- •Билет 1 Векторы электрического поля.
- •Билет 2 Векторы магнитного поля.
- •Билет 3 Классификация сред
- •Билет 4 Графическое изображение полей
- •Билет 5 Потенциальные и вихревые поля
- •Билет 6
- •Уравнение непрерывности.
- •Билет 7 Закон сохранения заряда
- •Билет 8 Третье уравнение Максвелла
- •Билет 9
- •Четвертое уравнение Максвелла.
- •Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
- •Билет 11 Второе уравнение Максвела
- •Билет 16 Уравнения Максвелла и сторонние токи.
- •Билет 17
- •Билет 18 Условия для касательных составляющих вектора e и d
- •Граничные условия для векторов магнитного поля. Условия для нормальных составляющих векторов в и н. Билет 20
- •Граничные условия для касательных составляющих векторов магнитного поля. Поверхностный ток.
- •В этом случае правую часть соотношения (3) можно преобразовать
- •Билет 21 Полная система граничных условий.
- •2 Уравнение Максвелла: , где .
- •Билет 24 Скорость распространения энергии электромагнитных волн
- •Билет 25 Уравнения Максвелла для монохроматического поля
- •Метод комплексных амплитуд.
- •Теорема единственности для внутренней и внешней задач электродинамики.
- •4.9. Единственность решения внутренних задач.
- •Билет 36 Распространение волн в реальных металлах
- •1. Пусть слагаемые в соотношении (3) синфазные, т.Е. ; ;
- •Билет 39 Падение плоской волны на границу раздела двух диэлектриков.Нормальная поляризация.
- •Билет 40 Параллельная поляризация
- •Билет 41
- •Билет 42
- •Билет 43
- •Билет 44 Условия возникновения полного внутреннего отражения
- •2 Условие: Диэлектрик и идеальный проводник.
- •Характеристическое сопротивление идеальной проводящей среды равно нулю при: .
- •Билет 45 Падение плоской волны на границу поглощающей среды
Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
Первое положение Максвелла: Переменное во времени электрическое поле приводит к появлению в пространстве магнитного поля
Дифференциальной форме (6) соответствует интегральная форма:
Билет 11 Второе уравнение Максвела
В результате обобщения многочисленных экспериментальных исследований Фарадей получил закон электромагнитной индукции:
Переменное магнитное поле, пересекающее замкнутый проводящий контур, наводит в этом контуре э.д.с., величина которой пропорциональна скорости изменения потока.
Второе положение Максвелла: Переменное магнитное поле возбуждает в пространстве соленоидальное электрическое поле.
Билет 12
Закон Ома в дифференциальной форме
закон Ома: (1), где (2);
(3) и получим: .
Подставляя (2), (3) в (1) получим: (4) (разделим на ds).
Учитывая, что , получаем .
— закон Ома в дифференциальной форме
Билет 13
Уточнение понятия о проводниках и диэлектриках
Для удобства классификации сред на проводники и диэлектрики вводят понятия идеального проводника и идеального диэлектрика. Идеальные проводники – это среды, удельная проводимость которых бесконечна. Идеальные диэлектрики – среды, удельная проводимость которых равна нулю. Очевидно, что в идеальном проводнике возбуждаются только токи проводимости, а идеальном диэлектрике только токи смещения.
Если токи проводимости , то это проводник, а если , то будет диэлектрик.
Билет 14
Полная система уравнений Максвелла
- 4 уравнения Максвелла (2) -система уравнений состояний (материальные уравнения) (3)
уравнения Максвелла в интегральной форме.
Билет 15
Классификация электромагнитных сред
; ; (1)
; ; (2).
Верхняя система (1) описывает поле неподвижных, неизменных во времени электрических зарядов. Она называется полной системой дифференциальных уравнений электростатики. Нижняя система (2) описывает магнитное поле постоянных магнитов. С ее помощью может быть решена задача о магнитном поле, возбуждаемом постоянными токами, которые протекают вне рассматриваемой области, которая не «сцеплена» с линиями тока. систему называют полной системой дифференциальных уравнений магнитостатики.
Если в рассматриваемой области присутствуют постоянные токи, то магнитное и электрическое поля нельзя считать независимыми. В этом случае полная система уравнений электродинамики записывается в следующем виде: , , , , , , : система (3).
Электромагнитное поле постоянных токов называется стационарным, а систему (3) называют полной системой дифференциальных уравнений стационарного электромагнитного процесса.
В случае стационарного процесса электрическое и магнитное поля взаимосвязаны. Иногда в отдельную группу выделяют квазистационарные процессы. В этом случае, если в рассматриваемой области:
в квазистационарных процессах .