- •1. Электрические заряды и их взаимодействие, закон Кулона.
- •2. Напряженность электрического поля, принцип суперпозиции.
- •3. Вектор электростатической индукции.
- •4. Потенциал, связь между напряженностью и потенциалом.
- •5. Потенциал точечного заряда, системы точечных и распределенных зарядов.
- •6. Поток вектора напряженности электрического поля.
- •7. Теорема Гаусса и ее применение для расчета электростатических полей.
- •8. Электрическое поле в проводниках, понятие электроемкости.
- •1.Шаровой.
- •9. Основные соотношения и понятия теории диэлектриков.
- •10. Поляризация диэлектриков, все виды.
- •1. Поляризация при деформации.
- •2. Ориентационная поляризация.
- •3. Объемная поляризация.
- •Пьезоэффект.
- •15. Закон Ома (во всех формах). Сторонние силы.
- •16. Закон Джоуля-Ленца (во всех формах).
- •17. Разветвленные цепи. Законы Кирхгофа.
- •18. Основные положения кэтп.
- •19. Закон Ома и Джоуля-Ленца в свете электронных представления.
- •20. Связь между электропроводностью и теплопроводностью. Закон Видемана-Франца.
- •21. Магнитное поле, основная характеристика.
- •22. Закон Ампера.
- •23. Действие магнитного поля на движущиеся заряды, сила Лоренца.
- •24. Эффект Холла.
- •25. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •26. Магнитное поле прямолинейного проводника с током.
- •27. Магнитное поле кругового тока.
- •28. Магнитное поле соленоида.
- •29. Закон полного тока.
- •30. Магнитный поток.
- •Теорема Гаусса.
- •31. Закон электромагнитной индукции (Фарадея).
- •32. Явление самоиндукции. Индуктивность.
- •Статическое определение.
- •Динамическое определение.
- •Энергетическое определение.
- •33. Установление тока при замыкании и размыкании цепи с индуктивностью.
- •34. Энергия и плотность энергии магнитного поля.
- •35. Магнитные свойства вещества.
- •36. Магнитные и механические моменты электрона. Гиромагнитное отношение.
- •37. Атом в магнитном поле.
- •38. Диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики.
- •39. Поведение векторов индукции и напряженности на границе раздела двух магнетиков.
- •44. Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга.
- •40. Вихревое электрическое поле.
- •41. Ток смещения.
- •42. Система уравнений Максвелла.
- •43. Волновое уравнение для электромагнитного поля.
- •46. Фазовая и групповая скорости электромагнитных волн.
- •44. Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга.
- •45. Плоская электромагнитная волна.
- •46. Фазовая и групповая скорости электромагнитных волн.
- •43. Волновое уравнение для электромагнитного поля.
39. Поведение векторов индукции и напряженности на границе раздела двух магнетиков.
Графическая иллюстрация.
Рассмотрим нормальные составляющие.
Так как линии индукции непрерывны,
Нормальные составляющие не претерпевают разрыва:
Рассмотрим тангенсальные составляющие.
Циркуляция контура вдоль замкнутого контура, она равна нулю:
44. Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга.
Волна – процесс распространения колебаний в пространстве.
Электромагнитная волна, как и всякая другая, переносит энергию. Если действие происходит в вакууме, то v=c. Ввиду того, что электромагнитное поле – суперпозиция электрического и магнитного, общая объемная плотность энергии - тоже сумма:
Так как вакуум – непроводящая среда, напряженность изменяется в одинаковой фазе. Амплитуда связана соотношением
Значки амплитуды опущены, потому что вследствие изменений в одинаковой фазе амплитудные отношения справедливы и для мгновенных значений.
Модуль плотности полной энергии:
Ввиду того, что Е и Н взаимноперпендикулярны, вектор плотности потока электромагнитной волны (вектор Пойнтинга).
Поток энергии определяется
40. Вихревое электрическое поле.
Рассмотрим случай электромагнитной индукции, когда контур, в котором индуцируется ток. Изменение потока осуществляется изменением поля.
Возникновение индукционного тока в контуре показывает, что изменение потока приводит к появлению в контуре сторонних сил, которые действуют на носители тока.
Так как эти силы не связаны ни с какими процессами в проводнике и не могут быть магнитными, то остается предположить, что они обуславливаются возникающим в контуре электрическим полем.
Максвелл предположил, что изменяющееся во времени магнитное поле обуславливает появление в пространстве вихревого электрического поля (Е*), причем это происходит независимо от того, присутствует ли в пространстве контур или нет. Также отметим, что наличие контура позволяет лишь легко обнаруживать это поле по возникновению индукционного тока.
Вихревое поле существенно отличается от обычного, которое порождается обычными зарядами или заряженными телами. При этом поле потенциально, циркуляция вектора напряженности =0.
Согласно уравнению циркуляция вектора напряженности вихревого поля не равна нулю.
Таким образом, электрическое поле может быть как потенциальным, так и вихревым.
В общем случае поле слагается из Е и Е*. Общая совокупность этих 2 полей и магнитного образует единое поле – электромагнитное.
41. Ток смещения.
Рассмотрим магнитное поле, создаваемое током, текущим при зарядке конденсатора от источника постоянного тока.
Графическая иллюстрация.
Конденсатор незаряжен. Ток непостоянный во времени, протекает через конденсатор.
Когда конденсатор зарядится, ток прекратится
Запишем выражение для циркуляции вектора напряженности для площадки S1 (провод пересекает ее), S2 (провод не пересекает).
Второе уравнение абсурдно, так как в этом случае магнитное поле приобретает свойство потенциальности.
Чтобы согласовать эти уравнения, Максвелл ввел понятие о токе смещения. Плотность тока смещения
Тогда выражение для циркуляции:
Термин ток смещения условный, это – изменяющееся во времени электрическое поле. Основание для ввода термина – размерность совпадает с размерностью плотности тока.
Кроме того, это понятие уравняло в правах электрическое и магнитное поле. Из явления элекктромагнитной индукции следует, что изменяющееся магнитное поле порождает вихревое электрическое. А изменяющееся электрическое порождает магнитное поле.