- •Электрический заряд и его свойства. Электрическое поле. Напряженность и индукция электрического поля. Закон Кулона. Теорема Гауса.
- •Напряженность электрического поля точечного заряда. Принцип суперпозиции. Примеры расчета электрического поля распределенных зарядов.
- •3) Применение теоремы Гаусса для расчета электрического поля заряженных тел
- •Потенциал электростатического поля. Циркуляция напряженности электрического поля. Работа перемещения заряда в электрическом поле. Энергия системы электрических зарядов.
- •Уравнение Пуассона
- •Примеры расчёта потенциала электрического поля для распределённых зарядов.
- •Электрический диполь. Поле электрического диполя. Силы, действующие на диполь в электрическом поле. Энергия электрического диполя в электрическом поле.
- •Диэлектрики в электрическом поле. Связанные заряды. Поляризованность. Диэлектрическая проницаемость и восприимчивость. Электрическое смещение.
- •9. Напряжённость и индукция электрического поля на границе раздела двух сред. Преломление линии электрического поля.
- •10. Распределение зарядов на проводящих телах. Электрическое поле вблизи поверхности заряженного проводника. Потенциал и энергия заряженного проводящего тела.
- •11. Электроёмкость. Конденсаторы. Примеры расчёта ёмкости конденсатора.
- •12. Объёмная плотность энергии электрического поля. Энергия электрического поля и работа поляризации диэлектрика.
- •13. Ток проводимости. Условия возникновения тока проводимости. Сила и плотность тока.
- •14. Уравнение непрерывности.
- •15. Сторонние силы. Электродвижущая сила. Электрическая цепь. Закон Ома и Джоуля-Ленца. Однородный и неоднородный участок цепи. Разность потенциалов и падение напряжения.
Потенциал электростатического поля. Циркуляция напряженности электрического поля. Работа перемещения заряда в электрическом поле. Энергия системы электрических зарядов.
Потенциал электростатического поля, определяется как отношение потенциальной энергии пробного заряда q к величине этого заряда, φ = Wп / q, откуда следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд. Единицей измерения потенциала служит Вольт (1 В).
Работа перемещения заряда. На положительный точечный заряд q в электрическом поле с напряжённостью E действует сила F = q E. При перемещении заряда на отрезке dl силами поля совершается работа dA = F dl = q E dl cos (E, dl). При перемещении заряда q силами электрического поля на произвольном конечном отрезке из точки 1 в точку 2 эта работа равна
Рассмотрим перемещение точечного заряда q в поле точечного заряда Q, напряженность поля которого
Проекция отрезка dl на направление вектора E (рис. 1.5) есть dr = dl cos (E, dl).
Работа, совершаемая электрическим полем при перемещении заряда q из точки 1 в точку 2, определяется следующим образом:
|
Отсюда следует, что работа сил электрического поля не зависит от формы пути, а определяется только начальным и конечным положениями заряда q. Если оба заряда, q и Q, положительны, то работа сил поля положительна при удалении зарядов и отрицательна при их взаимном сближении.
Для электрического поля, созданного системой зарядов Q1, Q2,…, Qn, работа перемещения заряда q равна алгебраической сумме работ составляющих сил:
.
Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Работа, совершаемая силами электрического поля при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому контуру длиной l, определяется как циркуляция вектора напряженности электрического поля:
Так как для замкнутого пути положения начальной и конечной точек перемещения заряда совпадают, то работа сил электрического поля на замкнутом пути равна нулю, а значит, равна нулю и циркуляция вектора напряженности, т.е.
.
Равенство нулю означает, что силы электрического поля являются силами консервативными, а само поле - потенциальным.
Потенциальная энергия системы точечных зарядов. В случае электростатического поля потенциальная энергия служит мерой взаимодействия зарядов. Пусть в пространстве существует система точечных зарядов Qi (i = 1, 2, ... ,n). Энергия взаимодействия всех n зарядов определится соотношением
,
где rij - расстояние между соответствующими зарядами, а суммирование производится таким образом, чтобы взаимодействие между каждой парой зарядов учитывалось один раз.
Уравнение Пуассона
Используя дифференциальные соотношения, описывающие свойства электростатического поля и ,
сформулируем уравнение, которое находит применение во многих разделах физики. Поскольку градиент функции представляет собой векторную функцию, то к нему можно применить операцию дивергенции:
div E = - div grad ,
в декартовых координатах
где оператор Лапласа, являющийся суммой вторых производных по координатам. Так что с учетом теоремы Гаусса
.
Это и есть уравнение Пуассона. Уравнение Пуассона является дифференциальным эквивалентом интегрального соотношения, по которому вычисляется потенциал. В тех областях пространства, где заряды отсутствуют (или φ = 0), оно превращается в уравнение
,
называемое уравнением Лапласа. В большинстве случаев классическая теория поля занимается исследованием решений этого уравнения. Функции, удовлетворяющие уравнению Лапласа, относятся к классу гармонических функций.