- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
- •Решение:
Решение:
При рассеянии фотона на свободном электроне выполняются законы сохранения импульса и энергии. По закону сохранения импульса, = , где – импульс фотона до рассеяния, – импульс фотона после рассеяния, – импульс электрона отдачи. Из рисунка видно, что . Следовательно, после рассеяния импульс фотона уменьшится в раз.
54.
На рисунке изображена схема энергетических уровней атома водорода. Показаны состояния с различными значениями орбитального квантового числа. Запрещенными правилом отбора для орбитального квантового числа являются переходы …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение:
Для орбитального квантового числа l имеется правило отбора . Это означает, что возможны только такие переходы, в которых l изменяется на единицу. Поэтому запрещены переходы: , где орбитальное квантовое число l не изменяется, и , где .
55.
Положение бусинки массы 1 г и положение электрона ( кг) определены с одинаковой погрешностью м. Если квантовомеханическая неопределенность x-компоненты скорости бусинки составляет примерно , то для электрона неопределенность равна …
|
|
м/с |
|
|
м/с |
|
|
м/с |
|
|
м/с |
Решение:
Из соотношения неопределенностей Гейзенберга для координаты и соответствующей компоненты импульса следует, что , где – неопределенность координаты, – неопределенность x-компоненты импульса, – неопределенность x-компоненты скорости, – масса частицы; – постоянная Планка, деленная на . Неопределенность x-компоненты скорости можно найти из соотношения . Следовательно, для бусинки и электрона можно записать следующее выражение: , откуда .
56.
Стационарное уравнение Шредингера имеет вид . Это уравнение записано для …
|
|
частицы в одномерном потенциальном ящике с бесконечно высокими стенками |
|
|
частицы в трехмерном потенциальном ящике с бесконечно высокими стенками |
|
|
линейного гармонического осциллятора |
|
|
электрона в атоме водорода |
Решение
Стационарное уравнение Шредингера в общем случае имеет вид , где U – потенциальная энергия микрочастицы. Для одномерного случая . Кроме того, внутри потенциального ящика U = 0, а вне ящика частица находиться не может, т.к. его стенки бесконечно высоки. Поэтому данное уравнение Шредингера записано для частицы в одномерном ящике с бесконечно высокими стенками.
57.
Если -функция электрона в одномерном потенциальном ящике шириной L с бесконечно высокими стенками имеет вид, указанный на рисунке, то вероятность обнаружить электрон на участке равна …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|