
|
поверхность S3 |
Решение:
Согласно теореме Остроградского – Гаусса, поток напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен отношению алгебраической суммы электрических зарядов, охватываемых этой поверхностью, и электрической постоянной , т.е. . Из условия видим, что только для поверхности S1, поэтому поток напряженности электростатического поля отличен от нуля сквозь поверхность S1.
43.
Круглосуточно горящая в течение года лампочка мощностью 40Вт в подъезде вашего дома при тарифе 2 руб. за 1 кВт∙ч обходится в______рубля. Ответ округлите до целых.
Введите ответ:
|
|
Решение:
Работа электрического тока связана с потребляемой мощностью и временем соотношением: . Учитывая тариф, получаем ответ: 700,8 руб. ≈ 701 руб.
44.
Магнитный момент контура с током ориентирован в однородном внешнем магнитном поле так, как показано на рисунках. Положение контура устойчиво и момент сил, действующих на него, равен нулю в случае …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение:
Вращающий момент, действующий на контур с током в магнитном поле, равен векторному произведению магнитного момента контура и магнитной индукции поля, т.е. . Модуль вращающего момента равен , где α – угол между векторами и . Из этой формулы следует, что вращающий момент равен нулю и контур с током находится в равновесии в однородном магнитном поле в двух случаях: если вектор сонаправлен вектору (α=0) и если вектора и направлены в противоположные стороны (α=π). В первом случае равновесие рамки – устойчивое, т.к. при отклонении контура из положения, в котором α=0, возникает момент сил Ампера, возвращающих контур в положение равновесия. Во втором случае контур находится в неустойчивом равновесии, т.к. при любом отклонении его от этого положения возникает момент сил Ампера, который вызывает дальнейшее отклонение контура от положения α=π. Итак, положение рамки устойчиво и момент сил, действующих на нее, равен нулю в случае, показанном на рис.
45.
На рисунке показана зависимость силы тока i, протекающего в катушке индуктивности, от времени t. Изменение возникающей в катушке ЭДС самоиндукции от времени правильно изображено на рисунке …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|